WikiDer > Смягчение связи

Bond softening

Смягчение связи эффект снижения силы химическая связь сильными лазерными полями. Чтобы сделать этот эффект значительным, сила электрического поля в лазерном свете должна быть сопоставима с электрическим полем, которое связывающий электрон "ощущает" от ядер молекулы. Такие поля обычно находятся в диапазоне 1–10 В / Å, что соответствует лазерному излучению. интенсивности 1013–1015 Вт / см2. В настоящее время эта интенсивность обычно достижима с настольного компьютера. Ti: сапфировые лазеры.

Теория

Теоретическое описание разупрочнения связи можно проследить до ранних работ по диссоциации двухатомных молекул в интенсивных лазерных полях.[1] Хотя количественное описание этого процесса требует квантовой механики, его можно понять качественно, используя довольно простые модели.

Рис. 1. Две теоретические модели молекулы, взаимодействующей с лазерным полем. При низкой интенсивности (а) удобно строить кривые энергии молекул и обозначать переходы фотонов вертикальными стрелками. При высокой интенсивности (б) уместнее «облачить» молекулярные кривые в фотоны и рассмотреть переходы фотонов в точках пересечения кривых.

Описание низкой интенсивности

Рассмотрим простейшую двухатомную молекулу ЧАС2+ ион. Основное состояние этой молекулы - связывающее, а первое возбужденное состояние - разрыхляющее. Это означает, что, когда мы строим график потенциальной энергии молекулы (т.е. средней электростатической энергии двух протонов и электрона плюс кинетическая энергия последнего) как функции протон-протонного разделения, основное состояние имеет минимум, но возбужденное состояние является отталкивающим (см. рис. 1а). Обычно молекула находится в основном состоянии, на одном из низших колебательных уровней (отмеченных горизонтальными линиями).

В присутствии света молекула может поглотить фотон (фиолетовая стрелка) при условии, что его частота соответствует разности энергий между основным и возбужденным состояниями. Возбужденное состояние нестабильно, и молекула в течение фемтосекунд диссоциирует на атом водорода и протон, выделяющий кинетическую энергию (красная стрелка). Это обычное описание поглощения фотонов, которое хорошо работает при низкой интенсивности. Однако при высокой интенсивности взаимодействие света с молекулой настолько сильно, что кривые потенциальной энергии искажаются. Чтобы учесть это искажение, требуется «одевание» молекулы в фотоны.

Одевание фотонов высокой интенсивности

При высокой интенсивности лазера поглощения и вынужденные излучения фотонов настолько часты, что молекулу нельзя рассматривать как систему, отдельную от лазерного поля; молекула «облачается» в фотоны, образующие единую систему. Однако количество фотонов в этой системе меняется, когда фотоны поглощаются и испускаются. Следовательно, чтобы построить энергетическую диаграмму одетой молекулы, нам нужно повторить кривые энергии при каждом количестве фотонов. Число фотонов очень велико, но необходимо учитывать лишь несколько повторов кривой в этой очень высокой лестнице, как показано на рис. 1b.

В одетой модели поглощение (и испускание) фотонов больше не представлено вертикальными переходами. Поскольку энергия должна быть сохранена, поглощение фотонов происходит в точках пересечения кривых. Например, если молекула находится в основном электронном состоянии с 1015 присутствующих фотонов, он может перейти в состояние отталкивания, поглотив фотон на пересечении кривой (фиолетовый кружок) и диссоциировать на 1015-1 фотонный предел (красная стрелка). Этот «скачок по кривой» на самом деле является непрерывным и может быть объяснен с точки зрения избегаемых переходов.

Рисунок 2: Искажение кривых молекулярной энергии, одетых в фотоны для увеличения интенсивности лазера. Пересечения кривых становятся антипересечениями, что вызывает смягчение связи. Искаженные кривые рассчитаны по неискаженным.[2] в Matlab с использованием гамильтоновой диагонализации.

Искажение кривой энергии

Когда сильное лазерное поле возмущает молекулу, ее энергетические уровни больше не такие, как в отсутствие поля. Чтобы вычислить новые уровни энергии,[3] возмущение должно быть включено как недиагональные элементы Гамильтониан, который должен быть диагонализованный. Следовательно, переходы превратиться в антикроссинг и чем выше интенсивность лазера, тем больше зазор антипересечения, как показано на рис. 2. Молекула может диссоциировать вдоль нижней ветви антипересечения, как показано красными стрелками.

Верхняя стрелка представляет поглощение одного фотона, которое является непрерывным процессом. В области антипересечения молекула находится в суперпозиции основного и возбужденного состояний, непрерывно обмениваясь энергией с лазерным полем. По мере увеличения межъядерного разделения молекула поглощает энергию, и электронная волновая функция эволюционирует до состояния разрыва связи на фемтосекундной шкале времени. H2+ ион диссоциирует до предела 1ω.

