WikiDer > Лоренц-инвариантные осцилляции нейтрино

Осцилляция нейтрино с нарушением лоренц-инвариантности относится к квантовому феномену осцилляции нейтрино описаны в структуре, которая позволяет разбивать Лоренц-инвариантность. Сегодня осцилляция нейтрино или превращение одного типа нейтрино в другой является экспериментально подтвержденным фактом; однако детали лежащей в основе теории, ответственной за эти процессы, остаются открытым вопросом и активной областью изучения. Обычная модель осцилляции нейтрино предполагает, что нейтрино массивны, что обеспечивает успешное описание широкого спектра экспериментов; однако есть несколько сигналов осцилляции, которые нельзя учесть в рамках этой модели, что мотивирует изучение других описаний. В теории с нарушением Лоренца нейтрино могут колебаться с массой и без нее, и появляется много других новых эффектов, описанных ниже. Обобщение теории путем включения нарушения Лоренца показало, что предоставляет альтернативные сценарии для объяснения всех установленных экспериментальных данных через построение глобальных моделей.

Вступление

Общепринятый Лоренц-сохраняющие описания нейтрино объясняют явление осцилляций, наделяя эти частицы массой. Однако, если происходит нарушение Лоренца, колебания могут быть вызваны другими механизмами. Общая схема нарушения Лоренца называется Расширение стандартной модели (МСБ).^[1][2][3] Нейтринный сектор SME дает описание того, как Лоренц и Нарушение CPT повлияет на распространение, взаимодействия и колебания нейтрино. Этот нейтринный каркас впервые появился в 1997 году.^[1] как часть общего SME для нарушения Лоренца в физике элементарных частиц, который строится из операторов Стандартная модель. Изотропный предел SME, включая обсуждение лоренц-нарушающих осцилляций нейтрино, был представлен в публикации 1999 года.^[4] Полная информация об общем формализме лоренцевой и CPT-симметрии в нейтринном секторе появилась в публикации 2004 года.^[5] В этой работе представлен минимальный SME (mSME) для нейтринного сектора, который включает только перенормируемые члены. В 2011 году было представлено включение операторов произвольной размерности в нейтринный сектор.^[6]

Вклады в лагранжиан, нарушающие лоренц-инвариантность, строятся как скаляры Лоренца наблюдателя путем сужения стандартных полевых операторов с управляющими величинами, называемыми коэффициентами лоренцевского нарушения. Эти коэффициенты, возникающие из-за спонтанного нарушения лоренцевой симметрии, приводят к нестандартным эффектам, которые можно наблюдать в текущих экспериментах. Тесты на симметрию Лоренца пытаются измерить эти коэффициенты. Ненулевой результат указывает на нарушение Лоренца.

Построение нейтринного сектора SME включает в себя лоренц-инвариантные члены стандартной массивной модели нейтрино, лоренц-нарушающие члены, которые четны при CPT, и члены, которые нечетны при CPT. Поскольку в теории поля нарушение CPT-симметрии с нарушением лоренц-симметрии,^[7] условия, нарушающие CPT, обязательно являются нарушением Лоренца. Разумно ожидать, что нарушение Лоренца и CPT подавлено в масштабе Планка, поэтому коэффициенты нарушения Лоренца, вероятно, будут небольшими. Интерферометрический характер экспериментов по осцилляциям нейтрино, а также систем нейтральных мезонов придает им исключительную чувствительность к таким крошечным эффектам. Это является многообещающим для экспериментов на основе осцилляций для исследования новой физики и доступа к областям пространства коэффициентов SME, которые еще не протестированы.

