WikiDer > Волны ягненка

Волны ягненка размножаются твердыми пластинами или сферами^[1]. Они есть упругие волны движение частицы которой лежит в плоскости, содержащей направление распространения волны и нормаль к плоскости (направление, перпендикулярное пластине). В 1917 году английский математик Гораций Лэмб опубликовал свой классический анализ и описание акустический волны этого типа. Их свойства оказались довольно сложными. Бесконечная среда поддерживает только две волновые моды, распространяющиеся с уникальными скоростями; но пластины поддерживают два бесконечных набора мод волн Лэмба, скорости которых зависят от соотношения между длиной волны и толщиной пластины.

С 1990-х годов понимание и использование волн Лэмба значительно продвинулось благодаря быстрому увеличению доступности вычислительной мощности. Теоретические формулировки Лэмба нашли существенное практическое применение, особенно в области неразрушающего контроля.

Период, термин Волны Рэлея – Лэмба обнимает Волна Рэлея, тип волны, которая распространяется вдоль одной поверхности. Как волны Рэлея, так и волны Лэмба ограничены упругими свойствами направляющих их поверхностей.

Рисунок 1: Верхний и нижний соответственно:
Расширенный (S₀) режим с ${displaystyle d / lambda = 0,6}$.
Изгиб (A₀) режим с ${displaystyle d / lambda = 0,3}$.
(Это упрощенный рисунок. Он основан на z только компонент движения, поэтому он не передает точно искажение пластины.)

Характеристические уравнения Лэмба

В целом, упругие волны в твердых материалах^[2] руководствуются границами СМИ, в которых они распространяются. Подход к распространению направленных волн, широко используемый в физической акустике, заключается в поиске синусоидальных решений для волновое уравнение за линейные упругие волны при условии граничные условия представляющий структурную геометрию. Это классика собственное значение проблема.

Волны в пластинах были одними из первых направленных волн, которые подверглись подобному анализу. Анализ был разработан и опубликован в 1917 г.^[3] к Гораций Лэмб, лидер математической физики своего времени.

Уравнения Лэмба были выведены путем установления формализма для твердой пластины, имеющей бесконечную протяженность в Икс и у направления и толщина d в z направление. Синусоидальные решения для волновое уравнение были постулированы, имея x- и z-смещения вида

${displaystyle xi = A_ {x} f_ {x} (z) e ^ {i (omega t-kx)} quad quad (1)}$

${displaystyle zeta = A_ {z} f_ {z} (z) e ^ {i (omega t-kx)} quad quad (2)}$

Эта форма представляет собой синусоидальные волны, распространяющиеся в Икс направление с длиной волны 2π / k и частотой ω / 2π. Смещение является функцией Икс, z, т только; нет смещения в у направление и отсутствие изменения каких-либо физических величин в у направление.

Физический граничное условие для свободных поверхностей пластины состоит в том, что составляющая напряжения в z направление на z = +/- d/ 2 равно нулю. Применяя эти два условия к формализованным выше решениям волнового уравнения, можно найти пару характеристических уравнений. Это:

${displaystyle {frac {anh (eta d / 2)} {anh (alpha d / 2)}} = {frac {4alpha eta k ^ {2}} {(k ^ {2} + eta ^ {2}) ^ {2}}} квад, квад, четверка, четверка (3)}$

для симметричных режимов и

${displaystyle {frac {anh (eta d / 2)} {anh (alpha d / 2)}} = {frac {(k ^ {2} + eta ^ {2}) ^ {2}} {4alpha eta k ^ {2}}} четверка четверка четверка четверка (4)}$

для асимметричных режимов, где

${displaystyle alpha ^ {2} = k ^ {2} - {frac {omega ^ {2}} {c_ {l} ^ {2}}} quad quad {ext {and}} quad quad eta ^ {2} = k ^ {2} - {frac {omega ^ {2}} {c_ {t} ^ {2}}}.}$

Этим уравнениям присуща связь между угловой частотой ω и волновым числом k. Численные методы используются для нахождения фазовая скорость c_п = fλ = ω / k, а групповая скорость c_грамм = dω / dk, как функции d / λ или fd. c_л и c_т являются продольная волна и поперечная волна скорости соответственно.

Решение этих уравнений также показывает точную форму движения частицы, которую уравнения (1) и (2) представляют только в общей форме. Установлено, что уравнение (3) порождает семейство волн, движение которых симметрично относительно средней плоскости пластины (плоскость z = 0), а уравнение (4) порождает семейство волн, движение которых антисимметрично относительно промежуточная панель. На рисунке 1 изображен член каждой семьи.

