WikiDer > Einselection

В квантовая механика, einselections, сокращение от "вызванное средой супервыбор", это имя придумано Войцех Х. Зурек^[1]для процесса, который, как утверждается, объясняет появление коллапс волновой функции и появление из классические описания реальности от квантовые описания. В этом подходе классичность описывается как эмерджентное свойство, индуцированное открытые квантовые системы своей средой. Из-за взаимодействие с окружающей средой, подавляющее большинство государств в Гильбертово пространство квантовой открытой системы становятся крайне нестабильными из-за запутывающего взаимодействия с окружающей средой, которое, по сути, контролирует избранные наблюдаемые в системе. После декогеренция время, которое для макроскопических объектов обычно на много порядков короче, чем в любой другой динамической шкале времени,^[2] типичное квантовое состояние распадается на неопределенное состояние который можно разложить на смесь простых состояния указателя. Таким образом, среда вызывает эффективные правила суперотбора. Таким образом, einselection исключает стабильное существование чистых суперпозиций состояний указателя. Эти 'состояния указателя'стабильны, несмотря на взаимодействие с окружающей средой. Невыбранные состояния лишены когерентности и, следовательно, не демонстрируют квантового поведения запутанность и суперпозиция.

Сторонники этого подхода утверждают, что, поскольку только квазилокальные, по сути классические состояния выживают в процессе декогеренции, einselection может во многих отношениях объяснить появление (казалось бы) классической реальности в фундаментально квантовой Вселенной (по крайней мере, для локальных наблюдателей). Однако основная программа подвергалась критике за то, что она полагалась на круговой аргумент (например, Р. Э. Кастнер). ^[3] Таким образом, вопрос о том, действительно ли теория «einselection» может объяснить феномен коллапса волновой функции, остается открытым.

Определение

Зурек определил einselection следующим образом "Декогеренция приводит к einselection, когда состояния из среда ${ displaystyle | epsilon _ {я} rangle}$ соответствующие различным состояниям указателя становятся ортогональными:${ displaystyle langle epsilon _ {i} | epsilon _ {j} rangle = delta _ {ij}}$",^[1]

Подробности

Состояния Einselected указателя отличаются своей способностью сохраняться, несмотря на мониторинг окружающей среды, и поэтому являются теми, в которых наблюдаются квантовые открытые системы. Понимание природы этих состояний и процесса их динамического отбора имеет фундаментальное значение. Этот процесс сначала был изучен в ситуации измерения: когда система представляет собой устройство, внутренней динамикой которого можно пренебречь, состояния указателя оказываются собственные состояния взаимодействия Гамильтониан между устройством и окружающей средой.^[4] В более общих ситуациях, когда важна динамика системы, выбор более сложен. Состояния указателя являются результатом взаимодействия между саморазвитием и мониторингом окружающей среды.

Для изучения einselection было введено рабочее определение состояний указателя.^[5][6]Это критерий «решета предсказуемости», основанный на интуитивной идее: Состояния указателя можно определить как те, которые в процессе своей эволюции минимально связаны с окружающей средой. Критерий решета предсказуемости - это способ количественной оценки этой идеи с помощью следующей алгоритмической процедуры: Для каждого начального чистого состояния ${ displaystyle | psi rangle}$, измеряется запутанность генерируется динамически между системой и окружающей средой путем вычисления энтропии:

${ Displaystyle { mathcal {H}} _ { Psi} (t) = - operatorname {Tr} left ( rho _ { Psi} (t) log rho _ { Psi} (t) верно)}$

или другая мера предсказуемости ^[5][6][7] от сокращенного матрица плотности системы ${ Displaystyle rho _ { Psi} влево (т вправо)}$ (что изначально ${ Displaystyle rho _ { Psi} (0) = | Psi rangle langle Psi |}$). Энтропия является функцией времени и функционалом начального состояния. ${ Displaystyle влево | пси вправо rangle}$. Состояния указателя получаются путем минимизации ${ Displaystyle { mathcal {H}} _ { Psi} ,}$ над ${ Displaystyle влево | пси вправо rangle}$ и требуя, чтобы ответ был надежным при изменении времени ${ Displaystyle т }$.

Природа состояний указателя была исследована с использованием критерия решета предсказуемости только на ограниченном количестве примеров.^[5][6][7] Помимо уже упомянутого случая ситуации измерения (где состояния указателя являются просто собственными состояниями гамильтониана взаимодействия), наиболее ярким примером является квантовый Броуновский частица, связанная своим положением с ванной независимых гармонические осцилляторы. В таком случае состояния указателя локализуются в фазовое пространство, хотя гамильтониан взаимодействия включает положение частицы.^[6] Состояния указателя являются результатом взаимодействия между саморазвитием и взаимодействием с окружающей средой и оказываются когерентными состояниями.

Также есть квантовый предел декогеренции: когда расстояние между уровни энергии системы большой по сравнению с частоты присутствует в окружающей среде, собственные состояния энергии выбираются практически независимо от характера связи системы и среды.^[8]

Коллизионная декогеренция

Была проделана значительная работа по правильному определению состояний указателя в случае массивной частицы, декогерированной в результате столкновений с жидкой средой, часто известной как коллизионная декогеренция. В частности, Буссе и Хорнбергер определили некоторые солитонные волновые пакеты как необычно стабильные в присутствии такой декогеренции.^[9][10]

Смотрите также

• Квантовый дарвинизм

Рекомендации