WikiDer > Гид-центр - Википедия

Дрейф заряженных частиц в однородном магнитном поле. (A) Нет возмущающей силы (B) В электрическом поле, E (C) При независимой силе, F (например, гравитации) (D) В неоднородном магнитном поле, grad H

В физика, движение электрически заряженный частица, такая как электрон или же ион в плазма в магнитное поле можно рассматривать как суперпозиция относительно быстрого кругового движения вокруг точки, называемой руководящий центр и относительно медленный дрейф этого пункта. Скорости дрейфа могут различаться для разных видов в зависимости от их зарядового состояния, массы или температуры, что может приводить к электрическим токам или химическому разделению.

Гирация

Если магнитное поле однородно и все другие силы отсутствуют, то Сила Лоренца заставит частицу претерпеть постоянное ускорение, перпендикулярное как скорости частицы, так и магнитному полю. Это не влияет на движение частицы параллельно магнитному полю, но приводит к круговому движению с постоянной скоростью в плоскости, перпендикулярной магнитному полю. Это круговое движение известно как гиродвижение. Для частицы с массой ${ displaystyle m}$ и зарядить ${ displaystyle q}$ движение в магнитном поле с силой ${ displaystyle B}$, он имеет частоту, называемую гирочастота или же циклотронная частота, из

${ displaystyle omega _ { rm {c}} = { frac {| q | B} {m}}. , !}$

Для скорости, перпендикулярной магнитному полю ${ displaystyle v _ { perp}}$, радиус орбиты, называемый гирорадиус или ларморовский радиус

${ displaystyle rho _ { rm {L}} = { frac {v _ { perp}} { omega _ { rm {c}}}}. , !}$

Параллельное движение

Поскольку магнитная сила Лоренца всегда перпендикулярна магнитному полю, она не влияет (в самом низком порядке) на параллельное движение. В однородном поле без дополнительных сил заряженная частица будет вращаться вокруг магнитного поля в соответствии с перпендикулярной составляющей своей скорости и дрейфовать параллельно полю в соответствии с его начальной параллельной скоростью, в результате чего спиральный орбита. При наличии силы с параллельной составляющей частица и ее ведущий центр будут соответственно ускоряться.

Если поле имеет параллельный градиент, частица с конечным ларморовским радиусом также будет испытывать силу в направлении от большего магнитного поля. Этот эффект известен как магнитное зеркало. Хотя это тесно связано с управлением смещением центров в своей физике и математике, тем не менее, считается, что оно отличается от них.

Общие силовые дрейфы

Вообще говоря, когда на частицы действует сила, перпендикулярная магнитному полю, они дрейфуют в направлении, перпендикулярном как силе, так и полю. Если ${ displaystyle { vec {F}}}$ - сила, действующая на одну частицу, то скорость дрейфа равна

${ displaystyle { vec {v}} _ {f} = { frac {1} {q}} { frac {{ vec {F}} times { vec {B}}} {B ^ { 2}}}.}$

Эти дрейфы, в отличие от зеркального эффекта и неравномерного B дрейфы не зависят от конечного ларморовского радиуса, но присутствуют и в холодной плазме. Это может показаться нелогичным. Если частица неподвижна при включении силы, откуда взялось движение, перпендикулярное силе, и почему сила не производит движения, параллельного самой себе? Ответ - взаимодействие с магнитным полем. Сила изначально приводит к ускорению, параллельному самой себе, но магнитное поле отклоняет результирующее движение в направлении дрейфа. Когда частица движется в направлении дрейфа, магнитное поле отклоняет ее обратно против внешней силы, так что среднее ускорение в направлении силы равно нулю. Однако имеется одноразовое смещение в направлении силы, равное (ж/м) ω_c⁻², что следует рассматривать как следствие поляризационного дрейфа (см. ниже) при включении силы. Результирующее движение - это циклоида. В более общем смысле, суперпозиция инерции и равномерного перпендикулярного дрейфа есть трохоидный.