Характеристические уравнения Лэмба были установлены для волн, распространяющихся в бесконечной пластине - однородном изотропном твердом теле, ограниченном двумя параллельными плоскостями, за которыми не может распространяться энергия волны. Формулируя свою задачу, Лэмб ограничил компоненты движения частицы направлением нормали к пластине (z-направление) и направление распространения волны (Икс-направление). По определению, волны Лэмба не имеют движения частиц в у-направление. Движение в у-направление в пластинах обнаруживается в так называемых SH или поперечно-горизонтальных волновых модах. У них нет движения в Икс- или же z-направления и, таким образом, дополняют моды волн Лэмба. Эти два типа волн являются единственными, которые могут распространяться с прямыми бесконечными волновыми фронтами в пластине, как определено выше.

Дисперсия скоростей, присущая характеристическим уравнениям

Кривые дисперсии свободных волн Лэмба для двух различных Коэффициенты Пуассона ${displaystyle sigma}$. По оси абсцисс показано произведение угловой частоты. ${displaystyle omega}$ и толщина плиты ${displaystyle d}$ нормированная на скорость поперечной волны${displaystyle v_ {s}}$. По оси ординат отложена фазовая скорость. ${displaystyle v}$ волны Лэмба, нормированной на скорость поперечной волны. Для высоких частот ${displaystyle S_ {0}}$ и ${displaystyle A_ {0}}$ моды имеют скорость волны Рэлея, приблизительно 92% скорости поперечной волны.

Волны Лэмба демонстрируют дисперсию скоростей; то есть их скорость распространения c зависит от частоты (или длины волны), а также от упругих постоянных и плотности материала. Это явление является центральным для изучения и понимания волнового поведения пластин. Физически ключевым параметром является соотношение толщины пластины. d к длине волны ${displaystyle lambda}$. Это соотношение определяет эффективную жесткость пластины и, следовательно, скорость волны. В технологических приложениях используется более практичный параметр, легко получаемый из этого, а именно произведение толщины и частоты:

${displaystyle fcdot d = {frac {dcdot c} {lambda}},}$

поскольку для всех волн

${displaystyle c = flambda.}$

Связь между скоростью и частотой (или длиной волны) заложена в характеристических уравнениях. В случае пластины эти уравнения непростые, и для их решения требуются численные методы. Это была неразрешимая проблема до появления цифрового компьютера через сорок лет после первоначальной работы Лэмба. Публикация Викторова компьютерных "дисперсионных кривых".^[4] в бывшем Советском Союзе Файерстоун, затем Уорлтон в Соединенных Штатах, и в конечном итоге многие другие принесли теорию волн Лэмба в сферу практического применения. Экспериментальные формы волны, наблюдаемые в пластинах, можно понять путем интерпретации со ссылкой на дисперсионные кривые.

Дисперсионные кривые - графики, показывающие взаимосвязь между скоростью волны, длиной волны и частотой в дисперсионных системах, - могут быть представлены в различных формах. Форма, которая дает наибольшее понимание основной физики, имеет ${displaystyle omega}$ (угловая частота) на уось и k (волновое число) на Икс-ось. Форма Викторова, которая ввела волны Лэмба в практическое использование, имеет скорость волны на уось и ${displaystyle d / lambda}$отношение толщины к длине волны на Икс-ось. Наиболее практичная форма, за которую следует заслуга Дж. И Х. Крауткремеров, а также Флойда Файерстоуна (который, кстати, придумал термин «волны Лэмба»), имеет скорость волны на оси y и fd, произведение частота-толщина, на Икс-ось.

Характеристические уравнения Лэмба указывают на существование двух целых семейств синусоидальных волновых мод в бесконечных пластинах шириной ${displaystyle d}$. Это контрастирует с ситуацией в неограниченных средах, где есть всего две волновые моды: продольная волна а поперечный или поперечная волна. Как в Волны Рэлея которые распространяются по одиночным свободным поверхностям, движение частиц в волнах Лэмба имеет эллиптическую форму. Икс и z компоненты в зависимости от глубины внутри пластины.^[5] В одном семействе режимов движение симметрично относительно плоскости средней толщины. В другом семействе он антисимметричен. Явление дисперсии скоростей приводит к богатому разнообразию экспериментально наблюдаемых форм волны, когда акустические волны распространяются в пластинах. Это групповая скорость c_грамм, а не упомянутый выше фазовая скорость c или c_п, который определяет модуляции, наблюдаемые в наблюдаемой форме волны. Внешний вид сигналов сильно зависит от диапазона частот, выбранного для наблюдения. Режимы изгиба и растяжения относительно легко распознать, и это считается методом неразрушающий контроль.

