WikiDer > Нестандартная конечно-разностная схема

Нестандартные конечно-разностные схемы это общий набор методов в числовой анализ что дает численные решения дифференциальные уравнения путем построения дискретной модели. Общие правила для таких схем точно не известны.^[1][2]

Обзор

Конечно-разностная (FD) модель дифференциального уравнения (DE) может быть сформирована простой заменой производных приближениями FD. Но это наивный «перевод». Если мы буквально переводим с английского на японский, устанавливая взаимно однозначное соответствие между словами, исходное значение часто теряется. Точно так же наивная модель FD DE может сильно отличаться от исходной DE, потому что модель FD представляет собой разностное уравнение с решениями, которые могут сильно отличаться от решений DE. Для более технического определения см. Mickens 2000.^[1]

Нестандартная (NS) конечно-разностная модель представляет собой бесплатный и более точный «перевод» дифференциального уравнения. Например, параметр (назовите его v) в DE может принимать другое значение ты в модели НС-ФД.

Пример

В качестве примера смоделируем волновое уравнение,

${displaystyle (partial _ {t} ^ {2} -v ^ {2} partial _ {x} ^ {2}) Psi (x, t) = 0.}$

Наивная конечно-разностная модель, которую мы теперь называем стандартной (S) FD-моделью, находится путем аппроксимации производных с помощью FD-приближений. Центральная FD-аппроксимация первой производной второго порядка имеет вид

${displaystyle f '(x) приблизительно {frac {f (x + Delta x / 2) -f (x-Delta x / 2)} {Delta x}}.}$

Применяя указанное выше приближение FD к ${displaystyle f '(x)}$, мы можем получить приближение ФД для ${displaystyle f '' (x)}$,

${displaystyle f '' (x) приблизительно {frac {{ext {d}} _ {x} ^ {2} f (x)} {Delta x ^ {2}}},}$

где мы ввели ярлык ${displaystyle {ext {d}} _ {x} f (x) = f (x + Delta x / 2) -f (x-Delta x / 2)}$ для простоты такой, что ${displaystyle {ext {d}} _ {x} {} ^ {2} f (x) = f (x + Delta x) + f (x-Delta x) -2f (x)}$ что можно проверить, применив ${displaystyle {ext {d}} _ {x}}$ на ${displaystyle f (x)}$ дважды. Аппроксимация обеих производных в волновом уравнении приводит к модели S-FD,

${displaystyle left [{ext {d}} _ {t} ^ {2} - (vDelta t / Delta x) ^ {2} {ext {d}} _ {x} ^ {2} ight] Psi (x, t) = 0.}$

Если вставить раствор ${displaystyle phi (x, t) = e ^ {i (kx-omega t)}}$ волнового уравнения (с ${displaystyle omega / k = v}$) в модель S-FD вы обнаружите, что

${displaystyle left [{ext {d}} _ {t} ^ {2} - (vDelta t / Delta x) ^ {2} {ext {d}} _ {x} ^ {2} ight] phi (x, t) = эпсилон.}$

В целом ${displaystyle epsilon eq 0}$ потому что решение FD-приближения волнового уравнения не то же самое, что само волновое уравнение.

Чтобы построить модель NS-FD, которая имеет то же решение, что и волновое уравнение, поставьте свободный параметр, назовите его ты, на месте ${displaystyle vDelta t / Delta x}$ и попытайтесь найти значение ты что делает ${displaystyle epsilon = 0}$Оказывается, это значение ты является

${displaystyle u = {frac {sin (omega Delta t / 2)} {sin (kDelta x / 2)}}.}$

Таким образом, точная нестандартная конечно-разностная модель волнового уравнения имеет вид

${displaystyle left [{ext {d}} _ {t} ^ {2} - (uDelta t / Delta x) ^ {2} {ext {d}} _ {x} ^ {2} ight] Psi (x, t) = 0.}$

Дополнительные подробности и расширения до двух и трех измерений, а также уравнений Максвелла можно найти в Cole 2002.^[2]

Рекомендации