WikiDer > Перетащите (физика)

Эта статья поднимает множество проблем. Пожалуйста помоги Улучши это или обсудите эти вопросы на страница обсуждения. (Узнайте, как и когда удалить эти сообщения-шаблоны) Эта статья может требовать уборка встретиться с Википедией стандарты качества. Конкретная проблема: статья полна избыточности, оставшейся от слияния двух разных страниц Пожалуйста помоги улучшить эту статью если вы можете. (Февраль 2015 г.) (Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения) Эта статья отсутствует информация о сопротивлении на орбите космического корабля. Разверните статью, чтобы включить эту информацию. Дополнительные сведения могут быть указаны на страница обсуждения. (Февраль 2015 г.) (Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения)

Форма и поток	Форма Тащить	Кожа трение
	0%	100%
	~10%	~90%
	~90%	~10%
	100%	0%

В динамика жидкостей, тащить (иногда называют сопротивление воздуха, тип трение, или же сопротивление жидкости, другой тип трения или жидкостного трения) сила действует противоположно относительному движению любого объекта, движущегося по отношению к окружающей жидкости.^[1] Это может быть между двумя слоями жидкости (или поверхностями) или между жидкостью и твердый поверхность. В отличие от других сил сопротивления, таких как сухой трение, которые почти не зависят от скорости, сила сопротивления зависит от скорости.^[2][3]

Сила сопротивления пропорциональна скорости для ламинарный поток и квадрат скорости для турбулентный поток. Хотя основной причиной лобового сопротивления является вязкое трение, турбулентное сопротивление не зависит от вязкость.^[4]

Силы сопротивления всегда уменьшают скорость жидкости относительно твердого объекта в жидкости. дорожка.

Примеры

Примеры перетаскивания включают компонент сеть аэродинамический или же гидродинамический сила действует противоположно направлению движения твердого объекта, такого как автомобили, самолет^[3] и корпуса лодок; или действующий в том же географическом направлении движения, что и твердое тело, как для парусов, прикрепленных к парусной лодке, направленной против ветра, или в промежуточных направлениях на парусе в зависимости от точек паруса.^[5][6][7] В случае вязкого сопротивления жидкость в трубесила сопротивления неподвижной трубе уменьшает скорость жидкости относительно трубы.^[8][9]

В физике спорта сила сопротивления необходима для объяснения характеристик бегунов, особенно спринтеров.^[10]

Типы

Типы перетаскивания обычно делятся на следующие категории:

• паразитическое сопротивление, состоящий из
  • форма перетащить,
  • сопротивление трением кожи,
• сопротивление, вызванное подъемной силой, и
• волновое сопротивление (аэродинамика) или же волновое сопротивление (гидродинамика корабля).

Фраза паразитическое сопротивление в основном используется в аэродинамике, поскольку для подъема крыльев сопротивление обычно мало по сравнению с подъемной силой. Для обтекания блефовые тела, преобладают сопротивление формы и сопротивление поверхностного трения, и тогда квалификатор «паразитический» не имеет смысла.^{[нужна цитата]}

• Базовое сопротивление, (Аэродинамика) сопротивление, возникающее в объекте, движущемся через жидкость, за счет формы его заднего конца.

Кроме того, сопротивление, вызванное подъемной силой, имеет значение только тогда, когда крылья или подъемное тело присутствуют, и поэтому обычно обсуждается либо в авиации, либо при проектировании полу-глиссирования или глиссирующие корпуса. Волновое сопротивление происходит, когда твердый объект движется в газе в точке или рядом с ней. скорость звука или когда твердый объект движется вдоль границы жидкости, как в поверхностные волны.

Коэффициент трения C_d для сферы как функция Число Рейнольдса Re, полученные в результате лабораторных экспериментов. Темная линия соответствует сфере с гладкой поверхностью, а более светлая линия соответствует шероховатой поверхности.

