WikiDer > Масса покоя электрона

В масса покоя электрона (символ: м_е) это масса стационарного электрон, также известный как инвариантная масса электрона. Это один из фундаментальных константы из физика. Имеет значение около 9.109×10⁻³¹ килограммы или о 5.486×10⁻⁴ дальтон, эквивалент для энергия около 8.187×10⁻¹⁴ джоули или о 0.5110 МэВ.^[2]

Терминология

Термин «масса покоя» иногда используется, потому что в специальная теория относительности можно сказать, что масса объекта увеличивается в системе отсчета, которая движется относительно этого объекта (или если объект движется в данной системе отсчета). Большинство практических измерений проводится на движущихся электронах. Если электрон движется со скоростью релятивистская скорость, при любом измерении необходимо использовать правильное выражение для массы. Такая поправка существенна только для электронов, ускоренных напряжениями значительно более 100 кВ.

Например, релятивистское выражение для полной энергии: E, электрона, движущегося со скоростью ${displaystyle v}$ является

${displaystyle E = gamma m_ {ext {e}} c ^ {2},}$

где Фактор Лоренца является ${displaystyle gamma = 1 / {sqrt {1- (v / c) ^ {2}}}}$. В этом выражении м_е это «масса покоя», или, проще говоря, просто «масса» электрона. Это количество м_е инвариантен относительно системы отсчета и не зависит от скорости. Однако в некоторых текстах фактор Лоренца группируется с фактором массы, чтобы определить новую величину, называемую релятивистская масса, м_{релятивистский} = γm_е. Эта величина, очевидно, зависит от скорости, и отсюда следует представление, что «масса увеличивается со скоростью». Однако это построение является необязательным и не дает лучшего понимания динамики специальной теории относительности.

Определение

Поскольку масса электрона определяет ряд наблюдаемых эффектов в атомной физике, потенциально существует множество способов определить его массу из эксперимента, если значения других физических констант уже считаются известными.

Исторически сложилось так, что масса электрона определялась непосредственно путем объединения двух измерений. В отношение массы к заряду электрона была впервые оценена Артур Шустер в 1890 году путем измерения отклонения "катодных лучей" из-за известного магнитного поля в электронно-лучевая трубка. Семь лет спустя Дж. Дж. Томсон показали, что катодные лучи состоят из потоков частиц, которые будут называться электронами, и снова провели более точные измерения их отношения массы к заряду с помощью электронно-лучевой трубки.

Второе измерение было обвинять электрона. Это было определено с точностью лучше 1% Роберт А. Милликен в его знаменитом эксперимент с каплей масла в 1909 году. Вместе с отношением массы к заряду масса электрона была таким образом определена с разумной точностью. Значение массы, которое было найдено для электрона, первоначально было встречено физиками с удивлением, поскольку оно было настолько маленьким (менее 0,1%) по сравнению с известной массой атома водорода.

Массу покоя электрона можно рассчитать из Постоянная Ридберга р_∞ и постоянная тонкой структуры α полученные путем спектроскопических измерений. Используя определение постоянной Ридберга:

${displaystyle R_ {infty} = {frac {m_ {m {e}} calpha ^ {2}} {2h}},}$

таким образом

${displaystyle m_ {m {e}} = {frac {2R_ {infty} h} {calpha ^ {2}}},}$

куда c это скорость света и час это Постоянная Планка.^[2] Относительная неопределенность, 5×10⁻⁸ в 2006 году CODATA рекомендуемое значение,^[3] целиком обусловлено неопределенностью значения постоянной Планка. С переопределение килограмма в 2019 году в постоянной Планка больше не осталось неопределенности по определению.

Относительную атомную массу электрона можно измерить непосредственно в Ловушка Пеннинга. Об этом также можно судить по спектрам антипротонный гелий атомы (гелий атомы, в которых один из электронов заменен на антипротон) или из измерений электрона грамм-фактор в водородных ионах ¹²C⁵⁺ или же ¹⁶О⁷⁺.

