WikiDer > Гауссова сетевая модель

Рисунок 1: Гауссова сетевая модель (GNM) представление ядерной частицы нуклеосомы (PDB id: 1KX4). Бусинки / узлы представляют собой остатки (аминокислоты, серый цвет; и нуклеотиды у их P (оранжевый), C4'- и C2-атомы (белый)). Узлы соединены эластичными пружинами (светло-серый для внутримолекулярного белка, желтый для ДНК / РНК внутримолекулярная и голубая (межмолекулярная ДНК-белок).

В Гауссовская сетевая модель (GNM) это представление биологического макромолекула как упругая масса-и-весна сеть, чтобы изучить, понять и охарактеризовать механические аспекты ее давних крупномасштабных динамика. Модель имеет широкий спектр применения от небольших белков, таких как ферменты, состоящие из одного домен, к большому макромолекулярные сборки например, рибосома или вирусный капсид. Динамика белковых доменов играет ключевую роль во множестве молекулярных распознаваний и клеточная сигнализация процессы. Белковые домены, связанные внутренне неупорядоченными гибкий компоновщик домены, вызывают дальнодействие аллостерия через динамика домена белкаРезультирующие динамические режимы не могут быть предсказаны на основе статических структур всего белка или отдельных доменов.

Модель сети Гаусса - это минималистский, крупнозернистый подход к изучению биологических молекул. В модели белки представлены узлами, соответствующими α-атомам углерода аминокислотных остатков. Точно так же структуры ДНК и РНК представлены от одного до трех узлов для каждого нуклеотид. Модель использует гармоническое приближение для моделирования взаимодействий. Это грубое представление делает вычисления недорогими в вычислительном отношении.

На молекулярном уровне многие биологические явления, такие как каталитическая активность фермент, происходят в диапазоне от нанометров до миллисекунд. Все методы моделирования атома, такие как молекулярная динамика моделирования редко достигают микросекундной длины траектории, в зависимости от размера системы и доступных вычислительных ресурсов. Анализ нормального режима в контексте моделей GNM или эластичных сетей (EN) в целом дает представление о более долгомасштабном функциональном динамическом поведении макромолекул. Здесь модель фиксирует функциональные движения биомолекулы в естественном состоянии за счет атомных деталей. Вывод, полученный из этой модели, является дополнением к методам моделирования атомарных деталей.

Другой моделью динамики белка, основанной на упругих сетях масс и пружин, является модель Модель анизотропной сети.

Теория гауссовой сетевой модели

Фигура 2: Схематическое изображение узлов упругой сети ГНМ. Каждый узел связан со своими пространственными соседями равномерными пружинами. Вектор расстояния между двумя узлами, я и j, показан стрелкой и помечен р_ij. Равновесные положения яй и jth узлы, р⁰_я и р⁰_j, показаны в системе координат xyz. р⁰_ij это равновесное расстояние между узлами я и j. Векторы мгновенных колебаний, ΔR_я и ΔR_j, и мгновенный вектор расстояния, р_ij, показаны пунктирными стрелками.

Модель сети Гаусса была предложена Бахаром, Атилганом, Халилоглу и Эрманом в 1997 году.^[1][2] GNM часто анализируется с использованием анализа в нормальном режиме, который предлагает аналитическую формулировку и уникальное решение для каждой конструкции. Анализ нормального режима GNM отличается от других анализов нормального режима тем, что он основан исключительно на топологии контакта между остатками, на которую влияет теория упругости Флори. ^[3] и Модель Rouse ^[4] и не учитывает трехмерную направленность движений.

Представление структуры как эластичной сети

На рисунке 2 показано схематическое изображение эластичной сети, изученной в GNM. Металлические бусины представляют собой узлы в этой гауссовой сети (остатки белка), а пружины представляют связи между узлами (ковалентные и нековалентные взаимодействия между остатками). Для узлов я и j, векторы положения равновесия, р⁰_я и р⁰_j, равновесный вектор расстояний, р⁰_ij, мгновенные векторы колебаний, ΔR_я и ΔR_j, и мгновенный вектор расстояния, р_ij, показаны на рисунке 2. Мгновенные векторы положения этих узлов определяются р_я и р_j. Разница между вектором положения равновесия и вектором мгновенного положения остатка я дает мгновенный вектор флуктуации, ΔR_я = р_я - р⁰_я. Следовательно, мгновенный вектор колебаний между узлами я и j выражается как ΔR_ij = ΔR_j - ΔR_я = р_ij - р⁰_ij.