Режимы нулевого порядка

Особого внимания заслуживают симметричные и антисимметричные моды нулевого порядка. Эти режимы имеют нулевые "зарождающиеся частоты". Таким образом, они являются единственными модами, которые существуют во всем спектре частот от нуля до бесконечно высоких частот. В низкочастотном диапазоне (т.е. когда длина волны больше, чем толщина пластины) эти режимы часто называют «режимом растяжения» и «режимом изгиба» соответственно, термины, которые описывают характер движения и упругую жесткость, которые определяют Скорости распространения.Эллиптическое движение частицы происходит в основном в плоскости пластины для симметричной, продольной моды и перпендикулярно плоскости пластины для антисимметричной, изгибной моды.Эти характеристики изменяются на более высоких частотах.

Эти две моды являются наиболее важными, потому что (а) они существуют на всех частотах и ​​(б) в большинстве практических ситуаций они несут больше энергии, чем моды более высокого порядка.

Симметричная мода нулевого порядка (обозначенная S₀) движется со «скоростью пластины» в низкочастотном режиме, где его правильно называют «режимом растяжения». В этом режиме пластина растягивается в направлении распространения и соответственно сжимается в направлении толщины. Когда частота увеличивается и длина волны становится сопоставимой с толщиной пластины, изгиб пластины начинает оказывать значительное влияние на ее эффективную жесткость. Фазовая скорость плавно падает, а групповая скорость несколько стремительно падает до минимума. На более высоких частотах и ​​фазовая скорость, и групповая скорость сходятся к скорости волны Рэлея - фазовой скорости сверху и групповой скорости снизу.

В низкочастотном пределе для режима растяжения z- и x-компоненты смещения поверхности находятся в квадратуре, а отношение их амплитуд определяется выражением:

${displaystyle {frac {a_ {z}} {a_ {x}}} = {frac {pi u} {(1-u)}}. {frac {d} {lambda}}}$

куда ${displaystyle u}$ - коэффициент Пуассона.

Антисимметричная мода нулевого порядка (обозначенная A₀) имеет высокую дисперсию в низкочастотном режиме, где его правильно называют «изгибной модой» или «изгибной модой». Для очень низких частот (очень тонкие пластины) фазовая и групповая скорости пропорциональны корню квадратному из частоты; групповая скорость в два раза больше фазовой. Это простое соотношение является следствием соотношения жесткость / толщина тонких пластин при изгибе. На более высоких частотах, когда длина волны уже не намного превышает толщину пластины, эти отношения нарушаются. Фазовая скорость растет все менее и менее быстро и сходится к скорости волны Рэлея в пределе высоких частот. Групповая скорость проходит через максимум, немного быстрее скорости поперечной волны, когда длина волны примерно равна толщине пластины. Затем он сходится сверху к скорости волны Рэлея в высокочастотном пределе.

В экспериментах, которые позволяют возбуждать и обнаруживать как растягивающие, так и изгибные моды, растяжимая мода часто проявляется как предшественник изгибной моды с более высокой скоростью и меньшей амплитудой. Изгибная мода легче возбуждается из двух и часто несет большую часть энергии.

Моды высшего порядка

По мере увеличения частоты в дополнение к модам нулевого порядка появляются волновые моды более высокого порядка. Каждая мода более высокого порядка «рождается» на резонансной частоте пластины и существует только выше этой частоты. Например, в³⁄₄ на стальной пластине толщиной 19 мм при частоте 200 кГц присутствуют первые четыре моды волны Лэмба и при 300 кГц - первые шесть. Первые несколько мод высших порядков можно отчетливо наблюдать при благоприятных экспериментальных условиях. В менее чем благоприятных условиях они перекрываются и не могут быть различимы.

Моды Лэмба более высокого порядка характеризуются узловыми плоскостями внутри пластины, параллельными поверхностям пластины. Каждый из этих режимов существует только выше определенной частоты, которую можно назвать «зарождающейся частотой». Для любого из режимов нет верхнего предела частоты. Возникающие частоты можно представить как резонансные частоты для продольных или поперечных волн, распространяющихся перпендикулярно плоскости пластины, т.е.

${displaystyle d = {frac {nlambda} {2}} quad quad {ext {or}} quad quad f = {frac {nc} {2d}}}$

куда п любое положительное целое число. Здесь c может быть либо скоростью продольной волны, либо скоростью поперечной волны, и для каждого результирующего набора резонансов соответствующие моды волн Лэмба попеременно симметричны и антисимметричны. Взаимодействие этих двух наборов приводит к паттерну возникающих частот, который на первый взгляд кажется нерегулярным. Например, в стальном листе толщиной 3/4 дюйма (19 мм), имеющем продольную скорость и скорость сдвига 5890 м / с и 3260 м / с соответственно, возникающие частоты антисимметричных мод A₁ и А₂ составляют 86 кГц и 310 кГц соответственно, а возникающие частоты симметричных мод S₁, S₂ и S₃ составляют 155 кГц, 172 кГц и 343 кГц соответственно.

