WikiDer > Суперконтинуум

Supercontinuum
Рис. 1. Типичный спектр суперконтинуума. Синяя линия показывает спектр источника накачки, запущенного в фотонно-кристаллическое волокно в то время как красная линия показывает результирующий спектр суперконтинуума, генерируемый после распространения по волокну.
Изображение типичного суперконтинуума. Этот суперконтинуум был создан путем фокусировки импульсов с длиной волны 800 нм и длительностью менее 100 фс в кристалле иттрий-алюминиевого граната (YAG), генерирующего сверхширокополосный свет, охватывающий как видимый, так и ближний ИК диапазоны.

В оптика, а суперконтинуум формируется, когда совокупность нелинейные процессы действуют совместно на луч накачки, чтобы вызвать сильное спектральное уширение исходного луча накачки, например, используя микроструктурированное оптическое волокно. В результате получается гладкий спектральный континуум (см. Типичный пример на рисунке 1). Нет единого мнения о том, насколько уширение составляет суперконтинуум; однако исследователи опубликовали работу, в которой утверждается, что у суперконтинуума уширение составляет всего 60 нм.[1] Также нет согласия в отношении спектральной равномерности, необходимой для определения ширины полосы источника, причем авторы используют значения от 5 дБ до 40 дБ или более. Кроме того, сам термин суперконтинуум не получил широкого распространения до этого столетия, и многие авторы использовали альтернативные фразы для описания своих континуумов в 1970-х, 1980-х и 1990-х годах.

Распространение ультракоротких лазер импульсы в микроструктурированное оптическое волокно. Входящий лазерный луч (нижняя часть изображения, не виден до входа в оптоволокно) ближний инфракрасный и генерирует длины волн, покрывающие большую часть видимого спектр.
Генерация суперконтинуума из фотонно-кристаллического оптического волокна (видно как светящаяся нить слева) для постепенного увеличения интенсивности лазера накачки. Справа показан спектр суперконтинуума после прохождения выходного пучка через призму. Чем выше интенсивность накачки, тем шире суперконтинуум. Лазер накачки представляет собой фемтосекундный лазер с длиной волны 800 нм.

В последнее десятилетие разработка источников суперконтинуума превратилась в область исследований.[2] Во многом это связано с новыми технологическими разработками, которые позволили создать более контролируемые и доступные суперконтинуумы. Это обновленное исследование позволило создать множество новых источников света, которые находят применение в самых разных областях, включая оптической когерентной томографии,[3][4] частотная метрология,[5][6][7] визуализация времени жизни флуоресценции,[8] оптическая связь,[1][9][10] обнаружение газа[11][12][13] и много других. Применение этих источников создало петлю обратной связи, в результате которой ученые, использующие суперконтинуумы, требуют улучшенных настраиваемых континуумов в соответствии с их конкретными приложениями. Это побудило исследователей разработать новые методы для создания этих континуумов и разработать теории, чтобы понять их формирование и способствовать будущему развитию. В результате с 2000 года был достигнут быстрый прогресс в разработке этих источников. Хотя генерация суперконтинуума долгое время оставалась прерогативой волокон, в последние годы интегрированные волноводы достигли совершеннолетия, чтобы производить чрезвычайно широкий спектр, открывая дверь для более экономичных , компактные, надежные, масштабируемые и производимые массово источники суперконтинуума.[14][15]

Исторический обзор

1960-е и 1970-е годы

В 1964 году Джонс и Стоичев[16] сообщил об использовании континуума, созданного мазер учиться Рамановское поглощение в жидкостях на оптических частотах. Это было отмечено Стойчевым в одной из первых публикаций.[17] что «когда мазерное излучение находилось в одной резкой спектральной линии, все линии излучения комбинационного рассеяния были резкими; всякий раз, когда мазерное излучение содержало дополнительные компоненты, все линии излучения комбинационного рассеяния, за исключением первой Линия Стокса, были значительно расширены, иногда до нескольких сотен см.−1."[16] Эти слабые континуумы, как они были описаны, позволили осуществить первое рамановское поглощение. спектроскопия измерения должны быть сделаны.

В 1970 г. Альфано и Шапиро сообщили о первых измерениях частотного уширения в кристаллах и стеклах с использованием удвоенной частоты Nd: Glass с синхронизацией мод. лазер. Выходные импульсы составляли примерно 4 пс и имели энергию в импульсе 5 мДж. Образованные нити давали первые спектры белого света в диапазоне 400-700 нм, и авторы объяснили их формирование через фазовая самомодуляция и четырехволновое смешение. Сами по себе нити не использовались в качестве источника; тем не менее авторы предположили, что кристаллы могут оказаться полезными в качестве сверхбыстрых световых ворот.[18][19] Альфано - первооткрыватель и изобретатель суперконтинуума в 1970 году, он опубликовал три основополагающих статьи в том же выпуске Phy Rev Letters (24, 592,584,1217 (1970)) об окончательном источнике белого света, теперь называемом суперконтинуумом.

Изучение атомных паров, органических паров и жидкостей с помощью спектроскопии комбинационного поглощения в течение 1960-х и 1970-х годов привело к развитию источников сплошных сред. К началу 1970-х гг. Континуумы, образованные импульсными лампами наносекундной длительности и инициируемой лазером пробойной искрой в газах, наряду с возбуждаемыми лазером флуоресценция континуум из сцинтиллятор красители, использовались для исследования возбужденных состояний.[20] У всех этих источников были проблемы; то, что требовалось, - это источник, производящий широкие непрерывные спектры на высоких уровнях мощности с разумной эффективностью. В 1976 году Лин и Столен сообщили о новом наносекундном источнике, который создавал континуумы ​​с полосой пропускания 110–180 нм с центром на 530 нм при выходной мощности около кВт.[20] В системе использовался лазер на красителях мощностью 10-20 кВт, генерирующий импульсы длительностью 10 нс и шириной полосы 15-20 нм для накачки кварцевого волокна длиной 19,5 м и диаметром сердцевины 7 мкм. Им удалось добиться только КПД связи в районе 5-10%.

К 1978 году Лин и Нгуен сообщили о нескольких континуумах, в первую очередь, протяженностью от 0,7 до 1,6 мкм с использованием GeO длиной 315 м. световод из легированного диоксида кремния с сердцевиной 33 мкм.[21] Оптическая схема была аналогична предыдущей работе Лин с Stolen, за исключением того, что в этом случае источником накачки был Nd: YAG-лазер с модуляцией добротности 150 кВт, 20 нс. В самом деле, у них была такая доступная мощность, что две трети были ослаблены, чтобы предотвратить повреждение волокна. 50 кВт, подключенные к оптоволокну, превратились в континуум мощностью 12 кВт. Линии Стокса были четко видны до 1,3 мкм, после чего континуум начал сглаживаться, за исключением больших потерь из-за поглощения воды на 1,38 мкм. Когда они увеличили мощность запуска сверх 50 кВт, они отметили, что континуум простирается вниз в зеленую часть видимого спектра. Однако более высокие уровни мощности быстро повредили их волокно. В той же статье они также накачивали одномодовое волокно с диаметром сердцевины 6 мкм и «длиной несколько сотен метров». Он генерировал аналогичный континуум в диапазоне от 0,9 мкм до 1,7 мкм с уменьшенной пусковой и выходной мощностью. Не осознавая этого, они также создали оптические солитоны в первый раз.

