WikiDer > Кондо изолятор
В физика твердого тела, Кондо изоляторы (также называемый Кондо полупроводники и тяжелый фермион полупроводники) понимаются как материалы с сильно коррелированными электронами, которые открывают узкую запрещенная зона (порядка 10 мэВ) при низких температурах с химический потенциал лежащих в зазоре, тогда как в тяжелых фермионных материалах химический потенциал находится в зона проводимости. Ширина запрещенной зоны открывается при низких температурах из-за гибридизация локализованных электронов (в основном f-электронов) с электронами проводимости, корреляционный эффект, известный как Кондо эффект. Как следствие, при измерениях удельного сопротивления наблюдается переход от металлических свойств к изоляционным. Ширина запрещенной зоны может быть либо прямо или косвенно. Наиболее изученными изоляторами Кондо являются FeSi, Ce.3Би4Pt3, SmB6, YbB12, и CeNiSn.
Исторический обзор
В 1969 году Мент и другие. не обнаружил магнитного упорядочения в SmB6 до 0,35 К и переход от металлического к изолирующему поведению при измерении удельного сопротивления при понижении температуры. Они интерпретировали это явление как изменение электронной конфигурации Sm.[1]
Габриэль Эппли и Захари Фиск нашли способ описательного объяснения физических свойств Ce3Би4Pt3 и CeNiSn в 1992 году. Они назвали материалы изоляторами Кондо, показывающими поведение решетки Кондо вблизи комнатной температуры, но становящимися полупроводниками с очень маленькими энергетическими зазорами (от нескольких Кельвинов до нескольких десятков Кельвинов) при понижении температуры.[2]
Транспортные свойства
При высоких температурах локализованные f-электроны образуют независимые локальные магнитные моменты. Согласно эффекту Кондо удельное сопротивление изоляторов Кондо на постоянном токе имеет логарифмическую температурную зависимость. При низких температурах локальные магнитные моменты экранируются морем электронов проводимости, образуя так называемый резонанс Кондо. Взаимодействие зоны проводимости с f-орбитали приводит к гибридизации и энергетической щели . Если химический потенциал находится в гибридизационной щели, изолирующее поведение можно увидеть в сопротивлении постоянному току при низких температурах.
В последнее время, фотоэмиссионная спектроскопия с угловым разрешением Эксперименты обеспечили прямое отображение зонной структуры, гибридизации и топологии плоских зон в изоляторах Кондо и родственных соединениях.[3]
Рекомендации
- ^ Menth, A .; Buehler, E .; Гебалле, Т. Х. (17 февраля 1969 г.). «Магнитные и полупроводниковые свойства SmB.6". Письма с физическими проверками. Американское физическое общество (APS). 22 (7): 295–297. Bibcode:1969ПхРвЛ..22..295М. Дои:10.1103 / Physrevlett.22.295. ISSN 0031-9007.
- ^ Кондо изоляторы, G. Aeppli, Z. Fisk, 1992, комментарии Cond. Мат. Phys. 16, 155-170
- ^ Хасан, М. Захид; Сюй, Су-Ян; Неупане, Мадхаб (2015), "Топологические изоляторы, топологические полуметаллы Дирака, топологические кристаллические изоляторы и топологические изоляторы Кондо", Топологические изоляторы, John Wiley & Sons, Ltd, стр. 55–100, Дои:10.1002 / 9783527681594.ch4, ISBN 978-3-527-68159-4
- Коулман, П. (2006). «Тяжелые фермионы: электроны на грани магнетизма». arXiv:cond-mat / 0612006. Bibcode:2006 второй мат. 12006C. Цитировать журнал требует
| журнал =(помощь) - Райзборо, Питер С. (2000). «Полупроводники с тяжелыми фермионами». Успехи в физике. Informa UK Limited. 49 (3): 257–320. Bibcode:2000AdPhy..49..257R. Дои:10.1080/000187300243345. ISSN 0001-8732. S2CID 119991477.