WikiDer > Криогеника гелия

Helium cryogenics
Атомная диаграмма гелия.png

В области криогеника, гелий [Он] используется по разным причинам. Комбинация чрезвычайно низкой молекулярной массы гелия и слабых межатомных реакций дает интересные свойства, когда гелий охлаждается ниже своего критическая температура 5,2 К с образованием жидкости. Даже при полный ноль (0K) гелий не конденсируется с образованием твердого вещества при атмосферном давлении. В этом состоянии нулевые колебательные энергии гелия сопоставимы с очень слабыми межатомными связующими взаимодействиями, что предотвращает образование решетки и придает гелию характеристики жидкости.[1] В этом жидком состоянии гелий имеет две фазы, называемые гелием I и гелий II. Гелий I демонстрирует термодинамические и гидродинамические свойства классических жидкостей, а также квантовые характеристики. Однако ниже его лямбда-точка 2,17 К гелий переходит в He II и становится квантовым сверхтекучий с нулевой вязкостью.[2]

В экстремальных условиях, например, при охлаждении выше Tλ, гелий обладает способностью образовывать новое состояние вещества, известное как Конденсат Бозе – Эйнштейна (BEC), в котором атомы практически теряют всю свою энергию. Без передачи энергии между молекулами атомы начинают агрегироваться, создавая область эквивалентной плотности и энергии.[3] Судя по наблюдениям, жидкий гелий демонстрирует сверхтекучесть только потому, что он содержит изолированные островки БЭК, которые имеют четко определенные величину и фазу, а также четко определенные фонон–ротон (P-R) режимы.[4] Фонон относится к кванту энергии, связанному с волной сжатия, такой как колебание кристаллической решетки, в то время как ротон относится к элементарному возбуждению в сверхтекучем гелии. В BEC моды P-R имеют одинаковую энергию, что объясняет нулевые колебательные энергии гелия, препятствующие образованию решетки.[5]

Когда гелий ниже Tλповерхность жидкости становится более гладкой, что свидетельствует о переходе от жидкости к сверхтекучей.[6] Эксперименты с нейтронной бомбардировкой коррелируют с существованием БЭК, тем самым подтверждая источник уникальных свойств жидкого гелия, таких как сверхтекучесть и теплопередача.[6][7]

Схема гелиевой системы охлаждения; тепловой поток представлен красными стрелками, а поток гелия - черными стрелками.

Хотя это может показаться парадоксальным, криогенные гелиевые системы могут перемещать тепло из области с относительно низкой температурой в область с относительно высокой температурой.[8] Хотя это явление, похоже, нарушает второй закон термодинамики, эксперименты показали, что это преобладает в системах, где область низкой температуры постоянно нагревается, а область высокой температуры постоянно охлаждается. Считается, что это явление связано с теплом, связанным с фазовым переходом между жидким и газообразным гелием.[8]

Приложения

Сверхпроводники

Жидкий гелий используется в качестве хладагента для различных сверхпроводящих приложений. Примечательны ускорители частиц где магниты используются для управления заряженными частицами. Если требуются большие магнитные поля, используются сверхпроводящие магниты. Чтобы сверхпроводники были эффективными, их температура должна быть ниже их соответствующей критической температуры. Это требует очень эффективной теплопередачи. По причинам, обсуждавшимся ранее, сверхтекучий гелий можно использовать для эффективного отвода тепла от сверхпроводников.[9]

Квантовые вычисления

Квантовый гелиевый конденсатор.png

Одно из предлагаемых вариантов использования сверхтекучего гелия - квантовые вычисления. Квантовые компьютеры используют квантовые состояния материи, такие как спин электрона, как личность квантовые биты (кубиты), квантовый аналог битов, используемых в традиционных компьютерах для хранения информации и выполнения задач обработки. Спиновые состояния электронов, присутствующих на поверхности сверхтекучего гелия в вакууме, обещают стать прекрасными кубитами. Чтобы кубит считался пригодным для использования, необходимо создать замкнутую систему отдельных квантовых объектов, которые взаимодействуют друг с другом, но чье взаимодействие с внешним миром минимально. Кроме того, квантовые объекты должны иметь возможность манипулировать компьютером, а свойства квантовой системы должны считываться компьютером, чтобы сигнализировать о завершении вычислительной функции.[10] Считается, что в вакууме сверхтекучий гелий удовлетворяет многим из этих критериев, поскольку замкнутая система его электронов может быть прочитана компьютером и легко управляема ею так же, как электростатически управляемые электроны в полупроводниковых гетероструктурах. Другой полезный аспект квантовой системы жидкого гелия заключается в том, что приложение электрического потенциала к жидкому гелию в вакууме может перемещать кубиты с небольшой декогеренцией. Другими словами, напряжение может управлять кубитами с небольшим влиянием на упорядочение фазовых углов в волновых функциях между компонентами квантовой системы жидкого гелия.[11]