Общие прогнозы

Текущие экспериментальные результаты показывают, что нейтрино действительно колеблются. Эти осцилляции имеют множество возможных последствий, включая существование масс нейтрино и наличие нескольких типов нарушения Лоренца. Далее описывается каждая категория нарушения Лоренца.^[5]

Спектральные аномалии

В стандартном лоренц-инвариантном описании массивных нейтрино фаза колебаний пропорциональна базовой линии L и обратно пропорциональна энергии нейтрино E. МСМЭ вводит операторы размерности три, которые приводят к фазам колебаний без зависимости от энергии. Он также вводит операторы размерности четыре, генерирующие фазы колебаний, пропорциональные энергии. Стандартные амплитуды колебаний контролируются тремя углами смешивания и одной фазой, все из которых постоянны. в Структура малого и среднего бизнеса, Нарушение Лоренца может привести к зависящим от энергии параметрам смешения. МСП При рассмотрении неперенормируемых членов в теории не пренебрегается, энергетическая зависимость эффективного гамильтониана принимает форму бесконечного ряда по степеням энергии нейтрино. Быстрый рост элементов в гамильтониане может вызвать колебательные сигналы в эксперименте с короткой базой, как в эксперименте модель puma.

Нетрадиционная зависимость от энергии в теории приводит к другим новым эффектам, включая поправки к дисперсионным соотношениям, которые заставляют нейтрино двигаться со скоростями, отличными от скорости света. По этому механизму нейтрино могут стать быстрее света частицы. Наиболее общий вид нейтринного сектора МСП был построен путем включения операторов произвольной размерности.^[6] В этом формализме получается скорость распространения нейтрино. Некоторые из интересных новых особенностей, вносимых нарушением лоренц-инвариантности, включают зависимость этой скорости от энергии нейтрино и направления распространения. Более того, разные ароматы нейтрино также могут иметь разную скорость.

L − E конфликты

В L − E конфликты относятся к нулевым или положительным сигналам колебаний для значений L и E которые не согласуются с лоренц-инвариантным объяснением. Например, KamLAND и SNO наблюдения^[8][9] требуется разность квадратов массы ${ displaystyle Delta m _ { odot} ^ {2} simeq 8 times 10 ^ {- 5} , { mbox {eV}} ^ {2}}$ согласовываться с лоренц-инвариантной фазой, пропорциональной L/E. По аналогии, Супер-Камиоканде, K2K, и МИНОС наблюдения^[10][11][12] осцилляций атмосферных нейтрино требует разности квадратов масс ${ displaystyle Delta m _ { text {atm}} ^ {2} simeq 2,5 times 10 ^ {- 3} , { mbox {eV}} ^ {2}}$. Любой эксперимент с нейтринными осцилляциями должен согласовываться с любой из этих двух разностей квадратов массы для лоренц-инвариантности. На сегодняшний день это единственный класс сигналов, в отношении которого есть положительные доказательства. В LSND наблюдаемый эксперимент^[13] колебания, приводящие к разности квадратов массы, что несовместимо с результатами наблюдений за солнечными и атмосферными нейтрино. Фаза колебаний требует ${ displaystyle Delta m _ { text {LSND}} ^ {2} simeq 1 , { mbox {eV}} ^ {2}}$. Эта аномалия можно понять при наличии нарушения Лоренца.

Периодические вариации

Лабораторные эксперименты проходят по сложным траекториям, поскольку Земля вращается вокруг своей оси и вращается вокруг Солнца. Поскольку фиксированный МСП фоновые поля связаны с полями частиц, периодические изменения, связанные с этими движениями, были бы одним из признаков нарушения Лоренца.

Есть две категории периодических вариаций:

1. Сидерические вариации: Когда Земля вращается, источник и детектор для любого нейтринного эксперимента будут вращаться вместе с ней со звездной частотой ${ displaystyle omega _ { oplus} sim 2 pi / 23 , { mbox {h}} , 56 , { mbox {min}}}$. Поскольку 3-импульс нейтринного пучка связан с МСП фоновых полей, это может привести к сидерическим вариациям в данных вероятности наблюдаемых колебаний. Сидерические вариации являются одними из наиболее часто используемых сигналов в тестах Лоренца в других секторах исследования. МСП.
2. Годовые вариации: Вариации с периодом в один год могут возникать из-за движения Земли вокруг Солнца. Механизм такой же, как и для сидерических вариаций, возникающих из-за связи полей частиц с фиксированным МСП фоновые поля. Эти эффекты, однако, сложно разрешить, поскольку они требуют, чтобы эксперимент предоставил данные за сопоставимый промежуток времени. Есть также эффекты ускорения, возникающие из-за того, что Земля движется вокруг Солнца со скоростью более 30 километров в секунду. Однако это одна десятитысячная скорости света, и это означает, что эффекты усиления подавляются на четыре порядка по сравнению с чисто вращательными эффектами.

