WikiDer > Рамановское охлаждение

В атомная физика, Рамановское охлаждение это метод охлаждения с отдачей, который позволяет охлаждать атомы используя оптические методы ниже ограничений Доплеровское охлаждение, Доплеровское охлаждение ограничивается энергией отдачи фотона, передаваемого атому. Эту схему можно выполнить простым оптическая патока или в патоке, где оптическая решетка были наложены, которые называются соответственно рамановским охлаждением в свободном пространстве ^[1] и рамановское охлаждение по боковой полосе.^[2] Оба метода используют Рамановское рассеяние лазерного света атомами.

Двухфотонный рамановский процесс

Рамановский двухфотонный процесс между двумя состояниями через виртуальное состояние, слегка отстроенное красным от реального возбужденного состояния

Переход между двумя сверхтонкие состояния атома могут быть вызваны двумя лазер пучки: первый пучок переводит атом в виртуальное возбужденное состояние (например, потому, что его частота ниже реальной частоты перехода), а второй пучок выводит из возбуждения атом на другой сверхтонкий уровень. Разность частот двух лучей точно равна частоте перехода между двумя сверхтонкими уровнями.

Иллюстрация этого процесса показана на схематической иллюстрации двухфотонного рамановского процесса. Это позволяет переходить между двумя уровнями. ${ displaystyle | g_ {1} rangle}$ и ${ displaystyle | g_ {2} rangle}$. Промежуточный виртуальный уровень представлен пунктирной линией и отстроен красным цветом относительно реального возбужденного уровня, ${ Displaystyle | е rangle}$. Разница частот ${ displaystyle f_ {2} -f_ {1}}$ здесь точно соответствует разнице энергии между ${ displaystyle | g_ {1} rangle}$ и ${ displaystyle | g_ {2} rangle}$.

Рамановское охлаждение в свободном пространстве

В этой схеме предварительно охлажденное облако атомов (температура которого составляет несколько десятков микрокельвинов) подвергается серии импульсов рамановских процессов. Лучи распространяются в противоположных направлениях, и их частоты такие же, как было описано выше, за исключением того, что частота ${ displaystyle f_ {2}}$ сейчас немного красный расстроенный (отстройка ${ displaystyle Delta}$) относительно своего нормального значения. Таким образом, атомы, движущиеся к источнику лазера 2 с достаточной скоростью, будут резонировать с импульсами комбинационного рассеяния, благодаря Эффект Допплера. Они будут рады ${ displaystyle | g_ {2} rangle}$ состояние и получить импульс, уменьшающий модуль их скорости.

Если направления распространения двух лазеров поменять местами, тогда атомы, движущиеся в противоположном направлении, будут возбуждены и получат импульс импульса, который уменьшит модуль их скоростей. Регулярно меняя направления распространения лазеров и меняя отстройку ${ displaystyle Delta}$, можно получить все атомы, для которых начальная скорость удовлетворяет ${ displaystyle | v |> v_ {max}}$ в состоянии ${ displaystyle | g_ {2} rangle}$, а атомы такие, что ${ displaystyle | v |$ все еще в ${ displaystyle | g_ {1} rangle}$ государственный. Затем включается новый луч, частота которого точно совпадает с частотой перехода между ${ displaystyle | g_ {2} rangle}$ и ${ Displaystyle | е rangle}$. Это будет оптический насос атомы из ${ displaystyle | g_ {2} rangle}$ заявить ${ displaystyle | g_ {1} rangle}$ состояние, и скорости будут рандомизированы этим процессом, так что часть атомов в ${ displaystyle | g_ {2} rangle}$ приобретет скорость ${ displaystyle | v |$.

Повторяя этот процесс несколько раз (восемь раз в исходной статье, см. Ссылки), температуру облака можно снизить до уровня менее микрокельвина.

Рамановское охлаждение по боковой полосе

Рамановское охлаждение по боковой полосе

Эта схема охлаждения начинается с атомов в магнитооптическая ловушка. Затем происходит наращивание оптической решетки, так что значительная часть атомов оказывается захваченной. Если лазеры решетки достаточно мощные, каждый узел можно смоделировать как гармоническую ловушку. Поскольку атомы не находятся в своем основном состоянии, они будут захвачены на одном из возбужденных уровней гармонического осциллятора. Целью рамановского охлаждения боковой полосы является перевод атомов в основное состояние гармонического потенциала в узле решетки.

Мы рассматриваем двухуровневый атом, основное состояние которого имеет квантовое число F = 1, такое, что оно является трехкратным вырожденным с m = -1, 0 или 1. Добавляется магнитное поле, которое снимает вырождение в м за счет Эффект Зеемана. Его значение точно настроено так, что зеемановское расщепление между m = -1 и m = 0 и между m = 0 и m = 1 равно расстоянию между двумя уровнями в гармоническом потенциале, создаваемом решеткой.

С помощью рамановских процессов атом можно перевести в состояние, в котором магнитный момент уменьшился на единицу, а колебательное состояние также уменьшилось на единицу (красные стрелки на рисунке). После этого атомы, находящиеся в низшем колебательном состоянии потенциала решетки (но с ${ displaystyle m neq 1}$) находятся с оптической накачкой в состояние m = 1 (роль ${ displaystyle sigma _ {+}}$ и ${ displaystyle pi}$ световые лучи). Поскольку температура атомов достаточно низкая по сравнению с частотами пучка накачки, весьма вероятно, что атом не изменит свое колебательное состояние в процессе накачки. Таким образом, он попадает в более низкое колебательное состояние, то есть охлаждается. Чтобы достичь этого эффективного перехода в нижнее колебательное состояние на каждом этапе, параметры лазера, то есть мощность и синхронизация, должны быть тщательно настроены. В общем, эти параметры различны для разных колебательных состояний, поскольку сила связи (Частота Раби) зависит от колебательного уровня. Дополнительная сложность этой наивной картины возникает из-за того, что отдача фотонов, которые управляют этим переходом. Последнего осложнения обычно можно избежать, выполняя охлаждение в так называемом Режим Лэмба Дике. В этом режиме атом настолько сильно захвачен оптической решеткой, что практически не изменяет свой импульс из-за отдачи фотонов. Ситуация похожа на Эффект Мёссбауэра.

Такая схема охлаждения позволяет получить достаточно высокую плотность атомов при низкой температуре, используя только оптические методы. Недавние эксперименты показали, что этого достаточно, например, чтобы достичь Конденсация Бозе – Эйнштейна.^[3] Например, конденсация Бозе – Эйнштейна цезий была достигнута впервые в эксперименте, в котором в качестве первого шага использовалось рамановское охлаждение боковой полосы.^[4]

Рекомендации