WikiDer > Уравнения Книжника – Замолодчикова

Knizhnik–Zamolodchikov equations

В математическая физика то Уравнения Книжника – Замолодчикова, или же Уравнения KZ, являются линейными дифференциальными уравнениями, которым удовлетворяет корреляционные функции (на сфере Римана) двумерные конформные теории поля связанный с аффинная алгебра Ли на фиксированном уровне. Они образуют систему сложный уравнения в частных производных с регулярные особые точки удовлетворен N-точечные функции аффинные первичные поля и может быть получен с использованием формализма Алгебры Ли или что из вершинные алгебры.

Структура нулевого рода части конформной теории поля закодирована в монодромия свойства этих уравнений. В частности, плетение и слияние первичных полей (или связанных с ними представлений) можно вывести из свойств четырехточечных функций, для которых уравнения сводятся к одному матричному комплексу первого порядка обыкновенное дифференциальное уравнение фуксова типа.

Первоначально русские физики Вадим Книжник и Александр Замолодчиков вывел уравнения для SU (2) Модель Весса – Зумино – Виттена. используя классические формулы Гаусс для коэффициенты связи из гипергеометрическое дифференциальное уравнение.

Определение

Позволять ${displaystyle {hat {mathfrak {g}}} _ {k}}$ обозначим аффинную алгебру Ли с уровнем $k$ и двойной Число Кокстера $час$ . Позволять $v$ вектор из представления нулевой моды ${displaystyle {hat {mathfrak {g}}} _ {k}}$ и ${displaystyle Phi (v, z)}$ связанное с ним основное поле. Позволять ${displaystyle t ^ {a}}$ быть основой лежащих в основе Алгебра Ли ${displaystyle {mathfrak {g}}}$ , ${displaystyle t_ {i} ^ {a}}$ их представление на первичном поле ${displaystyle Phi (v_ {i}, z)}$ и $η$ то Форма убийства. Тогда для ${displaystyle i, j = 1,2, ldots, N}$ то Уравнения Книжника – Замолодчикова читать

{displaystyle left ((k + h) partial _ {z_ {i}} + sum _ {jeq i} {frac {sum _ {a, b} eta _ {ab} t_ {i} ^ {a} otimes t_ { j} ^ {b}} {z_ {i} -z_ {j}}} ight) левый угол Phi (v_ {N}, z_ {N}) точки Phi (v_ {1}, z_ {1}) ightangle = 0 .}

Неформальное происхождение

Уравнения Книжника – Замолодчикова получаются из Строительство Сугавара алгебры Вирасоро из аффинной алгебры Ли. В частности, они возникают в результате применения идентичности

{displaystyle L _ {- 1} = {frac {1} {2 (k + h)}} sum _ {kin mathbf {Z}} sum _ {a, b} eta _ {ab} J _ {- k} ^ { а} J_ {k-1} ^ {b}}

к аффинному первичному полю ${displaystyle Phi (v_ {i}, z_ {i})}$ в корреляционной функции аффинных первичных полей. В этом контексте только термины ${displaystyle k = 0,1}$ не исчезают. Действие ${displaystyle J _ {- 1} ^ {a}}$ затем можно переписать с помощью глобального Идентификаторы прихода,

{displaystyle left (left (J _ {- 1} ^ {a} ight) _ {i} + sum _ {jeq i} {frac {t_ {j} ^ {a}} {z_ {i} -z_ {j}) }} ight) leftlangle Phi (v_ {N}, z_ {N}) dots Phi (v_ {1}, z_ {1}) ightangle = 0,}

и ${displaystyle L _ {- 1}}$ можно отождествить с оператором бесконечно малого преобразования ${displaystyle {frac {partial} {partial z}}}$ .

Математическая формулировка

Поскольку лечение в Цучия и Кани (1988), уравнение Книжника – Замолодчикова математически сформулировано на языке вершинные алгебры из-за Борчердс (1986) и Френкель, Леповски и Меурман (1988). Этот подход был популяризирован среди физиков-теоретиков Годдард (1988) а среди математиков Кац (1996).