1980-е годы

В 1980 году Fujii и другие. повторил установку Лина 1978 года с Nd: YAG с синхронизацией мод.[22] Сообщалось, что пиковая мощность импульсов превышала 100 кВт, и они достигли более 70%. эффективность сцепления в одномодовое волокно с сердечником 10 мкм, легированное германием. Что необычно, они не сообщали длительность своего пульса. Их спектр охватывает все спектральное окно в кремнеземе от 300 до 2100 нм. Авторы интересовались видимой стороной спектра и определили, что основным механизмом генерации является четырехволновое смешение накачки и рамановского стоксова излучения. Однако были и моды более высокого порядка, которые объяснялись генерацией суммарной частоты между линией накачки и стоксовой линией. Условие фазового синхронизма было выполнено за счет объединения преобразованного с повышением частоты света и квазиконтинуума мод оболочки.

О дальнейшем продвижении сообщил Вашио. и другие.[23] в 1980 г., когда они накачали 150 м одномодового волокна Nd: YAG-лазером с модуляцией добротности 1,34 мкм. Это было как раз внутри режима аномальной дисперсии их волокна. В результате получился континуум длиной от 1,15 до 1,6 мкм без дискретных линий Стокса.

До этого момента никто не дал подходящего объяснения того, почему континуум сглаживается между стоксовыми линиями на более длинных волнах в волокнах. В большинстве случаев это объясняется солитонными механизмами; однако о солитонах в волокнах не сообщалось до 1985 г.[24][25] Стало понятно, что фазовая самомодуляция не может объяснить наблюдаемые широкие континуумы, но по большей части мало что было предложено в качестве объяснения.

В 1982 году Смирнов и другие.[26] сообщили о результатах, аналогичных результатам, полученным Лином в 1978 году. Используя многомодовые фосфосиликатные волокна с накачкой 0,53 и 1,06 мкм, они увидели нормальные стоксовы компоненты и спектр, который простирался от ультрафиолетового до ближнего инфракрасного. Они подсчитали, что спектральное уширение из-за фазовая самомодуляция должно было быть 910 см−1, но их континуум был больше 3000 см−1. Они пришли к выводу, что «оптический континуум нельзя объяснить только фазовой самомодуляцией». Они продолжили, указав на трудности фазового согласования на длинных длинах волокна для поддержания четырехволновое смешение, и сообщил о необычном механизме повреждения (оглядываясь назад, вероятно, это можно было бы считать предохранителем очень короткого волокна). Они отмечают гораздо более раннее предложение Лоя и Шена.[27] что если наносекундные импульсы состояли из субнаносекундных всплесков в наносекунда конверт, он объяснил бы широкий континуум.

Идея очень коротких импульсов, приводящих к широкому континууму, была изучена год спустя, когда Форк и другие.[28] сообщили об использовании импульсов 80 фс от лазера с синхронизацией мод.[29] Длина волны лазера составляла 627 нм, и они использовали его для накачки струи этиленгликоля. Они коллимировали полученный континуум и измерили длительность импульса на разных длинах волн, отметив, что красная часть континуума находилась спереди импульса, а синяя - сзади. Они сообщили об очень маленьких щебет через континуум. Эти и другие наблюдения привели их к выводу, что фазовая самомодуляция была доминирующим эффектом с некоторым пределом. Однако они также отметили, что их расчеты показали, что континуум оставался намного больше, чем позволяла фазовая самомодуляция, предполагая, что также должны присутствовать процессы четырехволнового смешения. Они заявили, что гораздо проще создать надежный, повторяемый континуум, используя фемтосекундный источник. В последующие годы этот источник получил дальнейшее развитие и был использован для исследования других жидкостей.[30]

В том же году Накадзава и Токуда сообщили об использовании двух переходов в Nd: YAG на 1,32 и 1,34 мкм для накачки многомодовое волокно одновременно на этих длинах волн. Они приписали непрерывный спектр комбинации принудительного четырехволнового перемешивания и суперпозиции последовательных стимулированных Рамановское рассеяние. Основным преимуществом этого было то, что они могли генерировать непрерывный поток при относительно низких мощностях накачки в несколько кВт по сравнению с предыдущими работами.[31]

В период с начала до конца 1980-х годов Альфано, Хо, Коркум, Манасса и другие провели множество экспериментов, хотя очень мало из них касались волокон. Большая часть работы была сосредоточена на использовании более быстрых источников (10 пс и ниже) для откачки различных кристаллов, жидкостей, газов и полупроводники чтобы создавать континуумы ​​в основном в видимой области.[32] Фазовая самомодуляция обычно использовалась для объяснения процессов, хотя с середины 1980-х годов предлагались другие объяснения, в том числе перекрестная фазовая модуляция генерации второй гармоники.[33] и индуцированная фазовая модуляция.[34] Действительно, были предприняты попытки объяснить, почему фазовая самомодуляция может привести к гораздо более широким континуумам, в основном за счет модификаций теории, включая такие факторы, как медленно меняющаяся огибающая амплитуды среди других.[35][36]

В 1987 году Гомеш и другие.[37] сообщили о каскадном вынужденном комбинационном рассеянии света в одном режиме волокно на основе фосфосиликата. Они накачивали волокно Добротность и Nd: YAG с синхронизацией мод, который генерировал импульсы 130 пс с пиковой мощностью 700 кВт. Они выделили в волокно до 56 кВт, и в результате фосфор получил гораздо более широкий и ровный континуум, чем был достигнут до того момента с кварцевым волокном. Год спустя Гувейя-Нето и другие.[38] из той же группы опубликовала статью, описывающую образование и распространение солитонных волн от модуляционной неустойчивости. Они использовали 1,32 мкм Nd: YAG-лазер, который производил импульсы 100 пс с пиковой мощностью 200 Вт, для накачки 500 м одномодового волокна с диаметром сердцевины 7 мкм. Длина волны нулевой дисперсии волокна составляла 1,30 мкм, что помещало насос как раз в режим аномальной дисперсии. Они отметили импульсы, возникающие с длительностью менее 500 фс (солитоны), и по мере увеличения мощности накачки формировался континуум протяженностью от 1,3 до 1,5 мкм.