Перетаскивание зависит от свойств жидкости, а также от размера, формы и скорости объекта. Один из способов выразить это с помощью уравнение сопротивления:

${ Displaystyle F_ {D} , = , { tfrac {1} {2}} , rho , v ^ {2} , C_ {D} , A}$

куда

${ displaystyle F_ {D}}$ это сила сопротивления,

${ displaystyle rho}$ это плотность жидкости,^[11]

${ displaystyle v}$ - скорость объекта относительно жидкости,

${ displaystyle A}$ это площадь поперечного сечения, и

${ displaystyle C_ {D}}$ это коэффициент трения - а безразмерное число.

Коэффициент лобового сопротивления зависит от формы объекта и от Число Рейнольдса

${ displaystyle R_ {e} = { frac {vD} { nu}} = { frac { rho vD} { mu}}}$,

куда

${ displaystyle D}$ - некоторый характерный диаметр или линейный измерение. Фактически ${ displaystyle D}$ это эквивалентный диаметр ${ displaystyle D_ {e}}$объекта. Для сферы ${ displaystyle D_ {e}}$ есть D самой сферы.

Для поперечного сечения прямоугольной формы в направлении движения ${ displaystyle D_ {e} = 1.30 cdot { frac {(a + b) ^ {0.625}} {(a + b) ^ {0.25}}}}$, где a и b - края прямоугольника.

${ displaystyle { nu}}$ это кинематическая вязкость жидкости (равной динамической вязкости ${ displaystyle { mu}}$ делится на плотность ${ displaystyle { rho}}$ ).

На низком ${ displaystyle R_ {e}}$, ${ displaystyle C_ {D}}$ асимптотически пропорциональна ${ displaystyle R_ {e} ^ {- 1}}$, что означает, что сопротивление прямо пропорционально скорости. На высоком ${ displaystyle R_ {e}}$, ${ displaystyle C_ {D}}$ более или менее постоянна, и сопротивление будет изменяться как квадрат скорости. График справа показывает, как ${ displaystyle C_ {D}}$ варьируется в зависимости от ${ displaystyle R_ {e}}$ для случая шара. Поскольку мощность, необходимая для преодоления силы сопротивления, является произведением силы на скорость, мощность, необходимая для преодоления сопротивления, будет варьироваться как квадрат скорости при малых числах Рейнольдса и как куб скорости при больших числах.

Можно продемонстрировать, что сила сопротивления может быть выражена как функция безразмерного числа, которое по своим размерам идентично числу Бежана.^[12] Следовательно, сила сопротивления и коэффициент сопротивления могут быть функцией числа Бежана. Фактически, из выражения сила сопротивления было получено:

${ displaystyle D = Delta _ {p} A_ {w} = { frac {1} {2}} C_ {D} A_ {f} { frac { nu mu} {l ^ {2}} } Re_ {L} ^ {2}}$

и, следовательно, позволяет выразить коэффициент лобового сопротивления ${ displaystyle C_ {D}}$ как функция Число Бежана и соотношение влажной площади ${ displaystyle A_ {w}}$и передняя часть ${ displaystyle A_ {f}}$:^[12]

${ displaystyle C_ {D} = 2 { frac {A_ {w}} {A_ {f}}} { frac {Be} {Re_ {L} ^ {2}}}}$

куда ${ displaystyle Re_ {L}}$- число Рейнольдса, связанное с длиной пути жидкости L.

На высокой скорости

Как уже упоминалось, уравнение сопротивления с постоянным коэффициентом сопротивления дает силу, испытываемую объектом, движущимся через жидкость на относительно большой скорости (т.е. Число Рейнольдса, Re> ~ 1000). Это также называется квадратичное сопротивление. Уравнение относится к Лорд Рэйли, который изначально использовал L² на месте А (L некоторая длина).

${ Displaystyle F_ {D} , = , { tfrac {1} {2}} , rho , v ^ {2} , C_ {d} , A,}$

^{см. вывод}

Справочная область А часто орфографическая проекция объекта (фронтальная область) - на плоскости, перпендикулярной направлению движения, например. для объектов простой формы, например сферы, это поперечное сечение площадь. Иногда тело состоит из разных частей, каждая из которых имеет разные контрольные области, и в этом случае необходимо определить коэффициент лобового сопротивления, соответствующий каждой из этих различных областей.

