WikiDer > Eigenstrain

Eigenstrain

В механика сплошной среды собственная деформация - это любая механическая деформация в материале, не вызванном внешним механическим напряжением, с тепловое расширение часто приводится как знакомый пример. Термин был придуман в 1970-х годах Тошио Мура, которые много работали над обобщением своей математической трактовки.^[1] Неравномерное распределение собственных деформаций в материале (например, в композитный материал) приводит к соответствующим собственным напряжениям, которые влияют на механические свойства материала.^[2]

Обзор

Существует множество различных физических причин собственных деформаций, например: кристаллографические дефекты, тепловое расширение, включение дополнительных фаз в материал и предшествующие пластические деформации.^[3] Все это является результатом внутренних характеристик материала, а не приложения внешней механической нагрузки. Таким образом, собственные деформации также называют «деформациями без напряжений».^[4]и «собственные деформации».^[5] Когда одна область материала испытывает собственное напряжение, отличное от ее окружения, сдерживающий эффект окружающей среды приводит к напряженному состоянию в обеих областях.^[6] Анализируя распределение этого остаточный стресс для известного распределения собственных деформаций или выведение общего распределения собственных деформаций из частичного набора данных - это две основные цели теории собственных деформаций.

Анализ собственных деформаций и собственных напряжений

Анализ собственной деформации обычно основан на предположении линейная эластичность, такие, что разные вклады в общую деформацию ${ displaystyle epsilon}$ аддитивны. В этом случае полная деформация материала делится на упругую деформацию e и неупругую собственную деформацию ${ displaystyle epsilon ^ {*}}$ :

{ displaystyle epsilon _ {ij} = e_ {ij} + epsilon _ {ij} ^ {*}}

куда ${ displaystyle i}$ и ${ displaystyle j}$ укажите компоненты направления в 3-х измерениях в Обозначения Эйнштейна.

Другое предположение о линейной упругости заключается в том, что напряжение ${ displaystyle sigma}$ можно линейно связать с упругой деформацией ${ displaystyle e}$ и жесткость ${ displaystyle C_ {ijkl}}$ к Закон Гука:^[3]

{ displaystyle sigma _ {ij} = C_ {ijkl} e_ {kl}}

В этой форме собственная деформация отсутствует в уравнении для напряжения, отсюда и термин «деформация без напряжений». Однако одно лишь неравномерное распределение собственной деформации вызовет в ответ образование упругих деформаций и, следовательно, соответствующее упругое напряжение. При выполнении этих вычислений выражения в замкнутой форме для ${ displaystyle e}$ (и, следовательно, полные поля напряжений и деформаций) могут быть найдены только для определенных геометрических форм распределения ${ displaystyle epsilon ^ {*}}$ .^[5]

Эллипсоидальное включение в бесконечной среде.

Эллипсоидальное включение собственной деформации

В одном из самых ранних примеров такого решения в замкнутой форме было проанализировано эллипсоидальное включение материала. ${ displaystyle Omega _ {0}}$ с равномерной собственной деформацией, сдерживаемой бесконечной средой ${ displaystyle Omega}$ с такими же упругими свойствами.^[6] Это можно представить по рисунку справа. Внутренний эллипс представляет собой область ${ displaystyle Omega _ {0}}$ . Внешняя область представляет собой степень ${ displaystyle Omega _ {0}}$ если он полностью расширился до собственной деформации, не будучи ограниченным окружающими ${ displaystyle Omega}$ . Поскольку полная деформация, показанная сплошным очерченным эллипсом, является суммой упругой и собственной деформаций, из этого следует, что в этом примере упругая деформация в области ${ displaystyle Omega _ {0}}$ отрицательна, что соответствует сжатию ${ displaystyle Omega}$ по региону ${ displaystyle Omega _ {0}}$ .