На своей зарождающейся частоте каждая из этих мод имеет бесконечную фазовую скорость и нулевую групповую скорость. В высокочастотном пределе фазовая и групповая скорости всех этих мод сходятся к скорости поперечной волны. Из-за такого схождения скорости Рэлея и скорости сдвига (которые очень близки друг к другу) имеют большое значение в толстых пластинах. Проще говоря, с точки зрения материала, имеющего наибольшее инженерное значение, большая часть энергии высокочастотных волн, которая распространяется на большие расстояния в стальных пластинах, распространяется со скоростью 3000–3300 м / с.

Движение частиц в волновых модах Лэмба в целом эллиптическое, с компонентами, как перпендикулярными, так и параллельными плоскости пластины. Эти компоненты находятся в квадратуре, т.е. у них разность фаз 90 °. Относительная величина компонентов зависит от частоты. Для определенных произведений "частота-толщина" амплитуда одного компонента проходит через ноль, так что движение полностью перпендикулярно или параллельно плоскости пластины. Для частиц на поверхности пластины эти условия возникают, когда фазовая скорость волны Лэмба равна √2c_т или только для симметричных режимов c_л, соответственно. Эти соображения направленности важны при рассмотрении излучения акустической энергии от пластин в соседние жидкости.

Движение частицы также полностью перпендикулярно или полностью параллельно плоскости пластины на частоте зарождающейся моды. Вблизи зарождающихся частот мод, соответствующих продольным резонансам пластины, движение их частиц будет почти полностью перпендикулярно плоскости пластины; и вблизи резонансов поперечных волн - параллельно.

J. и H. Krautkrämer указали^[6] что волны Лэмба можно представить как систему продольных и поперечных волн, распространяющихся под подходящими углами поперек и вдоль пластины. Эти волны отражаются, преобразуют моды и объединяются для создания устойчивой когерентной волновой картины. Для формирования этого когерентного волнового рисунка толщина пластины должна быть точно такой, как углы распространения и длины волн лежащих ниже продольных и поперечных волн; это требование приводит к соотношению дисперсии скоростей.

Волны Лэмба с цилиндрической симметрией; пластинчатые волны от точечных источников

Хотя анализ Лэмба предполагал прямой волновой фронт, было показано, что^[7] что те же характеристические уравнения применяются к волнам цилиндрической пластины (т. е. волнам, распространяющимся наружу от линейного источника, линия, лежащая перпендикулярно пластине). Разница в том, что в то время как «носитель» для прямого волнового фронта является синусоидой, «носитель» для осесимметричной волны является функцией Бесселя. Функция Бесселя учитывает сингулярность в источнике, а затем сходится к синусоидальному поведению на больших расстояниях.

Эти цилиндрические волны являются собственными функциями, из которых может быть составлен ответ пластины на точечные возмущения. Таким образом, реакция пластины на точечное возмущение может быть выражена как комбинация волн Лэмба и кратковременных членов в ближнем поле. Общий результат можно условно представить как узор из круговых волновых фронтов, как рябь от камня, брошенного в пруд, но более глубокого изменения формы по мере продвижения наружу. Теория волн Лэмба относится только к движению в направлении (r, z); поперечное движение - это отдельная тема.

Управляемые волны Лэмба

Эта фраза довольно часто встречается при неразрушающем контроле. «Управляемые волны Лэмба» можно определить как волны Лэмба, управляемые конечными размерами реальных тестовых объектов. Таким образом, добавление приставки «направляемый» к фразе «волна Лэмба» означает признание того, что бесконечной тарелки Лэмба на самом деле нигде не найти.

В действительности мы имеем дело с конечными пластинами, или пластинами, завернутыми в цилиндрические трубы или сосуды, или пластинами, нарезанными на тонкие полосы и т. Д. Теория волн Лэмба часто дает очень хорошее объяснение большей части волнового поведения таких структур. Это не даст точного отчета, и именно поэтому фраза «Управляемые волны ягненка» более актуальна, чем «волны ягненка». Возникает вопрос, как реальная геометрия детали будет влиять на скорости и формы колебаний волн Лэмба. Например, скорость волны Лэмба в тонком цилиндре будет немного зависеть от радиуса цилиндра и от того, движется ли волна по оси или по окружности. Другой вопрос, какие совершенно разные акустические характеристики и волновые режимы могут присутствовать в реальной геометрии детали. Например, цилиндрическая труба имеет режимы изгиба, связанные с физическим перемещением всей трубы, что существенно отличается от режима изгиба стенки трубы, подобного Лэмбу.