Относительная атомная масса электрона является настраиваемым параметром в наборе фундаментальных физических констант CODATA, тогда как масса покоя электрона в килограммах рассчитывается на основе значений постоянной Планка, постоянной тонкой структуры и постоянной Ридберга, как подробно описано выше.^[2][3]

Связь с другими физическими константами

Масса электрона используется для расчета^{[нужна цитата]} то Константа Авогадро N_А:

${displaystyle N_ {m {A}} = {frac {M_ {m {u}} A_ {m {r}} ({m {e}})} {m_ {m {e}}}} = {frac { M_ {m {u}} A_ {m {r}} ({m {e}}) calpha ^ {2}} {2R_ {infty} h}}.}$

Следовательно, это также связано с постоянная атомной массы м_ты:

${displaystyle m_ {m {u}} = {frac {M_ {m {u}}}} {N_ {m {A}}}} = {frac {m_ {m {e}}}} {A_ {m {r} } ({m {e}})}} = {frac {2R_ {infty} h} {A_ {m {r}} ({m {e}}) calpha ^ {2}}},}$

куда M_ты это постоянная молярной массы (определено в SI) и А_р(e) - величина, измеряемая напрямую, относительная атомная масса электрона.

Обратите внимание, что м_ты определяется в терминах А_р(e), а не наоборот, поэтому название «масса электрона в атомных единицах массы» для А_р(e) включает в себя круглое определение (по крайней мере, с точки зрения практических измерений).

Относительная атомная масса электрона также учитывается при вычислении всех других относительных атомных масс. По соглашению относительные атомные массы указаны для нейтральных атомов, но фактические измерения производятся на положительных атомах. ионы, либо в масс-спектрометр или Ловушка Пеннинга. Следовательно, масса электронов должна быть снова добавлена ​​к измеренным значениям перед табуляцией. Также необходимо внести поправку на массовый эквивалент энергия связи E_б. Если взять простейший случай полной ионизации всех электронов, то для нуклида X атомный номер Z,^[2]

${displaystyle A_ {m {r}} ({m {X}}) = A_ {m {r}} ({m {X}} ^ {Z +}) + ZA_ {m {r}} ({m {e }}) - E_ {m {b}} / m_ {m {u}} c ^ {2},}$

Поскольку относительные атомные массы измеряются как отношения масс, поправки должны применяться к обоим ионам: погрешности поправок пренебрежимо малы, как показано ниже для водорода 1 и кислорода 16.

Принцип может быть продемонстрирован путем определения относительной атомной массы электрона Фарнхэмом. и другие. в Вашингтонском университете (1995).^[4] Он включает в себя измерение частот циклотронное излучение испускается электронами и ¹²C⁶⁺ ионы в ловушке Пеннинга. Отношение двух частот равно шестикратному обратному отношению масс двух частиц (чем тяжелее частица, тем ниже частота циклотронного излучения; чем выше заряд на частице, тем выше частота):

${displaystyle {frac {u _ {c} ({} ^ {12} {m {C}} ^ {6 +})} {u _ {c} ({m {e}})}} = {frac { 6A_ {m {r}} ({m {e}})} {A_ {m {r}} ({} ^ {12} {m {C}} ^ {6 +})}} = 0,000 274 ​​365 185, 89 (58)}$

Поскольку относительная атомная масса ¹²C⁶⁺ ионов очень близко к 12, отношение частот можно использовать для расчета в первом приближении к А_р(е), 5.4863037178×10⁻⁴. Это приблизительное значение затем используется для вычисления первого приближения к А_р(¹²C⁶⁺), знаю это E_б(¹²C) /м_тыc² (из суммы шести энергий ионизации углерода) составляет 1.1058674×10⁻⁶: А_р(¹²C⁶⁺) ≈ 11.9967087236367. Это значение затем используется для вычисления нового приближения к А_р(e), и процесс повторяется до тех пор, пока значения не перестанут изменяться (с учетом относительной неопределенности измерения, 2.1×10⁻⁹): это происходит к четвертому циклу итераций для этих результатов, давая А_р(е) = 5.485799111(12)×10⁻⁴ для этих данных.

Рекомендации