WikiDer > Структурная функция фотона

Photon structure function

В структурная функция фотона, в квантовая теория поля, описывает кварк содержание фотон. Пока фотон безмассовый бозончерез определенные процессы его энергия можно преобразовать в массу массивный фермионы. Функция определяется процессом е + γ → е + адроны. Он однозначно характеризуется линейным увеличением логарифма переданного электронного импульса. бревно Q2 и примерно линейным ростом Икс , доля импульсов кварка в фотоне. Эти характеристики подтверждаются экспериментальным анализом структурной функции фотона.

Теоретические основы

Фотоны с высоким энергия фотона может трансформироваться в квантовая механика к лептон и кварк пары, последние фрагментированный впоследствии к струи адронов, т.е. протоны, пионыи др. При высоких энергиях E время жизни т таких квантовых флуктуаций масса M становится почти макроскопическим: т ≈ ЭМ2; это составляет длину полета, равную одному микрометру для электронных пар в пучке фотонов 100 ГэВ, и все еще 10 ферми, то есть десятикратный радиус протона для легких адронов. Пучки фотонов высокой энергии были созданы излучением фотонов от электронных пучков в е−е+ оборудование с круглым лучом, такое как ПЕТРА в DESY в Гамбурге и LEP в ЦЕРН в Женеве. Чрезвычайно высокие энергии фотонов могут генерироваться в будущем, если светить лазерным светом на электронные пучки тераэлектронвольт в линейный коллайдер средство.

Классическая методика анализа виртуальная частица Содержание фотонов обеспечивается за счет рассеяния электронов на фотонах. В области высокоэнергетического рассеяния на большие углы экспериментальную установку можно рассматривать как электронный микроскоп очень высокого разрешения. Q, соответствующая передаче импульса в процессе рассеяния согласно Гейзенбергу принцип неопределенности. Внутренняя кварковая структура пучка фотонов мишени выявляется путем наблюдения характерных структур рассеянных электронов в конечном состоянии.

Рисунок 1. Электрон-фотонное рассеяние. Диаграмма Фейнмана.

Поступающий фотон мишени распадается на почти коллинеарную кварк-антикварковую пару. Падающий электрон рассеивается от кварка на большие углы, и диаграмма рассеяния показывает внутреннюю кварковую структуру фотона. Кварк и антикварк наконец превращаются в адроны. Структурная функция фотона может быть описана количественно в виде квантовая хромодинамика (КХД), теория кварков как составных частей сильно взаимодействующих элементарных частиц, связанных между собой глюонные силы. Первичное расщепление фотонов на кварковые пары, ср. Рис. 1 регулирует основные характеристики структурной функции фотона, количество и энергетический спектр составляющих кварка в фотоне.[1] КХД уточняет картину [2][3][4] изменяя форму спектра до порядка единицы, в отличие от небольших модификаций, наивно ожидаемых в результате асимптотическая свобода.

Квантовая механика предсказывает, что количество кварковых пар в процессе расщепления фотона будет логарифмически увеличиваться с разрешением Q, и (приблизительно) линейно с импульсами Икс. Характерное поведение

с

предсказывается для структурной функции фотона в кварковой модели, ведущей к логарифмическому поведению, уравнение Зоммерфельда постоянная тонкой структуры обозначается α = 1/137 а дробные заряды кварков - на еq; множитель 3, считающий степени цвета кварка. Включение излучения глюон квантов от кварков в КХД, импульсы кварков частично перетасовываются от больших к малым Икс значения с увеличением разрешения. В то же время излучение умеренно затухает из-за асимптотической свободы. Тонкое взаимодействие между расщеплением фотона и затухающим глюонным излучением нормализует структурную функцию фотона.

упорядочить единицу, оставив логарифмическое поведение в разрешении Q нетронутые, кроме поверхностного введения фундаментальной шкалы КХД Λ, но наклоняя форму структурной функции жB(Икс) → ж (Икс) затуханием импульсного спектра на больших Икс. Эти характеристики, кардинально отличающиеся от протонной партон плотности, являются уникальными особенностями структурной функции фотона в КХД. Они являются источником возбуждения, связанного со структурной функцией фотона.[5]

В то время как электронное рассеяние на фотонах отображает спектры кварков, электрически нейтральные глюон содержание фотонов может быть лучше всего проанализировано с помощью образования пар струй в фотон-протонном рассеянии. Глюоны как компоненты фотона могут рассеиваться от глюонов, находящихся в протоне, и генерировать две адронные струи в конечном состоянии. Сложность этих процессов рассеяния из-за суперпозиции многих подпроцессов делает анализ глюонного содержания фотона довольно сложным.