В случае крыла контрольные площади такие же, а сила сопротивления находится в том же соотношении с подъемная сила как отношение коэффициента лобового сопротивления к коэффициент подъема.^[13] Следовательно, для крыла часто используется подъемная зона («площадь крыла»), а не лобовая часть.^[14]

Для объекта с гладкой поверхностью и нефиксированного точки разделения- как сфера или круговой цилиндр - коэффициент сопротивления может изменяться в зависимости от числа Рейнольдса. р_е, даже до очень высоких значений (р_е из порядок 10⁷).^[15][16]Для объекта с четко определенными фиксированными точками разделения, например круглого диска с плоскостью, перпендикулярной направлению потока, коэффициент сопротивления постоянен для р_е > 3,500.^[16]Далее коэффициент лобового сопротивления C_d в общем случае является функцией ориентации потока по отношению к объекту (кроме симметричный объекты вроде сферы).

Мощность

В предположении, что жидкость не движется относительно текущей системы отсчета, мощность необходимое для преодоления аэродинамического сопротивления определяется по формуле:

${ Displaystyle P_ {d} = mathbf {F} _ {d} cdot mathbf {v} = { tfrac {1} {2}} rho v ^ {3} AC_ {d}}$

Обратите внимание на то, что сила, необходимая для проталкивания объекта через жидкость, увеличивается как куб скорости. Автомобилю, движущемуся по шоссе со скоростью 80 км / ч, может потребоваться всего 10 Лошадиные силы (7,5 кВт) для преодоления аэродинамического сопротивления, но тому же автомобилю на скорости 100 миль в час (160 км / ч) требуется 80 л.с. (60 кВт).^[17] При удвоении скорости сопротивление (сила) увеличивается в четыре раза по формуле. Приложение 4-кратной силы на фиксированном расстоянии дает в 4 раза больше силы. работай. На удвоенной скорости работа (приводящая к перемещению на фиксированное расстояние) выполняется вдвое быстрее. Поскольку мощность - это скорость выполнения работы, в 4 раза больше работы за половину времени требуется в 8 раз больше энергии.

Когда жидкость движется относительно системы отсчета (например, автомобиль движется против встречного ветра), мощность, необходимая для преодоления аэродинамического сопротивления, определяется как:

${ Displaystyle P_ {d} = mathbf {F} _ {d} cdot mathbf {v_ {o}} = { tfrac {1} {2}} C_ {d} A rho (v_ {w} + v_ {o}) ^ {2} v_ {o}}$

Где ${ displaystyle v_ {w}}$ это скорость ветра и ${ displaystyle v_ {o}}$ - скорость объекта (как относительно земли).

Скорость падающего объекта

Объект, падающий через вязкую среду, быстро ускоряется до конечной скорости, постепенно приближаясь к ней по мере приближения к конечной скорости. Независимо от того, испытывает ли объект турбулентное или ламинарное сопротивление, характерная форма графика изменяется с турбулентным потоком, что приводит к постоянному ускорению в течение большей части времени его разгона.

В скорость как функция времени для объекта, падающего через неплотную среду и высвобождаемого с нулевой относительной скоростью v = 0 в момент времени т = 0, грубо задается функцией, содержащей гиперболический тангенс (танх):

${ displaystyle v (t) = { sqrt { frac {2mg} { rho AC_ {d}}}} tanh left (t { sqrt { frac {g rho C_ {d} A} { 2m}}} right). ,}$

Гиперболический тангенс имеет предел значение одного, на длительное время т. Другими словами, скорость асимптотически приближается к максимальному значению, называемому предельная скорость v_т:

${ displaystyle v_ {t} = { sqrt { frac {2mg} { rho AC_ {d}}}}. ,}$

Для объекта, падающего и выпущенного с относительной скоростью v = v_я вовремя т = 0, причем v_я ≤ v_т, также определяется в терминах функции гиперболического тангенса:

${ displaystyle v (t) = v_ {t} tanh left (t { frac {g} {v_ {t}}} + operatorname {arctanh} left ({ frac {v_ {i}}) v_ {t}}} right) right). ,}$

Фактически эта функция определяется решением следующих дифференциальное уравнение:

${ displaystyle g - { frac { rho AC_ {d}} {2m}} v ^ {2} = { frac {dv} {dt}}. ,}$

Или, в более общем смысле (где F (v) - силы, действующие на объект за пределами сопротивления):

