WikiDer > Ожидание (квантовая механика)

Expectation value (quantum mechanics)

В квантовая механика, то ожидаемое значение вероятностный ожидаемое значение результата (измерения) эксперимента. Его можно рассматривать как среднее значение всех возможных результатов измерения, взвешенных по их вероятности, и, как таковое, это не наиболее вероятное значение измерения; действительно, математическое ожидание может иметь нулевая вероятность возникновения (например, измерения, которые могут давать только целые значения, могут иметь нецелое среднее значение). Это фундаментальная концепция во всех областях квантовая физика.

Рабочее определение

Рассмотрим оператор ${displaystyle A}$ . Тогда ожидаемое значение ${displaystyle langle Aangle = langle psi | A | psi angle}$ в Обозначение Дирака с ${displaystyle | psi angle}$ а нормализованный вектор состояния.

Формализм в квантовой механике

В квантовой теории экспериментальная установка описывается наблюдаемый ${displaystyle A}$ быть измеренным, и государственный ${displaystyle sigma}$ системы. Ожидаемое значение ${displaystyle A}$ в состоянии ${displaystyle sigma}$ обозначается как ${displaystyle langle Aangle _ {sigma}}$ .

Математически, ${displaystyle A}$ это самосопряженный оператор на Гильбертово пространство. В наиболее часто используемом случае в квантовой механике ${displaystyle sigma}$ это чистое состояние, описывается нормализованным^[а] вектор ${displaystyle psi}$ в гильбертовом пространстве. Ожидаемое значение ${displaystyle A}$ в состоянии ${displaystyle psi}$ определяется как

(1) ${displaystyle langle Aangle _ {psi} = langle psi | A | psi angle}$ .

Если динамика рассматривается либо вектор ${displaystyle psi}$ или оператор ${displaystyle A}$ считается зависящим от времени, в зависимости от того, Картина Шредингера или же Картинка Гейзенберга используется. Однако эволюция математического ожидания не зависит от этого выбора.

Если ${displaystyle A}$ имеет полный набор собственные векторы ${displaystyle phi _ {j}}$ , с собственные значения ${displaystyle a_ {j}}$ , то (1) можно выразить как

(2) ${displaystyle langle Aangle _ {psi} = sum _ {j} a_ {j} | langle psi | phi _ {j} angle | ^ {2}}$ .

Это выражение похоже на среднее арифметическое, и иллюстрирует физический смысл математического формализма: собственные значения ${displaystyle a_ {j}}$ возможные результаты эксперимента,^[b] и соответствующий им коэффициент ${displaystyle | langle psi | phi _ {j} angle | ^ {2}}$ вероятность того, что такой исход произойдет; его часто называют вероятность перехода.

Особенно простой случай возникает, когда ${displaystyle A}$ это проекция, и, таким образом, имеет только собственные значения 0 и 1. Это физически соответствует эксперименту типа «да-нет». В этом случае математическое ожидание - это вероятность того, что эксперимент приведет к «1», и его можно вычислить как

(3) ${displaystyle langle Aangle _ {psi} = | A | psi angle | ^ {2}}$ .

В квантовой теории также используются операторы с недискретным спектром, такие как оператор позиции ${displaystyle Q}$ в квантовой механике. У этого оператора нет собственные значения, но имеет полностью непрерывный спектр. В этом случае вектор ${displaystyle psi}$ можно записать как комплексный функция ${displaystyle psi (x)}$ в спектре ${displaystyle Q}$ (обычно настоящая линия). Тогда для математического ожидания оператора позиции имеется формула

(4) ${displaystyle langle Qangle _ {psi} = int _ {- infty} ^ {infty}, x, | psi (x) | ^ {2}, dx}$ .

Аналогичная формула верна для оператор импульса ${displaystyle P}$ , в системах с непрерывным спектром.

Все приведенные выше формулы верны для чистых состояний ${displaystyle sigma}$ Только. В первую очередь в термодинамика и квантовая оптика, также смешанные состояния имеют значение; они описываются положительным класс трассировки оператор ${displaystyle ho = sum _ {i} ho _ {i} | psi _ {i} угол langle psi _ {i} |}$ , то статистический оператор или же матрица плотности. Тогда ожидаемое значение может быть получено как

(5) ${displaystyle langle Aangle _ {ho} = mathrm {Trace} (ho A) = sum _ {i} ho _ {i} langle psi _ {i} | A | psi _ {i} angle = sum _ {i} ho _ {i} langle Aangle _ {psi _ {i}}}$ .

Общая формулировка

В общем, квантовые состояния ${displaystyle sigma}$ описываются положительными нормализованными линейные функционалы на множестве наблюдаемых, математически часто принимаемых за C * алгебра. Математическое ожидание наблюдаемого ${displaystyle A}$ тогда дается

(6) ${displaystyle langle Aangle _ {sigma} = sigma (A)}$ .

Если алгебра наблюдаемых действует неприводимо на Гильбертово пространство, и если ${displaystyle sigma}$ это нормальный функционал, то есть непрерывно в сверхслабая топология, то его можно записать как

{displaystyle sigma (cdot) = mathrm {Trace} (ho; cdot)}

с положительным класс трассировки оператор ${displaystyle ho}$ следа 1. Это дает формулу (5) выше. В случае чистое состояние, ${displaystyle ho = | psi angle langle langle psi |}$ это проекция на единичный вектор ${displaystyle psi}$ . потом ${displaystyle sigma = langle psi | cdot; psi angle}$ , что дает формулу (1) выше.

