WikiDer > Спектральная последовательность Атьи – Хирцебруха

Atiyah–Hirzebruch spectral sequence

В математика, то Спектральная последовательность Атьи – Хирцебруха это спектральная последовательность для расчета обобщенные когомологии, представлен Майкл Атья и Фридрих Хирцебрух (1961) в частном случае топологическая K-теория. Для CW комплекс ${displaystyle X}$ и обобщенная теория когомологий ${displaystyle E ^ {ullet}}$ , он связывает обобщенные группы когомологий

{displaystyle E ^ {i} (X)}

с "обычным" группы когомологий ${displaystyle H ^ {j}}$ с коэффициентами в обобщенных когомологиях точки. Точнее, ${displaystyle E_ {2}}$ член спектральной последовательности ${displaystyle H ^ {p} (X; E ^ {q} (pt))}$ , а спектральная последовательность условно сходится к ${displaystyle E ^ {p + q} (X)}$ .

Атья и Хирцебрух указали на обобщение своей спектральной последовательности, которое также обобщает Спектральная последовательность Серра, и сводится к нему в случае, когда ${displaystyle E = H_ {ext {Sing}}}$ . Это может быть получено из точная пара что дает ${displaystyle E_ {1}}$ страницы спектральной последовательности Серра, за исключением того, что обычные группы когомологий заменены на ${displaystyle E}$ . Подробно предположим ${displaystyle X}$ быть общим пространством Расслоение Серра с волокном ${displaystyle F}$ и базовое пространство ${displaystyle B}$ . В фильтрация из ${displaystyle B}$ своим ${displaystyle n}$ -скелеты ${displaystyle X_ {n}}$ дает начало фильтрации ${displaystyle X}$ . Есть соответствующий спектральная последовательность с ${displaystyle E_ {2}}$ срок

{displaystyle H ^ {p} (B; E ^ {q} (F))}

и упираясь в связанное градуированное кольцо фильтрованного кольца

{displaystyle E_ {2} ^ {p, q} = E ^ {p + q} (X)}

.

Это спектральная последовательность Атьи – Хирцебруха в случае, когда волокно ${displaystyle F}$ это точка.

Примеры

Топологическая K-теория

Например, сложный топологический ${displaystyle K}$ -теория точки

{displaystyle KU (*) = mathbb {Z} [x, x ^ {- 1}]}

куда

{displaystyle x}

находится в степени

{displaystyle 2}

Это означает, что условия ${displaystyle E_ {2}}$ -страница конечного CW-комплекса ${displaystyle X}$ похоже

{displaystyle E_ {2} ^ {p, q} (X) = H ^ {p} (X; KU ^ {q} (pt))}

Поскольку ${displaystyle K}$ -теория точки

{displaystyle K ^ {q} (pt) = {egin {cases} mathbb {Z} & {ext {если q четно}} 0 & {ext {else}} end {cases}}}

мы всегда можем гарантировать, что

{displaystyle E_ {2} ^ {p, 2k + 1} (X) = 0}

Это означает, что спектральная последовательность схлопывается на ${displaystyle E_ {2}}$ для многих пространств. Это можно проверить на каждом ${displaystyle mathbb {CP} ^ {n}}$ , алгебраические кривые или пространства с ненулевыми когомологиями четных степеней. Следовательно, он схлопывается для всех (сложных) четномерных гладких полных пересечений в ${displaystyle mathbb {CP} ^ {n}}$ .

Котангенс на окружности

Например, рассмотрим котангенсный пучок ${displaystyle S ^ {1}}$ . Это пучок волокон с волокном ${displaystyle mathbb {R}}$ Итак ${displaystyle E_ {2}}$ -страница читается как

{displaystyle {egin {array} {c | cc} vdots & vdots & vdots 2 & H ^ {0} (S ^ {1}; mathbb {Q}) & H ^ {1} (S ^ {1}; mathbb {Q}) 1 & 0 & 0 0 & H ^ {0} (S ^ {1}; mathbb {Q}) & H ^ {1} (S ^ {1}; mathbb {Q}) - 1 & 0 & 0 -2 & H ^ {0} (S ^ {1}; mathbb {Q}) & H ^ {1} (S ^ {1}; mathbb {Q}) vdots & vdots & vdots hline & 0 & 1end {array}}}

