WikiDer > Фрэнк – Прочитать источник

Frank–Read source
Источник Франка – Рида состоит из дислокации, закрепленной в двух точках A и B и подвергнутой напряжению сдвига. Закрепленная дислокация расширяется и многократно обвивается, образуя новые дислокационные петли.

В материаловедение, а Фрэнк – Прочитать источник механизм, объясняющий генерацию множественных вывихи в конкретных хорошо расположенных соскальзывать самолеты в кристаллы когда они деформируются. Когда кристалл деформируется, чтобы произошло скольжение, в материале должны возникать дислокации. Это означает, что в процессе деформации дислокации в первую очередь должны генерироваться в этих плоскостях. Холодная обработка металла увеличивает количество дислокаций по механизму Франка – Рида. Более высокая плотность дислокаций увеличивает предел текучести и вызывает упрочнение металлов.

Механизм образования дислокаций был предложен и назван в честь британского физика. Чарльз Франк и Торнтон Рид.

История

Чарльз Франк подробно рассказал об истории открытия со своей точки зрения в Труды Королевского общества в 1980 г.[1]

В 1950 г. Чарльз Франк, который тогда был научным сотрудником физического факультета Бристольский университетпосетил США для участия в конференции по кристаллу пластичность в Питтсбург. Фрэнк прибыл в Соединенные Штаты задолго до конференции, чтобы провести время в военно-морской лаборатории и прочитать лекцию в Корнелл Университет. Когда во время своего путешествия по Пенсильвании Фрэнк посетил Питтсбург, он получил письмо от коллеги-ученого. Джок Эшелби предлагая, чтобы он прочитал недавнюю статью Гюнтер Лейбфрид. Фрэнк должен был сесть на поезд до Корнелла, чтобы прочитать лекцию в Корнелле, но перед отъездом в Корнелл он зашел в библиотеку в Технологический институт Карнеги чтобы получить копию статьи. В библиотеке еще не было журнала с бумагой Лейбфрида, но сотрудники библиотеки полагали, что журнал мог быть в недавно доставленной посылке из Германии. Фрэнк решил подождать, пока библиотека откроет пакет, в котором действительно находился журнал. Прочитав газету, он сел на поезд до Корнелла, где ему сказали скоротать время до 5:00, поскольку преподаватели собирались. Фрэнк решил прогуляться с 3 до 5 часов. В течение этих двух часов, рассматривая статью Лейбфрида, он сформулировал теорию того, что позже было названо источником Франка – Рида.

Пару дней спустя он поехал на конференцию по пластичности кристаллов в Питтсбург, где столкнулся с Тортон Рид в холле гостиницы. Встретившись друг с другом, два ученых сразу же обнаружили, что они почти одновременно пришли к одной и той же идее образования дислокаций (Фрэнк во время прогулки по Корнеллу и Торнтон Рид во время чаепития в предыдущую среду), и решили написать совместный доклад по теме тема. Механизм образования дислокаций, описанный в этой статье[2] теперь известен как источник Франка – Рида.

Механизм

Анимация, показывающая, насколько сильно подчеркивается источник Фрэнка – Рида (центр) может генерировать множественные дислокационные линии в кристалле.

Источник Франка – Рида - это механизм, основанный на размножении дислокаций в плоскости скольжения при напряжение сдвига.[3][4]

Рассмотрим прямую дислокацию в плоскости скольжения кристалла с закрепленными двумя концами, A и B. Если напряжение сдвига действует на плоскость скольжения, то сила , куда б это Вектор гамбургеров вывиха и Икс - это расстояние между точками закрепления A и B, действующее на линию дислокации в результате напряжения сдвига. Эта сила действует перпендикулярно к линии, заставляя дислокацию удлиняться и изгибаться в дугу.

Сила изгиба, вызванная напряжением сдвига, преодолевается линией напряжение дислокации, которая действует на каждом конце дислокации в направлении линии дислокации от A и B с величиной , где G - модуль сдвига. Если дислокация изгибается, концы дислокации образуют угол с горизонталью между A и B, что дает линейные напряжения, действующие вдоль концов a. вертикальный компонент действует прямо против силы, вызванной напряжением сдвига. Если приложено достаточное напряжение сдвига и дислокация изгибается, вертикальная составляющая линейных напряжений, которая действует непосредственно против силы, вызванной напряжением сдвига, растет по мере приближения дислокации к полукруглой форме.

Когда дислокация становится полукругом, все линейное натяжение действует против изгибающей силы, вызванной напряжением сдвига, потому что линейное натяжение перпендикулярно направлению сдвига. горизонтальный между A и B. Чтобы дислокация достигла этой точки, очевидно, что уравнение:[3][4]

должно быть выполнено, и из этого мы можем решить для напряжения сдвига:[3][4]

Это напряжение, необходимое для возникновения дислокации от источника Франка – Рида. Если напряжение сдвига увеличивается дальше, и дислокация проходит полукруглую состояние равновесия, он будет самопроизвольно изгибаться и расти, закручиваясь по спирали вокруг точек закрепления A и B, пока сегменты, вращающиеся вокруг точек закрепления A и B, не столкнутся и не исчезнут. Процесс приводит к образованию дислокационной петли вокруг A и B в плоскости скольжения, которая расширяется при продолжающемся напряжении сдвига, а также к новой линии дислокации между A и B, которая при возобновлении или продолжении сдвига может продолжать генерировать петли дислокации таким же образом. только что описал.

Таким образом, петля Франка – Рида может генерировать множество дислокаций в плоскости кристалла под действием приложенного напряжения. Механизм источника Франка – Рида объясняет, почему дислокации в первую очередь возникают на определенных плоскостях скольжения; дислокации в основном генерируются именно в тех плоскостях с источниками Франка – Рида. Важно отметить, что если напряжение сдвига не превышает:[3][4]

и дислокация не выходит за пределы полукруглого состояния равновесия, она не образует петлю дислокации, а вместо этого возвращается в исходное состояние.[3][4]

Рекомендации

  1. ^ «Начала физики твердого тела». Труды Королевского общества А. Лондонское королевское общество по улучшению естественных знаний. 371 (1744): 136–138. 1980-06-10. Bibcode:1980RSPSA.371..136.. Дои:10.1098 / RSPA.1980.0069.
  2. ^ Франк, Ф. С .; Прочтите Jr, W. T. (1950). «Процессы размножения медленно движущихся дислокаций». Физический обзор. 79 (4): 722–723. Bibcode:1950PhRv ... 79..722F. Дои:10.1103 / PhysRev.79.722.
  3. ^ а б c d е Хосфорд, Уильям Ф. (2005). Механическое поведение материалов. Издательство Кембриджского университета. ISBN 978-0-521-84670-7.
  4. ^ а б c d е Хан, А. С., А. С .; Хуанг, S (1989). Континуальная теория пластичности. Амстердам: Эльзевир.