WikiDer > Электронно-ядерный двойной резонанс

Electron nuclear double resonance

Электронно-ядерный двойной резонанс (ENDOR) - это метод магнитного резонанса для выяснения молекулярной и электронной структуры парамагнитных частиц.^[1] Этот метод был впервые представлен для разрешения взаимодействий в электронный парамагнитный резонанс (ЭПР) спектры.^[2]^[3] В настоящее время это практикуется в различных формах, в основном в области биофизика и гетерогенный катализ.

CW эксперимент

В эксперименте со стандартной непрерывной волной (cwENDOR) образец помещают в магнитное поле и последовательно облучают микроволнами с последующим облучением. радиочастота. Затем изменения обнаруживаются путем отслеживания вариаций поляризации насыщенного электронный парамагнитный резонанс (EPR) переход.^[4]

Теория

ENDOR иллюстрируется двухспиновой системой, включающей один электрон (S = 1/2) и один протон (I = 1/2), взаимодействующие с приложенным магнитным полем.

Гамильтониан системы

Гамильтониан для упомянутой выше двухспиновой системы можно описать как

{ displaystyle { mathcal {H}} _ { mathrm {0}} = { mathcal {H}} _ { mathrm {EZ}} + { mathcal {H}} _ { mathrm {NZ}} + { mathcal {H}} _ { mathrm {HFS}} + { mathcal {H}} _ { mathrm {Q}}}

Четыре члена в этом уравнении описывают электрон Zeeman взаимодействие (EZ), ядерное зеемановское взаимодействие (NZ), сверхтонкий взаимодействие (HFS), а ядерная квадруполь взаимодействия (Q) соответственно.^[4]

Электронное зеемановское взаимодействие описывает взаимодействие между электронным спином и приложенным магнитным полем. Ядерное зеемановское взаимодействие - это взаимодействие магнитного момента протона с приложенным магнитным полем. Сверхтонкое взаимодействие - это связь между электронным спином и ядерным спином протона. Ядерное квадрупольное взаимодействие присутствует только в ядрах с I> 1/2.

Спектры ENDOR содержат информацию о типе ядер в окрестности неспаренного электрона (NZ и EZ), о расстояниях между ядрами и распределении спиновой плотности (HFS) и о градиенте электрического поля на ядрах (Q).

Принцип метода ENDOR

Диаграмма уровней энергии для метода ENDOR

На правом рисунке показана энергетическая диаграмма простейшей спиновой системы, где а - изотропная константа сверхтонкого взаимодействия в герцах (Гц). На этой диаграмме показаны электронное зеемановское, ядерное зеемановское и сверхтонкое расщепления. В стационарном эксперименте ENDOR переход ЭПР (A, D), называемый наблюдателем, частично насыщается микроволновая печь излучение амплитуды ${ Displaystyle mathrm {B} _ { mathrm {1}}}$ при возбуждающем радиочастотном (ВЧ) поле амплитуды ${ Displaystyle mathrm {B} _ { mathrm {2}}}$ , называемый насосом, вызывает ядерные переходы.^[5] Переходы происходят на частотах ${ displaystyle nu _ { mathrm {1}}}$ и ${ displaystyle nu _ { mathrm {2}}}$ и соблюдать правила выбора ЯМР ${ displaystyle Delta M_ {I} = pm 1}$ и ${ displaystyle Delta M_ {S} = 0}$ . Именно эти ЯМР-переходы детектируются ENDOR по изменению интенсивности одновременно облученного ЭПР-перехода. Важно понимать, что как константа сверхтонкой связи (а), так и ядерные ларморовские частоты ( ${ Displaystyle ню _ { mathrm {п}}}$ ) определяются при использовании метода ENDOR.^[6]

{ displaystyle nu _ { mathrm {1}} = | nu _ { mathrm {n}} -a / 2 |}

{ displaystyle nu _ { mathrm {2}} = | nu _ { mathrm {n}} + a / 2 |}

Требование для ENDOR

Одним из требований для ENDOR является частичное насыщение переходов ЭПР и ЯМР, определяемых

