WikiDer > Оптический параметрический генератор

Optical parametric oscillator
Инфракрасный оптический параметрический генератор

An оптический параметрический генератор (OPO) это параметрический генератор который колеблется на оптических частотах. Он преобразует ввод лазер волна (так называемая «помпа») с частотой на две выходные волны более низкой частоты () с помощью второгопорядок нелинейно-оптическое взаимодействие. Сумма частот выходных волн равна частоте входных волн: . По историческим причинам две выходные волны называются «сигнальной» и «холостой», где выходная волна с более высокой частотой является «сигналом». Особым случаем является вырожденный OPO, когда выходная частота составляет половину частоты накачки, , что может привести к генерация полугармоники когда сигнал и холостой ход имеют одинаковую поляризацию.

Первый оптический параметрический генератор был продемонстрирован Джозефом А. Джордмэйном и Робертом Миллером в 1965 году.[1] через пять лет после изобретения лазера в Bell Labs. Оптические параметрические генераторы используются в качестве источников когерентного света для различных научных целей, а также для генерации сжатый свет для исследования квантовой механики. Советский доклад был также опубликован в 1965 году.[2]

Обзор

OPO по существу состоит из оптический резонатор и нелинейно-оптический кристалл. Оптический резонатор служит для резонанса по крайней мере одной из сигнальной и холостой волны. В нелинейно-оптическом кристалле накачка, сигнальная и холостой волны перекрываются. Взаимодействие между этими тремя волнами приводит к усилению амплитуды сигнальной и холостой волн (параметрическое усиление) и соответствующему ослаблению волны накачки. Коэффициент усиления позволяет резонирующей волне (сигналам) (сигнальной, холостой или и тем, и другим) колебаться в резонаторе, компенсируя потери, которые испытывает (ые) резонирующая (ые) волна (ы) при каждом обходе. Эти потери включают потери из-за вывода одним из зеркал резонатора, которое обеспечивает желаемую выходную волну. Поскольку (относительные) потери не зависят от мощности накачки, но коэффициент усиления зависит от мощности накачки, при низкой мощности накачки нет достаточного усиления для поддержки колебаний. Только когда мощность накачки достигает определенного порогового уровня, возникают колебания. Выше порога усиление зависит также от амплитуды резонансной волны. Таким образом, в установившемся режиме амплитуда резонансной волны определяется условием, что это усиление равно (постоянным) потерям. Амплитуда циркуляции увеличивается с увеличением мощности накачки, как и выходная мощность.

Эффективность преобразования фотонов, количество выходных фотонов в единицу времени в выходном сигнале или холостой волне по отношению к количеству фотонов накачки, падающих в единицу времени в ПГС, может быть высокой, в диапазоне десятков процентов. Типичная пороговая мощность накачки составляет от десятков милливатт до нескольких ватт, в зависимости от потерь в резонаторе, частот взаимодействующего света, интенсивности в нелинейном материале и его нелинейности. Может быть достигнута выходная мощность в несколько ватт. непрерывная волна и пульсирующий OPOs. Последние легче построить, так как высокая интенсивность длится только крошечные доли секунды, что повреждает нелинейно-оптический материал и зеркала меньше, чем непрерывная высокая интенсивность.

В оптическом параметрическом генераторе начальная холостая и сигнальная волны берутся из фоновых волн, которые всегда присутствуют. Если холостой волна подается извне вместе с пучком накачки, то процесс называется генерация разностной частоты (DFG). Это более эффективный процесс, чем оптическое параметрическое колебание, и в принципе он может быть беспороговым.

Для изменения частот выходных волн можно изменить частоту накачки или согласование фаз свойства нелинейно-оптического кристалла. Последнее достигается путем изменения его температуры или ориентации или периода квази-фазового согласования (см. Ниже). Для точной настройки можно также изменить длину оптического пути резонатора. Кроме того, резонатор может содержать элементы для подавления скачков мод резонирующей волны. Это часто требует активного управления каким-либо элементом системы OPO.

Если нелинейно-оптический кристалл не может быть синхронизирован, квазисинхронизм (QPM) можно использовать. Это достигается путем периодического изменения нелинейно-оптических свойств кристалла, в основном за счет периодические опросы. При подходящем диапазоне периодов длина волны на выходе от 700 до 5000 нм может генерироваться в периодически поляризованных ниобат лития (ППЛН). Общие источники насосов: неодимовые лазеры при 1,064 мкм или 0,532 мкм.

