WikiDer > Исчисление Мюллера

Эта статья включает в себя список общих Рекомендации, но он остается в основном непроверенным, потому что ему не хватает соответствующих встроенные цитаты. Пожалуйста, помогите улучшать эта статья введение более точные цитаты. (Июль 2014 г.) (Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения)

Исчисление Мюллера это матричный метод управления Векторы Стокса, которые представляют поляризация света. Он был разработан в 1943 г. Ганс Мюллер. В этом методе влияние конкретного оптического элемента представлено матрицей Мюллера - матрицей 4 × 4, которая является перекрывающимся обобщением Матрица Джонса.

Вступление

Игнорируя последовательный наложение волн, любое полностью поляризованное, частично поляризованное или неполяризованное состояние света может быть представлено Вектор Стокса (${ displaystyle { vec {S}}}$); и любой оптический элемент может быть представлен матрицей Мюллера (M).

Если луч света изначально находится в состоянии ${ Displaystyle { vec {S}} _ {я}}$ а затем проходит через оптический элемент М и выходит в состоянии ${ displaystyle { vec {S}} _ {o}}$, то пишется

${ displaystyle { vec {S}} _ {o} = mathrm {M} { vec {S}} _ {i} .}$

Если луч света проходит через оптический элемент M₁ за которым следует M₂ затем M₃ это написано

${ displaystyle { vec {S}} _ {o} = mathrm {M} _ {3} left ( mathrm {M} _ {2} left ( mathrm {M} _ {1} { vec {S}} _ {i} right) right)}$

при условии матричное умножение является ассоциативный это можно написать

${ displaystyle { vec {S}} _ {o} = mathrm {M} _ {3} mathrm {M} _ {2} mathrm {M} _ {1} { vec {S}} _ {i} .}$

Умножение матриц не коммутативно, поэтому в общем случае

${ displaystyle mathrm {M} _ {3} mathrm {M} _ {2} mathrm {M} _ {1} { vec {S}} _ {i} neq mathrm {M} _ { 1} mathrm {M} _ {2} mathrm {M} _ {3} { vec {S}} _ {i} .}$

Исчисления Мюллера и Джонса

Не обращая внимания на когерентность, неполяризованный или частично поляризованный свет должен обрабатываться с использованием исчисления Мюллера, в то время как полностью поляризованный свет можно лечить либо с помощью исчисления Мюллера, либо с помощью более простого Исчисление Джонса. Многие проблемы, связанные с последовательный свет (например, от лазер) следует рассматривать с исчислением Джонса, однако, поскольку оно работает непосредственно с электрическое поле света, а не его интенсивность или власти, и таким образом сохраняет информацию о фаза волн.

Более конкретно о матрицах Мюллера и Джонса можно сказать следующее:^[1]

Векторы Стокса и матрицы Мюллера оперируют интенсивностями и их разностями, то есть некогерентными суперпозициями света; они не подходят для описания эффектов интерференции или дифракции.

...

Любую матрицу Джонса [J] можно преобразовать в соответствующую матрицу Мюллера – Джонса, M, используя следующее соотношение:^[2]

${ displaystyle mathrm {M = A (J otimes J ^ {*}) A ^ {- 1}}}$,

где * указывает комплексно сопряженный [sic], [А является:]

${ displaystyle mathrm {A} = { begin {pmatrix} 1 & 0 & 0 & 1 1 & 0 & 0 & -1 0 & 1 & 1 & 0 0 & -i & i & 0 end {pmatrix}}}$

а ⊗ - это тензорное (кронекеровское) произведение.

...

Хотя матрица Джонса имеет восемь независимых параметров [два декартовых или полярных компонента для каждого из четырех комплексных значений в матрице 2 на 2], информация об абсолютной фазе теряется в [уравнении выше], что приводит только к семи независимым матрицам. элементы для матрицы Мюллера, полученные из матрицы Джонса.

Матрицы Мюллера

Ниже перечислены матрицы Мюллера для некоторых идеальных распространенных оптических элементов:

Общее выражение для вращения системы отсчета^[3] от локальной рамки к лабораторной:

${ displaystyle { begin {pmatrix} 1 & 0 & 0 & 0 0 & cos {(2 theta)} & sin {(2 theta)} & 0 0 & - sin {(2 theta)} & cos { (2 theta)} & 0 0 & 0 & 0 & 1 end {pmatrix}} quad}$

куда ${ displaystyle theta}$ угол поворота. Для поворота от лабораторной системы отсчета к локальной системе координат знак синусоидальных членов меняется на противоположный.

Линейный поляризатор (горизонтальное пропускание)

${ displaystyle {1 over 2} { begin {pmatrix} 1 & 1 & 0 & 0 1 & 1 & 0 & 0 0 & 0 & 0 & 0 0 & 0 & 0 & 0 end {pmatrix}}}$

Матрицы Мюллера для других углов поворота поляризатора могут быть созданы путем вращения системы отсчета.