1990-е годы

Валовой и другие. в 1992 г. опубликовал работу, моделирующую формирование суперконтинуума (в области аномальной дисперсии групповой скорости) при генерации фемтосекундными импульсами в волокне. На тот момент это была самая полная модель, в которой фундаментальные солитоны и солитонный сдвиг собственной частоты возникали как решения уравнений.[39]

Применимость суперконтинуа для использования в мультиплексирование с разделением по длине волны (WDM) системы для оптической связи интенсивно исследовались в 1990-х годах. В 1993 году Мориока и другие.[9] сообщили о схеме мультиплексирования каналов со 100 длинами волн, которая одновременно генерирует сто импульсов длительностью 10 пс в спектральной области 1,224–1,394 мкм со спектральным интервалом 1,9 нм. Они создали суперконтинуум, используя насос Nd: YLF с центром на 1,314 мкм, который был синхронизирован по модам для получения импульсов 7,6 пс. Затем они отфильтровали полученный континуум с помощью двулучепреломляющего волокна для создания каналов.

Мориока и Мори продолжали развитие телекоммуникационных технологий с использованием генерации суперконтинуума на протяжении 1990-х годов до наших дней. Их исследования включали: использование суперконтинуума для измерения дисперсии групповой скорости в оптических волокнах;[40] демонстрация системы WDM на основе 1 Тбит / с;[10] и, совсем недавно, 1000-канальная система с плотным мультиплексированием по длине волны (DWDM), способная к скорости 2,8 Тбит / с, с использованием суперконтинуума шириной фракционно более 60 нм.[1]

О первой демонстрации волоконного суперконтинуума с накачкой волоконным лазером сообщил Черников. и другие.[41] в 1997 году. Они использовали распределенные обратное рассеяние для достижения пассивной модуляции добротности в одномодовом режиме иттербий и эрбийлегированные волокна. Пассивная модуляция добротности генерировала импульсы с пиковой мощностью 10 кВт и длительностью 2 нс. Полученный континуум растянулся от 1 мкм до края окна из диоксида кремния на 2,3 мкм. Были видны первые три линии Стокса, а континуум растянулся примерно до 0,7 мкм, но при значительно сниженных уровнях мощности.

Прогресс с 2000 года

Успехи, достигнутые в 1980-х годах, означали, что стало ясно, что для получения наиболее широких континуумов в волокне наиболее эффективна накачка в режиме аномальной дисперсии. Однако было трудно извлечь выгоду из этого с помощью лазеров с высокой мощностью 1 мкм, поскольку оказалось чрезвычайно сложно достичь длины волны нулевой дисперсии, намного меньшей, чем 1,3 мкм в обычном кварцевом волокне. Решение появилось с изобретением Фотонно-кристаллические волокна (PCF) в 1996 году Knight и другие.[42] Свойства PCF подробно обсуждаются в другом месте, но они обладают двумя свойствами, которые делают PCF превосходной средой для генерации суперконтинуума, а именно: высокая нелинейность и настраиваемая длина волны с нулевой дисперсией. Среди первых была Ранка и другие. в 2000 г.,[5] который использовал 75 см PCF с нулевой дисперсией на 767 нм и диаметром ядра 1,7 мкм. Они накачивали волокно импульсами 100 фс, 800 пДж на длине волны 790 нм, чтобы получить плоский континуум от 400 до 1450 нм.

За этой работой последовали другие, в которых использовались фемтосекундные фемтосекундные лазеры на сапфире с титаном высокой мощности на короткие участки ФК-волокна с нулевой дисперсией около 800 нм. Lehtonen и другие.[43] исследовали влияние поляризации на формирование континуумов в двулучепреломляющем ПК-волокне, а также варьирование длины волны накачки (728-810 нм) и длительности импульса (70-300 фс). Они обнаружили, что лучшие континуумы ​​образовывались внутри аномальной области с импульсами 300 фс. Более короткие импульсы приводили к четкому разделению солитонов, которые были видны на спектральном выходе. Herrmann и другие. обеспечили убедительное объяснение развития фемтосекундных суперконтинуумов, в частности, уменьшение солитонов от высоких порядков до фундаментального и возникновение дисперсионных волн во время этого процесса.[44][45] С тех пор были разработаны и продемонстрированы полностью интегрированные в оптоволокно фемтосекундные источники.[46][47]

С 2000 года разрабатывались и другие направления: источники суперконтинуума, работающие в пикосекундном, наносекундном и непрерывном режимах; разработка волокон с включением новых материалов, технологий производства и конусов; новые методы для создания более широких континуумов; новые уравнения распространения для описания суперконтинуума в фотонных нанопроводах,[48] и разработка численных моделей для объяснения и помощи в понимании генерации суперконтинуума. К сожалению, подробное обсуждение этих достижений выходит за рамки данной статьи, но читатель может обратиться к отличной обзорной статье Дадли. и другие.[49]

Генерация суперконтинуума в интегрированных платформах фотоники

Хотя оптические волокна были рабочей лошадкой для генерации суперконтинуума с момента его создания, интегрированные волновод Источники на основе суперконтинуума стали активной областью исследований в двадцать первом веке. Эти платформы в масштабе микросхемы обещают миниатюризировать источники суперконтинуума в устройства, которые будут компактными, надежными, масштабируемыми, массово производимыми и более экономичными. Такие платформы также позволяют разброс инженерии путем изменения геометрии поперечного сечения волновода. Кремний основные материалы, такие как кремнезем,[50] нитрид кремния,[51][52] кристаллический и аморфный[53][54] кремний продемонстрировал генерацию суперконтинуума в видимом,[55] ближний инфракрасный[55][56] и средний инфракрасный[56][57] области электромагнитного спектра. По состоянию на 2015 год самый широкий суперконтинуум, генерируемый на кристалле, простирается от 470 нм в видимой области до 2130 нм в инфракрасной области длин волн.[58]

Описание динамики образования континуума в волокне.

В этом разделе мы кратко обсудим динамику двух основных режимов генерации суперконтинуума в волокне. Как указывалось ранее, суперконтинуум возникает в результате взаимодействия многих нелинейных процессов, вызывающих обширное спектральное уширение. Многие из этих процессов, такие как фазовая самомодуляция, четырехволновое смешение и динамика на основе солитонов, были хорошо изучены по отдельности в течение некоторого времени. Прорыв в последние годы связан с пониманием и моделированием того, как все эти процессы взаимодействуют вместе, чтобы генерировать суперконтинуумы, и как параметры могут быть сконструированы для улучшения и управления формированием континуума. Два основных режима - это режим деления солитонов и режим модуляционной неустойчивости. Физические процессы можно считать очень похожими, и описания действительно позволяют нам различать процессы, которые приводят к формированию континуума при различных условиях накачки. Третий режим, прокачка в нормальном разброс регион, тоже покрывается. Это совершенно жизнеспособный способ создания суперконтинуума. Однако с помощью этого метода невозможно создать ту же полосу пропускания.

