WikiDer > Оптическое стробирование с частотным разрешением

Эта статья включает Список ссылок, связанное чтение или внешняя ссылка, но его источники остаются неясными, потому что в нем отсутствует встроенные цитаты. Пожалуйста, помогите улучшать эта статья введение более точные цитаты. (Август 2014 г.) (Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения)

Оптическое стробирование с частотным разрешением (ЛЯГУШКА) является общим методом измерения спектральной фазы ультракороткие лазерные импульсы, которые варьируются от subфемтосекунда примерно наносекунда в длину. Изобретенный в 1991 году Риком Требино и Дэниелом Дж. Кейном, FROG был первым методом, решившим эту проблему, которая является сложной, потому что обычно для измерения события во времени требуется более короткое событие, с помощью которого можно его измерить. Например, чтобы измерить лопание мыльного пузыря, нужен стробоскоп с меньшей продолжительностью, чтобы заморозить действие. Поскольку ультракороткие лазерные импульсы являются самыми короткими из когда-либо созданных событий, до FROG многие считали, что их полное измерение во времени невозможно. FROG, однако, решил проблему, измерив "автоспектрограмму" импульса, в которой импульс сам запирается в нелинейно-оптическая среда и результирующая стробированная часть импульса затем спектрально разрешается как функция задержки между двумя импульсами. Извлечение импульса из его следа FROG осуществляется с помощью двумерного алгоритма восстановления фазы.

FROG в настоящее время является стандартным методом измерения ультракоротких лазерных импульсов, а также популярным, заменяя старый метод, называемый автокорреляция, который дал лишь приблизительную оценку длительности импульса. FROG - это просто автокорреляция со спектральным разрешением, которая позволяет использовать алгоритм восстановления фазы для получения точной интенсивности и фазы импульса в зависимости от времени. Он может измерять как очень простые, так и очень сложные ультракороткие лазерные импульсы, и он измеряет самый сложный импульс, когда-либо измеренный, без использования эталонного импульса. Существуют простые версии FROG (с аббревиатурой, ГРЕНОУИ, французское слово для FROG), используя лишь несколько легко настраиваемых оптических компонентов. И FROG, и GRENOUILLE широко используются в исследовательских и промышленных лабораториях по всему миру.

Теория

Схема типичной экспериментальной установки SHG FROG с несколькими импульсами.

FROG и автокорреляция разделяют идею объединения импульса с самим собой в нелинейной среде. Поскольку нелинейная среда будет производить полезный сигнал только тогда, когда оба импульса присутствуют одновременно (т.е. «оптическое стробирование»), изменение задержки между копиями импульсов и измерение сигнала при каждой задержке дает неопределенную оценку длительности импульса. Автокорреляторы измеряют импульс путем измерения интенсивности поля нелинейного сигнала. Оценка длины импульса требует предположения о форме импульса, а фаза электрического поля импульса вообще не может быть измерена. FROG расширяет эту идею, измеряя спектр сигнала при каждой задержке (следовательно, «с частотным разрешением»), а не только его интенсивность. Это измерение создает спектрограмма импульса, который можно использовать для определения комплексного электрического поля как функции времени или частоты, если известна нелинейность среды.

Спектрограмма FROG (обычно называемая следом FROG) представляет собой график интенсивности как функции частоты. ${ displaystyle omega}$ и задержка ${ Displaystyle тау}$. Тем не менее, поле сигнала от нелинейного взаимодействия легче выразить во временной области, поэтому типичное выражение для кривой FROG включает преобразование Фурье.

