WikiDer > Квантовая яма инфракрасный фотоприемник

Профиль зоны проводимости фотопроводящего QWIP. Профиль зоны проводимости наклоняется при приложении напряжения смещения.

А Инфракрасный фотодетектор с квантовой ямой (QWIP) является инфракрасный фотоприемник, который использует электронные межподзонные переходы в квантовые ямы поглощать фотоны. Чтобы его можно было использовать для инфракрасного обнаружения, параметры квантовых ям в инфракрасном фотодетекторе с квантовыми ямами настраиваются таким образом, чтобы разность энергий между его первым и вторым квантованные состояния соответствовать энергии входящего инфракрасного фотона. QWIP обычно состоят из арсенид галлия, материал, обычно встречающийся в смартфоны и оборудование высокоскоростной связи.^[1] В зависимости от материала и конструкции квантовых ям уровни энергии QWIP могут быть адаптированы для поглощения излучения в инфракрасная область от 3 до 20 мкм.^[2]

QWIP - одни из самых простых квантово-механический структуры устройств, которые могут обнаруживать средневолновое и длинноволновое инфракрасное излучение. Они известны своей стабильностью, высокой однородностью от пикселя к пикселю и работоспособностью с высоким разрешением.^[3]

История

В 1985 году Стивен Эглаш и Лоуренс Вест наблюдали сильный межподзонный переход в множественные квантовые ямы (MQW) это побудило более серьезно задуматься об использовании квантовых ям для инфракрасных детекторов.^[4] Раньше попытки использовать квантовые ямы для инфракрасного обнаружения основывались на свободном поглощении в квантовых ямах, которое переносит электроны через барьеры. Однако полученные детекторы показали низкую чувствительность.^[5]

К 1987 году были сформулированы основные принципы работы инфракрасного фотодетектора с квантовыми ямами, который продемонстрировал чувствительное инфракрасное обнаружение. В 1990 году низкотемпературная чувствительность технологии была дополнительно улучшена за счет увеличения толщины барьера, который подавлял туннельный ток.^[5] В то время эти устройства были формально известны как инфракрасные фотодетекторы с квантовыми ямами.^[5][6] В 1991 году с использованием этого подхода было получено первое инфракрасное изображение.^[5]

В 2002 г. исследователи Исследовательская лаборатория армии США (ARL) разработали регулируемый по напряжению двухцветный QWIP с эффективным переключением длины волны для дистанционного измерения температуры. Прибор показал длину волны детектирования пика 7,5 микрометров для положительного смещения при 10 К, когда электроны находились в одной из квантовых ям, и переключился на длину волны 8,8 микрометров при большом отрицательном смещении, когда электроны переносились в другую лунку.^[7][8]

Тем не менее, несмотря на использование технологии QWIP в гражданских целях, американские военные сочли ее недостаточной для использования в военных целях. В то время фотодетекторы могли воспринимать только одномерный квантование когда свет проходил параллельно слоям материала, что обычно происходило, когда свет падал на край детектора. В результате технология QWIP имела квантовая эффективность всего 5 процентов. В дополнение отражающие решетки Обычно используемые в промышленности для решения этой проблемы были сделаны из очень мелких периодических столбов, и их было трудно производить в больших форматах.^[1]

Чтобы решить эту проблему, в 2008 году исследователи Армейской исследовательской лаборатории разработали гофрированный квантовый инфракрасный фотодетектор (C-QWIP), в котором использовались микрозеркала на фотодетекторе, чтобы повысить эффективность перенаправления света в область квантовой ямы на любой длине волны.^[9] По сути, боковые стенки детектора, наклоненные под углом 45 градусов, позволяли свету отражаться параллельно слоям материала, создавая электрический сигнал.^[10] Тесты, проведенные исследователями из ARL и L-3 Communications Cincinnati Electronics, показали, что C-QWIP демонстрирует полосу пропускания более 3 микрометров, что в 5 раз шире, чем у коммерческого QWIP в то время.^[9] Поскольку C-QWIP могут изготавливаться с использованием арсенида галлия, они служили более доступной альтернативой обычным инфракрасным детекторам для армейских вертолетов без ущерба для разрешения и требующих меньшего количества калибровки и обслуживания.^[11]

В феврале 2013 г. НАСА запустил спутник, на котором был показан прибор теплового инфракрасного датчика (TIRS) как часть Миссия Landsat Data Continuity. TIRS использовал три C-QWIP, разработанные исследовательской лабораторией армии, для обнаружения длинноволнового света, излучаемого Землей, и отслеживания того, как используются вода и суша планеты. Это приложение отметило первое использование QWIP в космосе.^[1][11][12]

Функция

Коэффициент усиления фотопроводимости в инфракрасном фотоприемнике с квантовой ямой. Чтобы уравновесить потерю электронов из квантовой ямы, электроны инжектируются из верхнего контакта эмиттера. Поскольку вероятность захвата меньше единицы, необходимо ввести дополнительные электроны, и общий фототок может стать больше, чем ток фотоэмиссии.

