WikiDer > Модель когезионной зоны

Cohesive zone model

В модель когезионной зоны (CZM) - модель в механика разрушения в которой образование трещины рассматривается как постепенное явление, при котором разделение поверхностей, вовлеченных в трещину, происходит через протяженную вершину трещины или зону когезии, и этому препятствуют когезионные силы. Происхождение этой модели можно проследить до самого начала. Баренблатт в начале шестидесятых (1962)^[1] и Дагдейл (1960)^[2] для представления нелинейных процессов, расположенных в передней части существующей трещины.^[3] ^[4]

Основные преимущества CZM по сравнению с традиционными методами механики разрушения, такими как LEFM (линейная механика упругого разрушения), CTOD (открытое смещение кончика трещины) находятся:^[3]

Он способен адекватно прогнозировать поведение конструкций без трещин, в том числе с тупыми надрезами.
Размер нелинейной зоны не обязательно должен быть незначительным по сравнению с другими размерами геометрии трещин в CZM, в то время как в других традиционных методах это не так.
Даже для хрупкие материалы, для применения LEFM необходимо наличие начальной трещины.

Еще одно важное преимущество CZM заключается в концептуальной структуре интерфейсов.

Модель трещины когезионной зоны

Модель зоны когезии не представляет какой-либо физический материал, но описывает силы сцепления, возникающие при разделении элементов материала.

Когда поверхности (известные как когезионные поверхности) разделяются, сцепление сначала увеличивается до достижения максимума, а затем снижается до нуля, что приводит к полному разделению. Изменение тяги в зависимости от перемещения нанесено на график и называется кривой тяги-перемещения. Площадь под этой кривой равна энергии, необходимой для разделения. CZM математически поддерживает условия непрерывности; несмотря на физическое разделение. Он устраняет сингулярность напряжения и ограничивает когезионную прочность материала.

Кривая вытяжения-вытеснения дает основную характеристику трещины. Для каждой системы материалов должны быть сформированы руководящие принципы, а моделирование выполняется индивидуально. Так работает CZM. Количество энергии разрушения, рассеиваемой в рабочей области, зависит от формы рассматриваемой модели. Кроме того, соотношение между максимальным напряжением и пределом текучести влияет на длину зоны процесса разрушения. Чем меньше соотношение, тем длиннее технологическая зона. CZM позволяет энергии течь в зону процесса разрушения, где часть ее расходуется в передней области, а остальная - в области следа.

Таким образом, CZM представляет собой эффективную методологию изучения и моделирования разрушения твердых тел.

Модели Dugdale и Barenblatt

Модель Дагдейла

Модель Дагдейла (названная в честь Дональда С. Дагдейла) предполагает тонкие пластиковые полоски длины, ${ displaystyle r_ {p}}$ , (иногда называемая моделью текучести полосы^[5]) лежат в основе двух вершин трещин Mode I в тонкой, эластичной, идеально пластиковой пластине. ^[6]^[7]

Размер пластиковой зоны

Получение пластической зоны Дагдейла через суперпозицию
Модель Дагдейла может быть получена с использованием сложных функций напряжения, но ниже она получена с помощью суперпозиции. Тяга, ${ displaystyle sigma _ {yy}}$ , существует вдоль пластической области и равна пределу текучести, ${ displaystyle sigma _ {y}}$ , материала. Эта тяга приводит к отрицательному коэффициенту интенсивности напряжений, ${ displaystyle K '' _ {I}}$ . ${ displaystyle K '' _ {I} = - sigma _ {y} { sqrt { pi (a + r_ {p})}} + 2 sigma _ {y} { sqrt { frac {a + r_ {p}} { pi}}} sin ^ {- 1} left ({ frac {a} {a + p}} right)}$ Если бы тяга была равна нулю, положительный коэффициент интенсивности напряжений, ${ displaystyle K_ {I}}$ , производится в предположении, что пластина бесконечно велика. ${ displaystyle K '_ {I} = - sigma ^ { infty} { sqrt { pi (a + r_ {p})}}}$ Чтобы напряжение было ограничено ${ displaystyle x = a + r_ {p}}$ , при наложении выполняется следующее: ${ displaystyle K '_ {I} + K' '_ {I} = 0}$ Длину неупругой зоны можно оценить, решив для ${ displaystyle r_ {p}}$ : ${ displaystyle { frac {r_ {p}} {a}} = sec left ({ frac { pi sigma ^ { infty}} {2 sigma _ {y}}} right) -1 }$

