WikiDer > Стабильные изобары бета-распада
Бета-распад стабильный изобары это набор нуклиды который не может пройти бета-распад, то есть преобразование нейтрон к протон или протон к нейтрону в пределах ядро. Подмножество этих нуклидов также стабильно в отношении двойной бета-распад или теоретически более высокий одновременный бета-распад, поскольку они имеют самую низкую энергию среди всех нуклидов с одинаковым массовое число.
Этот набор нуклидов также известен как линия бета-стабильности, термин, уже широко использовавшийся в 1965 году.[1][2] Эта линия проходит по дну ядерной долина стабильности.
Введение
Линию бета-стабильности можно определить математически, найдя нуклид с наибольшим энергия связи для данного массового числа с помощью такой модели, как классическая полуэмпирическая формула массы разработан К. Ф. Вайцзеккер. Эти нуклиды являются локальными максимумами энергии связи для данного массового числа.
| βDS | Один | Два | Три |
|---|---|---|---|
| 2-34 | 17 | ||
| 36-58 | 5 | 7 | |
| 60-72 | 5 | 2 | |
| 74-116 | 2 | 19 | 1 |
| 118-154 | 2 | 11 | 6 |
| 156-192 | 5 | 14 | |
| 194-210 | 6 | 3 | |
| 212-262 | 7 | 19 | |
| Всего | 49 | 75 | 7 |
Все нечетные массовые числа имеют только один устойчивый к бета-распаду нуклид.
Среди четных массовых чисел семь (96, 124, 130, 136, 148, 150, 154) имеют три бета-стабильных нуклида. Ни у кого нет больше трех, у всех остальных один или два.
- От От 2 до 34, у всех есть только один.
- С 36 по 72 только девять (36, 40, 46, 48, 50, 54, 58, 64, 70) имеют два, а остальные 11 - один.
- С 74 по 122 только три (88, 90, 118) имеют один, а остальные 22 - два.
- С 124 по 154 только один (140) имеет один, шесть - три, а остальные 9 - два.
- С 156 по 262 только восемнадцать имеют один, а остальные 36 - два, хотя могут существовать и неоткрытые.
Все первичные нуклиды устойчивы к бета-распаду, за исключением 40K, 50V, 87Rb, 113Компакт диск, 115В, 138Ла, 176Лу и 187Re. К тому же, 123Те и 180 мРаспад Ta не наблюдался, но считается, что он подвергается бета-распаду с чрезвычайно длинным периодом полураспада (более 1015 лет). Все элементы до включительно нобелий, Кроме технеций и прометий, как известно, содержат по крайней мере один бета-стабильный изотоп.
Список известных стабильных изобар бета-распада
В настоящее время известно 350 стабильных нуклидов бета-распада.[3][4] Теоретически предсказанный или экспериментально наблюдаемый двойной бета-распад (если не доминирует альфа-распад или спонтанное деление) показан стрелками, т.е. стрелки указывают в сторону изобары наименьшей массы.
Нет стабильных нуклидов бета-распада. число протонов 43 или 61, и ни один из стабильных нуклидов бета-распада не имеет число нейтронов 19, 21, 35, 39, 45, 61, 71, 89, 115, 123 или 147.