${ displaystyle { frac {1} {m}} sum F (v) - { frac { rho AC_ {d}} {2m}} v ^ {2} = { frac {dv} {dt} }. ,}$

Для картофелевидного предмета среднего диаметра d и плотности ρ_объект, конечная скорость около

${ displaystyle v_ {t} = { sqrt {gd { frac { rho _ {obj}} { rho}}}}. ,}$

Для объектов водоподобной плотности (капли дождя, град, живые объекты - млекопитающие, птицы, насекомые и т. Д.), Падающих в воздухе у поверхности Земли на уровне моря, конечная скорость примерно равна

${ displaystyle v_ {t} = 90 { sqrt {d}}, ,}$

с d в метрах и v_т в м / с. Например, для человеческого тела (${ displaystyle mathbf {} d}$ ~ 0,6 м) ${ displaystyle mathbf {} v_ {t}}$ ~ 70 м / с, для зверька вроде кошки (${ displaystyle mathbf {} d}$ ~ 0,2 м) ${ displaystyle mathbf {} v_ {t}}$ ~ 40 м / с, для маленькой птицы (${ displaystyle mathbf {} d}$ ~ 0,05 м) ${ displaystyle mathbf {} v_ {t}}$ ~ 20 м / с, для насекомого (${ displaystyle mathbf {} d}$ ~ 0,01 м) ${ displaystyle mathbf {} v_ {t}}$ ~ 9 м / с и так далее. Конечная скорость для очень мелких объектов (пыльца и т. Д.) При малых числах Рейнольдса определяется законом Стокса.

Конечная скорость выше для более крупных существ и, следовательно, потенциально более смертоносна. У такого существа, как мышь, падающая с предельной скоростью, гораздо больше шансов пережить удар о землю, чем у человека, падающего с предельной скоростью. Маленькое животное, такое как крикет удар с предельной скоростью, вероятно, не пострадает. Это в сочетании с относительным отношением площади поперечного сечения конечности к массе тела (обычно называемое Закон квадрата-куба), объясняет, почему очень маленькие животные могут упасть с большой высоты и не пострадать.^[18]

Очень низкие числа Рейнольдса: сопротивление Стокса

Траектории трех предметов, брошенных под одинаковым углом (70 °). Черный объект не испытывает никакого сопротивления и движется по параболе. Синий объект испытывает Сопротивление Стокса, и зеленый объект Сопротивление Ньютона.

Уравнение для вязкое сопротивление или же линейное сопротивление подходит для объектов или частиц, движущихся в жидкости с относительно медленными скоростями, в которых нет турбулентности (т.е. Число Рейнольдса, ${ displaystyle R_ {e} <1}$).^[19] Обратите внимание, что чисто ламинарный поток существует только до Re = 0,1 согласно этому определению. В этом случае сила сопротивления приблизительно пропорциональна скорости. Уравнение вязкого сопротивления:^[20]

${ displaystyle mathbf {F} _ {d} = - b mathbf {v} ,}$

куда:

${ displaystyle mathbf {} b}$ - константа, которая зависит от свойств жидкости и размеров объекта, и

${ displaystyle mathbf {v}}$ это скорость объекта

Когда объект падает из состояния покоя, его скорость будет равна

${ displaystyle v (t) = { frac {( rho - rho _ {0}) Vg} {b}} left (1-e ^ {- bt / m} right)}$

который асимптотически приближается к конечной скорости ${ Displaystyle mathbf {} v_ {t} = { frac {( rho - rho _ {0}) Vg} {b}}}$. Для данного ${ displaystyle mathbf {} b}$, более тяжелые предметы падают быстрее.

В частном случае малых сферических объектов, медленно движущихся через вязкий жидкость (и, следовательно, при малом числе Рейнольдса), Джордж Габриэль Стоукс получил выражение для константы сопротивления:

${ Displaystyle б = 6 пи эта г ,}$

куда:

${ displaystyle mathbf {} r}$ это Радиус Стокса частицы, и ${ displaystyle mathbf {} eta}$ - вязкость жидкости.