Все смещения можно рассматривать как частные случаи смещения силы, хотя это не всегда самый полезный способ думать о них. Очевидные случаи - это электрические и гравитационные силы. Можно считать, что дрейф grad-B является результатом действия силы на магнитный диполь в градиенте поля. Кривизна, инерция и дрейф поляризации возникают в результате рассмотрения ускорения частицы как фиктивные силы. Диамагнитный дрейф может быть получен из силы, обусловленной градиентом давления. Наконец, другие силы, такие как радиационное давление и столкновения, также приводят к дрейфу.

Гравитационное поле

Простым примером силового дрейфа является плазма в гравитационном поле, например то ионосфера. Скорость дрейфа равна

${ displaystyle { vec {v}} _ {g} = { frac {m} {q}} { frac {{ vec {g}} times { vec {B}}} {B ^ { 2}}}}$

Из-за зависимости от массы гравитационным дрейфом электронов обычно можно пренебречь.

Зависимость от заряда частицы означает, что направление дрейфа ионов противоположно, что и электронов, в результате чего возникает ток. В картине жидкости именно этот ток, пересекаемый с магнитным полем, обеспечивает силу, противодействующую приложенной силе.

Электрическое поле

Этот дрейф, часто называемый ${ displaystyle { vec {E}} times { vec {B}}}$ (E-Пересекать-B) дрейф, является частным случаем, потому что электрическая сила, действующая на частицу, зависит от ее заряда (в отличие, например, от силы тяжести, рассмотренной выше). В результате ионы (любой массы и заряда) и электроны движутся в одном направлении с одинаковой скоростью, так что чистый ток отсутствует (при условии, что квазинейтральность плазмы). В контексте специальная теория относительности, в системе, движущейся с этой скоростью, электрическое поле исчезает. Значение скорости дрейфа определяется выражением

${ displaystyle { vec {v}} _ {E} = { frac {{ vec {E}} times { vec {B}}} {B ^ {2}}}}$

Неоднородный E

Если электрическое поле неоднородно, приведенная выше формула изменяется на^[1]

${ displaystyle { vec {v}} _ {E} = left (1 + { frac {1} {4}} rho _ { rm {L}} ^ {2} nabla ^ {2} right) { frac {{ vec {E}} times { vec {B}}} {B ^ {2}}}}$

Неоднородный B

Смещение направляющих центров может быть вызвано не только внешними силами, но и неоднородностями магнитного поля. Эти смещения удобно выражать в терминах параллельного и перпендикулярного кинетическая энергия

${ Displaystyle К _ { |} = { гидроразрыва {1} {2}} мв _ { |} ^ {2}}$

${ displaystyle K _ { perp} = { frac {1} {2}} mv _ { perp} ^ {2}}$

В этом случае явная зависимость от массы устраняется. Если ионы и электроны имеют одинаковую температуру, то они также имеют схожие, хотя и противоположно направленные, скорости дрейфа.

Град-Б дрейф

Когда частица движется в более сильное магнитное поле, кривизна ее орбиты становится более жесткой, превращая иначе круговую орбиту в циклоида. Скорость дрейфа равна

${ displaystyle { vec {v}} _ { nabla B} = { frac {K _ { perp}} {qB}} { frac {{ vec {B}} times nabla B} {B ^ {2}}}}$

Смещение кривизны

Для того, чтобы заряженная частица следовала изогнутой силовой линии, ей необходима скорость дрейфа вне плоскости кривизны, чтобы обеспечить необходимую центростремительная сила. Эта скорость равна

${ displaystyle { vec {v}} _ {R} = { frac {2K _ { |}} {qB}} { frac {{ vec {R}} _ {c} times { vec { B}}} {R_ {c} ^ {2} B}}}$

куда ${ displaystyle { vec {R}} _ {c}}$ это радиус кривизны указывающий наружу, от центра дуга окружности который лучше всего аппроксимирует кривую в этой точке.

${ displaystyle { vec {v}} _ { rm {inertial}} = { frac {v _ { |}} { omega _ {c}}} , { vec {b}} times { frac {d { vec {b}}} {dt}},}$

куда ${ displaystyle { vec {b}} = { vec {B}} / B}$ - единичный вектор в направлении магнитного поля. Этот дрейф можно разложить на сумму дрейфа кривизны и члена

${ displaystyle { frac {v _ { |}} { omega _ {c}}} , { vec {b}} times left [{ frac { partial { vec {b}}} { partial t}} + ({ vec {v}} _ {E} cdot nabla { vec {b}}) right].}$

В важном пределе стационарного магнитного поля и слабого электрического поля в инерционном дрейфе преобладает член дрейфа кривизны.