{ displaystyle gamma _ {e} ^ {2} B_ {1} ^ {2} T_ {1e} T_ {2e} geq {1}}

и

{ displaystyle gamma _ {n} ^ {2} B_ {2} ^ {2} T_ {1n} T_ {2n} geq {1}}

^[5]

куда ${ displaystyle gamma _ { mathrm {e}}}$ и ${ Displaystyle gamma _ { mathrm {п}}}$ являются гиромагнитное отношение электрона и ядра соответственно. ${ displaystyle B_ {1}}$ магнитное поле наблюдателя, которое представляет собой микроволновое излучение, в то время как ${ displaystyle B_ {2}}$ - магнитное поле накачки, представляющее собой радиочастотное излучение. ${ Displaystyle Т _ { mathrm {1e}}}$ и ${ Displaystyle Т _ { mathrm {1n}}}$ являются спин-решеточная релаксация время для электрона и ядра соответственно. ${ Displaystyle Т _ { mathrm {2e}}}$ и ${ Displaystyle Т _ { mathrm {2n}}}$ являются спин-спиновая релаксация время для электрона и ядра соответственно.

ENDOR-спектроскопия

EI-EPR

ENDOR-индуцированный ЭПР (EI-EPR) отображает переходы ENDOR как функцию магнитного поля. Пока магнитное поле проходит через спектр ЭПР, частота соответствует зеемановской частоте ядра. Спектры ЭУ-ЭПР могут быть получены двумя способами: (1) разностные спектры.^[7] (2) частотно-модулированное высокочастотное поле без зеемановской модуляции.

Этот метод был разработан Хайдом.^[7] и особенно полезен для разделения перекрывающихся сигналов ЭПР, которые являются результатом различных радикалов, молекулярных конформаций или магнитных центров. Спектры ЭИ-ЭПР отслеживают изменения амплитуды линии ENDOR парамагнитного образца, отображаемые в зависимости от магнитного поля. Из-за этого спектры соответствуют только одному виду.^[5]

Двойное подтверждение

Двойной электронно-ядерный двойной резонанс (Double ENDOR) требует приложения к образцу двух высокочастотных полей (RF1 и RF2). Изменение интенсивности сигнала RF1 наблюдается, пока RF2 прокручивается по спектру.^[5] Два поля ориентированы перпендикулярно и управляются двумя настраиваемыми резонансными контурами, которые можно регулировать независимо друг от друга.^[8] В экспериментах по спиновой развязке^[9] амплитуда поля развязки должна быть как можно большей. Однако при исследовании множественных квантовых переходов оба радиочастотных поля должны быть максимизированы.

Этот метод был впервые представлен Куком и Уиффеном.^[10] и был разработан таким образом, чтобы можно было определять относительные знаки констант ВЧ-связи в кристаллах, а также разделяющих перекрывающихся сигналов.

CP-ENDOR и PM-ENDOR

В методе CP-ENDOR используются радиочастотные поля с круговой поляризацией. Два линейно поляризованных поля создаются высокочастотными токами в двух проводах, ориентированных параллельно магнитному полю. Затем провода соединяются в полупетли, которые затем пересекаются под углом 90 градусов. Этот метод был разработан Швайгером и Гунтардом для упрощения плотности линий ENDOR в парамагнитном спектре.^[11]

ENDOR с поляризационной модуляцией (PM-ENDOR) использует два перпендикулярных радиочастотных поля с аналогичными модулями управления фазой, что и CP-ENDOR. Однако используется линейно поляризованное радиочастотное поле, которое вращается в плоскости xy с частотой, меньшей, чем частота модуляции радиочастотной несущей.^[5]

Приложения

В поликристаллических средах или замороженных растворах ENDOR может обеспечивать пространственные отношения между связанными ядрами и электронными спинами. Это возможно в твердых фазах, где спектр ЭПР возникает из-за соблюдения всех ориентаций парамагнитных частиц; как таковой в спектре ЭПР преобладают большие анизотропные взаимодействия. Это не так в образцах жидкой фазы, где пространственные отношения невозможны. Такое пространственное расположение требует, чтобы спектры ENDOR регистрировались при различных настройках магнитного поля в пределах порошковой картины ЭПР.^[12]

Оси G-тензора и вывод теты.

