WikiDer > Заказ начисления

Заказ начисления (CO) является (первого или второго порядка) фаза перехода встречается в основном в сильно коррелированных материалах, таких как оксиды переходных металлов или органические проводники. Из-за сильного взаимодействия между электронами обвинения локализованы на разных сайтах, что приводит к диспропорции и заказал сверхрешетка. Он проявляется в различных узорах: от вертикальных и горизонтальных полос до узора, похожего на шахматную доску. ^[1][2], и это не ограничивается двумерным случаем. Переход зарядовый порядок сопровождается нарушение симметрии и может привести к сегнетоэлектричество. Часто встречается в непосредственной близости от сверхпроводимость и колоссальное магнитосопротивление.

Шаблоны начислений

Это явление дальнего порядка было впервые обнаружено в магнетите (Fe₃О₄) Вервея в 1939 году.^[3][4]Он наблюдал увеличение удельное электрическое сопротивление на два порядка при T_CO= 120K, что указывает на фазовый переход, который сейчас хорошо известен как переход Фервея. Он был первым, кто предложил идею процесса заказа в этом контексте. Зарядово-упорядоченная структура магнетита была решена в 2011 г. группой во главе с Пол Аттфилд с результатами, опубликованными в Природа.^[5] Периодические искажения решетки, связанные с зарядовым порядком, позже были отображены в решетке манганита, чтобы выявить полосатые домены, содержащие топологический беспорядок.^[6]

Теоретическое описание

Расширенный одномерный Модель Хаббарда дает хорошее описание перехода зарядовый порядок с локальным и ближайшим соседями кулоновского отталкивания U и V. Оказалось, что V является критическим параметром и важным для развития состояния зарядового порядка. Дальнейшие модельные расчеты пытаются учесть температуру и межцепочечное взаимодействие.^[7] Расширенная модель Хаббарда для одной цепи, включая межсайтовое и локальное взаимодействие V и U, а также параметр ${displaystyle delta _ {d}}$ для небольшой димеризации, которую обычно можно найти в (TMTTF)₂X-соединения представлены следующим образом:

${displaystyle H = -tsum _ {i} sum _ {sigma} left (left [1 + left (-1ight) ^ {i} delta _ {d} ight] c_ {i, sigma} ^ {dagger} c_ {i) + 1, sigma} + h.cight) + Usum _ {i} n_ {i, uparrow} n_ {i, downarrow} + Vsum _ {i} n_ {i}, n_ {i + 1}}$

где t описывает интеграл переноса или кинетическую энергию электрона и ${displaystyle c_ {i, sigma} ^ {dagger}}$ и ${displaystyle c_ {i + 1, sigma}}$ являются оператором рождения и уничтожения соответственно для электрона со спином ${displaystyle sigma = uparrow, downarrow}$ на ${displaystyle i}$th или ${displaystyle i + 1}$-й сайт. ${displaystyle n_ {i, downarrow, uparrow}}$ обозначает оператор плотности. Для недимеризованных систем ${displaystyle delta _ {d}}$ может быть установлено равным нулю. Обычно локальное кулоновское отталкивание U остается неизменным только t, а V может изменяться в зависимости от давления.

Примеры

Органические проводники

Органические проводники состоят из донор и акцептор молекулы строят отдельные плоские листы или колонны. Разница в энергии в ионизация акцептор энергии и электронное сродство донора приводит к переносу заряда и, следовательно, к свободным носителям, количество которых обычно фиксировано. Носители делокализованы по всему кристаллу из-за перекрытия молекулярных орбиталей, что также является разумным для высокой анизотропной проводимости. Вот почему он будет отличаться между органическими проводниками разных размеров. Они обладают огромным разнообразием основных состояний, например зарядовым упорядочением, спин-пайерлсовским, волна спиновой плотности, антиферромагнитный штат, сверхпроводимость, волна зарядовой плотности назвать лишь некоторые из них.^[8][9]

