WikiDer > Объемная вязкость

Объемная вязкость (также называемая объемной вязкостью, вторым коэффициентом вязкости или дилатационной вязкостью) - это свойство материала, относящееся к характеристике потока жидкости. Общие символы ${ displaystyle zeta, mu ', mu _ { mathrm {b}}, kappa}$ или же ${ Displaystyle xi}$. Он имеет размеры (масса / (длина × время)) и соответствующие SI единица паскаль-секунда (Па · с).

Как и другие свойства материала (например, плотность, сдвиговая вязкость, и теплопроводность) величина объемной вязкости специфична для каждой жидкости и дополнительно зависит от состояния жидкости, особенно ее температура и давление. Физически объемная вязкость представляет собой необратимое сопротивление сверх обратимого сопротивления, вызванного изэнтропический объемный модуль, сжатию или расширению жидкости.^[1] На молекулярном уровне это происходит из конечного времени, необходимого для распределения энергии, введенной в систему, между вращательными и колебательными степенями свободы молекулярного движения.^[2]

Знание объемной вязкости важно для понимания различных явлений жидкости, включая затухание звука в многоатомных газах (например, Закон Стокса), распространение ударные волны, и динамика жидкостей, содержащих пузырьки газа. Однако во многих задачах гидродинамики его влиянием можно пренебречь. Например, это 0 в одноатомный газ при низкой плотности, тогда как в несжимаемый поток объемная вязкость лишняя, поскольку она не фигурирует в уравнении движения.^[3]

Объемная вязкость была введена в 1879 г. Сэр Гораций Лэмб в его знаменитой работе Гидродинамика.^[4] Хотя объемная вязкость относительно малоизвестна в научной литературе в целом, она подробно обсуждается во многих важных работах по механике жидкости.^[1][5][6] жидкая акустика,^[7][8][9][2] теория жидкостей,^[10][11] и реология.^[12]

Вывод и использование

Отрицательная треть след из Тензор напряжений Коши в состоянии равновесия часто отождествляется с термодинамическим давление,

${ displaystyle - {1 более 3} T_ {a} ^ {a} = P,}$

который зависит только от потенциалов равновесного состояния, таких как температура и плотность (уравнение состояния). В общем, след тензора напряжений представляет собой сумму вклада термодинамического давления и другого вклада, который пропорционален расхождение поля скорости. Этот коэффициент пропорциональности называется объемной вязкостью. Общие символы для объемной вязкости: ${ displaystyle zeta}$ и ${ displaystyle mu _ {v}}$.

Объемная вязкость предстает в классическом Навье-Стокса уравнение, если оно написано для сжимаемая жидкость, как описано в большинстве книг по общей гидродинамике^[5][1] и акустика.^[8][9]

${ displaystyle rho { frac {D mathbf {v}} {Dt}} = - nabla P + nabla cdot left [ mu left ( nabla mathbf {v} + left ( nabla mathbf {v} right) ^ {T} - { frac {2} {3}} ( nabla cdot mathbf {v}) mathbf {I} right) right] + nabla cdot [ zeta ( nabla cdot mathbf {v})] + rho mathbf {g}}$

куда ${ displaystyle mu}$ это сдвиговая вязкость коэффициент и ${ displaystyle zeta}$ - коэффициент объемной вязкости. Параметры ${ displaystyle mu}$ и ${ displaystyle zeta}$ первоначально назывался первым и вторым коэффициентами вязкости соответственно. Оператор ${ Displaystyle D mathbf {v} / Dt}$ является материальная производная. Вводя тензоры (матрицы) ${ displaystyle mathbf {S}}$, ${ displaystyle mathbf {S} _ {0}}$ и ${ displaystyle mathbf {C}}$, который описывает необработанный сдвиговый поток, чистый сдвиговый поток и поток сжатия, соответственно,

${ displaystyle mathbf {S} = { frac {1} {2}} left ( nabla mathbf {v} + left ( nabla mathbf {v} right) ^ {T} right) }$

${ displaystyle mathbf {C} = { frac {1} {3}} left ( nabla ! cdot ! mathbf {v} right) mathbf {I}}$

${ Displaystyle mathbf {S} _ {0} = mathbf {S} - mathbf {C}}$

классическое уравнение Навье-Стокса приобретает наглядный вид.