Асимметрия компаса

Нарушение инвариантности вращения также может привести к появлению не зависящих от времени сигналов в виде направленной асимметрии в месте расположения детектора. Этот тип сигнала может вызывать различия в наблюдаемых свойствах нейтрино для нейтрино, исходящих с разных направлений.

Смешивание нейтрино-антинейтрино

Некоторые из коэффициентов mSME приводят к смешиванию нейтрино и антинейтрино. Эти процессы нарушают сохранение лептонного числа, но их легко учесть в нарушении Лоренца. Структура малого и среднего бизнеса. Нарушение инвариантности относительно вращений приводит к несохранению углового момента, что позволяет перевернуть спину распространяющегося нейтрино, которое может осциллировать в антинейтрино. Из-за потери вращательной симметрии коэффициенты, ответственные за этот тип перемешивания, всегда вносят зависимость от направления.

Классические тесты CPT

Поскольку нарушение CPT влечет нарушение Лоренца,^[7] традиционные тесты CPT-симметрии также могут быть использованы для поиска отклонений от лоренц-инвариантности. Этот тест ищет доказательства ${ displaystyle P _ { nu _ {a} rightarrow nu _ {b}} neq P _ {{ bar { nu}} _ {b} rightarrow { bar { nu}} _ {a} }}$. Возникают некоторые тонкие особенности. Например, хотя CPT-инвариантность подразумевает ${ displaystyle P _ { nu _ {a} rightarrow nu _ {b}} = P _ {{ bar { nu}} _ {b} rightarrow { bar { nu}} _ {a}} }$, это соотношение может выполняться даже при наличии нарушения CPT.

Глобальные модели осцилляций нейтрино с нарушением Лоренца

Глобальные модели - это описания осцилляций нейтрино, которые согласуются со всеми установленными экспериментальными данными: солнечными, реакторными, ускорительными и атмосферными нейтрино. Генерал Теория малого и среднего бизнеса нейтрино с нарушением лоренц-инвариантности оказалось очень успешным в качестве альтернативного описания всех наблюдаемых нейтринных данных. Эти глобальные модели основаны на SME и демонстрируют некоторые ключевые сигналы нарушения Лоренца, описанные в предыдущем разделе.

Модель велосипеда

Первая феноменологическая модель, использующая нейтрино с нарушением лоренц-нарушения, была предложена Костелецким и Мьюзом в статье 2004 года.^[14] Это так называемое велосипед модель демонстрирует зависимость от направления и только два параметра (два ненулевых МСП коэффициентов) вместо шести в традиционной массивной модели. Одна из основных характеристик этой модели состоит в том, что нейтрино считаются безмассовыми. Эта простая модель совместима с данными о солнечных, атмосферных и нейтринных осцилляциях с длинной базой. Новая особенность модели велосипеда проявляется при высоких энергиях, когда два МСП коэффициенты объединяются для создания псевдомассы, зависящей от направления. Это приводит к максимальному перемешиванию и фазе колебаний, пропорциональной L/E, как и в массовом случае.

Обобщенная модель велосипеда

Модель велосипеда является примером очень простой и реалистичной модели, которая может вместить большинство наблюдаемых данных с использованием безмассовых нейтрино при наличии нарушения Лоренца. В 2007 году Баргер, Марфатия и Виснант построили более общую версию этой модели, включив больше параметров.^[15] В этой статье показано, что комбинированный анализ солнечного, реакторного и длиннофазовых экспериментов исключил модель велосипеда и ее обобщение. Несмотря на это, велосипед послужил отправной точкой для создания более сложных моделей.

