WikiDer > Аксиомы масштабного пространства

В обработка изображений и компьютерное зрение, а масштабное пространство framework может использоваться для представления изображения как семейства постепенно сглаженных изображений. Эта структура очень общая и включает множество представления масштабного пространства существовать. Типовой подход к выбору того или иного типа представление масштабного пространства состоит в том, чтобы установить набор аксиомы масштабного пространства, описывающий основные свойства желаемого представления в масштабном пространстве и часто выбираемый таким образом, чтобы сделать представление полезным в практических приложениях. После установки аксиомы сужают возможные представления в масштабном пространстве до меньшего класса, обычно с несколькими свободными параметрами.

Набор аксиом стандартного масштабного пространства, обсуждаемый ниже, приводит к линейному гауссовскому масштабному пространству, которое является наиболее распространенным типом масштабного пространства, используемым в обработке изображений и компьютерном зрении.

Аксиомы масштабного пространства для линейного представления масштабного пространства

Линейный масштабное пространство представление ${displaystyle L (x, y, t) = (T_ {t} f) (x, y) = g (x, y, t) * f (x, y)}$ сигнала ${displaystyle f (x, y)}$ полученное сглаживанием гауссовым ядром ${displaystyle g (x, y, t)}$ удовлетворяет ряду свойств 'аксиомы масштабного пространства ' что делает его особой формой многомасштабного представления:

• линейность

${displaystyle T_ {t} (af + bh) = aT_ {t} f + bT_ {t} h}$

куда ${displaystyle f}$ и ${displaystyle h}$ сигналы, пока ${displaystyle a}$ и ${displaystyle b}$ константы,

• инвариантность сдвига

${displaystyle T_ {t} S _ {(Delta x, Delta _ {y})} f = S _ {(Delta x, Delta _ {y})} T_ {t} f}$

куда ${displaystyle S _ {(Delta x, Delta _ {y})}}$ обозначает оператор сдвига (перевода) ${displaystyle (S _ {(Delta x, Delta _ {y})} f) (x, y) = f (x-Delta x, y-Delta y)}$

• то полугрупповая структура

${displaystyle g (x, y, t_ {1}) * g (x, y, t_ {2}) = g (x, y, t_ {1} + t_ {2})}$

с ассоциированным свойство каскадного сглаживания

${displaystyle L (x, y, t_ {2}) = g (x, y, t_ {2} -t_ {1}) * L (x, y, t_ {1})}$

• наличие бесконечно малый генератор ${displaystyle A}$

${displaystyle partial _ {t} L (x, y, t) = (AL) (x, y, t)}$

• отсутствие локальных экстремумов (нулевые переходы) в одном измерении,
• отсутствие усиления локальных экстремумов в любом количестве измерений

${displaystyle partial _ {t} L (x, y, t) leq 0}$ в пространственных максимумах и ${displaystyle partial _ {t} L (x, y, t) geq 0}$ в пространственных минимумах,

• вращательная симметрия

${displaystyle g (x, y, t) = h (x ^ {2} + y ^ {2}, t)}$ для какой-то функции ${displaystyle h}$,

• масштабная инвариантность

${displaystyle {hat {g}} (omega _ {x}, omega _ {y}, t) = {hat {h}} ({frac {omega _ {x}} {varphi (t)}}, {frac {омега _ {x}} {varphi (t)}})}$

для некоторых функций ${displaystyle varphi}$ и ${displaystyle {hat {h}}}$ куда ${displaystyle {hat {g}}}$ обозначает преобразование Фурье ${displaystyle g}$,

• позитивность:

${displaystyle g (x, y, t) geq 0}$,

• нормализация:

${displaystyle int _ {x = -infty} ^ {infty} int _ {y = -infty} ^ {infty} g (x, y, t), dx, dy = 1}$.

Фактически, можно показать, что гауссово ядро ​​является уникальный выбор учитывая несколько различных комбинаций подмножеств этих аксиом масштабного пространства:^{[1][2][3][4][5][6][7][8][9][10][11]}большинство аксиом (линейность, инвариантность к сдвигу, полугруппа) соответствуют масштабированию как полугруппе инвариантных к сдвигу линейных операторов, которым удовлетворяет ряд семейств интегральные преобразования, а «не создание локальных экстремумов»^[4] для одномерных сигналов или «неусиление локальных экстремумов»^[4][7][10] для многомерных сигналов являются ключевыми аксиомами, которые связывают масштабные пространства со сглаживанием (формально параболические уравнения в частных производных) и, следовательно, выберите гауссовский.

Ядро Гаусса также разделимо в декартовых координатах, т.е. ${displaystyle g (x, y, t) = g (x, t), g (y, t)}$. Однако разделимость не считается аксиомой пространства масштаба, поскольку это свойство, зависящее от координат, связанное с проблемами реализации. Кроме того, требование разделимости в сочетании с вращательной симметрией как таковое фиксирует, чтобы сглаживающее ядро ​​было гауссовым.

Существует обобщение теории гауссовского масштабного пространства на более общие аффинные и пространственно-временные масштабные пространства.^[10][11] В дополнение к изменчивости по сравнению с масштабом, для решения которой была разработана оригинальная теория масштабного пространства, это обобщенная теория масштабного пространства также включает другие типы изменчивости, включая деформации изображения, вызванные вариациями просмотра, аппроксимируемые локальными аффинными преобразованиями, и относительные движения между объектами в мире и наблюдателем, аппроксимируемые локальными преобразованиями Галилея. В этой теории вращательная симметрия не является необходимой аксиомой масштабного пространства и вместо этого заменяется требованиями аффинной и / или галилеевой ковариантности. Обобщенная теория масштабного пространства приводит к предсказаниям о профилях рецептивного поля в хорошем качественном согласии с профилями рецептивного поля, измеренными с помощью записей клеток в биологическом зрении.^[12][13]

в компьютерное зрение, обработка изображений и обработка сигналов литературе есть много других многомасштабных подходов, использующих вейвлеты и множество других ядер, которые не используют и не требуют тех же требований, что и масштабное пространство описания делать; см. статью о связанных многомасштабные подходы. Также велась работа над концепциями дискретного масштабного пространства, которые переносят свойства масштабного пространства в дискретную область; см. статью о реализация масштабного пространства для примеров и ссылок.

Смотрите также

• Масштабировать пространство
• Реализация масштабного пространства

Рекомендации