Потенциал гауссовой сети

Потенциальная энергия сети с точки зрения ΔR_я является

${displaystyle V_ {GNM} = {frac {gamma} {2}} left [sum _ {i, j} ^ {N} (Delta R_ {j} -Delta R_ {i}) ^ {2} ight] = { frac {gamma} {2}} left [sum _ {i, j} ^ {N} Delta R_ {i} Gamma _ {ij} Delta R_ {j} ight]}$

куда γ - силовая постоянная, единообразная для всех пружин и Γ_ij это ijй элемент Кирхгоф (или связность) матрица контактов между остатками, Γ, определяется

${displaystyle Gamma _ {ij} = left {{egin {matrix} -1, & {mbox {if}} ieq j & {mbox {and}} R_ {ij} leq r_ {c} 0, & {mbox {if }} ieq j & {mbox {and}} R_ {ij}> r_ {c} - sum _ {j, jeq i} ^ {N} Gamma _ {ij}, & {mbox {if}} i = jend { матрица}} ight.}$

р_c - это расстояние отсечения для пространственных взаимодействий, принимаемое равным 7 Å для пар аминокислот (представленных их α-атомами углерода).

Выражение компонентов X, Y и Z векторов флуктуаций ΔR_я так как ΔX^Т = [ΔX₁ ΔX₂ ..... ΔX_N], ΔY^Т = [ΔY₁ ΔY₂ ..... ΔY_N], и ΔZ^Т = [ΔZ₁ ΔZ₂ ..... ΔZ_N], приведенное выше уравнение упрощается до

${displaystyle V_ {GNM} = {frac {gamma} {2}} [Delta X ^ {T} Gamma Delta X + Delta Y ^ {T} Gamma Delta Y + Delta Z ^ {T} Gamma Delta Z]}$

Основы статистической механики

В GNM распределение вероятностей всех колебаний, п(ΔR) является изотропный

${displaystyle P (Delta R) = P (Delta X, Delta Y, Delta Z) = p (Delta X) p (Delta Y) p (Delta Z)}$

и Гауссовский

${displaystyle p (Delta X) propto exp left {- {frac {gamma} {2k_ {B} T}} Delta X ^ {T} Gamma Delta Xight} = exp left {- {frac {1} {2}} left (Delta X ^ {T} left ({frac {k_ {B} T} {gamma}} Gamma ^ {- 1} ight) ^ {- 1} Delta Xight) ight}}$

куда k_B - постоянная Больцмана и Т абсолютная температура. п(ΔY) и п(ΔZ) выражаются аналогично. N-мерная гауссова функция плотности вероятности с вектором случайной величины Икс, средний вектор μ и ковариационная матрица Σ является

${displaystyle W (x, mu, Sigma) = {frac {1} {sqrt {(2pi) ^ {N} | Sigma |}}} exp left {- {frac {1} {2}} (x-mu) ^ {T} Сигма ^ {- 1} (x-mu) ight}}$

${displaystyle {sqrt {(2pi) ^ {N} | Sigma |}}}$ нормализует распределение и | Σ | - определитель ковариационной матрицы.

Подобно распределению Гаусса, нормализованное распределение для ΔX^Т = [ΔX₁ ΔX₂ ..... ΔX_N] вокруг положений равновесия можно выразить как

${displaystyle p (Delta X) = {frac {1} {sqrt {(2pi) ^ {N} {frac {k_ {B} T} {gamma}} | Gamma ^ {- 1} |}}} exp left { - {frac {1} {2}} влево (Delta X ^ {T} left ({frac {k_ {B} T} {gamma}} Gamma ^ {- 1} ight) ^ {- 1} Delta Xight) полет }}$

Константа нормализации, а также статистическая сумма Z_Икс, дан кем-то

${displaystyle Z_ {X} = int _ {0} ^ {infty} exp left {- {frac {1} {2}} left (Delta X ^ {T} left ({frac {k_ {B} T} {гамма) }} Гамма ^ {- 1} ight) ^ {- 1} Delta Xight) ight} dDelta X}$