${ displaystyle I _ { text {FROG}} ( omega, tau) = left | E _ { text {sig}} ( omega, tau) right | ^ {2} = left | FT [ E _ { text {sig}} (t, tau)] right | ^ {2} = left | int _ {- infty} ^ { infty} E_ {sig} (t, tau) e ^ {- i omega t} , dt right | ^ {2}.}$

Поле нелинейного сигнала ${ Displaystyle Е _ { текст {сиг}} (т, тау)}$ зависит от исходного импульса, ${ displaystyle E (t)}$, и использованный нелинейный процесс, который почти всегда можно выразить как ${ Displaystyle Е _ { текст {ворота}} (т- тау)}$, так что ${ Displaystyle Е _ { текст {сиг}} (т, тау) = Е (т) Е _ { текст {ворота}} (т- тау)}$. Наиболее распространенная нелинейность генерация второй гармоники, куда ${ Displaystyle Е _ { текст {ворота}} (т- тау) = Е (т- тау)}$. Тогда выражение для следа через поле импульса будет следующим:

${ displaystyle I _ { text {SHG FROG}} ( omega, tau) = left | int _ {- infty} ^ { infty} E (t) E (t- tau) e ^ { -i omega t} , dt right | ^ {2}.}$

Есть много возможных вариантов этой базовой настройки. Если доступен хорошо известный опорный импульс, то он может использоваться как стробирующий импульс вместо копии неизвестного импульса. Это называется FROG взаимной корреляции или XFROG. Кроме того, помимо генерации второй гармоники, могут использоваться другие нелинейные эффекты, такие как генерация третьей гармоники (THG) или стробирование поляризации (PG). Эти изменения повлияют на выражение для ${ Displaystyle Е _ { текст {ворота}} (т- тау)}$.

Эксперимент

В типичной установке FROG с несколькими импульсами неизвестный импульс разделяется на две копии с помощью светоделителя. Одна копия задерживается на известную сумму относительно другой. Оба импульса фокусируются в одной и той же точке в нелинейной среде, а спектр нелинейного сигнала измеряется спектрометром. Этот процесс повторяется для многих точек задержки.

Измерение FROG может быть выполнено на одном кадре с некоторыми незначительными корректировками. Две копии импульса пересекаются под углом и фокусируются на линию, а не на точку. Это создает переменную задержку между двумя импульсами вдоль линии фокуса. В этой конфигурации обычно используется самодельный спектрометр, состоящий из дифракционная решетка и камеру, чтобы зафиксировать измерение.

Алгоритм поиска

Хотя теоретически это несколько сложно, метод обобщенных проекций оказался чрезвычайно надежным методом извлечения импульсов из следов FROG. К сожалению, его сложность является источником недопонимания и недоверия со стороны ученых в оптическом сообществе. Следовательно, в этом разделе будет предпринята попытка дать некоторое представление об основной философии и реализации метода, если не о его детальной работе.

Во-первых, представьте себе пространство, содержащее все возможные электрические поля сигналов. Для данного измерения существует набор этих полей, которые будут соответствовать измеренной кривой FROG. Мы называем эти поля удовлетворяющими ограничению данных. Есть еще один набор, состоящий из полей сигналов, которые можно выразить с помощью формы нелинейного взаимодействия, используемой при измерении. За генерация второй гармоники (SHG), это набор полей, которые можно выразить в виде ${ Displaystyle Е _ { текст {сиг}} (т, тау) = Е (т) Е (т- тау)}$. Это называется удовлетворением ограничения математической формы.

Эти два набора пересекаются ровно в одной точке. Существует только одно возможное поле сигнала, которое имеет правильную интенсивность, соответствующую кривой данных, и соответствует математической форме, продиктованной нелинейным взаимодействием. Чтобы найти ту точку, которая будет давать импульс, который мы пытаемся измерить, используются обобщенные проекции. В этом пространстве электрического поля работает алгоритм обобщенных проекций. На каждом шаге мы находим ближайшую точку к текущей точке предположения, которая удовлетворяет ограничению для другого набора. То есть текущее предположение «проецируется» на другой набор. Эта ближайшая точка становится новым текущим предположением, и самая близкая точка в первом наборе находится. Чередуя проецирование на набор математических ограничений и проецирование на набор ограничений данных, мы в конечном итоге приходим к решению.