Тандемная модель

Тандемная модель^[16] - это расширенная версия велосипеда, представленная в 2006 году Катори, Костелецким и Тайло. Это гибридная модель, включающая нарушение Лоренца, а также массовые члены для подмножества нейтринных ароматов. Он пытается построить реалистичную модель, применяя ряд желательных критериев. В частности, приемлемые модели нейтринного нарушения должны:

1. основываться на квантовой теории поля,
2. включают только перенормируемые термины,
3. предложить приемлемое описание основных характеристик данных о нейтринных осцилляциях,
4. иметь массовый характер ${ displaystyle lesssim 0.1 , { text {эВ}}}$ для совместимости с качелями,
5. включает меньше параметров, чем четыре, используемых в стандартной картинке,
6. имеют коэффициенты нарушения Лоренца, согласующиеся с подавлением планковского масштаба ${ displaystyle lesssim 10 ^ {- 17}}$, и
7. приспособить LSND сигнал.

Всем этим критериям удовлетворяет тандемная модель, которая выглядит как простое продолжение велосипеда. Тем не менее, он включает только изотропные коэффициенты, что означает отсутствие зависимости от направления. Дополнительный термин - это большой термин, который воспроизводит L/E фаза при низких энергиях, наблюдаемая KamLAND.^[17] Оказалось, что тандемная модель согласуется с данными об атмосфере, солнечной энергии, реакторе и данных с короткой базой, включая LSND. Помимо согласованности со всеми экспериментальными данными, самой замечательной особенностью этой модели является предсказание низкоэнергетического избытка MiniBooNE. Когда тандем применяется к экспериментам на ускорителях с короткой базой, он согласуется с КАРМЕН нулевой результат из-за очень короткой базовой линии. За MiniBooNE, тандемная модель предсказала колебательный сигнал при низкой энергии, который очень быстро спадает. В MiniBooNE результаты, опубликованные через год после публикации тандемной модели, действительно показали необъяснимое превышение при низких энергиях. Этот избыток нельзя понять в рамках стандартной модели массивного нейтрино,^[18] и тандем остается одним из лучших кандидатов для его объяснения.

Модель Puma

Модель пумы была предложена Диазом и Костелецки в 2010 году как трехпараметрическая модель.^[19][20] который демонстрирует соответствие всем установленным нейтринным данным (ускоритель, атмосферный, реакторный и солнечный) и естественно описывает аномальный низкоэнергетический избыток, наблюдаемый в MiniBooNE это несовместимо с традиционной массивной моделью. Это гибридная модель, включающая нарушение Лоренца и массы нейтрино. Одним из основных отличий этой модели от описанных выше велосипедных и тандемных моделей является включение в теорию неперенормируемых членов, которые приводят к степеням энергии больше единицы. Тем не менее, все эти модели имеют общую характеристику смешанной энергетической зависимости, которая приводит к зависящим от энергии углам смешения, что отсутствует в традиционной массивной модели. При низких энергиях преобладает массовый член, и перемешивание принимает трибимаксимальный форма, широко используемая матрица, постулируемая для описания смешивания нейтрино. Это смешивание добавлено к 1 /E зависимость массового срока гарантии от соглашения с солнечный и KamLAND данные. При высоких энергиях вклады с нарушением лоренц-инвариантности берут верх, делая пренебрежимо малым вклад масс нейтрино. Срабатывает механизм качелей, аналогичный тому, который используется в модели велосипеда, делая одно из собственных значений пропорциональным 1 /E, которые обычно связаны с массами нейтрино. Эта особенность позволяет модели имитировать эффекты массового члена при высоких энергиях, несмотря на то, что существуют только неотрицательные степени энергии. Энергетическая зависимость лоренц-нарушающих членов дает максимальный ${ displaystyle nu _ { mu} leftrightarrow nu _ { tau}}$ смешивание, что делает модель совместимой с атмосферными данными и данными ускорителя. Сигнал колебаний в MiniBooNE возникает потому, что фаза колебаний, отвечающая за канал колебаний ${ displaystyle nu _ { mu} rightarrow nu _ {e}}$ быстро растет с энергией, и амплитуда колебаний велика только для энергий ниже 500 МэВ. Комбинация этих двух эффектов создает сигнал колебаний в MiniBooNE при низких энергиях, что согласуется с данными. Кроме того, поскольку модель включает член, связанный с CPT-нечетным оператором с нарушением лоренц-нарушения, для нейтрино и антинейтрино появляются разные вероятности. Более того, поскольку амплитуда для ${ displaystyle nu _ { mu} rightarrow nu _ {e}}$ уменьшается для энергий выше 500 МэВ, эксперименты с длинной базой ищут ненулевые ${ displaystyle theta _ {13}}$ должны измерять разные значения в зависимости от энергии; точнее, МИНОС эксперимент должен иметь значение меньше, чем T2K эксперимент согласно модели puma, что согласуется с текущими измерениями.^[21][22]