Изогнутый дрейф вакуума

В пределе малого давления плазмы Уравнения Максвелла обеспечивают взаимосвязь между градиентом и кривизной, которая позволяет комбинировать соответствующие смещения следующим образом

${ displaystyle { vec {v}} _ {R} + { vec {v}} _ { nabla B} = { frac {2K _ { |} + K _ { perp}} {qB}} { frac {{ vec {R}} _ {c} times { vec {B}}} {R_ {c} ^ {2} B}}}$

Для вида в тепловое равновесие, ${ displaystyle 2K _ { |} + K _ { perp}}$ можно заменить на ${ displaystyle 2k_ {B} T}$ (${ displaystyle k_ {B} T / 2}$ за ${ displaystyle K _ { |}}$ и ${ displaystyle k_ {B} T}$ за${ displaystyle K _ { perp}}$).

Выражение для дрейфа grad-B, приведенное выше, можно переписать для случая, когда ${ displaystyle nabla B}$ Это происходит из-за кривизны. Это легче всего сделать, осознав, что в вакууме закон Ампера ${ Displaystyle набла раз { vec {B}} = 0}$. В цилиндрических координатах, выбранных таким образом, что азимутальное направление параллельно магнитному полю, а радиальное направление параллельно градиенту поля, это становится

${ displaystyle nabla times { vec {B}} = { frac {1} {r}} { frac { partial} { partial r}} left (rB _ { theta} right) { hat {z}} = 0}$

С ${ displaystyle rB _ { theta}}$ - константа, отсюда следует, что

${ displaystyle nabla B = -B { frac {{ vec {R}} _ {c}} {R_ {c} ^ {2}}}}$

а дрейфовую скорость grad-B можно записать

${ displaystyle { vec {v}} _ { nabla B} = - { frac {K _ { perp}} {q}} { frac {{ vec {B}} times { vec {R }} _ {c}} {R_ {c} ^ {2} B ^ {2}}}}$

Дрейф поляризации

Изменяющееся во времени электрическое поле также приводит к дрейфу, определяемому

${ displaystyle { vec {v}} _ {p} = { frac {m} {qB ^ {2}}} { frac {d { vec {E}}} {dt}}}$

Очевидно, что этот дрейф отличается от других тем, что он не может продолжаться бесконечно. Обычно колебательное электрическое поле приводит к сдвигу поляризации, колеблющемуся на 90 градусов не в фазе. Из-за зависимости от массы этот эффект также называют инерционный дрейф. Обычно для электронов поляризационным дрейфом можно пренебречь из-за их относительно небольшой массы.

Диамагнитный дрейф

Диамагнитный дрейф на самом деле не является дрейфом ведущего центра. Градиент давления не вызывает дрейфа ни одной частицы. Тем не менее, скорость жидкости определяется путем подсчета частиц, движущихся через контрольную область, а градиент давления приводит к увеличению количества частиц в одном направлении, чем в другом. Чистая скорость жидкости определяется выражением

${ displaystyle { vec {v}} _ {D} = - { frac { nabla p times { vec {B}}} {qnB ^ {2}}}}$

Дрейфовые токи

За важным исключением дрейфа E-cross-B, скорости дрейфа разных заряженных частиц будут разными. Эта разница в скоростях приводит к течению, в то время как зависимость скорости дрейфа от массы может привести к химическому разделению.

Смотрите также

• Список статей по плазме (физике)

Рекомендации

T.G. Нортроп, Приближение ведущего центра к движению заряженных частиц, Annals of Physics 15, p.79-101, 1961.

Х. Дж. Де Бланк, Движение направляющего центра, Fusion Science and Technology / Volume 61 / Number 2T / February 2012 / Pages 61-68

Космическая плазма (1981), Ханнес Альфвен

Сулем, П. (2005). Введение в теорию Руководящего центра. Связь Института Филдса. 46. С. 109–149. ISBN 9780821837238. Получено 22 октября 2014.