WikiDer > Теорема Гельмгольца о минимальной диссипации

В механика жидкости, Теорема Гельмгольца о минимальной диссипации (названный в честь Герман фон Гельмгольц кто опубликовал его в 1868 году^[1][2]) утверждает, что устойчивый Движение потока Стокса из несжимаемая жидкость имеет наименьшую скорость диссипации, чем любое другое несжимаемое движение с той же скоростью на границе.^[3][4] Теорема также была изучена Дидерик Кортевег в 1883 г.^[5] и по Лорд Рэйли в 1913 г.^[6]

Эта теорема действительно верна для любого движения жидкости, где нелинейным членом уравнений Навье-Стокса несжимаемой жидкости можно пренебречь или, что то же самое, когда ${ displaystyle nabla times nabla times { boldsymbol { omega}} = 0}$, куда ${ displaystyle { boldsymbol { omega}}}$ это завихренность вектор. Например, теорема также применима к однонаправленным потокам, таким как Поток Куэтта и Течение Хагена – Пуазейля, где нелинейные члены исчезают автоматически.

Математическое доказательство

Позволять ${ displaystyle mathbf {u}, p}$ и ${ Displaystyle Е = { гидроразрыва {1} {2}} ( nabla mathbf {u} + ( nabla mathbf {u}) ^ {T})}$ скорость, давление и тензор скорости деформации из Стокса поток и ${ displaystyle mathbf {u} ', p'}$ и ${ displaystyle E '= { frac {1} {2}} ( nabla mathbf {u}' + ( nabla mathbf {u} ') ^ {T})}$ - скорость, давление и тензор скорости деформации любого другого несжимаемого движения с ${ Displaystyle mathbf {u} = mathbf {u} '}$ на границе. Позволять ${ displaystyle u_ {i}}$ и ${ displaystyle e_ {ij}}$ - представление тензора скорости и деформации в индексное обозначение, где индекс идет от одного до трех.

Рассмотрим следующий интеграл

${ displaystyle { begin {align} int (e_ {ij} '- e_ {ij}) e_ {ij} dV & = int { frac { partial (u_ {i}' - u_ {i}) } { partial x_ {j}}} e_ {ij} dV end {выровнено}}}$

где в приведенном выше интеграле остается только симметричная часть тензора деформации, потому что сжатие симметричного и антисимметричного тензора тождественно равно нулю. Интеграция по частям дает

${ displaystyle int (e_ {ij} '- e_ {ij}) e_ {ij} dV = int (u_ {i}' - u_ {i}) e_ {ij} n_ {j} dA- { frac {1} {2}} int (u_ {i} '- u_ {i}) ( nabla ^ {2} u_ {i}) dV.}$

Первый интеграл равен нулю, потому что скорости на границах двух полей равны. Теперь о втором интеграле, поскольку ${ displaystyle u_ {i}}$ удовлетворяет Уравнение Стокса, т.е. ${ Displaystyle му набла ^ {2} и_ {я} = набла р}$, мы можем написать

${ displaystyle int (e_ {ij} '- e_ {ij}) e_ {ij} dV = - { frac {1} {2 mu}} int (u_ {i}' - u_ {i} ) { frac { partial p} { partial x_ {i}}} dV.}$

Снова делаем Интеграция по частям дает

${ displaystyle int (e_ {ij} '- e_ {ij}) e_ {ij} dV = - { frac {1} {2 mu}} int p (u_ {i}' - u_ {i }) n_ {i} dA + { frac {1} {2 mu}} int p { frac { partial (u_ {i} '- u_ {i})} { partial x_ {i}} } dV.}$

Первый интеграл равен нулю, потому что скорости равны, а второй интеграл равен нулю, потому что течение в несжимаемой среде, т.е. ${ displaystyle nabla cdot mathbf {u} = nabla cdot mathbf {u} '= 0}$. Следовательно, у нас есть тождество, которое говорит:

${ displaystyle int (e_ {ij} '- e_ {ij}) e_ {ij} dV = 0.}$

Суммарная скорость вязкой диссипации энергии по всему объему поля ${ displaystyle mathbf {u} '}$ дан кем-то

${ Displaystyle D '= int Phi' dV = 2 mu int e_ {ij} 'e_ {ij}' dV = 2 mu int [e_ {ij} e_ {ij} + e_ {ij} 'e_ {ij}' - e_ {ij} e_ {ij}] dV}$

и после перестановки с использованием указанного выше тождества мы получаем

${ displaystyle D '= 2 mu int [e_ {ij} e_ {ij} + (e_ {ij}' - e_ {ij}) (e_ {ij} '- e_ {ij})] dV}$

Если ${ displaystyle D}$ - полная скорость вязкой диссипации энергии во всем объеме поля ${ displaystyle mathbf {u}}$, то имеем

${ Displaystyle D '= D + 2 mu int (e_ {ij}' - e_ {ij}) (e_ {ij} '- e_ {ij}) dV}$.

Второй интеграл неотрицателен и равен нулю, только если ${ displaystyle e_ {ij} = e_ {ij} '}$, тем самым доказывая теорему.

Теорема Пуазейля о потоке

Теорема Пуазейля о потоке^[7] является следствием теоремы Гельмгольца утверждает, что Устойчивый ламинарный поток несжимаемой вязкой жидкости по прямой трубе произвольного поперечного сечения характеризуется тем свойством, что диссипация ее энергии является наименьшей среди всех ламинарных (или пространственно-периодических) потоков по трубе, которые имеют одинаковый общий поток.

Рекомендации