Изотропная модель велосипеда

В 2011 году Баргер, Ляо, Марфатия и Виснант изучили общие модели велосипедного типа (без масс нейтрино), которые могут быть построены с использованием минимального SME, который является изотропным (не зависит от направления).^[23] Результаты показывают, что данные по ускорителям и атмосфере с длинной базой могут быть описаны этими моделями в силу механизма качелей с нарушением лоренц-инвариантности; тем не менее, существует напряжение между солнечной и KamLAND данные. Учитывая эту несовместимость, авторы пришли к выводу, что перенормируемые модели с безмассовыми нейтрино исключаются данными.

Теория

С общей модели, не зависящей от модели, нейтрино осциллируют, потому что эффективный гамильтониан, описывающий их распространение, не диагонален в пространстве ароматов и имеет невырожденный спектр, другими словами, собственные состояния гамильтониана являются линейными суперпозициями собственных состояний аромата слабое взаимодействие и есть как минимум два разных собственных значения. Если мы найдем преобразование ${ displaystyle U_ {a'a}}$ что ставит эффективный гамильтониан в основу аромата (час_эфф)_ab в диагональной форме

${ displaystyle E_ {a'b '} = mathrm {diag} ( lambda _ {1}, lambda _ {2}, lambda _ {3})}$

(где индексы а, б = е, μ, τ и а ', б ' = 1, 2, 3 обозначают аромат и диагональный базис соответственно), то мы можем записать вероятность колебаний из состояния аромата ${ displaystyle | nu _ {b} rangle}$ к ${ displaystyle | nu _ {a} rangle}$ в качестве

${ Displaystyle P _ { nu _ {b} rightarrow nu _ {a}} = left | left langle nu _ {a} | nu _ {b} (L) right rangle right | ^ {2} = left | sum _ {a '} U_ {a'a} ^ {*} U_ {a'b} , e ^ {- i lambda _ {a'} L} right | ^ {2},}$

куда ${ displaystyle lambda _ {a '} { frac {} {}}}$ - собственные числа. Для обычной массивной модели ${ displaystyle lambda _ {a '} = m_ {a'} ^ {2} / 2E}$.

в Формализм МСПсектор нейтрино описывается 6-компонентным вектором с тремя активными левыми нейтрино и тремя правыми антинейтрино. Эффективный лоренц-нарушающий гамильтониан представляет собой матрицу 6 × 6, которая принимает явный вид^[6]

${ displaystyle h _ { text {eff}} = { begin {pmatrix} | { vec {p}} | & 0 0 & | { vec {p}} | end {pmatrix}} + { frac {1} {2 | { vec {p}} |}} { begin {pmatrix} ({ tilde {m}} ^ {2}) & 0 0 & ({ tilde {m} } ^ {2}) ^ {*} end {pmatrix}} + { frac {1} {| { vec {p}} |}} { begin {pmatrix} { widehat {a}} _ { text {eff}} - { widehat {c}} _ { text {eff}} & - { widehat {g}} _ { text {eff}} + { widehat {H}} _ { текст {eff}} - { widehat {g}} _ { text {eff}} ^ { dagger} + { widehat {H}} _ { text {eff}} ^ { dagger } & - { widehat {a}} _ { text {eff}} ^ {T} - { widehat {c}} _ { text {eff}} ^ {T} end {pmatrix}},}$