куда ${displaystyle {frac {k_ {B} T} {gamma}} Гамма ^ {- 1}}$ в этом случае является ковариационной матрицей. Z_Y и Z_Z выражаются аналогично. Эта формулировка требует обращения матрицы Кирхгофа. В GNM определитель матрицы Кирхгофа равен нулю, следовательно, для вычисления обратного требуется разложение на собственные значения. Γ⁻¹ строится с использованием N-1 ненулевых собственных значений и связанных с ними собственных векторов. Выражения для п(ΔY) и п(ΔZ) похожи на п(ΔX). Распределение вероятностей всех колебаний GNM принимает вид

${displaystyle P (Delta R) = p (Delta X) p (Delta Y) p (Delta Z) = {frac {1} {sqrt {(2pi) ^ {3N} | {frac {k_ {B} T} { gamma}} Гамма ^ {- 1} | ^ {3}}}} exp left {- {frac {3} {2}} left (Delta X ^ {T} left ({frac {k_ {B} T} { gamma}} Gamma ^ {- 1} ight) ^ {- 1} Delta Xight) ight}}$

Для этой системы массы и пружины константа нормализации в предыдущем выражении является общей статистической суммой GNM, Z_GNM,

${displaystyle Z_ {GNM} = Z_ {X} Z_ {Y} Z_ {Z} = {frac {1} {sqrt {(2pi) ^ {3N} | {frac {k_ {B} T} {gamma}} Гамма ^ {- 1} | ^ {3}}}}}$

Ожидаемые значения колебаний и корреляций

Ожидаемые значения колебаний остатка, <ΔR_я²> (также называемые среднеквадратичными флуктуациями, MSF) и их взаимными корреляциями, <ΔR_я · ΔR_j> могут быть организованы как диагональные и недиагональные члены ковариационной матрицы соответственно. На основе статистической механики ковариационная матрица для ΔX дан кем-то

${displaystyle = int Delta Xcdot Delta X ^ {T} p (Delta X) dDelta X = {frac {k_ {B} T} {gamma}} Гамма ^ {- 1}}$

Последнее равенство получается вставкой указанного выше p (ΔX) и взяв (обобщенный гауссовский) интеграл. С,

${displaystyle = = = {frac {1} {3}} }$

<ΔR_я²> и <ΔR_я · ΔR_j> следует

${displaystyle = {frac {3k_ {B} T} {gamma}} (Gamma ^ {- 1}) _ {ii}}$

${displaystyle = {frac {3k_ {B} T} {gamma}} (Gamma ^ {- 1}) _ {ij}}$

Разложение по модам

Нормальные моды GNM находятся путем диагонализации матрицы Кирхгофа, Γ = UΛU^Т. Здесь, U - унитарная матрица, U^Т = U⁻¹, собственных векторов ты_я из Γ и Λ - диагональная матрица собственных значений λ_я. Частота и форма моды представлены ее собственным значением и собственным вектором соответственно. Поскольку матрица Кирхгофа положительно полуопределенная, первое собственное значение, λ₁, равен нулю и соответствующий собственный вектор имеет все элементы, равные 1 /√N. Это показывает, что сетевая модель трансляционно инвариантна.

Взаимные корреляции между остаточными флуктуациями могут быть записаны в виде суммы по N-1 ненулевым модам как

${displaystyle = {frac {3k_ {B} T} {gamma}} [ULambda ^ {- 1} U ^ {T}] _ {ij} = {frac { 3k_ {B} T} {gamma}} sum _ {k = 1} ^ {N-1} lambda _ {k} ^ {- 1} [u_ {k} u_ {k} ^ {T}] _ {ij }}$

Следует, что, [ΔR_я · ΔR_j] вклад отдельной моды выражается как

${displaystyle [Delta R_ {i} cdot Delta R_ {j}] _ {k} = {frac {3k_ {B} T} {gamma}} lambda _ {k} ^ {- 1} [u_ {k}] _ {i} [u_ {k}] _ {j}}$

где [ты_k]_я это яй элемент ты_k.