${displaystyle A}$ считается самосопряженным оператором. В общем случае его спектр не будет ни полностью дискретным, ни полностью непрерывным. Тем не менее, можно написать ${displaystyle A}$ в спектральное разложение,

{displaystyle A = int a, mathrm {d} P (a)}

с проекторной мерой ${displaystyle P}$ . Для математического ожидания ${displaystyle A}$ в чистом виде ${displaystyle sigma = langle psi | cdot, psi angle}$ , это означает

{displaystyle langle Aangle _ {sigma} = int a; mathrm {d} langle psi | P (a) psi angle}

,

что можно рассматривать как общее обобщение приведенных выше формул (2) и (4).

В нерелятивистских теориях конечного числа частиц (квантовой механике в строгом смысле) рассматриваемые состояния обычно являются нормальными.^{[требуется разъяснение]}. Однако в других областях квантовой теории используются также и ненормальные состояния: они появляются, например. в виде KMS состояния в квантовая статистическая механика бесконечно протяженных сред,^[1] и как заряженные состояния в квантовая теория поля.^[2] В этих случаях математическое ожидание определяется только по более общей формуле (6).

Пример в конфигурационном пространстве

В качестве примера рассмотрим квантово-механическую частицу в одном пространственном измерении, в конфигурационное пространство представление. Здесь гильбертово пространство ${displaystyle {mathcal {H}} = L ^ {2} (mathbb {R})}$ , пространство интегрируемых с квадратом функций на вещественной прямой. Векторы ${displaystyle psi in {mathcal {H}}}$ представлены функциями ${displaystyle psi (x)}$ , называется волновые функции. Скалярное произведение дается выражением ${displaystyle langle psi _ {1} | psi _ {2} angle = int psi _ {1} ^ {ast} (x) psi _ {2} (x), mathrm {d} x}$ . Волновые функции имеют прямую интерпретацию как распределение вероятностей:

{displaystyle p (x) dx = psi ^ {*} (x) psi (x) dx}

дает вероятность найти частицу в бесконечно малом интервале длины ${displaystyle dx}$ о какой-то момент ${displaystyle x}$ .

В качестве наблюдаемого рассмотрим оператор позиции ${displaystyle Q}$ , который действует на волновые функции ${displaystyle psi}$ к

{displaystyle (Qpsi) (x) = xpsi (x)}

.

Ожидаемое значение или среднее значение измерений ${displaystyle Q}$ выполнено на очень большом количестве идентичный независимые системы будут предоставлены

{displaystyle langle Qangle _ {psi} = langle psi | Q | psi angle = int _ {- infty} ^ {infty} psi ^ {ast} (x), x, psi (x), mathrm {d} x = int _ {- infty} ^ {infty} x, p (x), mathrm {d} x}

.

Среднее значение существует только в том случае, если интеграл сходится, что не является случаем для всех векторов. ${displaystyle psi}$ . Это потому, что оператор позиции неограниченный, и ${displaystyle psi}$ должен быть выбран из область определения.

В общем, ожидание любой наблюдаемой можно вычислить, заменив ${displaystyle Q}$ с соответствующим оператором. Например, для вычисления среднего импульса используется оператор импульса в конфигурационное пространство, ${displaystyle P = -ihbar, d / dx}$ . Явно его математическое ожидание равно

{displaystyle langle Pangle _ {psi} = - ihbar int _ {- infty} ^ {infty} psi ^ {ast} (x), {frac {dpsi (x)} {dx}}, mathrm {d} x}

.

Не все операторы в целом дают измеримые значения. Оператор, имеющий чисто реальное математическое ожидание, называется наблюдаемый и его величина может быть непосредственно измерена экспериментально.

Смотрите также

Примечания

^ Эта статья всегда занимает ${displaystyle psi}$ иметь норму 1. Для ненормализованных векторов ${displaystyle psi}$ должен быть заменен на ${displaystyle psi / | psi |}$ во всех формулах.
^ Здесь предполагается, что собственные значения невырождены.

дальнейшее чтение

Ожидаемое значение, в частности, как представлено в разделе "Формализм в квантовой механике", освещается в большинстве элементарных учебников по квантовой механике.

Для обсуждения концептуальных аспектов см .:

Ишем, Крис Дж (1995). Лекции по квантовой теории: математические и структурные основы. Imperial College Press. ISBN 978-1-86094-001-9.

[1] Эта статья всегда занимает ${displaystyle psi}$ иметь норму 1. Для ненормализованных векторов ${displaystyle psi}$ должен быть заменен на ${displaystyle psi / | psi |}$ во всех формулах.

[2] Здесь предполагается, что собственные значения невырождены.

[3] Браттели, Ола; Робинсон, Дерек В. (1987). Операторные алгебры и квантовая статистическая механика 1. Springer. ISBN 978-3-540-17093-8. 2-е издание.

[4] Хааг, Рудольф (1996). Локальная квантовая физика. Springer. С. Глава IV. ISBN 3-540-61451-6.

[а]

[b]

[1]

[2]

Navigation