где индексы аромата были опущены для простоты. Широкая шляпа на элементах последнего члена указывает, что эти эффективные коэффициенты нарушения Лоренца связаны с операторами произвольной размерности.^[6] Эти элементы, как правило, являются функциями энергии, направления распространения нейтрино и коэффициентов нарушения Лоренца. Каждый блок соответствует матрице 3 × 3. Диагональные блоки 3 × 3 описывают смешивание нейтрино-нейтрино и антинейтрино-антинейтрино соответственно. Недиагональные блоки 3 × 3 приводят к осцилляциям нейтрино – антинейтрино. Этот гамильтониан содержит информацию о распространении и колебаниях нейтрино. В частности, скорость распространения, имеющая отношение к измерениям времени пролета, может быть записана

${ displaystyle v ^ { text {of}} = 1 - { frac {| m_ {l} | ^ {2}} {2 | { vec {p}} | ^ {2}}} + sum _ {djm} (d-3) | { vec {p}} | ^ {d-4} , Y_ {jm} ({ hat {p}}) { big [} (a _ { text { of}} ^ {(d)}) _ {jm} - (c _ { text {of}} ^ {(d)}) _ {jm} { big]},}$

что соответствует безосцилляционной аппроксимации гамильтониана выше. В этом выражении скорость нейтрино сферически разложена с использованием стандартного сферические гармоники. Это выражение показывает, как скорость нейтрино может зависеть от энергии и направления распространения. В общем, эта скорость также может зависеть от аромата нейтрино. Индекс d обозначает размерность оператора, нарушающего симметрию Лоренца. Форма скорости нейтрино показывает, что нейтрино быстрее скорости света естественным образом описываются МСП.

В течение последнего десятилетия исследования в основном были сосредоточены на минимальном секторе общей теории, и в этом случае гамильтониан, приведенный выше, принимает явный вид^[5]

${ displaystyle { begin {align} (h _ { text {eff}}) _ {AB} & = E { begin {pmatrix} delta _ {ab} & 0 0 & delta _ {{ bar {a}} { bar {b}}} end {pmatrix}} + { frac {1} {2E}} { begin {pmatrix} ({ tilde {m}} ^ {2}) _ {ab} & 0 0 & ({ tilde {m}} ^ {2}) _ {{ bar {a}} { bar {b}}} ^ {*} end {pmatrix}} & quad + { frac {1} {E}} { begin {pmatrix} [(a_ {L}) ^ { alpha} p _ { alpha} - (c_ {L}) ^ { alpha beta} p _ { alpha} p _ { beta}] _ {ab} & - i { sqrt {2}} p _ { alpha} ( epsilon _ {+}) _ { beta} [(g ^ { alpha beta gamma} p _ { gamma} -H ^ { alpha beta})] _ {a { bar {b}}} i { sqrt {2}} p_ { alpha} ( epsilon _ {+}) _ { beta} ^ {*} [(g ^ { alpha beta gamma} p _ { gamma} -H ^ { alpha beta})] _ { { bar {a}} b} ^ {*} & [(a_ {R}) ^ { alpha} p _ { alpha} - (c_ {R}) ^ { alpha beta} p _ { alpha} p _ { beta}] _ {{ bar {a}} { bar {b}}} end {pmatrix}}. end {выравнивается}}}$

Индексы этого эффективного гамильтониана принимают шесть значений А, B = е, μ, τ, е, μ, τ, для нейтрино и антинейтрино. Индексы в нижнем регистре указывают нейтрино (а, б = е, μ, τ), а строчные индексы с чертой обозначают антинейтрино (а, б = е, μ, τ). Обратите внимание, что ультрарелятивистское приближение ${ Displaystyle E simeq | { vec {p}} |}$ был использован.