| Даже N | Нечетный N | |
|---|---|---|
| Даже Z | Даже А | Нечетный А |
| Нечетный Z | Нечетный А | Даже А |
| Нечетный А | Даже А | Нечетный А | Даже А | Нечетный А | Даже А | Нечетный А | Даже А |
|---|---|---|---|---|---|---|---|
| 1ЧАС | 2ЧАС | 3Он | 4Он | 5Курицы) | 6Ли | 7Ли | 8Be (α) |
| 9Быть | 10B | 11B | 12C | 13C | 14N | 15N | 16О |
| 17О | 18О | 19F | 20Ne | 21Ne | 22Ne | 23Na | 24Mg |
| 25Mg | 26Mg | 27Al | 28Si | 29Si | 30Si | 31п | 32S |
| 33S | 34S | 35Cl | 36S ← 36Ar | 37Cl | 38Ar | 39K | 40Ar ← 40Ca |
| 41K | 42Ca | 43Ca | 44Ca | 45Sc | 46Ca → 46Ti | 47Ti | 48Ca[а] → 48Ti |
| 49Ti | 50Ti ← 50Cr | 51V | 52Cr | 53Cr | 54Cr ← 54Fe | 55Mn | 56Fe |
| 57Fe | 58Fe ← 58Ni | 59Co | 60Ni | 61Ni | 62Ni | 63Cu | 64Ni ← 64Zn |
| 65Cu | 66Zn | 67Zn | 68Zn | 69Ga | 70Zn → 70Ge | 71Ga | 72Ge |
| 73Ge | 74Ge ← 74Se | 75Так как | 76Ge → 76Se | 77Se | 78Se ← 78Kr | 79Br | 80Se → 80Kr |
| 81Br | 82Se → 82Kr | 83Kr | 84Kr ← 84Sr | 85Руб. | 86Kr → 86Sr | 87Sr | 88Sr |
| 89Y | 90Zr | 91Zr | 92Zr ← 92Пн | 93Nb | 94Zr → 94Пн | 95Пн | 96Zr[b] → 96Пн ← 96RU |
| 97Пн | 98Пн → 98RU | 99RU | 100Пн → 100RU | 101RU | 102Ru ← 102Pd | 103Rh | 104Ru → 104Pd |
| 105Pd | 106Pd ← 106Компакт диск | 107Ag | 108Pd ← 108Компакт диск | 109Ag | 110Pd → 110Компакт диск | 111Компакт диск | 112Cd ← 112Sn |
| 113В | 114CD → 114Sn | 115Sn | 116CD → 116Sn | 117Sn | 118Sn | 119Sn | 120Sn ← 120Te |
| 121Sb | 122Sn → 122Te | 123Sb | 124Sn → 124Te ← 124Xe | 125Te | 126Te ← 126Xe | 127я | 128Te → 128Xe |
| 129Xe | 130Te → 130Xe ← 130Ба | 131Xe | 132Xe ← 132Ба | 133CS | 134Xe → 134Ба | 135Ба | 136Xe → 136Ба ← 136Ce |
| 137Ба | 138Ба ← 138Ce | 139Ла | 140Ce | 141Pr | 142Ce → 142Nd | 143Nd | 144Nd (α) ← 144См |
| 145Nd | 146Nd → 146Sm (α) | 147Sm (α) | 148Nd → 148Sm (α) ← 148Gd (α) | 149См | 150Nd → 150См ← 150Gd (α) | 151Eu (α) | 152См ← 152Б-г |
| 153ЕС | 154Sm → 154Б-г ← 154Dy (α) | 155Б-г | 156Б-г ← 156Dy | 157Б-г | 158Б-г ← 158Dy | 159Tb | 160Б-г → 160Dy |
| 161Dy | 162Dy ← 162Э | 163Dy | 164Dy ← 164Э | 165Хо | 166Э | 167Э | 168Er ← 168Yb |
| 169Тм | 170Er → 170Yb | 171Yb | 172Yb | 173Yb | 174Yb ← 174Hf (α) | 175Лу | 176Yb → 176Hf |
| 177Hf | 178Hf | 179Hf | 180Hf ← 180W (α) | 181Та | 182W | 183W | 184W ← 184Операционные системы |
| 185Re | 186W → 186Os (α) | 187Операционные системы | 188Операционные системы | 189Операционные системы | 190Ос ← 190Pt (α) | 191Ir | 192Ос → 192Pt |
| 193Ir | 194Pt | 195Pt | 196Pt ← 196Hg | 197Au | 198Pt → 198Hg | 199Hg | 200Hg |
| 201Hg | 202Hg | 203Tl | 204Hg → 204Pb | 205Tl | 206Pb | 207Pb | 208Pb |
| 209Bi (α) | 210По (α) | 211По (α) | 212Po (α) ← 212Rn (α) | 213По (α) | 214Po (α) ← 214Rn (α) | 215При (α) | 216Po (α) → 216Rn (α) |
| 217Rn (α) | 218Rn (α) ← 218Ra (α) | 219Fr (α) | 220Rn (α) → 220Ra (α) | 221Ra (α) | 222Ра[c] (α) | 223Ra (α) | 224Ra (α) ← 224Th (α) |
| 225Ac (α) | 226Ra (α) → 226Th (α) | 227Th (α) | 228Th (α) | 229Th (α) | 230Th (α) ← 230U (α) | 231Па (α) | 232Th (α) → 232U (α) |
| 233U (α) | 234U (α) | 235U (α) | 236U (α) ← 236Pu (α) | 237Np (α) | 238U (α) → 238Pu (α) | 239Pu (α) | 240Pu (α) |
