WikiDer > Предшественник (физика)

Прекурсоры характерные волновые картины, вызванные разброс частотных составляющих импульса при его распространении в среде. Классически предвестники предшествуют основному сигналу, хотя в определенных ситуациях они также могут следовать за ним. Явления-предвестники существуют для всех типов волн, так как их появление зависит только от значимости эффектов дисперсии в данном режиме распространения волн. Эта неспецифичность была подтверждена наблюдением за моделями предшественников у разных типов электромагнитное излучение (микроволны,^[1] видимый свет,^[2] и терагерцовое излучение^[3]) а также в жидкие поверхностные волны^[4] и сейсмические волны.^[5]

История

Теоретически предвестники были впервые предсказаны в 1914 г. Арнольд Зоммерфельд для случая распространения электромагнитного излучения через нейтральный диэлектрик в области нормальной дисперсии.^[6] В последующие годы деятельность Зоммерфельда была расширена за счет Леон Бриллюэн, кто применил приближение седловой точки для вычисления задействованных интегралов.^[6] Однако только в 1969 году предвестники были впервые экспериментально подтверждены для случая распространения микроволн в волноводе.^[1] и большая часть экспериментальных работ по наблюдению предвестников в других типах волн была сделана только с 2000 года. Это экспериментальное отставание в основном связано с тем, что во многих ситуациях предвестники имеют гораздо меньшую амплитуду, чем сигналы, которые их вызывают. (базовая цифра, приведенная Бриллюэном, на шесть порядков меньше).^[6] В результате экспериментальные подтверждения могли быть сделаны только после того, как стали доступны технологии для обнаружения прекурсоров.

Основная теория

Как явление дисперсии, амплитуда волны-предвестника, распространяющейся в одном измерении, на любом расстоянии и во времени может быть выражена интегралом Фурье

${displaystyle f (x, t) = {frac {1} {2pi}} int {hat {zeta}} _ {0} (omega) exp left [-ileft (k (omega) x-omega tight) ight] домега }$

куда ${displaystyle {hat {zeta}} _ {0} (омега)}$ это преобразование Фурье начального импульса и комплексной экспоненциальной ${displaystyle exp left [-ileft (k (omega) x-omega tight) ight]}$ представляет отдельные составляющие вейвлеты, суммированные в интеграле. Чтобы учесть эффекты дисперсии, фаза экспоненты должна включать соотношение дисперсии (здесь ${displaystyle k (омега)}$ фактор) для конкретной среды, в которой распространяется волна.

Приведенный выше интеграл может быть решен только в замкнутой форме, когда сделаны идеализированные предположения относительно начального импульса и дисперсионного соотношения, как в выводе Зоммерфельда ниже. В наиболее реалистичных случаях численное интегрирование требуется для вычисления интеграла.

Вывод Зоммерфельда для электромагнитных волн в нейтральном диэлектрике.

Предполагая, что начальный импульс принимает форму синусоиды, резко включающейся во время ${displaystyle t = 0}$,

${displaystyle f (t) = left {{egin {array} {rl} 0 & t <0 sin {frac {2pi t} {au}} & tgeq 0end {array}} ight.,}$

то мы можем записать интеграл общего вида, приведенный в предыдущем разделе, как

${displaystyle f (x, t) = - {frac {1} {au}} int e ^ {- i (k (omega) x-omega t)} {frac {Domega} {omega ^ {2} - (2pi / au) ^ {2}}}.}$

Для простоты мы предполагаем, что все задействованные частоты находятся в диапазоне нормальной дисперсии среды, и допускаем дисперсионное соотношение в виде

${displaystyle k (omega) = {frac {omega} {c}} {sqrt {1+ {frac {a ^ {2} omega _ {0} ^ {2}} {omega _ {0} ^ {2} - омега ^ {2}}}}}}$

куда ${displaystyle a ^ {2} = {frac {Nq ^ {2}} {mepsilon _ {0} omega _ {0} ^ {2}}}}$, ${displaystyle N}$ число атомных осцилляторов в среде, ${displaystyle q}$ и ${displaystyle m}$ заряд и масса каждого, ${displaystyle omega _ {0}}$ собственная частота осцилляторов, и ${displaystyle epsilon _ {0}}$ то диэлектрическая проницаемость вакуума. Это дает интеграл

${displaystyle f (x, t) = - {frac {1} {au}} int exp left [-ileft (x {frac {omega} {c}} {sqrt {1+ {frac {a ^ {2} omega} _ {0} ^ {2}} {omega _ {0} ^ {2} -omega ^ {2}}}}} - omega tight) ight] {frac {Domega} {omega ^ {2} - (2pi / au) ^ {2}}}.}$