Первый член диагональный и может быть удален, потому что он не способствует колебаниям; однако это может сыграть важную роль в устойчивости теории.^[24] Второй член - стандартный гамильтониан массивных нейтрино. Третий член - это вклад, нарушающий лоренц-нарушение. Он включает четыре типа коэффициентов нарушения Лоренца. Коэффициенты ${ displaystyle (a_ {L}) _ {ab} ^ { alpha}}$ и ${ displaystyle (c_ {L}) _ {ab} ^ { alpha beta}}$ имеют размерность один и ноль соответственно. Эти коэффициенты ответственны за смешивание левых нейтрино, приводящее к лоренц-нарушающим осцилляциям нейтрино-нейтрино. Аналогично коэффициенты ${ displaystyle (a_ {R}) _ {{ bar {a}} { bar {b}}} ^ { alpha}}$ и ${ displaystyle (c_ {R}) _ {{ bar {a}} { bar {b}}} ^ { alpha beta}}$ смешивать правые антинейтрино, приводя к лоренц-нарушающим осцилляциям антинейтрино – антинейтрино. Обратите внимание, что эти коэффициенты представляют собой матрицы 3 × 3, имеющие как пространственно-временные (греческий), так и ароматические индексы (римские). В недиагональном блоке используются коэффициенты нулевой размерности, ${ displaystyle g_ {a { bar {b}}} ^ { alpha beta gamma}}$, и коэффициенты размерности один, ${ displaystyle H_ {a { bar {b}}} ^ { alpha beta}}$. Они приводят к осцилляциям нейтрино – антинейтрино. Все пространственно-временные индексы правильно сжаты, образуя скаляры Лоренца наблюдателя. Четыре импульса явно показывают, что направление распространения связано с коэффициентами mSME, создавая периодические вариации и асимметрии компаса, описанные в предыдущем разделе. Наконец, обратите внимание, что коэффициенты с нечетным числом пространственно-временных индексов сокращаются с операторами, которые нарушают CPT. Отсюда следует, что а- и грамм-типа коэффициенты CPT-нечетные. По аналогичным соображениям c- и ЧАСкоэффициенты типа CPT-четные.

Применение теории к экспериментам

Описание с незначительной массой

Для большинства нейтринных экспериментов с короткой базой отношение экспериментальной базы к энергии нейтрино, L/E, мала, и массами нейтрино можно пренебречь, поскольку они не ответственны за осцилляции. В этих случаях существует возможность приписать наблюдаемые осцилляции нарушению Лоренца, даже если нейтрино массивные. Этот предел теории иногда называют приближением короткой базы. Здесь необходимо соблюдать осторожность, потому что в экспериментах с короткой базой массы могут стать актуальными, если энергии достаточно низкие.

Анализ этого предела, представляющий экспериментально доступные коэффициенты нарушения Лоренца, впервые появился в публикации 2004 года.^[25] В пренебрежении массами нейтрино гамильтониан нейтрино принимает вид

${ displaystyle (h _ { text {eff}}) _ {ab} = { frac {1} {E}} [(a_ {L}) ^ { alpha} p _ { alpha} - (c_ {L }) ^ { alpha beta} p _ { alpha} p _ { beta}] _ {ab}.}$

В соответствующих случаях амплитуду колебаний можно разложить в виде

${ displaystyle S (L) = e ^ {- ih _ { text {eff}} L} simeq 1-ih _ { text {eff}} L - { frac {1} {2}} h _ { text {eff}} ^ {2} L ^ {2} + cdots.}$

Это приближение действительно, если базовая линия L мала по сравнению с длиной колебания, определяемой час_эфф. С час_эфф меняется в зависимости от энергии, член короткая базовая линия действительно зависит от обоих L и E. В ведущий заказвероятность колебания принимает вид

${ displaystyle P _ { nu _ {b} rightarrow nu _ {a}} simeq L ^ {2} | (h _ { text {eff}}) _ {ab} | ^ {2}, quad a neq b.}$