Дифференциалы

Нечетномерные дифференциалы AHSS для комплексной топологической K-теории легко вычисляются. За ${displaystyle d_ {3}}$ это площадь Стинрода ${displaystyle Sq ^ {3}}$ где мы берем это как композицию

{displaystyle eta circ Sq ^ {2} circ r}

куда ${displaystyle r}$ это редуцирующий мод ${displaystyle 2}$ и ${displaystyle eta}$ гомоморфизм Бокштейна (соединяющий морфизм) из короткой точной последовательности

{displaystyle 0 o mathbb {Z} o mathbb {Z} o mathbb {Z} / 2 o 0}

Полное пересечение 3 раза

Рассмотрим гладкое полное пересечение 3-кратного ${displaystyle X}$ (например, полное пересечение 3-кратного Калаби-Яу). Если мы посмотрим на ${displaystyle E_ {2}}$ -страница спектральной последовательности

{displaystyle {egin {array} {c | ccccc} vdots & vdots & vdots & vdots & vdots & vdots & vdots & vdots 2 & H ^ {0} (X; mathbb {Z}) & 0 & H ^ {2} (X; mathbb {Z}) & H ^ { 3} (X; mathbb {Z}) & H ^ {4} (X; mathbb {Z}) & 0 & H ^ {6} (X; mathbb {Z}) 1 & 0 & 0 & 0 & 0 & 0 & 0 & 0 0 & H ^ {0} (X; mathbb {Z }) & 0 & H ^ {2} (X; mathbb {Z}) & H ^ {3} (X; mathbb {Z}) & H ^ {4} (X; mathbb {Z}) & 0 & H ^ {6} (X; mathbb {Z}) - 1 & 0 & 0 & 0 & 0 & 0 & 0 & 0 -2 & H ^ {0} (X; mathbb {Z}) & 0 & H ^ {2} (X; mathbb {Z}) & H ^ {3} (X; mathbb {Z}) & H ^ {4} (X; mathbb {Z}) & 0 & H ^ {6} (X; mathbb {Z}) vdots & vdots & vdots & vdots & vdots & vdots & vdots & vdots hline & 0 & 1 & 2 & 3 & 4 & 5 & 6end {array}}}

мы сразу видим, что единственными потенциально нетривиальными дифференциалами являются

{displaystyle {egin {align} d_ {3}: E_ {3} ^ {0,2k} o E_ {3} ^ {3,2k-2} d_ {3}: E_ {3} ^ {3,2k } o E_ {3} ^ {6,2k-2} конец {выровнено}}}

Оказывается, что в обоих случаях эти дифференциалы обращаются в нуль, поэтому ${displaystyle E_ {2} = E_ {infty}}$ . В первом случае, поскольку ${displaystyle Sq ^ {k}: H ^ {i} (X; mathbb {Z} / 2) o H ^ {k + i} (X; mathbb {Z} / 2)}$ тривиально для ${displaystyle k> i}$ у нас первый набор дифференциалов равен нулю. Второй набор тривиален, потому что ${displaystyle Sq ^ {2}}$ отправляет ${displaystyle H ^ {3} (X; mathbb {Z} / 2) o H ^ {5} (X) = 0}$ идентификация ${displaystyle Sq ^ {3} = eta circ Sq ^ {2} circ r}$ показывает, что дифференциал тривиален.