${ displaystyle rho { frac {D mathbf {v}} {Dt}} = - nabla P + nabla cdot left [2 mu mathbf {S} _ {0} right] + nabla cdot left [3 zeta mathbf {C} right] + rho mathbf {g}}$

Обратите внимание, что член в уравнении импульса, содержащий объемную вязкость, исчезает при несжимаемая жидкость поскольку расхождение потока равна 0.

Бывают случаи, когда ${ displaystyle zeta gg mu}$, которые описаны ниже. В общем, кроме того, ${ displaystyle zeta}$ это не просто свойство жидкости в классическом термодинамическом смысле, но также зависит от процесса, например, от скорости сжатия / расширения. То же самое и с вязкостью сдвига. Для Ньютоновская жидкость вязкость при сдвиге является чистым свойством жидкости, но для неньютоновская жидкость это свойство не чистой жидкости из-за его зависимости от градиента скорости. Ни сдвиг, ни объемная вязкость не являются равновесными параметрами или свойствами, а являются транспортными свойствами. Следовательно, градиент скорости и / или степень сжатия являются независимыми переменными вместе с давлением, температурой и другими параметрами. переменные состояния.

Объяснение Ландау

В соответствии с Ландо,^[1]

При сжатии или расширении, как и при любом быстром изменении состояния, жидкость перестает находиться в термодинамическом равновесии, и в ней устанавливаются внутренние процессы, которые стремятся восстановить это равновесие. Эти процессы обычно настолько быстры (т. Е. Время их релаксации настолько короткое), что восстановление равновесия следует за изменением объема почти немедленно, если, конечно, скорость изменения объема не очень велика.

Позже он добавляет:

Тем не менее может случиться так, что времена релаксации процессов восстановления равновесия велики, т. Е. Протекают сравнительно медленно.

После примера он заключает (с ${ displaystyle zeta}$ используется для обозначения объемной вязкости):

Следовательно, если время релаксации этих процессов велико, происходит значительная диссипация энергии при сжатии или расширении жидкости, и, поскольку эта диссипация должна определяться второй вязкостью, мы приходим к выводу, что ${ displaystyle zeta}$ большой.

Измерение

Краткий обзор доступных методов измерения объемной вязкости жидкостей можно найти в Dukhin & Goetz.^[9] и Шарма (2019).^[13] Один из таких методов - использование акустический реометр.

Ниже приведены значения объемной вязкости для нескольких ньютоновских жидкостей при 25 ° C (приведенные в cP)^[14]:

метанол - 0,8 этанол - 1,4 пропанол - 2,7 пентанол - 2,8 ацетон - 1,4 толуол - 7,6 циклогексанон - 7,0 гексан - 2,4

Недавние исследования определили объемную вязкость для различных газов, включая углекислый газ, метан, и оксид азота. Было обнаружено, что они имеют объемную вязкость, которая в сотни или тысячи раз превышает их вязкость при сдвиге.^[13] Жидкости, имеющие большую объемную вязкость, включают те, которые используются в качестве рабочих жидкостей в энергетических системах с источниками тепла неископаемого топлива, при испытаниях в аэродинамической трубе и фармацевтической обработке.

Моделирование

Существует множество публикаций, посвященных численному моделированию объемной вязкости. Подробный обзор этих исследований можно найти в Sharma (2019),^[13] и Крамер.^[15] В последнем исследовании было обнаружено, что ряд обычных жидкостей имеет объемную вязкость, которая в сотни или тысячи раз превышает их вязкость при сдвиге.

Рекомендации