Нижняя стрелка представляет процесс, инициированный на 3-фотонном промежутке. Когда система проходит через этот промежуток, однофотонный промежуток широко открыт, и система скользит по верхней ветви однофотонного антипересечения. Молекула диссоциирует до предела 2ω посредством поглощения 3 фотонов с последующим повторным излучением 1 фотона. (Одноступенчатое поглощение и излучение четных фотонов запрещено симметрией системы.)

Кривые антипересечения адиабатический, т.е. они точны только для бесконечно медленных переходов. Когда диссоциация происходит быстро и зазор невелик, может произойти диабатический переход, когда система оказывается на другой ветви антипересечения. Вероятность такого перехода описывается Формула Ландау – Зинера. Применительно к диссоциации через 3-фотонную щель формула дает небольшую вероятность H2+ молекулярный ион попадает в предел диссоциации 3ω, не испуская никаких фотонов.

Экспериментальное подтверждение

Фраза «смягчение облигаций» была придумана Фил Баксбаум в 1990 г. во время его экспериментального наблюдения.[4] А Nd: YAG лазер использовался для генерации интенсивных импульсов длительностью около 80 пс на второй гармонике 532 нм. В вакуумной камере импульсы фокусировались на молекулярном водороде под низким давлением (около 10−6 мбар), вызывая ионизацию и диссоциацию. Кинетическая энергия протонов измерялась в времяпролетный (TOF) спектрометр. В спектрах TOF протонов обнаружено три пика кинетической энергии, отстоящих друг от друга на половину энергии фотона. Поскольку нейтральный атом H забирал другую половину энергии фотона, это было недвусмысленным подтверждением процесса смягчения связи, приводящего к пределам диссоциации 1ω, 2ω и 3ω. Такой процесс, при котором поглощается больше минимального количества фотонов, известен как надпороговая диссоциация.[5]

Всесторонний обзор[6] рассматривает механизм смягчения облигаций в более широком контексте исследования. Антипересечения двухатомных энергетических кривых во многом похожи на конические пересечения энергетических поверхностей в многоатомных молекулах.[7]

Рекомендации

  1. ^ Bandrauk, André D .; Раковина, Майкл Л. (1981). «Фотодиссоциация в интенсивных лазерных полях: аналогия предиссоциации». J. Chem. Phys. 74 (2): 1110. Bibcode:1981ЖЧФ..74.1110Б. Дои:10.1063/1.441217.
  2. ^ Шарп, Т. (1971). «Кривые потенциальной энергии молекулярного водорода и его ионов». Атомарные данные. 2: 119–169. Bibcode:1971AD ...... 2..119S. Дои:10.1016 / s0092-640x (70) 80007-9.
  3. ^ Джусти-Сузор, А .; Mies, F.H .; DiMauro, L.F .; Charron, E .; Ян Б. (1995). «Тематический обзор: Динамика H2+ в интенсивных лазерных полях ». J. Phys. B. 28 (3): 309–339. Bibcode:1995JPhB ... 28..309G. Дои:10.1088/0953-4075/28/3/006.
  4. ^ Bucksbaum, P.H .; Завриев, А .; Muller, H.G .; Шумахер, Д. (1990). «Размягчение H2+ молекулярная связь в интенсивных лазерных полях ». Phys. Rev. Lett. 64 (16): 1883–1886. Bibcode:1990ПхРвЛ..64.1883Б. Дои:10.1103 / Physrevlett.64.1883. PMID 10041519.
  5. ^ Завриев, А .; Bucksbaum, P.H .; Squier, J .; Салин, Ф. (1993). «Светоиндуцированная колебательная структура в H2+ и D2+ в интенсивных лазерных полях ». Phys. Rev. Lett. 70 (8): 1077–1080. Bibcode:1993ПхРвЛ..70.1077З. Дои:10.1103 / PhysRevLett.70.1077. PMID 10054280.
  6. ^ Sheehy, B .; ДиМауро, Л. Ф. (1996). «Атомная и молекулярная динамика в интенсивных оптических полях». Анну. Rev. Phys. Chem. 47: 463–494. Bibcode:1996ARPC ... 47..463S. Дои:10.1146 / annurev.physchem.47.1.463.
  7. ^ Натан, Ади; Посуда, Мэтью Р .; Prabhudesai, Vaibhav S .; Лев, Ури; Брунер, Барри Д.; Хебер, Одед; Баксбаум, Филип Х. (2016). "Наблюдение квантовых интерференций через индуцированные светом конические пересечения в двухатомных молекулах". Письма с физическими проверками. 116 (14): 143004. arXiv:1511.05626. Bibcode:2016ПхРвЛ.116н3004Н. Дои:10.1103 / PhysRevLett.116.143004. PMID 27104704. S2CID 1710720.>