Вакуумное представление ЧАС₀ из аффинная алгебра Каца – Муди на фиксированном уровне можно закодировать в вершинная алгебра.Произведение $d$ действует как оператор энергии L₀ на ЧАС₀, который может быть записан как прямая сумма неотрицательных целочисленных собственных подпространств L₀, пространство с нулевой энергией генерируется вакуумным вектором Ω. Собственное значение собственного вектора L₀ называется его энергией. Для каждого штата а в L есть вершинный оператор V(а,z) который создает а из вакуумного вектора Ω в том смысле, что

{displaystyle V (a, 0) Omega = a.}

Вершинные операторы энергии 1 соответствуют образующим аффинной алгебры

{displaystyle X (z) = сумма X (n) z ^ {- n-1}}

куда Икс пробегает элементы основной конечномерной простой комплексной алгебры Ли ${displaystyle {mathfrak {g}}}$ .

Имеется собственный вектор энергии 2 $L -2 Ω$ которые дают генераторам L_п из Алгебра Вирасоро ассоциированной с алгеброй Каца – Муди Строительство Сегала – Сугавары

{displaystyle T (z) = сумма L_ {n} z ^ {- n-2}.}

Если а имеет энергию $α$ , то соответствующий вершинный оператор имеет вид

{displaystyle V (a, z) = sum V (a, n) z ^ {- n-alpha}.}

Вершинные операторы удовлетворяют

{displaystyle {egin {align} {frac {d} {dz}} V (a, z) & = left [L _ {- 1}, V (a, z) ight] = Vleft (L _ {- 1} a, zight) left [L_ {0}, V (a, z) ight] & = left (z ^ {- 1} {frac {d} {dz}} + alpha ight) V (a, z) end {выровнено }}}

а также отношения локальности и ассоциативности

{displaystyle V (a, z) V (b, w) = V (b, w) V (a, z) = V (V (a, z-w) b, w).}

Эти последние два соотношения понимаются как аналитические продолжения: скалярные произведения с конечными векторами энергии трех выражений определяют одни и те же многочлены в $z \pm1, ш \pm1$ и $(z - ш) -1$ в доменах |z| < |ш|, |z| > |ш| и |z – ш| < |ш|, Все структурные соотношения алгебры Каца – Муди и Вирасоро могут быть восстановлены из этих соотношений, включая конструкцию Сигала – Сугавары.

Любое другое интегральное представление ЧАС_я на том же уровне становится модулем вершинной алгебры в том смысле, что для каждого а есть вершинный оператор $V я (а, z)$ на ЧАС_я такой, что

{displaystyle V_ {i} (a, z) V_ {i} (b, w) = V_ {i} (b, w) V_ {i} (a, z) = V_ {i} (V (a, zw ) b, w).}

Наиболее общие вершинные операторы на данном уровне: переплетающиеся операторы $Φ (v, z)$ между представительствами ЧАС_я и ЧАС_j куда v лежит в ЧАС_k. Эти операторы также можно записать как

{displaystyle Phi (v, z) = сумма Phi (v, n) z ^ {- n-дельта}}

но теперь δ может быть рациональное число. И снова эти сплетающие операторы характеризуются свойствами

{displaystyle V_ {j} (a, z) Phi (v, w) = Phi (v, w) V_ {i} (a, w) = Phi влево (V_ {k} (a, zw) v, wight) }

и отношения с L₀ и L₋₁ аналогично приведенным выше.

Когда v находится в подпространстве с наименьшей энергией для L₀ на ЧАС_k, неприводимое представление ${displaystyle {mathfrak {g}}}$ , Оператор $Φ (v, ш)$ называется основное поле заряда k.

