WikiDer > Квантовое неразрушающее измерение

Квантовое неразрушение (QND) измерение это особый вид измерение из квант система, в которой неопределенность измеренного наблюдаемый не увеличивается от своего измеренного значения во время последующего нормального развития системы. Это обязательно требует, чтобы в процессе измерения сохранялась физическая целостность измеряемой системы, и, кроме того, предъявляются требования к соотношению между измеряемой наблюдаемой и самогамильтонианом системы. В некотором смысле QND-измерения - это «самый классический» и наименее вызывающий беспокойство тип измерения в квантовой механике.

Большинство устройств, способных обнаруживать одиночную частицу и измерять ее положение, сильно изменяют состояние частицы в процессе измерения, например фотоны разрушаются при попадании на экран. Менее драматично, измерение может просто непредсказуемо повлиять на частицу; второе измерение, независимо от того, как быстро оно будет после первого, не гарантирует обнаружение частицы в том же месте. Даже для идеального, "первый вид" проективные измерения в котором частица находится в измеряемом собственном состоянии сразу после измерения, последующая свободная эволюция частицы вызовет быстрый рост неопределенности положения.

Напротив, импульс Измерение (а не положения) свободной частицы может быть QND, потому что распределение импульсов сохраняется самогамильтонианом частицы п²/2м. Поскольку гамильтониан свободной частицы коммутируется с оператором импульса, собственное состояние импульса также является собственным состоянием энергии, поэтому после измерения импульса его неопределенность не увеличивается из-за свободной эволюции.

Обратите внимание, что термин «неразрушающий» не означает, что волновая функция не в состоянии крах.

Измерения QND крайне сложно провести экспериментально. Большая часть исследований измерений QND была мотивирована желанием избежать стандартный квантовый предел в экспериментальном обнаружении гравитационные волны. Общая теория измерений QND была изложена Брагинский, Воронцов и Торн^[1] после многих теоретических работ Брагинского, Кейвса, Древера, Холленхортса, Халили, Сандберга, Торна, Унру, Воронцова и Циммерманна.

Техническое определение

Позволять ${displaystyle A}$ быть наблюдаемым для некоторой системы ${displaystyle {mathcal {S}}}$ с самогамильтонианом ${displaystyle H_ {mathcal {S}}}$. Система ${displaystyle {mathcal {S}}}$ измеряется прибором ${displaystyle {mathcal {R}}}$ который связан с ${displaystyle {mathcal {S}}}$ через взаимодействия гамильтониан ${displaystyle H_ {mathcal {RS}}}$ только на короткие мгновения. Иначе, ${displaystyle {mathcal {S}}}$ свободно развивается согласно ${displaystyle H_ {mathcal {S}}}$. Точное измерение ${displaystyle A}$ тот, который приносит глобальное состояние ${displaystyle {mathcal {S}}}$ и ${displaystyle {mathcal {R}}}$ в примерный вид

${displaystyle vert psi angle приблизительно сумма _ {i} vert A_ {i} angle _ {mathcal {S}} vert R_ {i} angle _ {mathcal {R}}}$

куда ${displaystyle vert A_ {i} angle _ {mathcal {S}}}$ являются собственными векторами ${displaystyle A}$ в соответствии с возможными результатами измерения, и ${displaystyle vert R_ {i} angle _ {mathcal {R}}}$ - соответствующие состояния записывающего их устройства.

Позвольте временной зависимости обозначить наблюдаемые в картине Гейзенберга:

${displaystyle A (t) = e ^ {- itH_ {mathcal {S}}} Ae ^ {+ itH_ {mathcal {S}}}.}$

Последовательность измерений ${displaystyle A}$ называются измерениями QND если и только если^[1]

${displaystyle [A (t_ {n}), A (t_ {m})] = 0}$

для любого ${displaystyle t_ {n}}$ и ${displaystyle t_ {m}}$ когда производятся замеры. Если это свойство выполняется для любой выбор ${displaystyle t_ {n}}$ и ${displaystyle t_ {m}}$, тогда ${displaystyle A}$ считается непрерывная переменная QND. Если это верно только для определенных дискретных моментов времени, то ${displaystyle A}$ считается стробоскопическая переменная QNDНапример, в случае свободной частицы энергия и импульс сохраняются и действительно являются непрерывными QND наблюдаемыми, но положение - нет. С другой стороны, для гармонического осциллятора положение и импульс удовлетворяют периодическим во времени коммутационным соотношениям, из которых следует, что x и p не являются непрерывными наблюдаемыми QND. Однако если проводить измерения, временами разделенные целым числом полупериодов (τ = kπ / ω), то коммутаторы обращаются в нуль. Это означает, что x и p - стробоскопические наблюдаемые QND.

Обсуждение

Наблюдаемый ${displaystyle A}$ который сохраняется при свободной эволюции,

${displaystyle {frac {mathrm {d}} {mathrm {d} t}} A (t) = - {frac {i} {hbar}} [H_ {mathcal {S}}, A] = 0,}$

автоматически является переменной QND. Последовательность идеальных проективных измерений ${displaystyle A}$ автоматически будут измерения QND.

Чтобы реализовать измерения QND на атомных системах, сила (скорость) измерения конкурирует с атомный распад вызвано обратным действием измерения.^[2] Обычно люди используют оптическая глубина или же сотрудничество для характеристики относительного отношения между силой измерения и оптическим затуханием. Используя нанофотонные волноводы в качестве квантового интерфейса, на самом деле можно усилить связь атома со светом с помощью относительно слабого поля,^[3] и, следовательно, улучшенное точное квантовое измерение с небольшим нарушением квантовой системы.

Критика

Утверждалось, что использование термина QND ничего не добавляет к обычному понятию сильного квантового измерения и, кроме того, может сбивать с толку из-за двух разных значений слова снос в квантовой системе (потеря квантового состояния или потеря частицы).^[4]

Рекомендации

внешняя ссылка

• Статья Physicsworld
• Измерение квантовой информации без ее разрушения
• Подсчет фотонов без их уничтожения