Влияние локальной плотности упаковки

По определению диагональный элемент матрицы Кирхгофа, Γ_ii, равно степени узла в GNM, который представляет собой координационное число соответствующего остатка. Это число является мерой локальной плотности упаковки вокруг данного остатка. Влияние локальной плотности упаковки можно оценить, разложив в ряд Γ⁻¹ матрица. Γ можно записать как сумму двух матриц, Γ = D + О, содержащий диагональные элементы и недиагональные элементы Γ.

Γ⁻¹ = (D + О)⁻¹ = [ D (я + D⁻¹О) ]⁻¹ = (я + D⁻¹О)⁻¹D⁻¹ = (я - D⁻¹О + ...)⁻¹D⁻¹ = D⁻¹ - D⁻¹О D⁻¹ + ...

Это выражение показывает, что локальная плотность упаковки вносит значительный вклад в ожидаемые флуктуации остатков.^[5] Члены, следующие за инверсией диагональной матрицы, являются вкладом позиционных корреляций в ожидаемые флуктуации.

Приложения GNM

Рисунок 3: Пример теоретического предсказания ожидаемых колебаний остатков для каталитического домена белка Cdc25B, фосфатазы с двойной специфичностью цикла деления клетки. А. Сравнение β-факторов рентгеноструктурного анализа (желтый) и теоретических расчетов (красный). Б. Структура каталитического домена Cdc25B, окрашенного в соответствии с теоретической подвижностью участков. Светло-синие области, например Самая верхняя альфа-спираль рядом с каталитическим сайтом этого белка, как ожидается, будет более подвижной, чем остальная часть домена. С. Карта взаимной корреляции, т.е. нормализованная <ΔR_я·ΔR_j> ценности. Области красного цвета соответствуют коллективным движениям остатков, а области синего цвета соответствуют некоррелированным движениям. Результаты получены сервером iGNM. PDB ID для Cdc25B - 1QB0.

Колебания равновесия

Колебания равновесия биологических молекул можно измерить экспериментально. В Рентгеновская кристаллография B-фактор (также называемый фактором Дебая-Валлера или температурным фактором) каждого атома является мерой его среднеквадратического колебания вблизи его положения равновесия в природной структуре. В экспериментах ЯМР этот показатель может быть получен путем вычисления среднеквадратических различий между различными моделями. Во многих приложениях и публикациях, включая оригинальные статьи, было показано, что ожидаемые колебания остатков, полученные с помощью GNM, хорошо согласуются с экспериментально измеренные флуктуации собственного состояния.^[6][7] Связь между B-факторами, например, и ожидаемыми колебаниями остатков, полученными из GNM, следующая

${displaystyle B_ {i} = {frac {8pi ^ {2}} {3}} = {frac {8pi ^ {2} k_ {B} T} {gamma }} (Гамма ^ {- 1}) _ {ii}}$

На рис.3 показан пример расчета GNM для каталитического домена белка Cdc25B, a цикл деления клеток фосфатаза с двойной специфичностью.

Рисунок 4: Медленные режимы, полученные из расчетов GNM, отображены на каталитическом домене Cdc2B. А. Сюжет самого медленного режима. Б. Отображение амплитуды движения в самом медленном режиме на структуру белка. Альфа-спираль рядом с каталитическим сайтом этого домена является наиболее подвижной областью белка в самом медленном режиме. Ожидаемые значения колебаний также были самыми высокими в этом регионе, как показано на рисунке 3. Результаты получены сервером iGNM. PDB ID для Cdc25B - 1QB0.

Физические значения медленного и быстрого режимов

Диагонализация матрицы Кирхгофа разбивает конформационные движения на спектр коллективных мод. Ожидаемые значения флуктуаций и взаимных корреляций получаются из линейных комбинаций флуктуаций вдоль этих нормальных режимов. Вклад каждой моды масштабируется с обратной частотой этой моды. Следовательно, медленные (низкочастотные) моды вносят наибольший вклад в ожидаемые флуктуации. Показано, что наряду с несколькими самыми медленными режимами движения являются коллективными и глобальными и потенциально связаны с функциональностью биомолекул. С другой стороны, быстрые (высокочастотные) моды описывают некоррелированные движения, не вызывающие заметных изменений в структуре. Методы, основанные на GNM, не обеспечивают реальной динамики, а только приближения, основанные на сочетании и интерполяции нормальных режимов.^[8] Их применимость сильно зависит от того, насколько коллективным является движение.^[8][9]