Важной особенностью ПГС является когерентность и спектральная ширина генерируемого излучения. Когда мощность накачки значительно превышает пороговую, две выходные волны в очень хорошем приближении когерентные состояния (лазерные волны). Ширина линии резонансной волны очень мала (всего несколько кГц). Нерезонированная генерируемая волна также имеет узкую ширину линии, если используется волна накачки с узкой шириной линии. ПГС с узкой шириной линии широко используются в спектроскопии.[3]

Квантовые свойства генерируемых световых лучей

КТП кристаллы в OPO

OPO - это физическая система, наиболее широко используемая для генерации сжатые когерентные состояния и запутанный состояния света в режиме непрерывных переменных. Многие демонстрации протоколов квантовой информации для непрерывных переменных были реализованы с использованием OPO.[4][5]

В понижающая конверсия процесс действительно происходит в однофотонном режиме: каждый фотон накачки, аннигилирующий внутри резонатора, порождает пару фотонов в сигнальном и холостом режимах внутри резонатора. Это приводит к квантовой корреляции между интенсивностями сигнального и холостого полей, так что при вычитании интенсивностей происходит сжатие,[6] что послужило причиной названия "двойные лучи" для полей с пониженным преобразованием. Наивысший уровень сжатия, достигнутый на сегодняшний день, составляет 12,7 дБ.[7]

Оказывается, фазы двойных пучков также квантово коррелированы, что приводит к запутанность, теоретически предсказанный в 1988 году.[8] Ниже порога запутанность была впервые измерена в 1992 г.[9] и в 2005 г. выше порога.[10]

Выше порога истощение пучка накачки делает его чувствительным к квантовым явлениям, происходящим внутри кристалла. Первое измерение сжатия в поле накачки после параметрического взаимодействия было выполнено в 1997 году.[11]Недавно было предсказано, что все три поля (насос, сигнал и холостой ход) должны быть переплетены,[12] предсказание, которое было экспериментально продемонстрировано той же группой.[13]

Не только интенсивность и фаза двойных пучков разделяют квантовые корреляции, но и их пространственные моды.[14] Эту функцию можно использовать для улучшения отношения сигнал / шум в системах изображения и, следовательно, превзойти стандартный квантовый предел (или предел дробового шума) для изображения.[15]

Приложения

В настоящее время ПГС используется как источник сжатого света, настроенного на атомные переходы, чтобы изучить, как атомы взаимодействуют со сжатым светом.[16]

Также недавно было продемонстрировано, что вырожденный ПГС может использоваться как полностью оптический квантовый генератор случайных чисел не требует постобработки.[17]