Режим деления солитонов

В режиме солитонного деления короткий мощный фемтосекундный импульс запускается в PCF или другое высоконелинейное волокно. Фемтосекундный импульс можно рассматривать как солитон высокого порядка, следовательно, он быстро уширяется, а затем делится на фундаментальные солитоны. В процессе деления избыточная энергия выделяется в виде дисперсионных волн на коротковолновой стороне. Обычно эти дисперсионные волны больше не смещаются.[49] Таким образом, длина накачки зависит от того, насколько широко солитон расширяется при дыхании.[59][60] Затем фундаментальные солитоны подвергаются внутриимпульсному комбинационному рассеянию и сдвигаются в сторону более длинных волн (также известного как сдвиг собственной частоты солитона), создавая длинноволновую сторону континуума. Для солитонного рамановского континуума возможно взаимодействие с дисперсионным излучением посредством четырехволнового смешения[61] и перекрестная фазовая модуляция.[62] При определенных обстоятельствах эти дисперсионные волны могут быть связаны с солитонами через эффект захвата солитонов.[63][64] Этот эффект означает, что по мере смещения собственной частоты солитона в сторону более длинных волн связанная дисперсионная волна смещается в сторону более коротких длин волн, что диктуется условиями согласования групповых скоростей. Как правило, этот механизм захвата солитонов позволяет континууму расширяться до более коротких длин волн, чем это возможно с помощью любого другого механизма.

В этом режиме работал первый суперконтинуум, сформированный в ПКФ.[5] и во многих последующих экспериментах в качестве источника накачки также использовались ультракороткие импульсные фемтосекундные системы.[49] Одним из основных преимуществ этого режима является то, что континуум часто демонстрирует высокую степень временной когерентности,[49] кроме того, можно генерировать широкие суперконтинуумы ​​на очень коротких отрезках ПКФ. К недостаткам можно отнести невозможность масштабирования до очень высоких средних мощностей в континууме, хотя ограничивающим фактором здесь являются доступные источники накачки; и обычно спектр не является гладким из-за локализованного характера спектральных компонентов, которые его генерируют.

Будет ли этот режим доминирующим, можно определить по параметрам импульса и волокна. Мы можем определить длину деления солитона, , чтобы оценить длину, на которой достигается максимальное сжатие солитона, такое, что:

где - характерная дисперсионная длина, а - порядок солитонов. Поскольку деление имеет тенденцию происходить на этой длине, то при условии, что короче длины волокна и других характерных масштабов длины, таких как длина модуляционной неустойчивости , деление будет преобладать.

Режим модуляционной неустойчивости

Нестабильность модуляции (MI), приводит к распаду непрерывных волновых (CW) или квазинепрерывных волновых полей, которые превращаются в последовательность фундаментальных солитонов. Важно подчеркнуть, что солитоны, генерируемые в этом режиме, имеют фундаментальное значение, поскольку в нескольких статьях по формированию суперконтинуума в непрерывном и квазинепрерывном режиме генерация коротковолновой волны была аккредитована для деления солитонов и генерации дисперсионных волн, как описано выше.[65][66] Подобно режиму деления солитонов, длинноволновая сторона континуума генерируется солитонами, претерпевающими внутриимпульсное рамановское рассеяние и собственно-частотный сдвиг в сторону более длинных волн. Поскольку процесс MI управляется шумом, создается распределение солитонов с разными энергиями, что приводит к разной скорости собственного сдвига частоты. Конечный результат состоит в том, что солитонно-рамановский континуум, управляемый ИМ, имеет тенденцию быть спектрально более гладким, чем те, которые генерируются в режиме деления. Коротковолновая генерация осуществляется за счет четырехволнового смешения, особенно для более высоких пиковых мощностей в квазинепрерывном режиме. В режиме чистого непрерывного излучения только недавно была достигнута коротковолновая генерация на длинах волн короче, чем у источника накачки 1 мкм. В этом случае было показано, что захват солитонов играет роль в коротковолновой генерации в режиме, управляемом МИ.

Континуум будет иметь место только в режиме MI, если параметры волокна и поля таковы, что MI формируется и преобладает над другими процессами, такими как деление. Подобно режиму деления конструктивно разработать характерный масштаб длины для MI, :

где - уровень фонового шума ниже пикового уровня мощности. Уравнение по существу является мерой длины, необходимой для усиления MI для усиления фонового квантового шума в солитоны. Обычно этот дробовой шум принимается на ~ 200 дБ ниже. Так при условии тогда МИ будет преобладать над делением солитонов в случае квазинепрерывного действия, и это условие может быть выражено как:

Средний член уравнения - это просто уравнение солитона. Для доминирования МИ нам нужно, чтобы левая часть была намного меньше правой, что означает, что порядок солитонов должен быть намного больше, чем 4. На практике эта граница была установлена ​​как приблизительно .[49] Таким образом, мы видим, что именно ультракороткие импульсы приводят к механизму деления солитонов.

Прокачка в режиме нормального диспергирования

Два описанных выше режима предполагают, что насос находится в области аномальной дисперсии. Возможно создание суперконтинуума в нормальной области, и на самом деле многие из ранних результатов, обсуждаемых в историческом обзоре, были накачаны в режиме нормальной дисперсии. Если входные импульсы достаточно короткие, фазовая самомодуляция может привести к значительному уширению, когерентному во времени. Однако, если импульсы не сверхкороткие, то стимулированное комбинационное рассеяние имеет тенденцию преобладать, и обычно появляется серия каскадных дискретных стоксовых линий, пока не будет достигнута длина волны нулевой дисперсии. В этот момент может образоваться солитонный рамановский континуум. Поскольку накачка аномального излучения намного более эффективна для генерации континуума, большинство современных источников избегают накачки в режиме нормальной дисперсии.