Инфракрасные детекторы обычно работают, обнаруживая радиация испускается объектом, а интенсивность излучения определяется такими факторами, как температура объекта, расстояние и размер. В отличие от большинства инфракрасных фотоприемников, QWIP не зависят от запрещенная зона детектирующего материала, потому что они основаны на оптический переход в пределах единого энергетического диапазона. В результате его можно использовать для обнаружения объектов с гораздо меньшей энергией излучения, чем это было возможно ранее.^[5]

Основные элементы QWIP: квантовые ямы, которые разделены перегородками. Квантовые ямы спроектированы так, чтобы иметь одно ограниченное состояние внутри ямы и первое возбужденное состояние, которое совпадает с вершиной барьера. Ямы легированы n-типом, так что основное состояние заполнено электронами. Барьеры достаточно широки, чтобы предотвратить квантовое туннелирование между квантовыми ямами. Типичный QWIP состоит из 20-50 квантовых ям. Когда на QWIP подается напряжение смещения, вся зона проводимости наклоняется. Без света электроны в квантовых ямах просто находятся в основном состоянии. Когда QWIP освещается светом той же или большей энергии, что и энергия межподзонного перехода, электрон возбуждается.

Когда электрон находится в возбужденном состоянии, он может уйти в континуум и измеряться как фототок. Чтобы измерить фототок извне, необходимо извлечь электроны, приложив электрическое поле к квантовым ямам. Эффективность этого процесса абсорбции и экстракции зависит от нескольких параметров.

Воспроизвести медиа

Это видео демонстрирует эволюцию использования инфракрасного фотодетектора с квантовыми ямами (QWIP) от начала до испытаний на земле и с самолета и, наконец, до научной миссии НАСА.

Фототок

Предполагая, что детектор освещен потоком фотонов ${ displaystyle phi}$ (количество фотонов в единицу времени), фототок ${ displaystyle I_ {ph}}$ является

${ displaystyle I_ {ph} = e phi eta g_ {ph}}$

куда ${ displaystyle e}$ элементарный заряд, ${ displaystyle eta}$ - эффективность поглощения и ${ displaystyle g_ {ph}}$ - коэффициент усиления фотопроводимости.^[13] ${ displaystyle eta}$ и ${ displaystyle g_ {ph}}$ - это вероятность того, что фотон добавит электрон к фототоку, также называемый квантовая эффективность. ${ displaystyle eta}$ - вероятность того, что фотон возбудит электрон, и ${ displaystyle g_ {ph}}$ зависит от свойств электронного транспорта.

Коэффициент фотопроводимости

Коэффициент фотопроводимости ${ displaystyle g_ {ph}}$ представляет собой вероятность того, что возбужденный электрон вносит вклад в фототок, или, в более общем смысле, количество электронов во внешней цепи, деленное на количество электронов квантовой ямы, поглощающих фотон. Хотя поначалу это может показаться нелогичным, но возможно ${ displaystyle g_ {ph}}$ быть больше единицы. Каждый раз, когда электрон возбуждается и извлекается в виде фототока, из противоположного контакта (эмиттера) инжектируется дополнительный электрон, чтобы сбалансировать потерю электронов из квантовой ямы. В целом вероятность захвата ${ displaystyle p_ {c} leq 1}$, поэтому инжектированный электрон может иногда проходить через квантовую яму и попадать на противоположный контакт. В этом случае еще один электрон вводится из контакта эмиттера, чтобы сбалансировать заряд, и снова направляется к колодцу, где он может или не может быть захвачен, и так далее, пока в конечном итоге электрон не будет захвачен в колодце. Таким образом, ${ displaystyle g_ {ph}}$ может стать больше единицы.

Точная стоимость ${ displaystyle g_ {ph}}$ определяется отношением вероятности захвата ${ displaystyle p_ {c}}$ и вероятность побега ${ displaystyle p_ {e}}$.

${ displaystyle g_ {ph} = { frac {p_ {e}} {N , p_ {c}}}}$

куда ${ displaystyle N}$ - количество квантовых ям. Количество квантовых ям фигурирует только в знаменателе, так как это увеличивает вероятность захвата. ${ displaystyle p_ {c}}$, но не вероятность побега ${ displaystyle p_ {e}}$.

Рекомендации

внешняя ссылка

• НАСА QWIP исследования
• Исправлен QWIP для мегапиксельных сенсоров (Двадцать седьмая армейская научная конференция)^{[постоянная мертвая ссылка]}