Чтобы решить этот интеграл, сначала выразим время через замедленное время ${displaystyle t '= t- {frac {x} {c}}}$, что необходимо для обеспечения того, чтобы решение не нарушало причинно-следственную связь, распространяясь быстрее, чем ${displaystyle c}$. Мы также лечим ${displaystyle | omega |}$ такой же большой и игнорировать ${displaystyle {frac {2pi} {au}}}$ срок в знак уважения к второму порядку ${displaystyle omega}$ срок. Наконец, подставляем ${displaystyle xi = {frac {a ^ {2} omega _ {0} ^ {2}} {2c}} x}$, получающий

${displaystyle f (xi, t ') = - {frac {1} {au}} int exp left [-ileft ({frac {xi} {omega}} + omega t'ight) ight] {frac {Domega} { омега ^ {2}}}}$

Переписывая это как

${displaystyle f (xi, t ') = - {frac {1} {au}} int exp left [-i {sqrt {xi t'}} left ({frac {1} {omega}} {sqrt {frac { xi} {t '}}} + omega {sqrt {frac {t'} {xi}}} ight) ight] {frac {Domega} {omega ^ {2}}}}$

и делая замены

${displaystyle omega {sqrt {frac {t '} {xi}}} = e ^ {ik}, qquad {frac {Domega} {omega}} = idk, qquad {frac {Domega} {omega ^ {2}}} = i {sqrt {frac {t '} {xi}}} e ^ {- ik} dk}$

позволяет преобразовать интеграл к виду

${displaystyle f (xi, t ') = - {frac {i} {au}} {sqrt {frac {t'} {xi}}} int exp left [-2i {sqrt {xi t '}} cos kight] e ^ {- ik} dk,}$

куда ${displaystyle k}$ это просто фиктивная переменная, и, наконец,

${displaystyle f (xi, t ') = {frac {2pi} {au}} {sqrt {frac {t'} {xi}}} J_ {1} left (2 {sqrt {xi t '}} ight), }$

куда ${displaystyle J_ {1}}$ это Функция Бесселя первого вида. Это решение, представляющее собой колебательную функцию с амплитудой и периодом, которые увеличиваются с увеличением времени, характерно для определенного типа предшественника, известного как Предшественник Зоммерфельда.^[7]

Анализ периода на основе приближения стационарной фазы

В приближение стационарной фазы может использоваться для анализа формы волн-предвестников без решения интеграла общего вида, приведенного выше в разделе «Основная теория». Приближение стационарной фазы утверждает, что для любой скорости распространения волны ${displaystyle {frac {x} {t}}}$ определяется с любого расстояния ${displaystyle x}$ и время ${displaystyle t}$, преобладающая частота ${displaystyle omega _ {D}}$ предвестника - это частота, групповая скорость равно ${displaystyle {frac {x} {t}}}$:

${displaystyle v_ {g} (omega _ {D}) = left. {frac {Domega} {dk}} ight | _ {omega _ {D}} = {frac {x} {t}}.}$

Следовательно, можно определить приблизительный период сигнала-предвестника на определенном расстоянии и в определенное время, вычислив период частотной составляющей, которая достигнет этого расстояния и времени, на основе ее групповой скорости. В области нормальной дисперсии высокочастотные составляющие имеют более высокую групповую скорость, чем низкочастотные, поэтому фронт предвестника должен иметь период, соответствующий периоду самой высокочастотной составляющей исходного импульса; с увеличением времени прибывают компоненты с более низкими и более низкими частотами, поэтому период предвестника становится все длиннее и длиннее, пока не появится компонент с самой низкой частотой. По мере поступления все большего количества компонентов амплитуда предвестника также увеличивается. Конкретный тип предшественника, характеризующийся увеличением периода и амплитуды, известен как высокочастотный прекурсор Зоммерфельда.

В области аномальной дисперсии, где низкочастотные компоненты имеют более высокие групповые скорости, чем высокочастотные, происходит противоположная вышеописанная ситуация: начало предвестника характеризуется большим периодом, и период сигнала уменьшается с увеличением время. Этот тип прекурсора называется низкочастотный предшественник Зоммерфельда.

В определенных ситуациях распространения волн (например, поверхностных волн жидкости) две или более частотных составляющих могут иметь одинаковую групповую скорость для определенных диапазонов частот; обычно это сопровождается локальным экстремумом на кривой групповой скорости. Это означает, что для определенных значений времени и расстояния сигнал-предвестник будет состоять из суперпозиции как низкочастотных, так и высокочастотных предвестников Зоммерфельда. Любые локальные экстремумы соответствуют только отдельным частотам, поэтому в этих точках будет вклад от сигнала-предвестника с постоянным периодом; это известно как Предшественник Бриллюэна.

Рекомендации