Рекомендации

  1. ^ а б c Takara, H .; Охара, Т .; Ямамото, Т .; Masuda, H .; Abe, M .; Takahashi, H .; Мориока, Т. (2005). «Полевая демонстрация более 1000-канальной передачи DWDM с суперконтинуальным источником с несколькими несущими». Письма об электронике. Институт инженерии и технологий (IET). 41 (5): 270-271. Дои:10.1049 / el: 20057011. ISSN 0013-5194.
  2. ^ Шпион (2014). «Роберт Альфано о суперконтинууме: история и приложения будущего». Отдел новостей SPIE. Дои:10.1117/2.3201404.03.
  3. ^ Hartl, I .; Li, X. D .; Чудоба, Ц .; Ghanta, R.K .; Ko, T. H .; Fujimoto, J. G .; Ранка, Дж. К .; Уинделер, Р. С. (01.05.2001). «Оптическая когерентная томография сверхвысокого разрешения с использованием генерации континуума в оптическом волокне с микроструктурой воздух – диоксид кремния». Письма об оптике. Оптическое общество. 26 (9): 608-610. Дои:10.1364 / ol.26.000608. ISSN 0146-9592. PMID 18040398.
  4. ^ Сюн, Пей-Линь; Чен, Ю; Ко, Тони Х .; Фудзимото, Джеймс Дж .; де Матос, Christiano J.S .; Попов, Сергей В .; Тейлор, Джеймс Р .; Гапонцев, Валентин П. (2004-11-01). «Оптическая когерентная томография с использованием непрерывного мощного рамановского источника света в непрерывном спектре». Оптика Экспресс. Оптическое общество. 12 (22): 5287–95. Дои:10.1364 / opex.12.005287. ISSN 1094-4087. PMID 19484089.
  5. ^ а б c Ранка, Джинендра К .; Windeler, Роберт С .; Стенц, Эндрю Дж. (2000-01-01). «Генерация видимого континуума в волоконных световодах с микроструктурой воздух – диоксид кремния с аномальной дисперсией при 800 нм». Письма об оптике. Оптическое общество. 25 (1): 25-27. Дои:10.1364 / ol.25.000025. ISSN 0146-9592. PMID 18059770.
  6. ^ Джонс, Д. Дж. (28 апреля 2000 г.). «Управление фазой несущей-огибающей фемтосекундных лазеров с синхронизацией мод и прямой оптический синтез частоты». Наука. Американская ассоциация развития науки (AAAS). 288 (5466): 635–639. Дои:10.1126 / science.288.5466.635. ISSN 0036-8075. PMID 10784441.
  7. ^ Schnatz, H .; Холлберг, Л. (2003). «Оптические частотные гребенки: от метрологии частоты к оптическому контролю фазы». IEEE Journal of Selected Topics in Quantum Electronics. Институт инженеров по электротехнике и радиоэлектронике (IEEE). 9 (4): 1041–1058. Дои:10.1109 / jstqe.2003.819109. ISSN 1077–260X.
  8. ^ Дансби, К; Ланиган, П. М. П; МакГинти, Дж; Элсон, Д. С; Requejo-Isidro, J; и другие. (2004-11-20). «Электронно настраиваемый сверхбыстрый лазерный источник, применяемый для флуоресцентной визуализации и микроскопии на протяжении жизни флуоресценции». Журнал физики D: Прикладная физика. IOP Publishing. 37 (23): 3296–3303. Дои:10.1088/0022-3727/37/23/011. ISSN 0022-3727. S2CID 401052.
  9. ^ а б Мориока, Т .; Мори, К .; Саруватари, М. (13 мая 1993 г.). «Генерация пикосекундных оптических импульсов с более чем 100 длинами волн от одного лазерного источника с использованием суперконтинуума в оптических волокнах». Письма об электронике. Институт инженерии и технологий (IET). 29 (10): 862–864. Дои:10.1049 / эл: 19930576. ISSN 1350-911X.
  10. ^ а б Мориока, Т .; Takara, H .; Kawanishi, S .; Каматани, O .; Takiguchi, K .; и другие. (1996). «1 Тбит / с (100 Гбит / с × 10 каналов) передача OTDM / WDM с использованием одного источника суперконтинуума WDM». Письма об электронике. Институт инженерии и технологий (IET). 32 (10): 906-907. Дои:10.1049 / el: 19960604. ISSN 0013-5194.
  11. ^ Х. Дельбарре и М. Тассу, Обнаружение следов атмосферного газа с помощью ультракоротких импульсов или континуума белого света, in Conference on Lazers and Electro-Optics Europe, (2000), p. CWF104.
  12. ^ Сандерс, С. (2002-11-01). «Волоконный лазер с быстрой перестройкой длины волны, использующий дисперсию групповой скорости импульсных сверхконтинуумов и применение в спектроскопии широкополосного поглощения». Прикладная физика B: Лазеры и оптика. ООО "Спрингер Сайенс энд Бизнес Медиа". 75 (6–7): 799–802. Дои:10.1007 / s00340-002-1044-z. ISSN 0946-2171. S2CID 122125718.
  13. ^ М. Эре-Тассу, К. Пшигодски, Э. Фертейн и Х. Дельбарре, Фемтосекундный лазерный источник для измерения атмосферного газа в реальном времени в УФ - видимом диапазоне, Опт. Commun. 220, 215–221 (2003).
  14. ^ DeVore, P. T. S .; Solli, D. R .; Ropers, C .; Koonath, P .; Джалали, Б. (05.03.2012). «Вынужденная генерация суперконтинуума расширяет пределы расширения кремния». Письма по прикладной физике. 100 (10): 101111. Bibcode:2012АпФЛ.100j1111D. Дои:10.1063/1.3692103. ISSN 0003-6951.
  15. ^ Halir, R .; Okawachi, Y .; Levy, J. S .; Фостер, М. А .; Lipson, M .; Гаэта, А. Л. (15 мая 2012 г.). «Генерация сверхширокополосного суперконтинуума на CMOS-совместимой платформе». Письма об оптике. 37 (10): 1685–7. Bibcode:2012OptL ... 37,1685H. Дои:10.1364 / OL.37.001685. ISSN 1539-4794. PMID 22627537.
  16. ^ а б Jones, W. J .; Стойчев, Б. П. (1964-11-30). «Обратные спектры комбинационного рассеяния: наведенное поглощение на оптических частотах». Письма с физическими проверками. Американское физическое общество (APS). 13 (22): 657–659. Дои:10.1103 / Physrevlett.13.657. ISSN 0031-9007.