Смотрите также

Рекомендации

  1. ^ Giordmaine, J .; Миллер, Р. (1965). «Настраиваемое когерентное параметрическое колебание в LiNbO3 на оптических частотах». Phys. Rev. Lett. APS. 14 (24): 973. Bibcode:1965ПхРвЛ..14..973Г. Дои:10.1103 / PhysRevLett.14.973.
  2. ^ Ахманов С.А., Ковригин А.И., Пискарскас А.С., Фадеев В.В., Хохлов Р.В., Наблюдение параметрического усиления в оптическом диапазоне, Письма в ЖЭТФ 2, №7, 191-193 (1965).
  3. ^ Орр БЖ, Хауб Дж. Г., Белый RT (2016). «Спектроскопические применения импульсных перестраиваемых оптических параметрических генераторов». В Duarte FJ (ред.). Настраиваемые лазерные приложения (3-е изд.). Бока-Ратон: CRC Press. С. 17–142. ISBN 9781482261066.CS1 maint: использует параметр авторов (связь)
  4. ^ 5Дж. Цзин; Дж. Чжан; Ю. Ян; Ф. Чжао; К. Се и К. Пэн (2003). «Экспериментальная демонстрация трехчастной запутанности и контролируемого плотного кодирования для непрерывных переменных». Phys. Rev. Lett. 90 (16): 167903. arXiv:Quant-ph / 0210132. Bibcode:2003PhRvL..90p7903J. Дои:10.1103 / PhysRevLett.90.167903. PMID 12732011.
  5. ^ Н. Такеи; Х. Ёнэдзава; Т. Аоки и А. Фурусава (2005). «Телепортация с высокой точностью, превышающая предел запрета клонирования, и замена запутанности на непрерывные переменные». Phys. Rev. Lett. 94 (22): 220502. arXiv:Quant-ph / 0501086. Bibcode:2005ПхРвЛ..94в0502Т. Дои:10.1103 / PhysRevLett.94.220502. PMID 16090375.
  6. ^ А. Хайдманн; Р. Дж. Горович; С. Рейно; Э. Джакобино; К. Фабр и Дж. Кэми (1987). «Наблюдение квантового шумоподавления на двойных лазерных лучах». Phys. Rev. Lett. 59 (22): 2555–2557. Bibcode:1987PhRvL..59.2555H. Дои:10.1103 / PhysRevLett.59.2555. PMID 10035582.
  7. ^ Eberle, T .; Steinlechner, S .; Bauchrowitz, J .; Händchen, V .; Vahlbruch, H .; Mehmet, M .; Müller-Ebhardt, H .; Шнабель, Р. (2010). "Квантовое улучшение топологии интерферометра Саньяка с нулевой площадью для обнаружения гравитационных волн". Phys. Rev. Lett. 104 (25): 251102. arXiv:1007.0574. Bibcode:2010PhRvL.104y1102E. Дои:10.1103 / PhysRevLett.104.251102. PMID 20867358.
  8. ^ М. Д. Рейд и П. Д. Драммонд (1988). «Квантовые корреляции фаз при невырожденном параметрическом колебании». Phys. Rev. Lett. 60 (26): 2731–2733. Bibcode:1988ПхРвЛ..60.2731Р. Дои:10.1103 / PhysRevLett.60.2731. PMID 10038437.
  9. ^ Z. Y. Ou; С. Ф. Перейра; Х. Дж. Кимбл и К. К. Пенг (1992). «Реализация парадокса Эйнштейна-Подольского-Розена для непрерывных переменных» (PDF). Phys. Rev. Lett. 68 (25): 3663–3666. Bibcode:1992ПхРвЛ..68.3663О. Дои:10.1103 / PhysRevLett.68.3663. PMID 10045765.
  10. ^ А. С. Виллар; Л. С. Круз; К. Н. Кассемиро; М. Мартинелли и П. Нуссенцвейг (2005). «Генерация яркой двухцветной непрерывной переменной запутанности». Phys. Rev. Lett. 95 (24): 243603. arXiv:Quant-ph / 0506139. Bibcode:2005ПхРвЛ..95x3603В. Дои:10.1103 / PhysRevLett.95.243603. PMID 16384378.
  11. ^ Kasai, K; Цзянжуй, Гао; Фабр, С. (1997). «Наблюдение сдавливания с использованием каскадной нелинейности». Письма Europhysics (EPL). 40 (1): 25–30. Bibcode:1997EL ..... 40 ... 25К. CiteSeerX 10.1.1.521.1373. Дои:10.1209 / epl / i1997-00418-8. ISSN 0295-5075.
  12. ^ А. С. Виллар; М. Мартинелли; C Fabre и P. Nussenzveig (2006). «Непосредственное создание трехчастной запутанности сигнала накачки-холостого хода в сверхпороговом оптическом параметрическом генераторе». Phys. Rev. Lett. 97 (14): 140504. arXiv:Quant-ph / 0610062. Bibcode:2006ПхРвЛ..97н0504В. Дои:10.1103 / PhysRevLett.97.140504. PMID 17155232.
  13. ^ Коэльо, А. С .; Barbosa, F. A. S .; Cassemiro, K. N .; Villar, A. S .; Мартинелли, М .; Нуссензвейг, П. (2009). «Трехцветная запутанность». Наука. 326 (5954): 823–826. arXiv:1009.4250. Bibcode:2009Sci ... 326..823C. Дои:10.1126 / science.1178683. PMID 19762598.
  14. ^ М. Мартинелли; Н. Трепс; С. Дуччи; С. Гиган; А. Мэтр и К. Фабр (2003). «Экспериментальное исследование пространственного распределения квантовых корреляций в конфокальном параметрическом генераторе оптики». Phys. Ред. А. 67 (2): 023808. arXiv:Quant-ph / 0210023. Bibcode:2003ПхРвА..67б3808М. Дои:10.1103 / PhysRevA.67.023808.
  15. ^ Treps, N .; Andersen, U .; Buchler, B .; Lam, P.K .; Maitre, A .; Bachor, H.-A .; Фабр, К. (2002). «Превышение стандартного квантового предела для оптического изображения с использованием неклассического многомодового света». Phys. Rev. Lett. 88 (20): 203601. arXiv:Quant-ph / 0204017. Bibcode:2002ПхРвЛ..88т3601Т. Дои:10.1103 / PhysRevLett.88.203601.
  16. ^ Т. Танимура; Д. Акамацу; Y. Yokoi; А. Фурусава; М. Козума (2006). «Создание резонанса сжатого вакуума на линии D1 рубидия с периодически поляризованным KTiOPO4». Опт. Латыш. 31 (15): 2344–6. arXiv:Quant-ph / 0603214. Bibcode:2006OptL ... 31.2344T. Дои:10.1364 / OL.31.002344. PMID 16832480.
  17. ^ Маранди, А .; Н. К. Лейндекер; К. Л. Водопьянов; Р. Л. Байер (2012). «Полностью оптическая квантовая генерация случайных битов из бинарной фазы параметрических генераторов». Опт. выражать. 20 (17): 19322–19330. arXiv:1206.0815. Bibcode:2012OExpr..2019322M. Дои:10.1364 / OE.20.019322. PMID 23038574.

внешняя ссылка

Статьи по OPO

  • [1] Энциклопедия лазерной физики и техники