Рентгеновская кристаллография

Появление рентгеновских лучей с высоким потоком обеспечивает полезный инструмент для разработки структур белков с высоким разрешением. Однако кристаллография с более высокими энергиями вызывает радиационное повреждение исследуемых белков. Криогенные гелиевые системы могут использоваться с большей эффективностью, чем азотные криогенные системы, для предотвращения радикального повреждения кристаллов белка.[12]

Смотрите также

Холодильник разбавления

использованная литература

  1. ^ Ян, Шэнфу и Эндрю М. Эллис. «Капли гелия: перспектива химии». Обзоры химического общества 42.2 (2012): 472-84. Распечатать.
  2. ^ Вудс, А. Д. Б. и Р. А. Коули. «Структура и возбуждения жидкого гелия». Доклады о прогрессе в физике 36.9 (1973): 1135-231. Распечатать.
  3. ^ Пенроуз, Оливер и Ларс Онсагер. «Конденсация Бозе – Эйнштейна и жидкий гелий». Physical Review 104.3 (1956): 576-84. Распечатать.
  4. ^ Хаусманн Р. "Свойства ферми-жидкости при сверхтекучем переходе в области кроссовера между сверхпроводимостью БКШ и конденсацией Бозе – Эйнштейна". Physical Review B 49.18 (1994): 12975-2983. Распечатать.
  5. ^ Босси, Жак, Джонатан Пирс, Гельмут Шобер и Генри Глайд. «Фононно-ротонные моды и локализованная бозе-эйнштейновская конденсация в жидком гелии под давлением в нанопористых средах». Physical Review Letters 101.2 (2008): n. стр. Распечатать.
  6. ^ а б Чарльтон, Т. Р., Р. М. Дэлглиш, О. Киричек, С. Лэнгридж, А. Ганшин и П. В. Э. Макклинток. «Отражение нейтрона от поверхности жидкого гелия». Физика низких температур 34.4 (2008): 316-19. Распечатать.
  7. ^ Ципенюк, Ю. М., Киричек О., Петренко О. «Малоугловое рассеяние нейтронов на нормальном и сверхтекучем жидком гелии». Физика низких температур 39.9 (2013): 777. Print.
  8. ^ а б Павел Урбан; Дэвид Шморанцер; Павел Ганзелко; Катепалли Р. Шринивасан и Ладислав Скрбек (2013). «Аномальный перенос тепла и конденсация при конвекции криогенного гелия». Труды Национальной академии наук. 110 (20): 8036–8039. Bibcode:2013ПНАС..110.8036У. Дои:10.1073 / pnas.1303996110. ЧВК 3657834. PMID 23576759.
  9. ^ Пьер Паоло Граньери «Теплообмен между сверхпроводящими кабелями ускорительных магнитов LHC и сверхтекучей гелиевой ванной» Швейцарский федеральный технологический институт в Лозанне. Диссертация № 5411 (2012): 1-2 29 августа 2012 г. http://infoscience.epfl.ch/record/180620/files/EPFL_TH5411.pdf
  10. ^ Дикман М.И., Платцман П.М. «Квантовые вычисления с электронами, плавающими на жидком гелии». Science 284 (1999): 1967-69. Распечатать.
  11. ^ Лайон, С. А. «Спиновые квантовые вычисления с использованием электронов на жидком гелии». Physical Review A 74.5 (2006): 52338-2344. Распечатать.
  12. ^ Криогенное (<20 K) гелиевое охлаждение снижает радиационное повреждение кристаллов белка »Acta Crystallographica Section D. 2007 63 (4) 486-492