  17. ^ Стойчев, Б. (1963). «Характеристики стимулированного рамановского излучения, генерируемого когерентным светом». Письма по физике. Elsevier BV. 7 (3): 186–188. Дои:10.1016/0031-9163(63)90377-9. ISSN 0031-9163.
  18. ^ Alfano, R. R .; Шапиро, С. Л. (1970-03-16). «Наблюдение фазовой самомодуляции и мелкомасштабных нитей в кристаллах и стеклах». Письма с физическими проверками. Американское физическое общество (APS). 24 (11): 592–594. Дои:10.1103 / Physrevlett.24.592. ISSN 0031-9007.
  19. ^ Alfano, R. R .; Шапиро, С. Л. (1970-06-01). «Прямое искажение электронных облаков атомов редких газов в сильных электрических полях». Письма с физическими проверками. Американское физическое общество (APS). 24 (22): 1217–1220. Дои:10.1103 / Physrevlett.24.1217. ISSN 0031-9007.
  20. ^ а б Линь, Чинлон; Украденный, Р. Х. (15 февраля 1976 г.). «Новый наносекундный континуум для спектроскопии возбужденных состояний». Письма по прикладной физике. Издательство AIP. 28 (4): 216–218. Дои:10.1063/1.88702. ISSN 0003-6951.
  21. ^ Линь, Чинлон; Nguyen, V.T .; Френч, W.G. (1978). «Широкополосный континуум, близкий к внутреннему (0,7–2,1 мкм), генерируемый в оптических волокнах с низкими потерями». Письма об электронике. Институт инженерии и технологий (IET). 14 (25): 822-823. Дои:10.1049 / el: 19780556. ISSN 0013-5194.
  22. ^ Fujii, Y .; Кавасаки, Б. С .; Hill, K. O .; Джонсон, Д. К. (1 февраля 1980 г.). «Генерация света на суммарной частоте в оптических волокнах». Письма об оптике. Оптическое общество. 5 (2): 48. Дои:10.1364 / ol.5.000048. ISSN 0146-9592. PMID 19693118.
  23. ^ Вашио, К .; Inoue, K .; Танигава, Т. (1980). «Эффективная генерация вынужденного рассеяния света ближнего инфракрасного диапазона в оптических волокнах с накачкой в ​​области низкой дисперсии на 1,3 мкм». Письма об электронике. Институт инженерии и технологий (IET). 16 (9): 331-333. Дои:10.1049 / эл: 19800237. ISSN 0013-5194.
  24. ^ Головченко Э., Дианов Э. М., Прохоров А., Серкин В. Распад оптических солитонов, JETP Lett. 42, 87–91 (1985).
  25. ^ Митчке, Ф. М .; Молленауэр, Л. Ф. (1986-10-01). «Открытие собственного сдвига частоты солитона». Письма об оптике. Оптическое общество. 11 (10): 659–61. Дои:10.1364 / ол.11.000659. ISSN 0146-9592. PMID 19738720.
  26. ^ В. Григорьянц, В. И. Смирнов, Ю. Чаморовский, Генерация широкополосного оптического континуума в волоконных световодах, Сов. J. Quant. Избрать. 12, 841–847 (1982).
  27. ^ Loy, M .; Шен, Ю. (1973). «Исследование самофокусировки и мелкомасштабных волокон света в нелинейных средах». Журнал IEEE по квантовой электронике. Институт инженеров по электротехнике и радиоэлектронике (IEEE). 9 (3): 409–422. Дои:10.1109 / jqe.1973.1077489. ISSN 0018-9197.
  28. ^ Fork, R.L .; Томлинсон, В. Дж .; Shank, C.V .; Hirlimann, C .; Йен, Р. (1983-01-01). «Фемтосекундные импульсы континуума белого света». Письма об оптике. Оптическое общество. 8 (1): 1–3. Дои:10.1364 / ol.8.000001. ISSN 0146-9592. PMID 19714115.
  29. ^ Fork, R.L .; Greene, B.I .; Шэнк, К. В. (1981). «Генерация оптических импульсов короче 0,1 пс за счет синхронизации встречных импульсных мод». Письма по прикладной физике. Издательство AIP. 38 (9): 671–672. Дои:10.1063/1.92500. ISSN 0003-6951. S2CID 45813878.
  30. ^ Knox, W. H .; Даунер, М. С .; Fork, R.L .; Шэнк, К. В. (1984-12-01). «Усиленные фемтосекундные оптические импульсы и генерация континуума с частотой повторения 5 кГц». Письма об оптике. Оптическое общество. 9 (12): 552–4. Дои:10.1364 / ol.9.000552. ISSN 0146-9592. PMID 19721665.
  31. ^ Накадзава, Масатака; Токуда, Масамицу (20 апреля 1983 г.). «Генерация континуального спектра в многомодовом волокне с использованием двух пучков накачки в области длин волн 1,3 мкм». Японский журнал прикладной физики. Японское общество прикладной физики. 22 (Часть 2, № 4): L239 – L241. Дои:10.1143 / jjap.22.l239. ISSN 0021-4922.
  32. ^ Р. Р. Альфано, Лазерный источник суперконтинуума: основы с обновленными ссылками (Springer, 2006), 2-е изд.
  33. ^ Alfano, R. R .; Wang, Q. Z .; Джимбо, Т .; Ho, P. P .; Bhargava, R. N .; Фитцпатрик, Б. Дж. (1 января 1987 г.). «Вызванное уширение спектра около второй гармоники, генерируемой интенсивным первичным ультракоротким лазерным импульсом в кристаллах ZnSe». Физический обзор A. Американское физическое общество (APS). 35 (1): 459–462. Дои:10.1103 / Physreva.35.459. ISSN 0556-2791. PMID 9897980.
  34. ^ Alfano, R. R .; Li, Q. X .; Джимбо, Т .; Manassah, J. T .; Хо, П. П. (1986-10-01). «Вызванное уширение спектра слабого пикосекундного импульса в стекле, вызванное интенсивным пикосекундным импульсом». Письма об оптике. Оптическое общество. 11 (10): 626. Дои:10.1364 / ол.11.000626. ISSN 0146-9592. PMID 19738709.
  35. ^ Manassah, Jamal T .; Альфано, Роберт Р .; Мустафа, Мустафа (1985). «Спектральное распределение сверхбыстрого лазерного источника суперконтинуума». Письма о физике A. Elsevier BV. 107 (7): 305–309. Дои:10.1016/0375-9601(85)90641-3. ISSN 0375-9601.
  36. ^ Manassah, Jamal T .; Мустафа, Мустафа А .; Альфано, Роберт Р .; По, Пинг П. (1985). «Индуцированный суперконтинуум и нарастание сверхбыстрого лазерного импульса». Письма о физике A. Elsevier BV. 113 (5): 242–247. Дои:10.1016/0375-9601(85)90018-0. ISSN 0375-9601.