Решения для полного напряжения и деформации в пределах ${ displaystyle Omega _ {0}}$ даны:

{ displaystyle epsilon _ {ij} = S_ {ijkl} epsilon _ {kl} ^ {*}}

{ displaystyle sigma _ {ij} = C_ {ijkl} ( epsilon _ {ij} - epsilon _ {kl} ^ {*})}

Где ${ displaystyle S}$ - это тензор Эшелби, значение которого для каждого компонента определяется только геометрией эллипсоида. Решение показывает, что общая деформация и напряженное состояние внутри включения ${ displaystyle Omega _ {0}}$ единообразны. Вне ${ displaystyle Omega _ {0}}$ , напряжение спадает к нулю по мере удаления от включения. В общем случае возникающие напряжения и деформации могут быть асимметричными, а из-за асимметрии ${ displaystyle S}$ , собственная деформация может не быть соосной с полной деформацией.

Обратная задача

Собственные деформации и сопутствующие им остаточные напряжения трудно измерить (см .:Остаточный стресс). Инженеры обычно могут получить только частичную информацию о распределении собственной деформации в материале. Методы полного отображения собственной деформации, называемые обратной задачей собственной деформации, являются активной областью исследований.^[5] Понимание состояния полного остаточного напряжения, основанное на знании собственных деформаций, помогает процессу проектирования во многих областях.

Приложения

Строительная инженерия

Остаточные напряжения, например вводимые производственными процессами или сваркой конструктивных элементов, отражают состояние собственной деформации материала.^[5] Это может быть непреднамеренным или преднамеренным, например дробеструйная обработка. В любом случае конечное напряженное состояние может повлиять на усталостные, износостойкие и коррозионные свойства конструктивных элементов.^[7] Анализ собственных деформаций - это один из способов моделирования этих остаточных напряжений.

Композитные материалы

Поскольку композиционные материалы имеют большие различия в тепловых и механических свойствах своих компонентов, собственные деформации особенно важны для их изучения. Локальные напряжения и деформации могут вызвать декогезию между композитными фазами или растрескивание в матрице. Они могут быть вызваны изменениями температуры, влажности, пьезоэлектрическими эффектами или фазовыми превращениями. Разработаны частные решения и аппроксимации полей напряжений, учитывающие периодический или статистический характер собственной деформации композитного материала.^[2]

Штамм-инженерия

Деформации несоответствия решеток также являются классом собственных деформаций, вызванных выращиванием кристалла с одним параметром решетки поверх кристалла с другим параметром решетки.^[8] Управление этими деформациями может улучшить электронные свойства эпитаксиально выращенного полупроводника.^[9] Видеть: инженерия деформации.

Смотрите также

Остаточный стресс

Рекомендации

^ Киношита, Н .; Мура, Т. (1971). «Упругие поля включений в анизотропных средах». Physica Status Solidi (А). 5 (3): 759–768. Дои:10.1002 / pssa.2210050332.
^ ^а ^б Дворжак, Джордж Дж. (2013). Микромеханика композиционных материалов.. Springer Science. ISBN 978-94-007-4100-3.
^ ^а ^б Мура, Тошио (1987). Микромеханика дефектов твердых тел. (Второе, исправленное изд.). Kluwer Academic Publishers. ISBN 978-90-247-3256-2.
^ Робинсон, Кеннет (1951). «Упругая энергия эллипсоидального включения в бесконечном твердом теле». Журнал прикладной физики. 22 (8): 1045. Дои:10.1063/1.1700099.
^ ^а ^б ^c ^d Цзюнь, Чай-Сун; Корсунский, Александр М. (2010). «Оценка остаточных напряжений и деформаций с использованием метода реконструкции собственных деформаций». Международный журнал твердых тел и структур. 47 (13): 1678–1686. Дои:10.1016 / j.ijsolstr.2010.03.002.
^ ^а ^б Эшелби, Джон Дуглас (1957). «Определение упругого поля эллипсоидального включения и смежные вопросы». Труды Королевского общества А. 241 (1226): 376–396. Дои:10.1098 / rspa.1957.0133. S2CID 122550488.
^ Фагидиан, С. Али (2014). «Содержание Полная статья Список материалов Аннотация Введение Определение остаточных полей Математическая теория реконструкции Результаты и обсуждение Заключение Ссылки Рисунки и таблицы Статьи Метрики Статьи по теме Разрешения на публикацию ссылок Узнать больше Загрузить PDF Обратное определение полей регуляризованного остаточного напряжения и собственной деформации из-за поверхностного упрочнения». Журнал анализа деформаций для инженерного проектирования. 50 (2): 84–91. Дои:10.1177/0309324714558326. S2CID 138848957.
^ Тирри, Вим; Шрайверс, Доминик (2009). «Связывание полностью трехмерной нанодеформации с собственной деформацией структурного преобразования». Материалы Природы. 8 (9): 752–7. Дои:10.1038 / nmat2488. PMID 19543276.
^ Хюэ, Флориан; Хитч, Мартин; Бендер, Хьюго; Уделлье, Флоран; Клавери, Ален (2008). «Прямое отображение деформации в напряженном кремниевом транзисторе с помощью электронной микроскопии высокого разрешения» (PDF). Письма с физическими проверками. 100 (15): 156602. Дои:10.1103 / PhysRevLett.100.156602. PMID 18518137.