Учитывая цепочку п основные поля, начинающиеся и заканчивающиеся на ЧАС₀, их соотношение или п-точечная функция определяется

{displaystyle leftlangle Phi (v_ {1}, z_ {1}) Phi (v_ {2}, z_ {2}) cdots Phi (v_ {n}, z_ {n}) ightangle = left (Phi left (v_ {1) }, z_ {1} ight) Phi влево (v_ {2}, z_ {2} ight) cdots Phi left (v_ {n}, z_ {n} ight) Omega, Omega ight).}

В физической литературе v_я часто подавляются, и первичное поле записывается как Φ_я(z_я), при том понимании, что он помечен соответствующим неприводимым представлением ${displaystyle {mathfrak {g}}}$ .

Вывод вертексной алгебры

Если (Икс_s) является ортонормированным базисом ${displaystyle {mathfrak {g}}}$ для формы Киллинга уравнения Книжника – Замолодчикова могут быть выведены путем интегрирования корреляционной функции

{displaystyle sum _ {s} leftlangle X_ {s} (w) X_ {s} (z) Phi (v_ {1}, z_ {1}) cdots Phi (v_ {n}, z_ {n}) ightangle (wz ) ^ {- 1}}

первый в ш переменная вокруг небольшого круга с центром в z; по теореме Коши результат может быть выражен как сумма интегралов вокруг п маленькие кружки с центром в z_js:

{displaystyle {1 over 2} (k + h) leftlangle T (z) Phi (v_ {1}, z_ {1}) cdots Phi (v_ {n}, z_ {n}) ightangle = -sum _ {j, s} leftlangle X_ {s} (z) Phi (v_ {1}, z_ {1}) cdots Phi (X_ {s} v_ {j}, z_ {j}) cdots Phi (v_ {n}, z_ {n }) ightangle (z-z_ {j}) ^ {- 1}.}

Объединение обеих сторон в z переменная о маленьком круге с центром z_я дает я^th Уравнение Книжника – Замолодчикова.

Вывод алгебры Ли

Также возможно вывести уравнения Книжника – Замодчикова без явного использования вершинных алгебр. Период, термин $Φ (v я, z я)$ можно заменить в корреляционной функции ее коммутатором с L_р куда р = 0, ± 1. Результат может быть выражен через производную по z_я. С другой стороны, L_р также дается формулой Сигала – Сугавары:

{displaystyle {egin {align} L_ {0} & = (k + h) ^ {- 1} sum _ {s} left [{frac {1} {2}} X_ {s} (0) ^ {2} ») + sum _ {m> 0} X_ {s} (- m) X_ {s} (m) ight] L_ {pm 1} & = (k + h) ^ {- 1} sum _ {s} sum _ {mgeq 0} X_ {s} (- mpm 1) X_ {s} (m) конец {выровнено}}}

После замены этих формул на L_р, полученные выражения можно упростить с помощью формул коммутатора

{displaystyle [X (m), Phi (a, n)] = Phi (Xa, m + n).}

Первоначальное происхождение

Оригинальное доказательство Книжник и Замолодчиков (1984), воспроизведен в Цутия и Кани (1988), использует комбинацию обоих вышеперечисленных методов. Сначала отметим, что для Икс в ${displaystyle {mathfrak {g}}}$

{displaystyle leftlangle X (z) Phi (v_ {1}, z_ {1}) cdots Phi (v_ {n}, z_ {n}) ightangle = sum _ {j} leftlangle Phi (v_ {1}, z_ {1) }) cdots Phi (Xv_ {j}, z_ {j}) cdots Phi (v_ {n}, z_ {n}) ightangle (z-z_ {j}) ^ {- 1}.}

Следовательно

{displaystyle sum _ {s} langle X_ {s} (z) Phi (z_ {1}, v_ {1}) cdots Phi (X_ {s} v_ {i}, z_ {i}) cdots Phi (v_ {n }, z_ {n}) angle = sum _ {j} sum _ {s} langle cdots Phi (X_ {s} v_ {j}, z_ {j}) cdots Phi (X_ {s} v_ {i}, z_ {i}) угол cdots (z-z_ {j}) ^ {- 1}.}

