WikiDer > Уравнение Гиббса – Томсона

Эффект Гиббса – Томсона в общем физика использование, относится к вариациям в давление газа или же химический потенциал по изогнутой поверхности или границе раздела. Наличие положительной межфазной энергии увеличит энергию, необходимую для образования мелких частиц с высокой кривизной, и эти частицы будут демонстрировать повышенное давление пара. Видеть Уравнение Оствальда – Фрейндлиха.Более конкретно, эффект Гиббса-Томсона относится к наблюдению, что маленькие кристаллы находятся в равновесии со своим жидким расплавом при более низкой температуре, чем большие кристаллы. В случаях ограниченной геометрии, такой как жидкости, содержащиеся в пористой среде, это приводит к понижению точки замерзания / точки плавления, которое обратно пропорционально размеру пор, как указано Уравнение Гиббса – Томсона.

Вступление

Этот метод тесно связан с использованием адсорбции газа для измерения размеров пор, но использует уравнение Гиббса-Томсона, а не Уравнение Кельвина. Оба они являются частными случаями уравнений Гиббса Джозайя Уиллард Гиббс: уравнение Кельвина - случай постоянной температуры, а уравнение Гиббса – Томсона - случай постоянного давления.^[1]Такое поведение тесно связано с капиллярным эффектом, и оба они связаны с изменением объемной свободной энергии, вызванным кривизной межфазной поверхности при растяжении.^[2][3]Исходное уравнение применимо только к изолированным частицам, но с добавлением условий взаимодействия с поверхностью (обычно выражаемых через краевой угол смачивания) может быть изменено для применения к жидкостям и их кристаллам в пористой среде. По сути, это привело к появлению различных связанных методов измерения распределения пор по размерам. (Видеть Термопорометрия и криопорометрия.) Эффект Гиббса-Томсона понижает температуру плавления и замерзания, а также повышает температуру кипения. Однако простое охлаждение полностью жидкого образца обычно приводит к состоянию неравновесия. супер охлаждение и только возможное неравновесное замораживание. Чтобы получить измерение события равновесного замерзания, необходимо сначала охладить достаточно, чтобы заморозить образец с избытком жидкости за пределами пор, затем нагреть образец до тех пор, пока жидкость в порах не расплавится, но объемный материал все еще будет заморожен. Затем при повторном охлаждении может быть измерено событие равновесного замерзания, так как внешний лед затем прорастет в поры.^[4][5]По сути, это измерение «вторжения льда» (ср. вторжение ртути), и поэтому частично может предоставить информацию о свойствах порового канала. Можно ожидать, что событие плавления предоставит более точную информацию о теле поры.

Для частиц

Для изолированной сферической твердой частицы диаметром ${ displaystyle x}$ в собственной жидкости можно записать уравнение Гиббса – Томсона для структурной депрессии точки плавления:^[6]

${ displaystyle Delta , T_ {m} (x) = T_ {mB} -T_ {m} (x) = T_ {mB} { frac {4 sigma _ {sl}} {H_ {f} rho _ {s} x}}}$

куда:

Т_мБ = объемная температура плавления

σ_сл = энергия границы раздела твердое тело – жидкость (на единицу площади)

ЧАС_ж = объемная энтальпия плавления (на грамм материала)

ρ_s = плотность твердого тела

Число "4" в приведенном выше уравнении происходит от сферической геометрии границы раздела твердое тело-жидкость.

Примечание: ${ displaystyle x}$ используется для размера частиц, а не ${ displaystyle d}$ по ряду причин:

• Это согласуется с первоначально опубликованными обозначениями.
• Уравнение можно использовать с плоской геометрией (с изменением константы).
• Для согласования с соответствующими Уравнение Стрэнджа – Рахмана – Смита. где символ ${ displaystyle d}$ используется для дифференциальный оператор.

Для жидкостей в порах

Очень похожие уравнения могут быть применены к росту и плавлению кристаллов в ограниченной геометрии пористых систем. Однако геометрический член для границы раздела кристалл-жидкость может быть другим, и могут потребоваться дополнительные термины поверхностной энергии, которые можно записать как член угла смачивания. ${ Displaystyle соз фи ,}$. Обычно считается, что угол составляет около 180 °. В цилиндрических порах есть некоторые свидетельства того, что граница раздела замерзания может быть сферической, в то время как граница раздела плавления может быть цилиндрической, на основе предварительных измерений измеренного отношения для ${ Displaystyle Delta , T_ {f} / Delta , T_ {m}}$ в цилиндрических порах.^[7]

Таким образом, для сферической границы раздела несмачивающего кристалла и его собственной жидкости в бесконечной цилиндрической поре диаметром ${ displaystyle x}$, структурная депрессия точки плавления определяется как:^[8]

${ Displaystyle Delta , T_ {m} (x) = T_ {mB} -T_ {m} (x) = - T_ {mB} { frac {4 sigma , _ {sl} cos phi ,} {H_ {f} rho , _ {s} x}}}$

Упрощенное уравнение

Уравнение Гиббса – Томсона можно записать в компактной форме:^[9]

${ displaystyle Delta , T_ {m} (x) = { frac {k_ {GT}} {x}}}$

где коэффициент Гиббса – Томсона ${ displaystyle k_ {GT}}$ принимает разные значения для разных жидкостей^[6][7] а также различные геометрические формы поверхности раздела (сферическая / цилиндрическая / плоская).^[7]

Более подробно:,^[1][10]

${ displaystyle Delta , T_ {m} (x) = { frac {k_ {GT}} {x}} = { frac {k_ {g} , k_ {s} , k_ {i}} {Икс}}}$

куда:

${ displaystyle k_ {g}}$ - геометрическая постоянная, зависящая от формы поверхности раздела,

${ displaystyle k_ {s}}$ - константа, включающая параметры, специфичные для кристаллического твердого тела системы твердое тело – жидкость, и

${ displaystyle k_ {i}}$ это термин межфазной энергии.