Примечательно, что эта структура mSME для нейтринных экспериментов с короткой базой в применении к LSND аномалия, приводит к значениям порядка ${ displaystyle 10 ^ {- 19} , { text {ГэВ}}}$ за ${ displaystyle (a_ {L}) _ {ab} ^ { alpha}}$ и ${ displaystyle 10 ^ {- 17}}$ за ${ displaystyle (c_ {L}) _ {ab} ^ { alpha beta}}$. Эти числа находятся в диапазоне того, что можно было бы ожидать от эффектов квантовой гравитации.^[25] Анализ данных проводился с использованием LSND,^[26] МИНОС,^[27][28]MiniBooNE,^[29][30] и Кубик льда^[31] эксперименты по установлению ограничений на коэффициенты ${ displaystyle (a_ {L}) _ {ab} ^ { alpha}}$ и ${ displaystyle (c_ {L}) _ {ab} ^ { alpha beta}}$. Эти результаты, наряду с экспериментальными результатами в других секторах МСП, кратко изложены в таблицах данных для нарушений Лоренца и CPT.^[32]

Пертурбативное лоренц-инвариантное описание

Для экспериментов, где L/E не мала, массы нейтрино доминируют в осцилляционных эффектах. В этих случаях нарушение Лоренца можно ввести как пертурбативный эффект в виде

${ displaystyle h = h_ {0} + delta h,}$

куда час₀ - стандартный гамильтониан массивного нейтрино, а δчас содержит ломающие Лоренца условия mSME. Этот предел общей теории был введен в публикации 2009 г.^[33] и включает как нейтрино, так и антинейтрино в гамильтоновом формализме 6 × 6 (1). В данной работе вероятность колебания принимает вид

${ displaystyle P _ { nu _ {b} rightarrow nu _ {a}} = P _ { nu _ {b} rightarrow nu _ {a}} ^ {(0)} + P _ { nu _ {b} rightarrow nu _ {a}} ^ {(1)} + P _ { nu _ {b} rightarrow nu _ {a}} ^ {(2)} + cdots,}$

куда ${ displaystyle P _ { nu _ {b} rightarrow nu _ {a}} ^ {(0)}}$ стандартное выражение. Один из результатов заключается в том, что при ведущий заказосцилляции нейтрино и антинейтрино отделены друг от друга. Это означает, что осцилляции нейтрино – антинейтрино являются эффектом второго порядка.

В пределе двух ароматов поправка первого порядка, вносимая нарушением Лоренца для атмосферных нейтрино, принимает простой вид

${ displaystyle P _ { nu _ { mu} rightarrow nu _ { tau}} ^ {(1)} = - Re ( delta h _ { mu tau}) L , sin {( Дельта m_ {32} ^ {2} L / 2E)}.}$

Это выражение показывает, как базовый уровень эксперимента может усилить влияние коэффициентов МСМЭ в δчас.

Эта теория возмущений может быть применена к большинству экспериментов с длинной базой. Это также применимо в некоторых экспериментах с короткой базой с нейтрино низкой энергии. Был проведен анализ нескольких экспериментов с длинной базой (ДЮСЕЛЬ, ИКАРУС, K2K, МИНОС, Новая звезда, ОПЕРА, T2K, и T2KK),^[33] демонстрируя высокую чувствительность к коэффициентам нарушения Лоренца. Анализ данных проводился с помощью дальнего детектора МИНОС эксперимент^[34] установить ограничения на коэффициенты ${ displaystyle (a_ {L}) _ {ab} ^ { alpha}}$ и ${ displaystyle (c_ {L}) _ {ab} ^ { alpha beta}}$. Эти результаты обобщены в таблицах данных для нарушений Лоренца и CPT.^[32]

Смотрите также

• Расширение стандартной модели
• Лоренц-инвариантная электродинамика
• Тестирование антивещества на нарушение Лоренца
• Модели шмелей
• Колебания нейтрино
• Тесты специальной теории относительности
• Тестовые теории специальной теории относительности

внешняя ссылка

• Справочная информация о нарушении закона Лоренца и CPT
• Таблицы данных для нарушений Лоренца и CPT

Рекомендации