Квазиодномерные органические проводники

Модельная система одномерных проводников - это BechgaardСемейство солей Fabre, (TMTTF)₂X и (TMTSF)₂X, где в последнем сера заменяется на селен что приводит к более металлическому поведению в широком диапазоне температур и отсутствию порядка заряда. В то время как соединения TMTTF в зависимости от противоионов X показывают проводимость полупроводника при комнатной температуре и, как ожидается, будут более одномерными, чем (TMTSF)₂ИКС.^[10]Температура перехода T_CO для подсемейства TMTTF было зарегистрировано более двух порядков для центросимметричных анионов X = Br, PF₆, AsF₆, SbF₆ а нецентросимметричные анионы X = BF₄ и РеО₄.^[11]В середине восьмидесятых годов Кулон и др. Открыли новый «бесструктурный переход».^[12] проведение измерений транспорта и термоЭДС. Они наблюдали внезапный рост сопротивления и термоэдс при T_CO в то время как рентгеновские измерения не показали никаких доказательств изменения симметрии кристалла или образования сверхструктуры. Позже переход был подтвержден ¹³C-ЯМР^[13] и диэлектрические измерения.

Различные измерения под давлением показывают уменьшение температуры перехода T_CO за счет увеличения давления. Согласно фазовой диаграмме этого семейства, возрастающее давление, прикладываемое к соединениям TMTTF, можно понимать как переход от полупроводникового состояния (при комнатной температуре) к более высокоразмерному и металлическому состоянию, как вы можете найти для соединений TMTSF без порядка заряда. штат.

Квазидвумерные органические проводники

Размерный кроссовер может быть вызван не только приложением давления, но и заменой донорных молекул другими. С исторической точки зрения главной целью было синтезировать органический сверхпроводник с высокой Т_C. Ключом к достижению этой цели было увеличение перекрытия орбит в двух измерениях. С помощью BEDT-TTF и его огромной π-электронной системы было создано новое семейство квазидвумерных органических проводников, демонстрирующих также большое разнообразие фазовых диаграмм и структур кристаллов.
На рубеже ХХ века первые ЯМР измерения на θ- (BEDT-TTF)₂RbZn (SCN)₄ соединение обнаружило известный переход металла в изолятор при T_CO= 195 К как переход заряд-порядок.^[14]

Оксиды переходных металлов

Самый выдающийся оксид переходного металла обнаружение перехода CO - это магнетит Fe₃О₄ будучи оксидом смешанной валентности, где атомы железа имеют статистическое распределение Fe³⁺ и Fe²⁺ выше температуры перехода. Ниже 122 K комбинация частиц 2+ и 3+ выстраивается в регулярную структуру, тогда как выше этой температуры перехода (также называемой в данном случае температурой Вервея) тепловая энергия достаточно велика, чтобы разрушить порядок.^[15]

Обнаружение платежного поручения

• ЯМР спектроскопия - мощный инструмент для измерения диспропорционирования заряда. Чтобы применить этот метод к определенной системе, она должна быть легирована ядрами, например ¹³C, как и в случае соединений TMTTF, активных для ЯМР. Ядра локальных зондов очень чувствительны к заряду молекулы, наблюдаемому в Смена рыцаря K и химический сдвиг D. Сдвиг Найта K пропорционален вращению чувствительность к спину χ_Sp на молекулу. Порядок заряда или диспропорционирование заряда проявляются как расщепление или расширение определенной особенности в спектре.
• В дифракция рентгеновских лучей Методика позволяет определить положение атомов, но эффект экстинкции мешает получить спектр с высоким разрешением. В случае органических проводников заряд на молекулу измеряется изменением длины связи двойных связей C = C в молекуле TTF. Еще одна проблема, возникающая при облучении органических проводников рентгеновскими лучами, - это разрушение состояния CO.^[17]
• В органических молекулах, таких как TMTTF, TMTSF или BEDT-TFF, есть зарядочувствительные моды, меняющие свою частоту в зависимости от локального заряда. Особенно чувствительны к заряду двойные связи C = C. Если режим вибрации активен в инфракрасном диапазоне или виден только в Раман спектр зависит от его симметрии. В случае BEDT-TTF наиболее чувствительными являются Раман активный ν₃, ν₂ и инфракрасный внефазовый режим ν₂₇.^[18] Их частота линейно связана с зарядом молекулы, что дает возможность определить степень диспропорционирования.
• Переход заряд-порядок - это также переход от металла к изолятору, который можно наблюдать в транспортных измерениях как резкий рост сопротивления. Таким образом, транспортные измерения являются хорошим инструментом для получения первых свидетельств возможного перехода заряда-порядка.

использованная литература