| 241Am (α) | 242Pu (α) ← 242См (α) | 243Am (α) | 244Pu (α) → 244См (α) | 245См (α) | 246См (α) | 247Bk (α) | 248Cm (α) → 248Cf (α) |
| 249Cf (α) | 250Cf (α) | 251Cf (α) | 252Cf (α) ← 252Fm (α) | 253Es (α) | 254Cf (SF) → 254Fm (α) | 255Fm (α) | 256Cf (SF) → 256Fm (SF) |
| 257Fm (α) | 258Fm (SF) ← 258Нет (SF) | 259Md (SF) | 260Fm (SF) → 260Нет (SF) | 262Нет (SF) |
Было обнаружено, что все стабильные нуклиды с бета-распадом с A ≥ 209 распадаются в результате альфа-распада, за исключением некоторых, где преобладает спонтанное деление. За исключением 262Нет, нуклиды с A ≥ 260 окончательно не идентифицированы как бета-стабильные, хотя 260FM и 262Нет неподтвержденных.[4]
Ожидается, что общие закономерности бета-стабильности сохранятся в районе сверхтяжелые элементы, хотя точное местоположение центра долины устойчивости зависит от модели. Широко распространено мнение, что остров стабильности существует вдоль линии бета-стабильности для изотопов элементов вокруг Copernicium которые стабилизируются оболочка закрытия в регионе; такие изотопы будут распадаться в основном за счет альфа-распада или спонтанного деления.[9] Помимо островка стабильности, различные модели, которые правильно предсказывают известные бета-стабильные изотопы, предсказывают аномалии в линии бета-стабильности, которые не наблюдаются в каких-либо известных нуклидах, такие как существование двух бета-стабильных нуклидов с одинаковым нечетным массовым числом.[8][10] Это является следствием того факта, что полуэмпирическая формула массы должна учитывать поправку на оболочку и ядерную деформацию, которые становятся гораздо более выраженными для тяжелых нуклидов.[10][11]
Бета-распад к минимальной массе
Бета-распад обычно вызывает распад изотопов в сторону изобары с наименьшей массой (наибольшей энергией связи) с тем же массовым числом, которые не выделены курсивом в таблице выше. Таким образом, те, у кого ниже атомный номер и выше число нейтронов чем изобара минимальной массы бета-минус распад, а те, у кого более высокий атомный номер и меньшее количество нейтронов, подвергаются бета-плюс распад или захват электронов. Однако есть четыре нуклида, которые являются исключением, поскольку большинство их распадов происходит в противоположном направлении:
| Хлор-36 | 35.96830698 | Калий-40 | 39.96399848 | Серебро-108 | 107.905956 | Прометий-146 | 145.914696 |
| 2% до Сера-36 | 35.96708076 | 11,2% до Аргон-40 | 39.9623831225 | 3% до Палладий-108 | 107.903892 | 37% до Самарий-146 | 145.913041 |
| 98% до Аргон-36 | 35.967545106 | 89% к Кальций-40 | 39.96259098 | 97% до Кадмий-108 | 107.904184 | 63% до Неодим-146 | 145.9131169 |
Заметки
- ^ Этот изотоп теоретически способен к бета-распаду до 48Sc, что делает его не бета-стабильным нуклидом. Однако подобный процесс никогда не наблюдался, так как частичный период полураспада более 1,1+0.8
−0.6×1021 лет, что превышает период полураспада его двойного бета-распада, а это означает, что двойной бета-распад обычно происходит первым.[5] - ^ Этот изотоп теоретически способен к бета-распаду до 96Nb, что делает его не бета-стабильным нуклидом. Однако подобный процесс никогда не наблюдался, так как частичный период полураспада более 2,4 × 1019 лет, что превышает период полураспада его двойного бета-распада, а это означает, что двойной бета-распад обычно происходит первым.[6]