Результирующее выражение для сопротивления известно как Сопротивление Стокса:^[21]

${ displaystyle mathbf {F} _ {d} = - 6 pi eta r , mathbf {v}.}$

Например, рассмотрим небольшую сферу радиусом ${ displaystyle mathbf {} r}$ = 0,5 микрометра (диаметр = 1,0 мкм) движется через воду со скоростью ${ displaystyle mathbf {} v}$ 10 мкм / с. Используя 10⁻³ Па · с как динамическая вязкость воды в единицах СИ, мы находим силу сопротивления 0,09 пН. Речь идет о силе сопротивления, которую испытывает бактерия, плавая в воде.

Коэффициент сопротивления шара можно определить для общего случая ламинарного течения с числами Рейнольдса менее 1${ displaystyle 2 cdot 10 ^ {5}}$ по следующей формуле:^[22]

${ displaystyle C_ {D} = { frac {24} {Re}} + { frac {4} { sqrt {Re}}} + 0,4 ~ { text {;}} ~~~~~ Re < 2 cdot 10 ^ {5}}$

Для чисел Рейнольдса меньше 1 применяется закон Стокса и коэффициент сопротивления приближается к ${ displaystyle { frac {24} {Re}}}$!

Аэродинамика

В аэродинамика, аэродинамическое сопротивление это сила сопротивления жидкости, которая действует на любое движущееся твердое тело в направлении жидкости свободном потоке поток.^[23] С точки зрения тела (подход ближнего поля) сопротивление возникает из-за сил, возникающих из-за распределения давления по поверхности тела, что символизируется ${ displaystyle D_ {pr}}$, и силы из-за поверхностного трения, которое является результатом вязкости, обозначенные ${ displaystyle D_ {f}}$. В качестве альтернативы, рассчитываемая с точки зрения поля потока (подход дальнего поля), сила сопротивления возникает в результате трех природных явлений: ударные волны, вихревой лист и вязкость.

Обзор

В давление Распределение, действующее на поверхность тела, оказывает на тело нормальные силы. Эти силы можно суммировать, и составляющая этой силы, действующая ниже по потоку, представляет собой силу сопротивления, ${ displaystyle D_ {pr}}$, за счет распределения давления, действующего на тело. Природа этих нормальных сил сочетает в себе эффекты ударной волны, эффекты образования вихревой системы и вязкие механизмы в следе.

В вязкость жидкости оказывает большое влияние на сопротивление. В отсутствие вязкости силы давления, действующие для замедления транспортного средства, компенсируются силой давления, находящейся дальше сзади, которая толкает транспортное средство вперед; это называется восстановлением давления, и в результате сопротивление равно нулю. Иными словами, работа тела над воздушным потоком обратима и возмещается, поскольку отсутствуют фрикционные эффекты для преобразования энергии потока в тепло. Восстановление давления действует даже в случае вязкого течения. Вязкость, однако, приводит к сопротивлению давлению и является доминирующим компонентом сопротивления в случае транспортных средств с участками отрывного потока, в которых восстановление давления довольно неэффективно.

Сила сопротивления трения, являющаяся касательной к поверхности самолета, существенно зависит от пограничный слой конфигурация и вязкость. Чистое сопротивление трения, ${ displaystyle D_ {f}}$, рассчитывается как проекция вязких сил на поверхность тела вниз по потоку.

Сумма сопротивления трения и сопротивления давления (формы) называется вязким сопротивлением. Этот компонент сопротивления связан с вязкостью. С термодинамической точки зрения вязкие эффекты представляют собой необратимые явления и, следовательно, создают энтропию. Расчетное вязкое сопротивление ${ displaystyle D_ {v}}$ использовать изменения энтропии, чтобы точно предсказать силу сопротивления.

