WikiDer > Преобразование Прандтля – Глауэрта

Эта статья может быть слишком техническим для большинства читателей, чтобы понять. Пожалуйста помогите улучшить это к сделать понятным для неспециалистов, не снимая технических деталей. (Ноябрь 2011 г.) (Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения)

В Преобразование Прандтля – Глауэрта математический метод, позволяющий решать некоторые сжимаемый проблемы с потоком несжимаемыйметоды расчета расхода. Это также позволяет применять данные о несжимаемом потоке к случаям сжимаемого потока.

Математическая формулировка

Сюжет обратного Фактор Прандтля – Глауэрта ${displaystyle 1 / eta}$ как функция свободного потока число Маха. Обратите внимание на бесконечный предел на 1 Маха.

Обтекание тонкими телами невязкой сжимаемой жидкости регулируется линеаризованным уравнением сжимаемого потенциала малых возмущений:^[1]

${displaystyle phi _ {xx} + phi _ {yy} + phi _ {zz} = M_ {infty} ^ {2} phi _ {xx} quad {mbox {(в поле потока)}}}$

вместе с граничным условием касания потока малых возмущений.

${displaystyle V_ {infty} n_ {x} + phi _ {y} n_ {y} + phi _ {z} n_ {z} = 0quad {mbox {(на поверхности тела)}}}$

${displaystyle M_ {infty}}$ - число Маха набегающего потока, а ${displaystyle n_ {x}, n_ {y}, n_ {z}}$ компоненты вектора нормали к поверхности. Неизвестная переменная - потенциал возмущения ${displaystyle phi (x, y, z)}$, а полная скорость определяется ее градиентом плюс скорость набегающего потока ${displaystyle V_ {infty}}$ который здесь предполагается ${displaystyle x}$.

${displaystyle {vec {V}} = abla phi + V_ {infty} {hat {x}} = (V_ {infty} + phi _ {x}) {hat {x}} + phi _ {y} {hat { y}} + phi _ {z} {шляпа {z}}}$

Приведенная выше формулировка действительна только в случае применения приближения малых возмущений,^[2]

${displaystyle | abla phi | ll V_ {infty}}$

и вдобавок отсутствие околозвукового потока, что приблизительно констатируется требованием, чтобы локальное число Маха не превышало единицы.

${displaystyle left [1+ (гамма +1) {frac {phi _ {x}} {V_ {infty}}} ight] M_ {infty} ^ {2} <1}$

Преобразование Прандтля – Глауэрта (PG) использует фактор Прандтля – Глауэрта. ${displaystyle eta Equiv {sqrt {1-M_ {infty} ^ {2}}}}$. Он заключается в уменьшении всех у и z габариты и угол атаки в раз ${displaystyle eta,}$ потенциал ${displaystyle eta ^ {2},}$ и Икс компонент нормальных векторов на ${displaystyle eta}$:

${displaystyle {egin {align} {ar {x}} & = x {ar {y}} & = eta y {ar {z}} & = eta z {ar {alpha}} & = eta alpha {ar {phi}} & = eta ^ {2} конец phi {выровнен}}}$

Этот ${displaystyle {ar {x}} {ar {y}} {ar {z}}}$ геометрия тогда будет иметь нормальные векторы, компоненты x которых уменьшены на ${displaystyle eta}$ из оригинальных:

${displaystyle {egin {align} {ar {n}} _ {ar {x}} & = eta n_ {x} {ar {n}} _ {ar {y}} & = n_ {y} {ar {n}} _ {ar {z}} & = n_ {z} конец {выровнено}}}$

Уравнение потенциала малых возмущений затем преобразуется в уравнение Лапласа:

${displaystyle {ar {phi}} _ {{ar {x}} {ar {x}}} + {ar {phi}} _ {{ar {y}} {ar {y}}} + {ar {phi) }} _ {{ar {z}} {ar {z}}} = 0quad {mbox {(в поле потока)}}}$

и граничное условие касания к потоку сохраняет тот же вид.