Введенное выше количественное представление структурной функции фотона строго справедливо только для асимптотически высокого разрешения. Q, т.е. логарифм Q намного больше логарифма масс кварков. Однако асимптотическое поведение неуклонно приближается с увеличением Q за Икс от нуля, как показано ниже. В этом асимптотическом режиме структурная функция фотона однозначно предсказывается в КХД с логарифмической точностью.

Экспериментальные анализы

До сих пор структурная функция фотона экспериментально исследовалась только путем рассеяния электронов на пучке квазиреальных фотонов. В экспериментах используются так называемые двухфотонный реакции на электрон-позитронных коллайдерах е−е+ → е−е++ час, куда час включает все адроны конечного состояния. Выбранная кинематика характеризуется тем, что электрон рассеивается на большие углы, а позитрон - на очень малые углы, что обеспечивает вычисляемый поток квазиреальных фотонов (приближение Вейцзеккера – Вильямса). Затем сечение электрон-фотонного рассеяния анализируется с точки зрения структурной функции фотона, совершенно аналогично изучению структуры нуклонов в электрон-нуклонном рассеянии.

Чтобы обеспечить небольшую виртуальную массу целевого фотона, используется так называемая анти-метка. Специальные передние детекторы располагаются на малых углах вблизи лучевой трубы. События с позитронным сигналом в этих детекторах исключаются из анализа. Напротив, принимаются события с незаметным движением позитронов по трубке пучка. Энергия испускаемого квазиреального фотона мишени неизвестна. В то время как квадрат передачи четырех импульсов Q2 можно определить только по энергии и углу рассеянного электрона, Икс должен быть рассчитан из Q2 и инвариантная масса W адронной системы с использованием Икс = Q2/(Q2+W2). Таким образом, экспериментальная ситуация сравнима с рассеянием нейтрино на нуклонах, где неизвестная энергия падающего нейтрино также требует определения W для расчета кинематических параметров процесса рассеяния нейтрино кварков.

Рис.2: Структурная функция фотона в зависимости от x для Q2 = 4,3 ГэВ2 (синие кресты) и 39,7 ГэВ2 (черные кресты) по сравнению с предсказанием КХД, объясненным в тексте.

Адронная система, образованная в двухфотонных реакциях, обычно имеет довольно высокий импульс вдоль направления пучка, что приводит к малым углам адронного рассеяния. Эта кинематическая особенность снова требует специальных передних детекторов. Теперь необходима высокая эффективность восстановления адронных событий. Тем не менее потери адронной энергии практически неизбежны, и поэтому реальная адронная энергия определяется с использованием сложных методов развертывания.[6][7]

Первое измерение структурной функции фотона было выполнено с помощью детектора PLUTO на накопителе DESY. ПЕТРА [8] затем последовало множество исследований на всех крупных электрон-позитронных коллайдерах. Подробное обсуждение данных и теории можно найти в обзорах 2000 г. [7] и 2014.[9] Структурную функцию принято отображать в единицах постоянной тонкой структуры α. Основные теоретические особенности, рассмотренные выше, убедительно подтверждаются данными. Увеличение F2γ (х, Q2) с Икс, показанные на рис. Q2 = 4,3 ГэВ2 и 39,7 ГэВ2, очевидно, сильно отличается от поведения структурной функции протона, которая падает с ростом Икс, и он хорошо демонстрирует влияние расщепления фотона на кварковые пары. Предсказанный бревно Q2 зависимость F2 (х, Q2) наглядно демонстрируется на рис.3, здесь построенном для данных с 0,3 < Икс < 0.5.

Рис. 3: Структурная функция фотона в зависимости от бревно Q2 для 0,3 < Икс < 0,5 по сравнению с предсказанием КХД, объясненным в тексте.

На обоих рисунках данные сравниваются с теоретическими расчетами, кривые представляют собой анализ данных структурной функции фотона на основе стандартного предсказания КХД более высокого порядка для трех легких кварков. [10] дополненный вкладом очарованного кварка и остаточной адронной составляющей, обусловленной доминированием векторных мезонов. Численные значения были рассчитаны с использованием Λ = 0,338 ГэВ и масса очаровательного кварка 1,275 ГэВ. Видеть[9] для получения подробной информации о выборе данных и теоретической модели.