История

Еще в 1886 году Роберт фон Гельмгольц (сын немецкого физика Герман фон Гельмгольц) обнаружил, что мелкодисперсные жидкости имеют более высокое давление пара.^[11] К 1906 году немецкий физико-химик Фридрих Вильгельм Кюстер (1861–1917) предсказал, что с тех пор давление газа тонко измельченного летучего твердого вещества больше, чем давление пара объемного твердого вещества, тогда температура плавления мелкодисперсного порошка должна быть ниже, чем у твердого вещества.^[12] Такие исследователи, как российские физико-химики Павел Николаевич Павлов (или Лапа (на немецком языке), 1872–1953) и Петр Петрович фон Веймарн (1879–1935), среди прочего, искали и в конечном итоге наблюдали такое снижение температуры плавления.^[13] К 1932 году чешский исследователь Пауль Кубелка (1900–1956) обнаружил, что температура плавления йода в активированный уголь понижается до 100 ° C.^[14] Исследователи установили, что снижение температуры плавления произошло, когда изменение температуры поверхностная энергия был значительным по сравнению с скрытая теплота фазового перехода, которое достигается в случае очень малых частиц.^[15]

Ни один Джозайя Уиллард Гиббс ни Уильям Томсон (Лорд Кельвин) вывел уравнение Гиббса – Томсона.^[16] Кроме того, хотя многие источники утверждают, что британский физик Дж. Дж. Томсон вывел уравнение Гиббса – Томсона в 1888 г., но он этого не сделал.^[17] В начале ХХ века исследователи получили предшественники уравнения Гиббса – Томсона.^[18] Однако в 1920 году уравнение Гиббса-Томсона было впервые выведено в его современной форме двумя исследователями, работающими независимо: Фридрихом Мейснером, учеником эстонско-немецкого физико-химика. Густав Тамманни Эрнст Ри (1896–1921), австрийский физик из Венского университета.^[19][20] Эти первые исследователи не называли это соотношение уравнением «Гиббса – Томсона». Это имя использовалось до 1910 года или раньше;^[21] первоначально он относился к уравнениям, касающимся адсорбции растворенных веществ на границах раздела между двумя фазами - уравнениям, выведенным Гиббсом, а затем Дж. Дж. Томсоном.^[22] Следовательно, в названии уравнения «Гиббса – Томсона» «Томсон» относится к Дж. Дж. Томсону, а не Уильяму Томсону (лорд Кельвин).

В 1871 году Уильям Томсон опубликовал уравнение, описывающее капиллярное действие и связывающее кривизну границы раздела жидкость-пар с давлением пара:^[23]

${ displaystyle p (r_ {1}, r_ {2}) = P - { frac { gamma , rho _ { text {steam}}} {( rho _ { text {жидкость}} - rho _ { text {steam}})}} left ({ frac {1} {r_ {1}}} + { frac {1} {r_ {2}}} right)}$

куда:

${ Displaystyle р (г)}$ = давление пара на изогнутой границе радиуса ${ displaystyle r}$

${ displaystyle P}$ = давление пара на плоской поверхности раздела (${ Displaystyle г = infty}$) = ${ displaystyle p_ {eq}}$

${ displaystyle gamma}$ = поверхностное натяжение

${ displaystyle rho _ { text {steam}}}$ = плотность пара

${ displaystyle rho _ { text {жидкость}}}$ = плотность жидкости

${ displaystyle r_ {1}}$, ${ displaystyle r_ {2}}$ = радиусы кривизны по основным участкам изогнутой поверхности раздела.

В своей диссертации 1885 года Роберт фон Гельмгольц (сын немецкого физика Герман фон Гельмгольц) показал, как Уравнение Оствальда – Фрейндлиха.

${ displaystyle ln left ({ frac {p (r)} {P}} right) = { frac {2 gamma V _ { text {молекула}}} {k_ {B} Tr}}}$

может быть получено из уравнения Кельвина.^[24][25] Уравнение Гиббса – Томсона может быть получено из уравнения Оствальда – Фрейндлиха путем простой подстановки с использованием интегрированной формы уравнения Соотношение Клаузиуса – Клапейрона:^[26]

${ displaystyle ln left ({ frac {P_ {2}} {P_ {1}}} right) = { frac {L} {R}} left ({ frac {1} {T_ { 1}}} - { frac {1} {T_ {2}}} right).}$

Уравнение Гиббса – Томсона также может быть получено непосредственно из уравнения Гиббса для энергии границы раздела фаз.^[27][28]

Следует отметить, что в литературе до сих пор нет согласия по поводу конкретного уравнения, к которому относится название «уравнение Гиббса – Томсона». Например, для некоторых авторов это другое название «уравнения Оствальда – Фрейндлиха».^[29]- которое, в свою очередь, часто называют «уравнением Кельвина», тогда как в случае других авторов «соотношение Гиббса – Томсона» представляет собой свободную энергию Гиббса, которая требуется для расширения границы раздела.^[30] и так далее.

Рекомендации