Витая K-теория

Спектральная последовательность Атьи – Хирцебруха также может использоваться для вычисления скрученных групп K-теории. Короче говоря, скрученная K-теория - это групповое пополнение классов изоморфизма векторных расслоений, определенных склейкой данных ${displaystyle (U_ {ij}, g_ {ij})}$ куда

{displaystyle g_ {ij} g_ {jk} g_ {ki} = лямбда _ {ijk}}

для некоторого класса когомологий ${displaystyle лямбда в H ^ {3} (X, mathbb {Z})}$ . Тогда спектральная последовательность читается как

{displaystyle E_ {2} ^ {p, q} = H ^ {p} (X; KU ^ {q} (*)) Стрелка вправо KU_ {лямбда} ^ {p + q} (X)}

но с разными дифференциалами. Например,

{displaystyle E_ {3} ^ {p, q} = E_ {2} ^ {p, q} = {egin {array} {c | cccc} vdots & vdots & vdots & vdots & vdots 2 & H ^ {0} (S ^ {3 }; mathbb {Z}) & 0 & 0 & H ^ {3} (S ^ {3}; mathbb {Z}) 1 & 0 & 0 & 0 & 0 0 & H ^ {0} (S ^ {3}; mathbb {Z}) & 0 & 0 & H ^ {3} ( S ^ {3}; mathbb {Z}) - 1 & 0 & 0 & 0 & 0 -2 & H ^ {0} (S ^ {3}; mathbb {Z}) & 0 & 0 & H ^ {3} (S ^ {3}; mathbb {Z}) vdots & vdots & vdots & vdots & vdots hline & 0 & 1 & 2 & 3end {array}}}

На ${displaystyle E_ {3}}$ -страница дифференциал

{displaystyle d_ {3} = Sq ^ {3} + лямбда}

Высшие нечетномерные дифференциалы ${displaystyle d_ {2k + 1}}$ даны Продукция Massey для искривленной K-теории, усиленной ${displaystyle mathbb {R}}$ . Так

{displaystyle {egin {выровнено} d_ {5} & = {лямбда, лямбда, -} d_ {7} & = {лямбда, лямбда, лямбда, -} конец {выровнено}}}

Обратите внимание, что если базовое пространство формальный, что означает, что его рациональный гомотопический тип определяется его рациональными когомологиями, следовательно, имеет исчезающие произведения Масси, то нечетномерные дифференциалы равны нулю. Пьер Делинь, Филип Гриффитс, Джон Морган, и Деннис Салливан доказал это для всех компактных Кэлеровы многообразия, следовательно ${displaystyle E_ {infty} = E_ {4}}$ в этом случае. В частности, сюда входят все гладкие проективные многообразия.

Скрученная K-теория 3-сферы

Скрученная K-теория для ${displaystyle S ^ {3}}$ легко вычислить. Прежде всего, поскольку ${displaystyle Sq ^ {3} = eta circ Sq ^ {2} circ r}$ и ${displaystyle H ^ {2} (S ^ {3}) = 0}$ , имеем, что дифференциал на ${displaystyle E_ {3}}$ -page просто совпадает с классом, заданным ${displaystyle lambda}$ . Это дает вычисление

{displaystyle KU_ {lambda} ^ {k} = {egin {cases} mathbb {Z} & k {ext {is even}} mathbb {Z} / lambda & k {ext {is odd}} end {cases}}}

Рациональный бордизм

Напомним, что группа рациональных бордизмов ${displaystyle Omega _ {*} ^ {ext {SO}} otimes mathbb {Q}}$ изоморфно кольцу

{displaystyle mathbb {Q} [[mathbb {CP} ^ {0}], [mathbb {CP} ^ {2}], [mathbb {CP} ^ {4}], [mathbb {CP} ^ {6}] , ldots]}

порожденные классами бордизмов (комплексных) четномерных проективных пространств ${displaystyle [mathbb {CP} ^ {2k}]}$ в степени ${displaystyle 4k}$ . Это дает вычислительно управляемую спектральную последовательность для вычисления групп рациональных бордизмов.

Сложный кобордизм

Напомним, что ${displaystyle MU ^ {*} (pt) = mathbb {Z} [x_ {1}, x_ {2}, ldots]}$ куда ${displaystyle x_ {i} in pi _ {2i} (MU)}$ . Затем мы можем использовать это для вычисления комплексного кобордизма пространства ${displaystyle X}$ через спектральную последовательность. У нас есть ${displaystyle E_ {2}}$ -страница предоставлена

{displaystyle E_ {2} ^ {p, q} = H ^ {p} (X; MU ^ {q} (pt))}

Navigation