${displaystyle V_ {infty} {ar {n}} _ {ar {x}} + {ar {phi}} _ {ar {y}} {ar {n}} _ {ar {y}} + {ar { phi}} _ {ar {z}} {ar {n}} _ {ar {z}} = 0quad {mbox {(на поверхности тела)}}}$

Это проблема несжимаемого потенциального потока о преобразованном ${displaystyle {ar {x}} {ar {y}} {ar {z}}}$ геометрия. Ее можно решить методами несжимаемой жидкости, такими как теория тонких профилей, методы вихревой решетки, методы панелей и т. Д. Результатом является преобразованный потенциал возмущения ${displaystyle {ar {phi}}}$ или его градиентные компоненты ${displaystyle {ar {phi}} _ {ar {x}}, {ar {phi}} _ {ar {y}}, {ar {phi}} _ {ar {z}}}$ в преобразованном пространстве. Физический линеаризованный коэффициент давления затем получается обратным преобразованием

${displaystyle C_ {p} = - 2 {frac {phi _ {x}} {V_ {infty}}}} = - {frac {2} {eta ^ {2}}} {frac {{ar {phi}} _ {ar {x}}} {V_ {infty}}} = {frac {1} {eta ^ {2}}} {ar {C}} _ ​​{p}}$

которое известно как правило Гетерта^[3]

Полученные результаты

За двумерный поток, в конечном итоге ${displaystyle C_ {p}}$ а также коэффициенты подъемной силы и момента ${displaystyle c_ {l}, c_ {m}}$ увеличиваются в раз ${displaystyle 1 / eta}$:

${displaystyle {egin {align} C_ {p} & = {frac {C_ {p0}} {eta}} c_ {l} & = {frac {c_ {l0}} {eta}} c_ {m} & = {frac {c_ {m0}} {eta}} конец {выровнено}}}$

куда ${displaystyle C_ {p0}, c_ {l0}, c_ {m0}}$ - значения расхода несжимаемой жидкости для оригинал (немасштабированный) ${displaystyle xyz}$ геометрия. Этот двумерный результат известен как правило Прандтля.^[4]

За трехмерные потокиэти простые ${displaystyle 1 / eta}$ масштабирование НЕ применяется. Вместо этого необходимо работать с масштабированным ${displaystyle {ar {x}} {ar {y}} {ar {z}}}$ геометрии, как указано выше, и используйте правило Гетерта для вычисления ${displaystyle C_ {p}}$ а затем силы и моменты. Невозможно получить простые результаты, за исключением особых случаев. Например, используя Теория подъемной линии для плоского эллиптического крыла коэффициент подъемной силы равен

${displaystyle C_ {L} = {frac {2pi alpha} {eta + 2 / AR}}}$

куда AR - удлинение крыла. Обратите внимание, что в случае 2D, когда AR → ∞ это сводится к двумерному случаю, так как в несжимаемом двумерном потоке для плоского профиля ${displaystyle c_ {l0} = 2pi alpha,}$ как дано Теория тонкого профиля.

Ограничения

Преобразование PG хорошо работает для всех чисел Маха набегающего потока до 0,7 или около того, или как только начинает появляться трансзвуковой поток.^[2]

История

Людвиг Прандтль какое-то время преподавал эту трансформацию в своих лекциях, однако первая публикация была опубликована в 1928 г. Герман Глауэрт.^[5] Введение этого соотношения позволило создать самолеты, которые могли работать в областях с более высокими дозвуковыми скоростями.^[6] Первоначально все эти результаты были разработаны для 2D-потока. В конце концов в 1946 году Гетерт понял, что геометрическое искажение, вызванное преобразованием PG, делает простое двумерное правило Прандтля недействительным для трехмерного изображения, и правильно сформулировал полную трехмерную проблему, как описано выше.

Преобразование PG было расширено Якоб Акерет к сверхзвуковым набегающим потокам. Как и для дозвукового случая, сверхзвуковой случай действителен, только если нет трансзвукового эффекта, который требует, чтобы тело было тонким, а Мах набегающего потока значительно превышал единицу.

Сингулярность

Рядом со звуковой скоростью ${displaystyle M_ {infty} simeq 1}$ преобразование PG имеет необычность. Особенность также называют Особенность Прандтля – Глауэрта., и расчетное сопротивление потоку стремится к бесконечности. В действительности аэродинамические и термодинамические возмущения сильно усиливаются вблизи звуковой скорости, но сингулярности не возникает. Объяснение этому состоит в том, что приведенное выше линеаризованное уравнение потенциала малых возмущений недействительно, поскольку оно предполагает, что есть только небольшие изменения числа Маха в потоке и отсутствие скачков уплотнения, и, таким образом, отсутствуют некоторые нелинейные члены. Однако они становятся актуальными, как только любая часть поля потока ускоряется выше скорости звука, и становятся существенными вблизи ${displaystyle M_ {infty} simeq 1.}$ Более правильное нелинейное уравнение не обнаруживает особенности.

Смотрите также

• Людвиг Прандтль
• Герман Глауэрт
• Якоб Акерет

Рекомендации

Цитаты

Источники