Проецировать на набор ограничений данных просто. Чтобы попасть в этот набор, квадрат амплитуды поля сигнала должен соответствовать интенсивности, измеренной по кривой. Сигнальное поле ${ Displaystyle Е _ { текст {сиг}} (т, тау)}$ преобразуется Фурье в ${ Displaystyle Е _ { текст {сиг}} ( омега, тау)}$. Ближайшая точка в наборе ограничений данных находится путем замены величины ${ Displaystyle Е _ { текст {сиг}} ( омега, тау)}$ по величине данных, выходя из фазы ${ Displaystyle Е _ { текст {сиг}} ( омега, тау)}$ нетронутый.

Проецировать на набор математических ограничений непросто. В отличие от ограничения данных, нет простого способа определить, какая точка в наборе математических ограничений является ближайшей. Создается общее выражение для расстояния между текущей точкой и любой точкой в ​​наборе математических ограничений, а затем это выражение минимизируется путем взятия градиента этого расстояния относительно текущего предположения поля. Более подробно этот процесс обсуждается в Эта бумага.

Этот цикл повторяется до тех пор, пока ошибка между предположением о сигнале и ограничением данных (после применения математического ограничения) не достигнет некоторого целевого минимального значения. ${ displaystyle E (t)}$ можно найти, просто интегрировав ${ Displaystyle Е _ { текст {сиг}} (т, тау)}$ в отношении задержки ${ Displaystyle тау}$. Вторая кривая FROG обычно строится математически из решения и сравнивается с исходным измерением.

Подтверждение измерения

Одной из важных особенностей измерения FROG является то, что собирается гораздо больше точек данных, чем это строго необходимо для определения импульсного электрического поля. Например, предположим, что измеренная кривая состоит из 128 точек в направлении задержки и 128 точек в направлении частоты. Всего на трассе 128 × 128 точек. Используя эти точки, восстанавливается электрическое поле, которое имеет 2 × 128 точек (128 для величины и еще 128 для фазы). Это массово сверхдетерминированная система, что означает, что количество уравнений намного больше, чем количество неизвестных. Таким образом, важность того, чтобы каждая отдельная точка данных была абсолютно правильной, значительно снижается. Это очень полезно для реальных измерений, на которые могут повлиять шум детектора и систематические ошибки. Крайне маловероятно, что шум повлияет на измеряемую кривую таким образом, который можно спутать с физическим явлением в импульсе. Алгоритм FROG имеет тенденцию «видеть насквозь» эти эффекты из-за количества доступной дополнительной информации и использования ограничения математической формы при поиске решения. Это означает, что ошибка между экспериментальной трассой FROG и полученной трассой FROG редко равна нулю, хотя она должна быть довольно маленькой для трасс без систематических ошибок.

Следовательно, следует исследовать значительные различия между измеренными и полученными следами FROG. Экспериментальная установка может быть смещена, или в импульсе могут быть значительные пространственно-временные искажения. Если измерения усредняются по нескольким или многим импульсам, то эти импульсы могут значительно отличаться друг от друга.

Смотрите также

Лягушачьи техники

• Серьезное наблюдение за сверхбыстрым падающим лазерным светом электронных полей без решетки (GRENOUILLE), упрощенная версия FROG
• Двойная слепая лягушка, для измерения двух импульсов одновременно

Конкурирующие техники

• Оптическая автокорреляция, в его интенсивности или интерферометрической версии
• Спектральная фазовая интерферометрия для прямой реконструкции электрического поля (ПАУК)
• Фазовая развертка многофотонной внутриимпульсной интерференции (MIIPS), метод определения характеристик и управления ультракоротким импульсом.
• Электропоглощающий вентиль с частотным разрешением (FREAG)

Рекомендации

• Рик Требино (2002). Оптическое стробирование с частотным разрешением: измерение ультракоротких лазерных импульсов. Springer. ISBN 1-4020-7066-7.
• Р. Требино, К. В. ДеЛонг, Д. Н. Фиттингоф, Дж. Н. Свитсер, М. А. Крумбюгель и Д. Дж. Кейн "Измерение ультракоротких лазерных импульсов в частотно-временной области с использованием оптического стробирования с частотным разрешением," Обзор научных инструментов 68, 3277-3295 (1997).

внешняя ссылка

• Страница FROG от Рика Требино (соавтор FROG)