Когда самолет создает подъемную силу, возникает другая составляющая сопротивления. Индуцированное сопротивление, символизирует ${ displaystyle D_ {i}}$, происходит из-за изменения распределения давления из-за системы вихревых движений, сопровождающих подъемную силу. Альтернативная точка зрения на подъемную силу и сопротивление получается из рассмотрения изменения количества движения воздушного потока. Крыло перехватывает воздушный поток и заставляет его двигаться вниз. В результате на крыло действует равная и противоположная сила, которая и является подъемной силой. Изменение количества движения воздушного потока вниз приводит к уменьшению количества движения потока назад, которое является результатом силы, действующей вперед на воздушный поток и прикладываемой крылом к ​​воздушному потоку; равная, но противоположная сила действует на заднее крыло, что и является индуцированным сопротивлением. Индуцированное сопротивление обычно является наиболее важным компонентом самолетов во время взлета или посадки. Другой компонент перетаскивания, а именно волновое сопротивление, ${ displaystyle D_ {w}}$, возникает в результате ударных волн на околозвуковых и сверхзвуковых скоростях полета. Ударные волны вызывают изменения пограничного слоя и распределения давления по поверхности тела.

История

Идея о том, что движущееся тело, проходящее через воздух или другую жидкость, встречает сопротивление, была известна со времен Аристотель. Луи Шарль БрегеВ статье 1922 г. были начаты попытки уменьшить лобовое сопротивление за счет оптимизации.^[24] Бреге претворил свои идеи в жизнь, спроектировав несколько рекордных самолетов в 1920-х и 1930-х годах. Людвиг ПрандтльТеория пограничного слоя в 1920-х годах дала импульс к минимизации поверхностного трения. Еще один важный призыв к оптимизации был сделан сэр Мелвилл Джонс кто предоставил теоретические концепции, чтобы убедительно продемонстрировать важность оптимизации в самолет дизайн.^[25][26][27] В 1929 году его доклад «Обтекаемый самолет» был представлен на Королевское авиационное общество был плодотворным. Он предложил идеальный самолет с минимальным лобовым сопротивлением, что привело к концепции «чистого» моноплана и убирающегося самолета. ходовая часть. Аспект статьи Джонса, который больше всего шокировал дизайнеров того времени, был его графиком зависимости требуемой лошадиной силы от скорости для реального и идеального самолета. Посмотрев на точку данных для данного самолета и экстраполируя ее по горизонтали до идеальной кривой, можно увидеть прирост скорости для той же мощности. Когда Джонс закончил свою презентацию, один из слушателей охарактеризовал результаты как имеющие такой же уровень важности, как и результаты Цикл Карно в термодинамике.^[24][25]

Лифт-индуцированное сопротивление

Индуцированное сопротивление против. поднимать^[28][29]

Лифт-индуцированное сопротивление (также называемый индуцированное сопротивление) - это перетаскивание, возникающее в результате создания поднимать на трехмерном подъемное тело, такой как крыло или фюзеляж самолета. Индуцированное сопротивление состоит в основном из двух компонентов: сопротивления из-за создания замыкающих вихрей (вихревое сопротивление); и наличие дополнительного вязкого сопротивления (вязкое сопротивление, вызванное подъемной силой), которого нет при нулевом подъеме. Задние вихри в поле потока, присутствующие в следе за подъемным телом, возникают в результате турбулентного перемешивания воздуха сверху и снизу тела, который течет в немного разных направлениях, как следствие создания поднимать.

Остальные параметры остаются такими же, как поднимать создаваемое телом увеличивается, увеличивается и сопротивление, вызванное подъемной силой. Это означает, что поскольку крыло угол атаки увеличивается (до максимума, называемого углом сваливания), коэффициент подъема также увеличивается, как и сопротивление, вызванное подъемной силой. В начале ларек, подъемная сила резко уменьшается, как и сопротивление, вызванное подъемной силой, но сопротивление вязкого давления, составляющее паразитное сопротивление, увеличивается из-за образования турбулентного непривязанного потока в следе за телом.

Паразитическое сопротивление

Паразитическое сопротивление это сопротивление, вызванное перемещением твердого объекта в жидкости. Паразитное сопротивление состоит из нескольких компонентов, включая сопротивление вязкого давления (форма перетащить), и сопротивление из-за шероховатости поверхности (сопротивление трением кожи). Кроме того, наличие нескольких тел в относительной близости может вызвать так называемые интерференционное сопротивление, который иногда описывают как компонент паразитного сопротивления.

