WikiDer > Гамильтонова система

Эта статья включает в себя список общих Рекомендации, но он остается в основном непроверенным, потому что ему не хватает соответствующих встроенные цитаты. Пожалуйста, помогите улучшать эта статья введение более точные цитаты. (Ноябрь 2018 г.) (Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения)

А Гамильтонова система это динамическая система регулируется Уравнения Гамильтона. В физика, эта динамическая система описывает эволюцию физическая система например, планетная система или электрон в электромагнитное поле. Эти системы можно изучать как в Гамильтонова механика и теория динамических систем.

Обзор

Неформально гамильтонова система - это математический формализм, разработанный Гамильтон для описания уравнений эволюции физической системы. Преимущество этого описания в том, что оно дает важное представление о динамике, даже если проблема начального значения не может быть решена аналитически. Одним из примеров является планетарное движение трех тел: даже если нет простого решения общей проблемы, Пуанкаре впервые показали, что в нем детерминированный хаос.

Формально гамильтонова система - это динамическая система, полностью описываемая скалярной функцией ${ displaystyle H ({ boldsymbol {q}}, { boldsymbol {p}}, t)}$, гамильтониан.^[1] Состояние системы, ${ displaystyle { boldsymbol {r}}}$, описывается обобщенные координаты "импульс" ${ displaystyle { boldsymbol {p}}}$ и 'позиция' ${ displaystyle { boldsymbol {q}}}$ где оба ${ displaystyle { boldsymbol {p}}}$ и ${ displaystyle { boldsymbol {q}}}$ векторы с одинаковой размерностьюN. Итак, система полностью описывается двумяN-мерный вектор

${ displaystyle { boldsymbol {r}} = ({ boldsymbol {q}}, { boldsymbol {p}})}$

и уравнение эволюции дается уравнениями Гамильтона:

${ displaystyle { begin {align} & { frac {d { boldsymbol {p}}} {dt}} = - { frac { partial H} { partial { boldsymbol {q}}}}, [5pt] & { frac {d { boldsymbol {q}}} {dt}} = + { frac { partial H} { partial { boldsymbol {p}}}}. End {выровнено }}}$

Траектория ${ Displaystyle { boldsymbol {r}} (т)}$ это решение проблема начального значения определяемый уравнениями Гамильтона и начальным условием ${ displaystyle { boldsymbol {r}} (0) = { boldsymbol {r}} _ {0} in mathbb {R} ^ {2N}}$.

Независимая от времени гамильтонова система

Если гамильтониан явно не зависит от времени, т.е. если ${ displaystyle H ({ boldsymbol {q}}, { boldsymbol {p}}, t) = H ({ boldsymbol {q}}, { boldsymbol {p}})}$, то гамильтониан вообще не меняется со временем:^[1]

и, таким образом, гамильтониан является постоянная движения, постоянная которой равна полной энергии системы, ${ displaystyle H = E}$. Примеры таких систем: маятник, то гармонический осциллятор или же динамический бильярд.

Пример

Одним из примеров не зависящей от времени гамильтоновой системы является гармонический осциллятор. Рассмотрим систему, определяемую координатами ${ displaystyle { boldsymbol {p}} = p}$ и ${ displaystyle { boldsymbol {q}} = x}$ чей гамильтониан дается формулой

${ displaystyle H = { frac {p ^ {2}} {2m}} + { frac {1} {2}} kx ^ {2}.}$

Гамильтониан этой системы не зависит от времени, и, следовательно, энергия системы сохраняется.

Симплектическая структура

Одним из важных свойств гамильтоновой динамической системы является то, что она имеет симплектическая структура.^[1] Письмо

${ displaystyle nabla _ { boldsymbol {r}} H ({ boldsymbol {r}}) = { begin {bmatrix} partial _ { boldsymbol {q}} H ({ boldsymbol {q}}, { boldsymbol {p}}) partial _ { boldsymbol {p}} H ({ boldsymbol {q}}, { boldsymbol {p}}) end {bmatrix}}}$

уравнение эволюции динамической системы можно записать как

${ displaystyle { frac {d { boldsymbol {r}}} {dt}} = S_ {N} nabla _ { boldsymbol {r}} H ({ boldsymbol {r}})}$

куда

${ displaystyle S_ {N} = { begin {bmatrix} 0 & I_ {N} - I_ {N} & 0 end {bmatrix}}}$

и я_N в N×N единичная матрица.

Одним из важных следствий этого свойства является сохранение бесконечно малого объема фазового пространства.^[1] Следствием этого является Теорема Лиувилля, который утверждает, что в гамильтоновой системе объем фазового пространства замкнутой поверхности сохраняется при временной эволюции.^[1]

${ displaystyle { frac {d} {dt}} int _ {S_ {t}} d { boldsymbol {r}} = int _ {S_ {t}} { frac {d { boldsymbol {r }}} {dt}} cdot d { boldsymbol {S}} = int _ {S_ {t}} { boldsymbol {F}} cdot d { boldsymbol {S}} = int _ {S_ {t}} nabla cdot { boldsymbol {F}} , d { boldsymbol {r}} = 0}$

где третье равенство происходит от теорема расходимости.

Примеры

• Динамический бильярд
• Планетные системыв частности, проблема н-тела.
• Каноническая общая теория относительности

Смотрите также

• Координаты действие-угол
• Теорема Лиувилля
• Интегрируемая система
• Теорема Колмогорова – Арнольда – Мозера.

Рекомендации

дальнейшее чтение

• Алмейда, А. М. (1992). Гамильтоновы системы: хаос и квантование. Кембриджские монографии по математической физике. Кембридж (u.a .: Cambridge Univ. Нажмите)
• Аудин, М. (2008). Гамильтоновы системы и их интегрируемость. Провиденс, Род-Айленд: Американское математическое общество, ISBN 978-0-8218-4413-7
• Дики, Л. А. (2003). Солитонные уравнения и гамильтоновы системы. Продвинутая серия по математической физике, т. 26. Ривер Эдж, Нью-Джерси: Всемирный научный.
• Трещев Д., Зубелевич О. (2010). Введение в теорию возмущений гамильтоновых систем. Гейдельберг: Springer
• Заславский, Г.М. (2007). Физика хаоса в гамильтоновых системах. Лондон: Imperial College Press.

внешняя ссылка

• Джеймс Мейсс (ред.). «Гамильтоновы системы». Scholarpedia.