Волны Лэмба в ультразвуковом контроле

Цель ультразвуковой контроль обычно заключается в поиске и характеристике отдельных недостатков в тестируемом объекте. Такие дефекты обнаруживаются, когда они отражают или рассеивают падающую волну, и отраженная или рассеянная волна достигает поискового устройства с достаточной амплитудой.

Традиционно ультразвуковые испытания проводились с использованием волн, длина которых намного короче размеров проверяемой детали. В этом высокочастотном режиме ультразвуковой инспектор использует волны, которые аппроксимируют режимы продольных и поперечных волн бесконечной среды, зигзагообразно перемещаясь по толщине пластины и из нее. Хотя пионеры волны Лэмба работали над приложениями неразрушающего контроля и привлекли внимание к теории, широкого распространения не было до 1990-х годов, когда компьютерные программы для расчета дисперсионных кривых и соотнесения их с экспериментально наблюдаемыми сигналами стали гораздо более доступными. Эти вычислительные инструменты, наряду с более широким пониманием природы волн Лэмба, позволили разработать методы неразрушающего контроля с использованием длин волн, сравнимых с толщиной пластины или превышающих ее. На этих более длинных волнах затухание волны меньше, поэтому дефекты можно обнаружить на больших расстояниях.

Основная задача и умение использовать волны Лэмба для ультразвукового контроля - это создание определенных мод на определенных частотах, которые будут хорошо распространяться и давать чистые возвратные «эхо». Это требует тщательного контроля над возбуждением. Для этого используются гребенчатые преобразователи, клинья, волны от жидких сред и электромагнитные акустические преобразователи (EMATs).

Волны Лэмба в акусто-ультразвуковых исследованиях

Акусто-ультразвуковой контроль отличается от ультразвукового в том, что он был задуман как средство оценки повреждений (и других атрибутов материала), распределенных по значительным площадям, а не индивидуальной характеристики дефектов. Волны Лэмба хорошо подходят для этой концепции, потому что они излучают всю толщину пластины и распространяются на значительные расстояния с последовательными схемами движения.

Волны Лэмба в испытаниях акустической эмиссии

В акустической эмиссии используются гораздо более низкие частоты, чем при традиционном ультразвуковом контроле, и обычно ожидается, что датчик обнаруживает активные дефекты на расстоянии до нескольких метров. Большая часть конструкций, обычно испытываемых акустической эмиссией, изготавливается из стального листа - резервуары, сосуды под давлением, трубы и так далее. Таким образом, теория волн Лэмба является основной теорией для объяснения форм сигналов и скоростей распространения, которые наблюдаются при проведении испытаний на акустическую эмиссию. Существенное повышение точности определения местоположения источника АЭ (основной метод тестирования АЭ) может быть достигнуто за счет хорошего понимания и умелого использования совокупности знаний о волнах Лэмба.

Ультразвуковые и акустико-эмиссионные испытания контрастируют

Произвольное механическое возбуждение, приложенное к пластине, будет генерировать множество волн Лэмба, переносящих энергию в широком диапазоне частот. Так обстоит дело с волной акустической эмиссии. При тестировании акустической эмиссии задача состоит в том, чтобы распознать несколько составляющих волны Лэмба в полученной форме волны и интерпретировать их с точки зрения движения источника. Это контрастирует с ситуацией при ультразвуковом контроле, где первая задача состоит в том, чтобы создать одиночную, хорошо управляемую волну Лэмба на единственной частоте. Но даже при ультразвуковом контроле преобразование режима происходит, когда генерируемая волна Лэмба взаимодействует с дефектами, поэтому интерпретация отраженных сигналов, составленных из нескольких режимов, становится средством определения характеристик дефекта.

Смотрите также

• Акустика
• Акустическая волна
• Волновое уравнение
• Волновод
• Волновод (акустика)
• Волновод (электромагнетизм)

Рекомендации

• Rose, J.L .; «Ультразвуковые волны в твердых средах», Cambridge University Press, 1999.

внешняя ссылка

• Режимы распространения звуковой волны в Ресурсном центре NDT
• Волна ягненка в Энциклопедии неразрушающего контроля
• Волновой анализ акусто-ультразвуковых сигналов в пластине Лэмба Лю Чжэньцина: статья, которая включает полные волновые уравнения Лэмба.