Традиционное соглашение о магнитном резонансе предполагает, что парамагнетики выравниваются с внешним магнитным полем; однако на практике проще рассматривать парамагнетики как фиксированные, а внешнее магнитное поле - как вектор. Для определения позиционных отношений требуются три отдельных, но связанных между собой части информации: исходная точка, расстояние от упомянутой исходной точки и направление этого расстояния.^[13] Происхождение, для целей этого объяснения, можно рассматривать как положение молекулы, локализованное неспаренным электроном. Чтобы определить направление к спиновому активному ядру от локализованного неспаренного электрона (помните: неспаренные электроны сами по себе активны по спину), используется принцип отбора по магнитному углу. Точное значение θ рассчитывается следующим образом справа:

Сверхтонкий тензор диполярной связи

При θ = 0˚ в спектрах ДЭЯР присутствует только составляющая сверхтонкой связи, параллельная аксиальным протонам и перпендикулярная экваториальным протонам. При θ = 90˚ спектры ENDOR содержат только компонент сверхтонкой связи, перпендикулярный аксиальным протонам и параллельный экваториальным протонам. Расстояние между электронами и ядрами (R) в метрах вдоль направления взаимодействия определяется с помощью точечного дипольного приближения. Такое приближение учитывает магнитные взаимодействия двух магнитных диполей в пространстве. Изоляция R дает расстояние от источника (локализованного неспаренного электрона) до спин-активного ядра. Приближение точечного диполя рассчитывается с использованием следующего уравнения справа:

Метод ENDOR был использован для характеристики пространственной и электронной структуры металлсодержащих центров. ионы / комплексы парамагнитных металлов, вводимые для катализа; металлические кластеры, производящие магнитные материалы; захваченные радикалы, введенные в качестве зондов для выявления кислотно-основных свойств поверхности; центры окраски и дефекты, такие как синий ультрамарин и другие драгоценные камни; и каталитически образованные захваченные промежуточные продукты реакции, которые подробно описывают механизм. Применение импульсного ENDOR к твердым образцам дает много преимуществ по сравнению с CW ENDOR. К таким преимуществам относятся создание линий без искажений, манипулирование спинами с помощью различных последовательностей импульсов и отсутствие зависимости от чувствительного баланса между скоростями релаксации электронных и ядерных спинов и приложенной мощностью (при достаточно длительных скоростях релаксации).^[12]

ВЧ импульсный ENDOR обычно применяется к биологическим и родственным модельным системам. Применения были в основном в биологии с сильным акцентом на связанных с фотосинтезом радикалах или центрах ионов парамагнитных металлов в маталлоферментах или металлопротеинах.^[14] Дополнительным применением были контрастные вещества для магнитно-резонансной томографии. HF ENDOR использовался в качестве инструмента для определения характеристик пористых материалов, электронных свойств доноров / акцепторов в полупроводниках и электронных свойств эндоэдральных фуллеренов. Замена каркаса ENDOR с W-полосой была использована для получения экспериментального доказательства того, что ион металла расположен в тетраэдрическом каркасе, а не в позиции обмена катиона. Включение комплексов переходных металлов в каркас молекулярных сит имеет большое значение, так как может привести к разработке новых материалов с каталитическими свойствами. ENDOR применительно к захваченным радикалам использовался для изучения NO с ионами металлов в координационной химии, катализе и биохимии.^[12]

Navigation