В случае, когда ${ Displaystyle sigma ^ { infty} ll sigma _ {y}}$ ,и поэтому ${ displaystyle r_ {p} ll a}$ , размер пластической зоны составляет: ^[5]^[6]^[7]

${ displaystyle r_ {p} = { frac { pi} {8}} left ({ frac {K_ {I}} { sigma _ {y}}} right)}$

который похож на диаметр пластической зоны, предсказанный Ирвином, но немного меньше него.

Смещение раскрытия вершины трещины

Общий вид смещения раскрытия вершины трещины по модели Дагдейла в точках ${ displaystyle x = pm a}$ и ${ displaystyle y = 0}$ является: ^[6]^[8]

${ displaystyle delta _ {t} = { frac {8 sigma _ {y} a} { pi E}} ln left [sec left ({ frac { pi sigma ^ { infty}) } {2 sigma _ {y}}} right) right]}$

Это можно упростить для случаев, когда ${ Displaystyle sigma ^ { infty} ll sigma _ {y}}$ кому: ^[6]^[9]

${ displaystyle delta _ {t} = { begin {cases} { cfrac {K ^ {2}} { sigma _ {y} E}} & { text {напряжение плоскости}} { cfrac {K ^ {2}} {2 sigma _ {y} E}} & { text {плоская деформация}} end {cases}}}$

Модель Баренблатта

Модель Баренблатта (по Г.И. Баренблатту) аналогична модели Дагдейла, но применяется к хрупким твердым телам.^[6] Этот подход учитывает межатомные напряжения, связанные с растрескиванием, но учитывает достаточно большую площадь, чтобы ее можно было применить к механике разрушения сплошной среды. Модель Баренблатта предполагает, что «ширина краевой [связной] области трещины мала по сравнению с размером трещины в целом» в дополнение к предположению для большинства моделей механики разрушения, что поля напряжений всех трещин одинаковы для заданной геометрии образца независимо от приложенного удаленного напряжения.^[1]^[10] В модели Баренблатта тяга, ${ displaystyle sigma _ {yy}}$ , равно теоретическая прочность на разрыв связи хрупкого твердого тела. Это позволяет скорость высвобождения энергии деформации, ${ displaystyle G}$ , определяемая критическим смещением раскрытия трещины, ${ displaystyle delta _ {c} = 2v_ {c}}$ или критический размер зоны когезии, ${ displaystyle r_ {co}}$ , следующим образом: ^[6]

${ displaystyle G_ {c} = 2 int _ {0} ^ { nu _ {c}} sigma _ {yy} d nu = { frac {8 sigma _ {th} ^ {2} r_ {co}} { pi E}} = 2 gamma _ {s}}$

где ${ displaystyle gamma _ {s}}$ - поверхностная энергия.