В авиации индуцированное сопротивление имеет тенденцию быть больше на более низких скоростях, потому что высокий угол атаки требуется для поддержания подъемной силы, создавая большее сопротивление. Однако с увеличением скорости угол атаки может быть уменьшен, а индуцированное сопротивление уменьшается. Однако паразитное сопротивление увеличивается, потому что жидкость быстрее течет вокруг выступающих объектов, увеличивая трение или сопротивление. На еще более высоких скоростях (трансзвуковой), волновое сопротивление входит в картину. Каждая из этих форм сопротивления изменяется пропорционально другим в зависимости от скорости. Таким образом, комбинированная кривая общего сопротивления показывает минимум на некоторой скорости - самолет, летящий с такой скоростью, будет иметь оптимальную эффективность или близкую к ней. Пилоты будут использовать эту скорость, чтобы максимизировать выносливость (минимальный расход топлива) или максимально дальность скольжения в случае отказа двигателя.

Кривая мощности в авиации

В кривая мощности: паразитное сопротивление и сопротивление, вызванное подъемной силой против. скорость полета

Взаимодействие паразитного и индуцированного сопротивления против. воздушную скорость можно построить в виде характеристической кривой, показанной здесь. В авиации это часто называют кривая мощности, и важен для пилотов, поскольку показывает, что ниже определенной воздушной скорости поддержание воздушной скорости, как ни странно, требует более тяга по мере уменьшения скорости, а не меньше. Последствия "отставания" в полете очень важны, и их учат в рамках подготовки пилотов. На дозвуковых скоростях, где U-образная форма этой кривой значительна, волновое сопротивление еще не стало фактором, поэтому оно не отображается на кривой.

Волновое сопротивление в трансзвуковом и сверхзвуковом потоке

Качественное изменение коэффициента Cd в зависимости от числа Маха для самолета

Волновое сопротивление (также называемый сопротивление сжимаемости) - это сопротивление, которое создается, когда тело движется в сжимаемой жидкости и со скоростью, близкой к скорости звука в этой жидкости. В аэродинамика, волновое сопротивление складывается из множества составляющих в зависимости от скоростного режима полета.

При трансзвуковом полете (числа Маха больше примерно 0,8 и меньше примерно 1,4) волновое сопротивление является результатом образования ударных волн в жидкости, которые образуются при создании локальных областей сверхзвукового (число Маха больше 1,0) потока. На практике сверхзвуковой поток возникает на телах, движущихся значительно ниже скорости звука, поскольку местная скорость воздуха увеличивается, когда он ускоряется над телом до скорости выше 1,0 Маха. Однако полный сверхзвуковой поток над транспортным средством не разовьется, пока не превышает 1,0 Маха. Самолеты, летящие с околозвуковой скоростью, часто испытывают волновое сопротивление в процессе нормальной эксплуатации. В трансзвуковом полете волновое сопротивление обычно называют сопротивление трансзвуковой сжимаемости. Трансзвуковое сопротивление сжимаемости значительно увеличивается по мере увеличения скорости полета до 1,0 Маха, доминируя над другими формами сопротивления на этих скоростях.

В сверхзвуковом полете (числа Маха больше 1,0), волновое сопротивление является результатом ударных волн, присутствующих в жидкости и прикрепленных к телу, обычно косые ударные волны формируется на передней и задней кромках корпуса. В сильно сверхзвуковых потоках или в телах с достаточно большими углами поворота непривязанные ударные волны, или же лук волны вместо этого сформируется. Кроме того, локальные области трансзвукового потока за начальной ударной волной могут возникать при более низких сверхзвуковых скоростях и могут привести к развитию дополнительных, меньших ударных волн, присутствующих на поверхностях других подъемных тел, подобных тем, которые встречаются в трансзвуковых потоках. В сверхзвуковых режимах течения волновое сопротивление обычно разделяется на два компонента, волновое сопротивление, зависящее от сверхзвуковой подъемной силы и сверхзвуковое волновое сопротивление, зависящее от объема.

Решение в замкнутой форме для минимального волнового сопротивления тела вращения фиксированной длины было найдено Сирсом и Хааком и известно как Сирс-Хаак Распределение. Аналогично, для фиксированного объема форма минимального волнового сопротивления - это Фон Карман Огив.