  37. ^ Gomes, A.S.L .; Да Силва, В.Л .; Taylor, J.R .; Ainslie, B.J .; Крейг, С.П. (1987). "Пикосекундное вынужденное комбинационное рассеяние света в P2О5-SiO2 на основе одномодового оптического волокна ». Оптика Коммуникации. Elsevier BV. 64 (4): 373–378. Дои:10.1016/0030-4018(87)90254-9. ISSN 0030-4018.
  38. ^ Gouveia-Neto, A.S .; Gomes, A.S.L .; Тейлор, Дж. Р. (1988). "Рамановская генерация фемтосолитонов". Журнал IEEE по квантовой электронике. Институт инженеров по электротехнике и радиоэлектронике (IEEE). 24 (2): 332–340. Дои:10.1109/3.130. ISSN 0018-9197.
  39. ^ Гросс, Барри; Манасса, Джамал Т. (1992-10-01). «Суперконтинуум в области аномальной дисперсии групповых скоростей». Журнал Оптического общества Америки B. Оптическое общество. 9 (10): 1813-1818. Дои:10.1364 / josab.9.001813. ISSN 0740-3224.
  40. ^ Мори, К .; Мориока, Т .; Саруватари, М. (1995). «Измерение дисперсии групповой скорости в сверхшироком спектральном диапазоне с использованием суперконтинуума в оптическом волокне, накачиваемом компактным лазерным источником 1,5 мкм». IEEE Transactions по приборостроению и измерениям. Институт инженеров по электротехнике и радиоэлектронике (IEEE). 44 (3): 712–715. Дои:10.1109/19.387315. ISSN 0018-9456.
  41. ^ Черников, С. В .; Zhu, Y .; Taylor, J. R .; Гапонцев, В. П. (1997-03-01). "Суперконтинуумный иттербиевый волоконный лазер с автоподстройкой добротности". Письма об оптике. Оптическое общество. 22 (5): 298–300. Дои:10.1364 / ол.22.000298. ISSN 0146-9592. PMID 18183181.
  42. ^ Knight, J.C .; Биркс, Т. А .; Russell, P. St.J .; Аткин, Д. М. (1996-10-01). «Одномодовое оптическое волокно из диоксида кремния с фотонно-кристаллической оболочкой». Письма об оптике. Оптическое общество. 21 (19): 1547–9. Дои:10.1364 / ol.21.001547. ISSN 0146-9592. PMID 19881720.
  43. ^ Lehtonen, M .; Genty, G .; Ludvigsen, H .; Кайвола, М. (07.04.2003). «Генерация суперконтинуума в микроструктурированном волокне с сильным двулучепреломлением». Письма по прикладной физике. Издательство AIP. 82 (14): 2197–2199. Дои:10.1063/1.1565679. ISSN 0003-6951.
  44. ^ Husakou, A. V .; Херрманн, Дж. (2001-10-24). "Генерация суперконтинуума солитонов высокого порядка делением в волокнах фотонного кристалла". Письма с физическими проверками. Американское физическое общество (APS). 87 (20): 203901. Дои:10.1103 / Physrevlett.87.203901. ISSN 0031-9007. PMID 11690475.
  45. ^ Herrmann, J .; Griebner, U .; Жаворонков, Н .; Husakou, A .; Никель, Д .; Knight, J.C .; Wadsworth, W. J .; Russell, P. St.J .; Корн, Г. (2002-04-11). «Экспериментальные свидетельства генерации суперконтинуума путем деления солитонов высокого порядка в фотонных волокнах». Письма с физическими проверками. Американское физическое общество (APS). 88 (17): 173901. Дои:10.1103 / Physrevlett.88.173901. ISSN 0031-9007. PMID 12005754.
  46. ^ Р. Э. Кеннеди, А. Б. Рулков, Дж. К. Трэверс, С. В. Попов, В. П. Гапонцев, Дж. Р. Тейлор, Мощные полностью интегрированные оптоволоконные источники суперконтинуума, в Труды SPIE: Волоконные лазеры II: Технология, системы и приложения: Lase: Photonics West, , т. 5709 (SPIE, 2005), т. 5709, стр. 231–241.
  47. ^ Таусенев, Антон В; Крюков П.Г .; Бубнов, М М; Лихачев М.Е .; Романова Э.Ю .; Яшков М В; Хопин, В Ф; Салганский, М Ю. (31.07.2005). «Эффективный источник фемтосекундных импульсов и его использование для генерации широкополосного суперконтинуума». Квантовая электроника. IOP Publishing. 35 (7): 581–585. Дои:10.1070 / qe2005v035n07abeh006586. ISSN 1063-7818.
  48. ^ Тран, Чыонг X .; Бьянкалана, Фабио (22 сентября 2009 г.). «Точное уравнение огибающей для распространения света в фотонных нанопроводах: новые нелинейные эффекты». Оптика Экспресс. Оптическое общество. 17 (20): 17934–49. Дои:10.1364 / oe.17.017934. ISSN 1094-4087. PMID 19907582.
  49. ^ а б c d е Дадли, Джон М .; Дженти, Гёри; Коэн, Стефан (04.10.2006). «Генерация суперконтинуума в фотонно-кристаллическом волокне». Обзоры современной физики. Американское физическое общество (APS). 78 (4): 1135–1184. Дои:10.1103 / revmodphys.78.1135. ISSN 0034-6861.
  50. ^ О, Дон Юн; Продай, Дэвид; Ли, Хансуек; Ян, Ки Юль; Diddams, Scott A .; Вахала, Керри Дж. (2014-02-15). «Генерация суперконтинуума в кварцевом волноводе на кристалле» (PDF). Письма об оптике. 39 (4): 1046–8. Bibcode:2014OptL ... 39.1046O. Дои:10.1364 / OL.39.001046. ISSN 1539-4794. PMID 24562274.
  51. ^ Johnson, Adrea R .; Mayer, Aline S .; Кленнер, Александр; Люк, Кевин; Lamb, Erin S .; Ламонт, Майкл Р. Э .; Джоши, Чайтанья; Окавачи, Ёситомо; Мудрый, Фрэнк В. (01.11.2015). «Генерация когерентного суперконтинуума с охватом октавы в волноводе из нитрида кремния». Письма об оптике. 40 (21): 5117–20. Bibcode:2015OptL ... 40.5117J. Дои:10.1364 / OL.40.005117. ISSN 1539-4794. PMID 26512533. S2CID 38293802.
  52. ^ Лю, Син; Пу, Минхао; Чжоу, Бинбинь; Krückel, Clemens J .; Фюлоп, Аттила; Торрес-Компани, Виктор; Баш, Мортен (15.06.2016). «Генерация суперконтинуума с охватом октавы в волноводе из нитрида кремния». Письма об оптике. 41 (12): 2719–2722. arXiv:1606.00568. Bibcode:2016OptL ... 41.2719L. Дои:10.1364 / OL.41.002719. ISSN 1539-4794. PMID 27304272. S2CID 11118520.