использованная литература

^ ^а ^б Г.И. Баренблатт (1962). Математическая теория равновесных трещин при хрупком разрушении.. Успехи прикладной механики. 7. С. 55–129. Дои:10.1016 / S0065-2156 (08) 70121-2. ISBN 9780120020072.
^ Дональд С. Дагдейл (1960). «Податливость стальных листов с прорезями». Журнал механики и физики твердого тела. 8 (2): 100–104. Bibcode:1960JMPSo ... 8..100D. Дои:10.1016/0022-5096(60)90013-2.
^ ^а ^б Здек П. Базант; Хайме Планас (1997). Разрушение и размерный эффект в бетоне и других квазихрупких материалах. 16. CRC Press.
^ Парк Кёнсу; Глаусио Х. Паулино (2011). «Модели когезионных зон: критический обзор взаимосвязи тяги и разделения на поверхностях трещин». Обзоры прикладной механики. 64 (6): 06802. CiteSeerX 10.1.1.654.839. Дои:10.1115/1.4023110.
^ ^а ^б Янссен, Майкл (2004). «3.3 Размер пластической зоны по Дагдейлу: модель выхода полосы». Механика разрушения. Зуидема, Дж. (Ян), Уонхилл, Р. Дж. Х. (2-е изд.). Лондон: Spon Press. С. 65–70. ISBN 0-203-59686-2. OCLC 57491375.
^ ^а ^б ^c ^d ^е ^ж Суреш, Субра (1998). «9.5.2 Модель Дагдейла». Усталость материалов (2-е изд.). Кембридж: Издательство Кембриджского университета. С. 303–304. ISBN 978-0-511-80657-5. OCLC 817913181.
^ ^а ^б «Модель Дагдейла-Баренблатта». Справочник Springer по экспериментальной механике твердого тела. Шарп, Уильям Н. Бостон, Массачусетс: Springer Science + Business Media. 2008. С. 132–133. ISBN 978-0-387-30877-7. OCLC 289032317.CS1 maint: другие (ссылка на сайт)
^ Zehnder, Алан Т. Механика разрушения. Дордрехт: Спрингер. п. 140. ISBN 978-94-007-2595-9. OCLC 773034407.
^ Собойджо, Воле (2003). «11.6.3.2 Модель Дагдейла». Механические свойства конструкционных материалов. Марсель Деккер. ISBN 0-8247-8900-8. OCLC 300921090.
^ Лоун, Брайан (1993-06-03). "Континуальные аспекты распространения трещины II: Нелинейное поле вершины трещины". Разрушение хрупких тел (2-е изд.). Издательство Кембриджского университета. С. 51–85. Дои:10.1017 / cbo9780511623127.005. ISBN 978-0-521-40972-8.

[:3-1] а ^б Г.И. Баренблатт (1962). Математическая теория равновесных трещин при хрупком разрушении.. Успехи прикладной механики. 7. С. 55–129. Дои:10.1016 / S0065-2156 (08) 70121-2. ISBN 9780120020072.

[2] Дональд С. Дагдейл (1960). «Податливость стальных листов с прорезями». Журнал механики и физики твердого тела. 8 (2): 100–104. Bibcode:1960JMPSo ... 8..100D. Дои:10.1016/0022-5096(60)90013-2.

[Bazant-3] а ^б Здек П. Базант; Хайме Планас (1997). Разрушение и размерный эффект в бетоне и других квазихрупких материалах. 16. CRC Press.

[4] Парк Кёнсу; Глаусио Х. Паулино (2011). «Модели когезионных зон: критический обзор взаимосвязи тяги и разделения на поверхностях трещин». Обзоры прикладной механики. 64 (6): 06802. CiteSeerX 10.1.1.654.839. Дои:10.1115/1.4023110.

[:0-5] а ^б Янссен, Майкл (2004). «3.3 Размер пластической зоны по Дагдейлу: модель выхода полосы». Механика разрушения. Зуидема, Дж. (Ян), Уонхилл, Р. Дж. Х. (2-е изд.). Лондон: Spon Press. С. 65–70. ISBN 0-203-59686-2. OCLC 57491375.

[:1-6] а ^б ^c ^d ^е ^ж Суреш, Субра (1998). «9.5.2 Модель Дагдейла». Усталость материалов (2-е изд.). Кембридж: Издательство Кембриджского университета. С. 303–304. ISBN 978-0-511-80657-5. OCLC 817913181.

[:2-7] а ^б «Модель Дагдейла-Баренблатта». Справочник Springer по экспериментальной механике твердого тела. Шарп, Уильям Н. Бостон, Массачусетс: Springer Science + Business Media. 2008. С. 132–133. ISBN 978-0-387-30877-7. OCLC 289032317.CS1 maint: другие (ссылка на сайт)

[8] Zehnder, Алан Т. Механика разрушения. Дордрехт: Спрингер. п. 140. ISBN 978-94-007-2595-9. OCLC 773034407.

[9] Собойджо, Воле (2003). «11.6.3.2 Модель Дагдейла». Механические свойства конструкционных материалов. Марсель Деккер. ISBN 0-8247-8900-8. OCLC 300921090.

[10] Лоун, Брайан (1993-06-03). "Континуальные аспекты распространения трещины II: Нелинейное поле вершины трещины". Разрушение хрупких тел (2-е изд.). Издательство Кембриджского университета. С. 51–85. Дои:10.1017 / cbo9780511623127.005. ISBN 978-0-521-40972-8.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

Navigation