У кого-то может возникнуть соблазн использовать эти данные для точного измерения Λ. Однако, хотя асимптотическое решение, правильно определенное на более высоком уровне, на первый взгляд кажется очень чувствительным к Λ, ложные особенности при малых Икс требуют либо специальной специальной регуляризации, либо перехода к эволюции от заранее заданных начальных условий при малых Q2. Оба метода снижают чувствительность к Λ. Тем не менее, значения

в анализе Связь QCD по этим линиям [11] хорошо согласуются с другими экспериментальными методами.

Примечательно осознавать, что даже один параметр (Λ) подгонка выполняется ко всем данным с[11] Икс > 0.45, Q2 > 59 ГэВ2 или ко всем данным с[9] Икс > 0.1 приводит к очень похожим результатам для αS (MZ).

Вывод

Таким образом, предсказание количества кварков и их импульсного спектра в фотонах высоких энергий с характеристиками, очень сильно отличающимися от протона, вместе со значением константы связи КХД, хорошо подтверждаются экспериментальным анализом - увлекательный успех QCD.

Рекомендации

  1. ^ Walsh, T.F .; Зервас, П. (1973). «Двухфотонные процессы в партонной модели». Письма по физике B. Elsevier BV. 44 (2): 195–198. Дои:10.1016/0370-2693(73)90520-0. ISSN 0370-2693.
  2. ^ Виттен, Эдвард (1977). «Аномальное сечение фотон-фотонного рассеяния в калибровочных теориях». Ядерная физика B. Elsevier BV. 120 (2): 189–202. Дои:10.1016/0550-3213(77)90038-4. ISSN 0550-3213.
  3. ^ Bardeen, William A .; Бурас, Анджей Дж. (1979-07-01). "Поправки асимптотической свободы высшего порядка к фотон-фотонному рассеянию". Физический обзор D. Американское физическое общество (APS). 20 (1): 166–178. Дои:10.1103 / Physrevd.20.166. ISSN 0556-2821.
  4. ^ Bardeen, William A .; Бурас, Анджей Дж. (1980-04-01). "Опечатка: поправки высших порядков асимптотической свободы к фотон-фотонному рассеянию". Физический обзор D. Американское физическое общество (APS). 21 (7): 2041. Дои:10.1103 / Physrevd.21.2041. ISSN 0556-2821.
  5. ^ Бурас, А. Дж. (2006). «Структурные функции фотона: 1978 и 2005 гг.». Acta Physica Полоника B. 37: 609–618. arXiv:hep-ph / 0512238v2.
  6. ^ Berger, Ch .; Вагнер, В. (1987). «Фотонно-фотонные реакции». Отчеты по физике. Elsevier BV. 146 (1–2): 1–134. Дои:10.1016/0370-1573(87)90012-3. ISSN 0370-1573.
  7. ^ а б Нисиус, Ричард (2000). «Фотонная структура от глубоконеупругого электрон-фотонного рассеяния». Отчеты по физике. 332 (4–6): 165–317. arXiv:hep-ex / 9912049. Дои:10.1016 / s0370-1573 (99) 00115-5. ISSN 0370-1573. S2CID 119437227.
  8. ^ Berger, Ch .; Genzel, H .; Grigull, R .; Lackas, W .; Raupach, F .; и другие. (Сотрудничество PLUTO) (1981). "Первое измерение структурной функции фотона F2". Письма по физике B. Elsevier BV. 107 (1–2): 168–172. Дои:10.1016/0370-2693(81)91174-6. ISSN 0370-2693.
  9. ^ а б c [нужна цитата]
  10. ^ Glück, M .; Reya, E .; Фогт, А. (1992-06-01). «Партонная структура фотона за пределами ведущего порядка». Физический обзор D. Американское физическое общество (APS). 45 (11): 3986–3994. Дои:10.1103 / Physrevd.45.3986. ISSN 0556-2821. PMID 10014306.
  11. ^ а б Альбино, Саймон; Класен, Майкл; Зельднер-Рембольд, Стефан (29 августа 2002 г.). «Константа сильной связи из структурной функции фотона». Письма с физическими проверками. 89 (12): 122004. arXiv:hep-ph / 0205069. Дои:10.1103 / Physrevlett.89.122004. ISSN 0031-9007. PMID 12225082. S2CID 23999305.