  53. ^ Safioui, Jassem; Лео, Франсуа; Куйкен, Барт; Горца, Симон-Пьер; Сельвараджа, Шанкар Кумар; Баэтс, Роэль; Эмплит, Филипп; Ролкенс, Гюнтер; Массар, Серж (10 февраля 2014 г.). «Генерация суперконтинуума в волноводах из гидрогенизированного аморфного кремния на телекоммуникационных длинах волн». Оптика Экспресс. 22 (3): 3089–97. Bibcode:2014OExpr..22.3089S. Дои:10.1364 / OE.22.003089. HDL:1854 / LU-4367636. ISSN 1094-4087. PMID 24663599.
  54. ^ Дэйв, Утсав Д .; Увин, Сара; Куйкен, Барт; Сельвараджа, Шанкар; Лев, Франсуа; Ролкенс, Гюнтер (30 декабря 2013). «Генерация суперконтинуума в диапазоне от телекоммуникаций до среднего инфракрасного диапазона в волноводах из гидрированного аморфного кремния с использованием источника накачки волоконного лазера, легированного тулием». Оптика Экспресс. 21 (26): 32032–9. Bibcode:2013OExpr..2132032D. Дои:10.1364 / OE.21.032032. HDL:1854 / LU-4317947. ISSN 1094-4087. PMID 24514798.
  55. ^ а б Чжао, Хаолань; Куйкен, Барт; Клеммен, Стефан; Лео, Франсуа; Субраманиан, Анант; Дхакал, Ашим; Хелин, Филипп; Севери, Симона; Брэйнис, Эдуард (15 мая 2015 г.). «Генерация суперконтинуума в диапазоне октавы от видимого до ближнего инфракрасного диапазона в волноводе из нитрида кремния». Письма об оптике. 40 (10): 2177–80. Bibcode:2015OptL ... 40.2177Z. Дои:10.1364 / OL.40.002177. HDL:1854 / LU-7047222. ISSN 1539-4794. PMID 26393693.
  56. ^ а б Ettabib, Mohamed A .; Сюй, Линь; Богрис, Адонис; Капсалис, Александрос; Белал, Мохаммад; Лорен, Эмерик; Лабей, Пьер; Николетти, Серджио; Хаммани, Камаль (01.09.2015). «Генерация суперконтинуума от широкополосной связи до среднего инфракрасного диапазона в кремниево-германиевом волноводе с дисперсионной инженерией» (PDF). Письма об оптике. 40 (17): 4118–21. Bibcode:2015OptL ... 40.4118E. Дои:10.1364 / OL.40.004118. ISSN 1539-4794. PMID 26368726.
  57. ^ Лау, Райан К. В .; Ламонт, Майкл Р. Э .; Гриффит, Остин Дж .; Окавати, Ёситомо; Липсон, Михал; Гаэта, Александр Л. (2014-08-01). «Генерация суперконтинуума в среднем инфракрасном диапазоне с охватом октавы в кремниевых нановолноводах». Письма об оптике. 39 (15): 4518–21. Bibcode:2014OptL ... 39.4518L. CiteSeerX 10.1.1.651.8985. Дои:10.1364 / OL.39.004518. ISSN 1539-4794. PMID 25078217.
  58. ^ Epping, Jörn P .; Хеллвиг, Тим; Хукман, Марсель; Матеман, Ричард; Лейнсе, Арне; Heideman, René G .; Рис, Альберт ван; Слот, Питер Дж. М. Ван дер; Ли, Крис Дж. (27 июля 2015 г.). «Встроенная генерация суперконтинуума в диапазоне от видимого до инфракрасного диапазона со спектральной полосой более 495 ТГц». Оптика Экспресс. 23 (15): 19596–604. Bibcode:2015OExpr..2319596E. Дои:10.1364 / OE.23.019596. ISSN 1094-4087. PMID 26367617.
  59. ^ Тран, Чыонг X .; Бьянкалана, Фабио (25.06.2009). «Динамика и управление ранней стадией генерации суперконтинуума в оптических волокнах с субмикронной сердцевиной». Физический обзор A. Американское физическое общество (APS). 79 (6): 065802. Дои:10.1103 / Physreva.79.065802. ISSN 1050-2947.
  60. ^ Кристиани, Илария; Тедиози, Риккардо; Тартара, Лука; Деджоржио, Витторио (2004). «Генерация дисперсионных волн солитонами в микроструктурированных оптических волокнах».. Оптика Экспресс. Оптическое общество. 12 (1): 124–35. Дои:10.1364 / опекс.12.000124. ISSN 1094-4087. PMID 19471518.
  61. ^ Горбач, А.В .; Скрябин, Д.В .; Stone, J.M .; Найт, Дж. К. (16 октября 2006 г.). «Четырехволновое смешение солитонов с излучением и квазидисперсные волновые пакеты на коротковолновой границе суперконтинуума». Оптика Экспресс. Оптическое общество. 14 (21): 9854-9863. Дои:10.1364 / oe.14.009854. ISSN 1094-4087. PMID 19529378.
  62. ^ Genty, G .; Lehtonen, M .; Людвигсен, Х. (20 сентября 2004 г.). «Влияние кросс-фазовой модуляции на суперконтинуум, генерируемый в микроструктурированных волокнах с импульсами менее 30 фс». Оптика Экспресс. Оптическое общество. 12 (19): 4614-4624. Дои:10.1364 / opex.12.004614. ISSN 1094-4087. PMID 19484014.
  63. ^ Горбач, Андрей В .; Скрябин, Дмитрий В. (2007-11-05). «Теория захвата излучения ускоряющими солитонами в оптических волокнах». Физический обзор A. Американское физическое общество (APS). 76 (5): 053803. arXiv:0707.1598. Дои:10.1103 / Physreva.76.053803. ISSN 1050-2947. S2CID 13673597.
  64. ^ Beaud, P .; Hodel, W .; Zysset, B .; Вебер, Х. (1987). «Распространение ультракоротких импульсов, разрыв импульсов и формирование фундаментальных солитонов в одномодовом оптическом волокне». Журнал IEEE по квантовой электронике. Институт инженеров по электротехнике и радиоэлектронике (IEEE). 23 (11): 1938–1946. Дои:10.1109 / jqe.1987.1073262. ISSN 0018-9197.
  65. ^ Abeeluck, Akheelesh K .; Хедли, Клиффорд (01.01.2005). «Непрерывная накачка в режимах аномальной и нормальной дисперсии нелинейных световодов для генерации суперконтинуума». Письма об оптике. Оптическое общество. 30 (1): 61. Дои:10.1364 / ол.30.000061. ISSN 0146-9592. PMID 15648638.
  66. ^ Ванхольсбек, Фредерик; Мартин-Лопес, Соня; Гонсалес-Эрраес, Мигель; Коэн, Стефан (22 августа 2005 г.). «Роль некогерентности накачки в генерации непрерывного суперконтинуума». Оптика Экспресс. Оптическое общество. 13 (17): 6615-6625. Дои:10.1364 / опекс.13.006615. ISSN 1094-4087. PMID 19498676.

внешняя ссылка