[Mura_1971-1] Киношита, Н .; Мура, Т. (1971). «Упругие поля включений в анизотропных средах». Physica Status Solidi (А). 5 (3): 759–768. Дои:10.1002 / pssa.2210050332.

[dvorak_micro-2] а ^б Дворжак, Джордж Дж. (2013). Микромеханика композиционных материалов.. Springer Science. ISBN 978-94-007-4100-3.

[micromech_mura-3] а ^б Мура, Тошио (1987). Микромеханика дефектов твердых тел. (Второе, исправленное изд.). Kluwer Academic Publishers. ISBN 978-90-247-3256-2.

[kenneth-4] Робинсон, Кеннет (1951). «Упругая энергия эллипсоидального включения в бесконечном твердом теле». Журнал прикладной физики. 22 (8): 1045. Дои:10.1063/1.1700099.

[korsunsky_paper-5] а ^б ^c ^d Цзюнь, Чай-Сун; Корсунский, Александр М. (2010). «Оценка остаточных напряжений и деформаций с использованием метода реконструкции собственных деформаций». Международный журнал твердых тел и структур. 47 (13): 1678–1686. Дои:10.1016 / j.ijsolstr.2010.03.002.

[Eshelby-6] а ^б Эшелби, Джон Дуглас (1957). «Определение упругого поля эллипсоидального включения и смежные вопросы». Труды Королевского общества А. 241 (1226): 376–396. Дои:10.1098 / rspa.1957.0133. S2CID 122550488.

[sage_inverse-7] Фагидиан, С. Али (2014). «Содержание Полная статья Список материалов Аннотация Введение Определение остаточных полей Математическая теория реконструкции Результаты и обсуждение Заключение Ссылки Рисунки и таблицы Статьи Метрики Статьи по теме Разрешения на публикацию ссылок Узнать больше Загрузить PDF Обратное определение полей регуляризованного остаточного напряжения и собственной деформации из-за поверхностного упрочнения». Журнал анализа деформаций для инженерного проектирования. 50 (2): 84–91. Дои:10.1177/0309324714558326. S2CID 138848957.

[tirry_nature-8] Тирри, Вим; Шрайверс, Доминик (2009). «Связывание полностью трехмерной нанодеформации с собственной деформацией структурного преобразования». Материалы Природы. 8 (9): 752–7. Дои:10.1038 / nmat2488. PMID 19543276.

[phys_lett-9] Хюэ, Флориан; Хитч, Мартин; Бендер, Хьюго; Уделлье, Флоран; Клавери, Ален (2008). «Прямое отображение деформации в напряженном кремниевом транзисторе с помощью электронной микроскопии высокого разрешения» (PDF). Письма с физическими проверками. 100 (15): 156602. Дои:10.1103 / PhysRevLett.100.156602. PMID 18518137.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

Navigation