WikiDer > Контактное взаимодействие Ферми

Fermi contact interaction

В Контактное взаимодействие Ферми это магнитный взаимодействие между электрон и атомное ядро. Его главное проявление - в электронный парамагнитный резонанс и ядерный магнитный резонанс спектроскопии, где он отвечает за появление изотропных сверхтонкая связь.

Для этого требуется, чтобы электрон занял s-орбиталь. Взаимодействие описывается параметром А, который принимает единицы мегагерцы. Величина А дается этими отношениями

и

куда А - энергия взаимодействия, μп это ядерный магнитный момент, μе это магнитный дипольный момент электрона, а Ψ (0) - значение электронного волновая функция в ядре.[1]

Было указано, что это плохо определенная проблема, потому что стандартная формулировка предполагает, что ядро ​​обладает магнитным дипольным моментом, что не всегда так.[2]

Упрощенный взгляд на контактное взаимодействие Ферми в терминах ядерного (зеленая стрелка) и электронного спины (синяя стрелка). 1: в ЧАС2, 1ЧАС спин поляризует спин электрона антипараллельно. Это, в свою очередь, поляризует другой электрон σ-связь антипараллельно, как того требует Принцип исключения Паули. Электрон поляризует другой 1ЧАС. 1Ядра H антипараллельны и 1JHH имеет положительное значение.[3] 2: 1Ядра H параллельны. Эта форма нестабильна (имеет более высокую энергию E), чем форма 1.[4] 3: vicinal 1H J-соединение через 12C или же 13C ядра. То же, что и раньше, но электрон вращается на р-орбитали параллельны из-за 1. Правило Хунда. 1Ядра H антипараллельны и 3JHH имеет положительное значение.[3]

Использование в магнитно-резонансной спектроскопии

1Спектр ЯМР 1Н 1,1'-диметилникелоцен, иллюстрирующий резкие химические сдвиги, наблюдаемые в некоторых парамагнитных соединениях. Резкие сигналы около 0 ppm относятся к растворителю.[5]

Грубо говоря, величина А указывает на степень, в которой неспаренный спин находится на ядре. Таким образом, знание А значения позволяет отображать однократно занятые молекулярная орбиталь.[6]

История

Взаимодействие было впервые получено Энрико Ферми в 1930 г.[7] Классический вывод этого термина содержится в «Классической электродинамике» Дж. Д. Джексон.[8] Короче говоря, классическая энергия может быть записана через энергию одного магнитный диполь момент в магнитном поле B(р) другого диполя. Это поле приобретает простое выражение, когда расстояние р между двумя диполями стремится к нулю, поскольку

Рекомендации

  1. ^ Бухер, М. (2000). «Электрон внутри ядра: почти классический вывод изотропного сверхтонкого взаимодействия». Европейский журнал физики. 21 (1): 19. Bibcode:2000EJPh ... 21 ... 19B. Дои:10.1088/0143-0807/21/1/303.
  2. ^ Соливерез, К. Э. (1980). «Контактное сверхтонкое взаимодействие: неопределенная проблема». Журнал физики C. 13 (34): L1017. Bibcode:1980JPhC ... 13.1017S. Дои:10.1088/0022-3719/13/34/002.
  3. ^ а б М, Балджы (2005). Базовая спектроскопия ¹H- и ³C-ЯМР (1-е изд.). Эльзевир. С. 103–105. ISBN 9780444518118.
  4. ^ Макомбер, Р. С. (1998). Полное введение в современную спектроскопию ЯМР. Вайли. стр.135. ISBN 9780471157366.
  5. ^ Кёлер, Ф. Х., «Парамагнитные комплексы в растворе: подход ЯМР», в eMagRes, 2007, Джон Вили. Дои:10.1002 / 9780470034590.emrstm1229
  6. ^ Драго, Р. С. (1992). Физические методы для химиков (2-е изд.). Издательство Saunders College Publishing. ISBN 978-0030751769.
  7. ^ Ферми, Э. (1930). "Über die magnetischen Momente der Atomkerne". Zeitschrift für Physik. 60 (5–6): 320. Bibcode:1930ZPhy ... 60..320F. Дои:10.1007 / BF01339933.
  8. ^ Джексон, Дж. Д. (1998). Классическая электродинамика (3-е изд.). Wiley. п.184. ISBN 978-0471309321.