- ^ В то время как оценка атомной массы AME2016 дает 222Rn меньшая масса, чем 222Пт,[4] подразумевая бета-стабильность, предполагается, что одиночный бета-распад 222Rn энергетически возможен (хотя и с очень низким энергия распада),[7] и он находится в пределах погрешности, указанной в AME2016.[4] Следовательно, 222Rn, вероятно, не является бета-стабильным, хотя экспериментально известен только режим альфа-распада для этого нуклида, и поиск бета-распада дал более низкий предел частичного полураспада в 8 лет.[7]
использованная литература
- ^ Proc. Int. Симпозиум о том, почему и как мы должны исследовать нуклиды вдали от линии стабильности », Lysekil, Швеция, август 1966 г., редакторы W. Forsling, C.J. Herrlander и H. Ryde, Stockholm, Almqvist & Wiksell, 1967
- ^ Ежегодный обзор ядерной науки и физики элементарных частиц 29: 69-119 (дата публикации тома декабрь 1979 г.) П. Г. Хансен, "Ядра, далекие от линии бета-стабильности: исследования методом разделения масс в режиме онлайн" Дои:10.1146 / annurev.ns.29.120179.000441
- ^ Интерактивная карта нуклидов (Брукхейвенская национальная лаборатория)
- ^ а б c d Audi, G .; Кондев, Ф. Г .; Wang, M .; Huang, W. J .; Наими, С. (2017). «Оценка ядерных свойств NUBASE2016» (PDF). Китайская физика C. 41 (3): 030001. Bibcode:2017ЧФК..41с0001А. Дои:10.1088/1674-1137/41/3/030001.
- ^ Aunola, M .; Suhonen, J .; Сийсконен, Т. (1999). "Оболочечное исследование сильно запрещенного бета-распада 48Ca → 48Sc ». EPL. 46 (5): 577. Дои:10.1209 / epl / i1999-00301-2.
- ^ Finch, S.W .; Торнов, В. (2016). «Поиск β-распада 96Zr ". Ядерные инструменты и методы в физических исследованиях Секция A: ускорители, спектрометры, детекторы и связанное с ними оборудование. 806: 70–74. Дои:10.1016 / j.nima.2015.09.098.
- ^ а б Belli, P .; Bernabei, R .; Cappella, C .; Caracciolo, V .; Cerulli, R .; Даневич, Ф.А .; Ди Марко, А .; Incicchitti, A .; Poda, D.V .; Полищук, О.Г .; Третьяк, В. (2014). «Исследование редких ядерных распадов с BaF.2 кристаллический сцинтиллятор, загрязненный радием ». Европейский физический журнал A. 50: 134–143. arXiv:1407.5844. Дои:10.1140 / epja / i2014-14134-6.
- ^ а б Коура, Х. (2011). Режимы распада и предел существования ядер в области сверхтяжелых масс (PDF). 4-я Международная конференция по химии и физике трансактинидных элементов. Получено 18 ноября 2018.
- ^ Загребаев Валерий; Карпов, Александр; Грейнер, Уолтер (2013). «Будущее исследований сверхтяжелых элементов: какие ядра могут быть синтезированы в ближайшие несколько лет?» (PDF). Журнал физики. 420: 012001. arXiv:1207.5700. Дои:10.1088/1742-6596/420/1/012001.
- ^ а б Möller, P .; Sierk, A.J .; Итикава, Т .; Сагава, Х. (2016). «Масса и деформации ядра в основном состоянии: FRDM (2012)». Атомные данные и таблицы ядерных данных. 109–110: 1–204. arXiv:1508.06294. Дои:10.1016 / j.adt.2015.10.002.
- ^ Мёллер, П. (2016). «Пределы ядерной карты, установленные делением и альфа-распадом» (PDF). Сеть конференций EPJ. 131: 03002:1–8. Дои:10.1051 / epjconf / 201613103002.