С другой стороны,

{displaystyle sum _ {s} X_ {s} (z) Phi left (X_ {s} v_ {i}, z_ {i} ight) = (z-z_ {i}) ^ {- 1} Phi left (сумма _ {s} X_ {s} ^ {2} v_ {i}, z_ {i} ight) + (k + g) {частичное частичное z_ {i}} Phi (v_ {i}, z_ {i}) + O (z-z_ {i})}

так что

{displaystyle (k + g) {frac {partial} {partial z_ {i}}} Phi (v_ {i}, z_ {i}) = lim _ {z o z_ {i}} left [sum _ {s} X_ {s} (z) Phi влево (X_ {s} v_ {i}, z_ {i} ight) - (z-z_ {i}) ^ {- 1} Phi влево (сумма _ {s} X_ {s } ^ {2} v_ {i}, z_ {i} ight) ight].}

Результат следует из использования этого предела в предыдущем равенстве.

Представление монодромии уравнения КЗ

В конформная теория поля вдоль определение выше то пточечная корреляционная функция первичного поля удовлетворяет уравнению КЗ. В частности, для ${displaystyle {mathfrak {sl}} _ {2}}$ и неотрицательные целые числа k Существуют ${displaystyle k + 1}$ основные поля ${displaystyle Phi _ {j} (z_ {j})}$ соответствует вращение _j представление ( ${displaystyle j = 0,1 / 2,1,3 / 2, ldots, k / 2}$ ). Корреляционная функция ${displaystyle Psi (z_ {1}, dots, z_ {n})}$ основных полей ${displaystyle Phi _ {j} (z_ {j})}$ для представления ${displaystyle (ho, V_ {i})}$ принимает значения в тензорном произведении ${displaystyle V_ {1} otimes cdots otimes V_ {n}}$ и его уравнение KZ

{displaystyle (k + 2) {frac {partial} {partial z_ {i}}} Psi = sum _ {i, jeq i} {frac {Omega _ {ij}} {z_ {i} -z_ {j}} } Psi}

,

куда ${displaystyle Omega _ {ij} = sum _ {a} ho _ {i} (J ^ {a}) otimes ho _ {j} (J_ {a})}$ как указано выше неформальное происхождение.

Этот п-точечная корреляционная функция может быть аналитически продолжена как многозначная голоморфная функция в область ${displaystyle X_ {n} подмножество mathbb {C} ^ {n}}$ с ${displaystyle z_ {i} eq z_ {j}}$ за ${displaystyle ieq j}$ . Благодаря этому аналитическому продолжению голономия уравнения КЗ можно описать группа кос ${displaystyle B_ {n}}$ представлен Эмиль Артин.Коно (2002) В общем, сложная полупростая алгебра Ли ${displaystyle {mathfrak {g}}}$ и его представления ${displaystyle (ho, V_ {i})}$ дай линейное представление группы кос

{displaystyle heta двоеточие B_ {n} ightarrow V_ {1} otimes cdots otimes V_ {n}}

как голономия уравнения КЗ. Напротив, уравнение КЗ дает линейное представление групп кос как их голономию.

Действие на ${displaystyle V_ {1} otimes dots otimes V_ {n}}$ аналитическим продолжением уравнения КЗ называется представление монодромии уравнения КЗ. В частности, если все ${displaystyle V_ {i}}$ есть спин _1/2 то линейное представление, полученное из уравнения КЗ, согласуется с представлением, построенным из теория операторной алгебры к Воан Джонс. Известно, что представление монодромии уравнения КЗ с общей полупростой алгеброй Ли согласуется с линейным представлением группы кос, заданным формулой R-матрица соответствующих квантовая группа.

Приложения

Смотрите также

Квантовые уравнения КЗ

Navigation