В Биплан Буземанна в принципе не подвержен волновому сопротивлению при работе на расчетной скорости, но не способен создавать подъемную силу в этих условиях.

парадокс даламбера

В 1752 г. д'Аламбер доказал, что потенциальный поток, 18 века по последнему слову техники невязкий поток Теория, поддающаяся математическим решениям, привела к предсказанию нулевого сопротивления. Это противоречило экспериментальным данным и стало известно как парадокс Даламбера. В 19 веке Уравнения Навье – Стокса для описания вязкий поток были разработаны Сен-Венан, Навье и Стокса. Стокс получил сопротивление вокруг сферы на очень низком Числа Рейнольдса, результат которого называется Закон Стокса.^[30]

В пределе больших чисел Рейнольдса уравнения Навье – Стокса приближаются к невязкой Уравнения Эйлера, решениями которых являются решения с потенциальным потоком, рассмотренные Даламбером. Однако все эксперименты с высокими числами Рейнольдса показали, что сопротивление есть. Попытки построить невязкий постоянный поток решения уравнений Эйлера, кроме решений для потенциальных потоков, не привели к реалистичным результатам.^[30]

Понятие пограничные слои-представлен Прандтль в 1904 г., основанный как на теории, так и на экспериментах, объяснил причины сопротивления при высоких числах Рейнольдса. Пограничный слой - это тонкий слой жидкости рядом с границей объекта, где вязкие эффекты остаются важными, даже когда вязкость очень мала (или, что то же самое, число Рейнольдса очень велико).^[30]

Смотрите также

Рекомендации

• «Улучшенная эмпирическая модель для прогнозирования базового сопротивления ракетных конфигураций на основе новых данных о аэродинамической трубе», Франк Дж. Мур и др. НАСА Лэнгли Центр
• «Вычислительное исследование базового снижения лобового сопротивления снаряда при различных режимах полета», М.А. Сулиман и др. Материалы 13-й Международной конференции по аэрокосмическим наукам и авиационным технологиям, ASAT-13, 26 - 28 мая 2009 г.
• 'Base Drag and Thick Trailing Edges', Зигард Ф. Хернер, Air Materiel Command, в: Journal of the Aeronautical Sciences, октябрь 1950, стр. 622-628.

Библиография

• Френч, А. П. (1970). Ньютоновская механика (серия вводных по физике M.I.T.) (1-е изд.). W. W. Norton & Company Inc., Нью-Йорк. ISBN 978-0-393-09958-4.
• Г. Фалькович (2011). Механика жидкости (краткий курс для физиков). Издательство Кембриджского университета. ISBN 978-1-107-00575-4.
• Serway, Raymond A .; Джуэтт, Джон В. (2004). Физика для ученых и инженеров (6-е изд.). Брукс / Коул. ISBN 978-0-534-40842-8.
• Типлер, Пол (2004). Физика для ученых и инженеров: механика, колебания и волны, термодинамика (5-е изд.). В. Х. Фриман. ISBN 978-0-7167-0809-4.
• Хантли, Х. Э. (1967). Размерный анализ. Дувр. LOC 67-17978.
• Бэтчелор, Джордж (2000). Введение в гидродинамику. Кембриджская математическая библиотека (2-е изд.). Издательство Кембриджского университета. ISBN 978-0-521-66396-0. МИСТЕР 1744638.
• Л. Дж. Клэнси (1975), Аэродинамика, Pitman Publishing Limited, Лондон. ISBN 978-0-273-01120-0
• Андерсон, Джон Д. мл. (2000); Введение в полет, Четвертое издание, Высшее образование Макгроу Хилл, Бостон, Массачусетс, США. 8-е изд. 2015, ISBN 978-0078027673.

внешняя ссылка

• Учебные материалы по сопротивлению воздуха
• Аэродинамическое сопротивление и его влияние на ускорение и максимальную скорость автомобиля.
• Калькулятор аэродинамического сопротивления автомобиля исходя из коэффициента лобового сопротивления, площади лобовой части и скорости.
• Веб-сайт How Things Fly Смитсоновского национального музея авиации и космонавтики
• Эффект ямочки на мяче для гольфа и автомобиле