Линейный поляризатор (вертикальное пропускание)

${ displaystyle {1 over 2} { begin {pmatrix} 1 & -1 & 0 & 0 - 1 & 1 & 0 & 0 0 & 0 & 0 & 0 0 & 0 & 0 & 0 end {pmatrix}}}$

Линейный поляризатор (пропускание + 45 °)

${ displaystyle {1 over 2} { begin {pmatrix} 1 & 0 & 1 & 0 0 & 0 & 0 & 0 1 & 0 & 1 & 0 0 & 0 & 0 & 0 end {pmatrix}}}$

Линейный поляризатор (пропускание -45 °)

${ displaystyle {1 over 2} { begin {pmatrix} 1 & 0 & -1 & 0 0 & 0 & 0 & 0 - 1 & 0 & 1 & 0 0 & 0 & 0 & 0 end {pmatrix}}}$

Обычный линейный замедлитель (на его основе производятся расчеты волновой пластины)

${ displaystyle { begin {pmatrix} 1 & 0 & 0 & 0 0 & cos ^ {2} (2 theta) + sin ^ {2} (2 theta) cos ( delta) & cos (2 theta) sin (2 theta) left (1- cos ( delta) right) & sin (2 theta) sin ( delta) 0 & cos (2 theta) sin (2 theta) left (1- cos ( delta) right) & cos ^ {2} (2 theta) cos ( delta) + sin ^ {2} (2 theta) & - cos (2 theta) sin ( delta) 0 & - sin (2 theta) sin ( delta) & cos (2 theta) sin ( delta) & cos ( delta) конец {pmatrix}} quad}$

куда ${ displaystyle delta}$ - разность фаз между быстрой и медленной осью, а ${ displaystyle theta}$ - угол быстрой оси.

Четверть-волновая пластина (быстрая ось вертикальная)

${ displaystyle { begin {pmatrix} 1 & 0 & 0 & 0 0 & 1 & 0 & 0 0 & 0 & 0 & -1 0 & 0 & 1 & 0 end {pmatrix}}}$

Четверть-волновая пластина (быстрая ось по горизонтали)

${ displaystyle { begin {pmatrix} 1 & 0 & 0 & 0 0 & 1 & 0 & 0 0 & 0 & 0 & 1 0 & 0 & -1 & 0 end {pmatrix}}}$

Половина-волновая пластина (быстрая ось по горизонтали и вертикали, а также идеальное зеркало)

${ displaystyle { begin {pmatrix} 1 & 0 & 0 & 0 0 & 1 & 0 & 0 0 & 0 & -1 & 0 0 & 0 & 0 & -1 end {pmatrix}}}$

Затухающий фильтр (пропускание 25%)

${ displaystyle {1 over 4} { begin {pmatrix} 1 & 0 & 0 & 0 0 & 1 & 0 & 0 0 & 0 & 1 & 0 0 & 0 & 0 & 1 end {pmatrix}} quad}$

Тензоры Мюллера

Архитектура Мюллера / Стокса также может быть использована для описания нелинейных оптических процессов, таких как многофотонная возбуждаемая флуоресценция и генерация второй гармоники. Тензор Мюллера может быть снова связан с тензором Джонса лабораторной системы отсчета по прямой аналогии с матрицами Мюллера и Джонса.

${ Displaystyle mathrm {M} ^ {(2)} = mathrm {A} left ( chi ^ {(2) *} otimes chi ^ {(2)} right): mathrm {A } ^ {- 1} mathrm {A} ^ {- 1}}$,

куда ${ displaystyle M ^ {(2)}}$ - тензор Мюллера третьего ранга, описывающий вектор Стокса, образованный парой падающих векторов Стокса, и ${ Displaystyle чи ^ {(2)}}$ - тензор Джонса в лабораторной системе координат 2 × 2 × 2.

Смотрите также

• Параметры Стокса
• Исчисление Джонса
• Поляризация (волны)

Рекомендации

Другие источники

• Э. Коллетт (2005) Полевое руководство по поляризации, SPIE Field Guides vol. FG05, SPIE ISBN 0-8194-5868-6.
• Юджин Хехт (1987) Оптика, 2-е изд., Эддисон-Уэсли ISBN 0-201-11609-X.
• дель Торо Иниеста, Хосе Карлос (2003). Введение в спектрополяриметрию. Кембридж, Великобритания: Издательство Кембриджского университета. п. 227. ISBN 978-0-521-81827-8.
• Н. Мукунда и другие (2010) "Полная характеризация матриц до Мюллера и Мюллера в поляризационной оптике", Журнал Оптического общества Америки А 27 (2): 188–99 Дои:10.1364 / JOSAA.27.000188 МИСТЕР2642868
• Уильям Шурклифф (1966) Поляризованный свет: производство и использование, глава 8 Исчисление Мюллера и Исчисление Джонса, стр.109, Издательство Гарвардского университета.
• Симпсон, Гарт (2017). Нелинейный оптический поляризационный анализ в химии и биологии. Кембридж, Великобритания: Издательство Кембриджского университета. п. 392. ISBN 978-0-521-51908-3.