WikiDer > Загрузить бросок
Загрузки выпуклости, шишки и лепестки, которые могут образовываться на плоскости подстилки которые разделяют слои осадочные породы. Комки «свешиваются» из верхнего слоя в нижний и обычно образуются с довольно равным интервалом. Эти особенности формируются во время деформация мягкого осадка вскоре после захоронения отложений, перед отложениями литифицировать. Их можно создать, когда плотнее слой осадка откладывается поверх менее плотного осадка. Такое расположение нестабильно гравитационно, что способствует образованию Неустойчивость Рэлея-Тейлора если осадок становится сжиженный (например, наложенным землетрясением). Как только отложения могут течь, нестабильность создает «висячие» выступы и выступы нагрузки, поскольку струи более плотных отложений опускаются в менее плотный слой.
Броски нагрузки - распространенный вид единственная маркировка.
Терминология
Выражение «распределение нагрузки», иногда также называемое структурой нагрузки, относится к нагрузке (более плотный слой), погружающейся в нижележащий (менее плотный) слой. В ролях (плесень). Связанные с загрузкой структуры пламени, волны нагрузки, и антикресты.
Экстремальные изменения нагрузки псевдоузлы и подушко-шариковые конструкции. В этих крайних случаях висячий лепесток почти или полностью отделяется от вышележащего слоя, в результате чего очевидно изолированные массы вышележащего материала плавают в нижнем слое.
История
Седиментолог впервые представил результаты исследования нагрузки. Теодор Фукс в 1895 году, который вызвал их Немецкий Fließwülste (гребни течения, бородавки течения).[1] Он также экспериментально воспроизвел структуру. Позднее исследования были проведены Генри Клифтон Сорби в 1908 г., Пол Кукук в 1920 г. и Роберт Шрок в 1948 г.
Описание
На нижней стороне вышележащего более плотного слоя (пески, крупный песок или гравий), который накладывается на менее плотный гидропластический слой (грязь, илы или более мелкие пески). Цилиндры имеют форму небольших выпуклостей, вздутий, глубоких или округлых мешочков, узловатых наростов или сильно неправильных выступов. В профиль они выглядят как ряд уплощенных, лопастных масс одинакового размера, формы и расстояния, выпирающих в нижний слой. Между лепестками проникают пламяобразные пальцы или диапировидные формы из нижележащего менее плотного слоя. На трехмерном изображении доли имеют форму от равной до удлиненной, отделенной друг от друга узкими щелями. В профиль последовательность лепестков и пальцев можно смоделировать как ряд полукруглых лепестков, соприкасающихся друг с другом кончиками пальцев; характеристика длина волны L следовательно, можно отнести к лепесткам. По контрасту плотности и вязкость Для конкретных слоев длина волны, вызванная нестабильностью, значительно варьируется и обычно составляет от нескольких миллиметров до 10 сантиметров. Сообщалось о крайних случаях с длинами волн до 10 метров.
Обычно доли / карманы и пальцы / диапиры относительно симметричны относительно вертикали, но в некоторых местах могут стать асимметричными. Затем они склоняются в последовательном направлении, обычно интерпретируемом как направление движения. палеотечение. Асимметричные броски нагрузки называются чешуйчатый или же отливки потока. Важно отметить, что при забросах нагрузки пламяобразные пальцы никогда полностью не пробивают верхний слой, тогда как в структурах пламени они это делают.
Вхождение
Приводы нагрузки появляются в очень разных осадочные среды. Они наиболее распространены в турбидиты, но также может встречаться в речной и мелководный настройки. Иногда они появляются в озеро отложения. Их даже нашли в слоистый магматический и пирокластический череды.[2] Хорошие примеры взяты из Вулканическая серия Borrowdale на английском Озерный район и из Каменноугольный Формация Буде юго-западной Англии.
Формирование
Существенным для формирования нагрузок является наслоение обратной плотности, которое нестабильно под действием силы тяжести, т.е. потенциальная энергия многоуровневой системы не минимум. Броски нагрузки являются примером нестабильности границы раздела в гравитационно нестабильном расположении слоистых отложений.[3] Присутствующая нестабильность называется Неустойчивость Рэлея-Тейлора, движущие силы которых обусловлены плавучесть.
Однако нестабильность скрытый потому что это зависит от разжижение стать реальным. Процесс разжижения предполагает значительную или почти полную потерю предел текучести задействованного слоя. Эта важная предпосылка была оценена со времен Сорби в 1908 году (а затем Шроком в 1948 году), который признал гидропластическое состояние нижнего слоя. На основании того, что разжижение связано с толчками, Симс в 1975 году смог сопоставить формирование нагрузок в современных озерных отложениях с историческими землетрясения который разжижил отложения.[4]
Рекомендации
- ^ Фукс, Теодор (1895). В Denkschrift Akademischer Wissenschaften, Вена, 62:369–448
- ^ Thy P & Wilson JR. (1980). Первичные вулканические структуры нагруженной деформации в слоистой основной интрузии Фонген-Хиллинген, регион Тронхейм, Норвегия. Геол. Mag., 117:363–371.
- ^ Anketell JM и др. (1970). О деформационных структурах в системах с обращенными градиентами плотности. Roczn. Pol. Буксировка. Геол., 40:3–30.
- ^ Sims JD. (1975). Определение интервала повторяемости землетрясений по деформационным структурам в молодых озерных отложениях. Тектонофизика, 29:141–152.
Литература
- Аллен JRL (1984). Осадочные структуры. Их характер и физическая основа. Эльзевир. ISBN 0-444-42232-3
- Аллен JRL (1985). Принципы физической седиментологии. Чепмен и Холл. ISBN 0-412-53090-2
- Райнек Х.Э. и Сингх И.Б. (1980). Осадочные осадочные среды. Springer-Verlag. ISBN 0-387-10189-6