Другие специальные приложения

Есть несколько основных областей, в которых модель гауссовой сети и другие модели упругой сети оказались полезными.^[10] К ним относятся:

• Сетевая модель на основе пружинных шариков: В модели сети на основе пружинных бусинок пружины и бусины используются как компоненты в сшитой сети. Пружины имеют поперечные связи для представления механического поведения материала и модели молекулярной динамики (MD) моста и модели конечных элементов (FE) (см. Рисунок 5). Бусинки представляют собой материальную массу кластерных связей. Каждая пружина используется для обозначения кластера полимерных цепей, а не части одной полимерной цепи. Это упрощение позволяет объединять различные модели в различных масштабах длины и значительно повышает эффективность моделирования. На каждой итерации в моделировании силы в пружинах прикладываются к узлам в центре бусинок, и вычисляются уравновешенные узловые перемещения по всей системе. В отличие от традиционного метода КЭ для получения напряжений и деформаций, модель пружина-бусинка обеспечивает смещения узлов и силы в пружинах. Эквивалентную деформацию и энергию деформации сетевой модели на основе пружины и борта можно определить и рассчитать, используя смещения узлов и характеристики пружины. Кроме того, результаты сетевой модели могут быть увеличены для получения структурного отклика на макроуровне с использованием анализа FE.^[11][12]
• Разложение гибких / жестких областей и доменов белков ^[13][14][15]
• Характеристика функциональных движений и функционально важных участков / остатков белков, ферментов и крупных макромолекулярных ансамблей ^{[16][11][17][18][19][20][21][22][23][24][25][26]}
• Уточнение и динамика структурных данных низкого разрешения, например Крио-электронная микроскопия ^{[27][28][29][30]}
• Молекулярная замена для решения Рентгеновские структуры, когда конформационное изменение произошло по отношению к известной структуре^[31]
• Интеграция с атомистическими моделями и симуляциями ^[32][33]
• Исследование путей и кинетики сворачивания / разворачивания.^[34][35]
• Аннотация функционального значения в молекулярной эволюции ^[36][37]

Веб-серверы

На практике могут быть выполнены два вида вычислений. Первый тип (как таковой GNM) использует Матрица Кирхгофа.^[1][2] Второй тип (более конкретно называемый моделью упругой сети или моделью анизотропной сети) использует Матрица Гессе связанный с соответствующим набором гармонических пружин.^[38] Оба типа моделей можно использовать онлайн, используя следующие серверы.

Серверы GNM

• iGNM: база данных функциональных движений белков на основе GNM http://ignm.ccbb.pitt.edu ^[39]
• oGNM: онлайн-расчет динамики конструкций с использованием GNM https://web.archive.org/web/20070516042756/http://ignm.ccbb.pitt.edu/GNM_Online_Calculation.htm

ENM / ANM серверы

• Модель анизотропной сети веб сервер http://www.ccbb.pitt.edu/anm ^[40]
• elNemo: Веб-интерфейс к модели эластичной сети http://www.sciences.univ-nantes.fr/elnemo/
• AD-ENM: Анализ динамики модели упругой сети http://enm.lobos.nih.gov/
• WEBnm @: Веб-сервер для анализа белков в нормальном режиме http://apps.cbu.uib.no/webnma/home

Другие соответствующие серверы

• ProDy: интерфейс прикладного программирования (API) на Python, который объединяет анализы GNM и ANM, а также несколько инструментов анализа и визуализации молекулярной структуры и последовательности: http://prody.csb.pitt.edu ^[41][42]
• HingeProt: алгоритм предсказания петель белков с использованием моделей эластичных сетей http://www.prc.boun.edu.tr/appserv/prc/hingeprot/, или же http://bioinfo3d.cs.tau.ac.il/HingeProt/hingeprot.html
• DNABindProt: сервер для определения потенциальных участков связывания ДНК белков http://www.prc.boun.edu.tr/appserv/prc/dnabindprot/
• MolMovDB: База данных макромолекулярных движений: http://www.molmovdb.org/

Смотрите также

• Гауссово распределение
• Гармонический осциллятор
• Закон Гука
• Молекулярная динамика
• Нормальный режим
• Анализ главных компонентов
• Белковая динамика
• Эластичность резины
• Статистическая механика

Рекомендации

Основные источники

Конкретные цитаты