WikiDer > Уравнение Рариты – Швингера

В теоретическая физика, то Уравнение Рариты – Швингера эторелятивистский уравнение поля из вращение-3/2 фермионы. Это похоже на Уравнение Дирака для фермионов спина 1/2. Это уравнение было впервые введено Уильям Рарита и Джулиан Швингер в 1941 г.

В современных обозначениях это можно записать так:^[1]

${ displaystyle left ( epsilon ^ { mu kappa rho nu} gamma _ {5} gamma _ { kappa} partial _ { rho} -im sigma ^ { mu nu} right) psi _ { nu} = 0}$

куда ${ Displaystyle эпсилон ^ { му каппа ро ню}}$ это Символ Леви-Чивита,${ displaystyle gamma _ {5}}$ и ${ displaystyle gamma _ { nu}}$ находятся Матрицы Дирака,${ displaystyle m}$ это масса,${ displaystyle sigma ^ { mu nu} Equiv { frac {i} {2}} [ gamma ^ { mu}, gamma ^ { nu}]}$,и ${ displaystyle psi _ { nu}}$ векторнозначный спинор с дополнительными компонентами по сравнению с четырехкомпонентным спинором в уравнении Дирака. Это соответствует (1/2, 1/2) ⊗ ((1/2, 0) ⊕ (0, 1/2)) представление группы Лоренцаа точнее его (1, 1/2) ⊕ (1/2, 1) часть.^[2]

Это уравнение поля может быть получено как Уравнение Эйлера – Лагранжа. соответствующему методу Рариты – Швингера Лагранжиан:^[3]

${ displaystyle { mathcal {L}} = - { tfrac {1} {2}} ; { bar { psi}} _ { mu} left ( epsilon ^ { mu kappa rho nu} gamma _ {5} gamma _ { kappa} partial _ { rho} -im sigma ^ { mu nu} right) psi _ { nu}}$

где бар выше ${ displaystyle psi _ { mu}}$ обозначает Дирак сопряженный.

Это уравнение контролирует распространение волновая функция составных объектов, таких как дельта-барионы (
Δ
) или для предположительного Gravitino. Пока нет элементарная частица со спином 3/2 обнаружено экспериментально.

Безмассовое уравнение Рарита – Швингера обладает фермионной калибровочной симметрией: инвариантно относительно калибровочного преобразования ${ displaystyle psi _ { mu} rightarrow psi _ { mu} + partial _ { mu} epsilon}$, куда ${ Displaystyle эпсилон эквив эпсилон _ { альфа}}$ - произвольное спинорное поле. Это просто местный суперсимметрия из супергравитация, и поле должно быть гравитино.

Существуют также «вейлевские» и «майорановские» версии уравнения Рариты – Швингера.

Уравнения движения в безмассовом случае.

Рассмотрим безмассовое поле Рарита-Швингера, описываемое плотностью лагранжиана

${ Displaystyle { mathcal {L}} _ {RS} = { bar { psi}} _ { mu} gamma ^ { mu nu rho} partial _ { nu} psi _ { rho},}$

где сумма по спиновым индексам неявная, ${ displaystyle psi _ { mu}}$ спиноры Майораны и

${ Displaystyle gamma ^ { mu nu rho} Equiv { frac {1} {3!}} gamma ^ {[ mu} gamma ^ { nu} gamma ^ { rho]} .}$

Для получения уравнений движения варьируем лагранжиан по полям ${ displaystyle psi _ { mu}}$, получение:

${ displaystyle delta { mathcal {L}} _ {RS} = delta { bar { psi}} _ { mu} gamma ^ { mu nu rho} partial _ { nu} psi _ { rho} + { bar { psi}} _ { mu} gamma ^ { mu nu rho} partial _ { nu} delta psi _ { rho} = delta { bar { psi}} _ { mu} gamma ^ { mu nu rho} partial _ { nu} psi _ { rho} - partial _ { nu} { bar { psi}} _ { mu} gamma ^ { mu nu rho} delta psi _ { rho} + { text {пограничные условия}}}$

с использованием свойств переворота Майораны^[4]мы видим, что второй и первый члены на правой стороне равны, заключая, что

${ displaystyle delta { mathcal {L}} _ {RS} = 2 delta { bar { psi}} _ { mu} gamma ^ { mu nu rho} partial _ { nu } psi _ { rho},}$

плюс неважные граничные условия. ${ displaystyle delta { mathcal {L}} _ {RS} = 0}$ Таким образом, мы видим, что уравнение движения безмассового спинора Майорана Рариты-Швингера имеет вид:

${ displaystyle gamma ^ { mu nu rho} partial _ { nu} psi _ { rho} = 0.}$

Недостатки уравнения

Текущее описание массивных полей с более высоким спином через Рариту – Швингер или Фирц – Паули формализм поражен несколькими недугами.

Сверхсветовое распространение

Как и в случае с уравнением Дирака, электромагнитное взаимодействие может быть добавлено путем преобразования частной производной в калибровочная ковариантная производная:

${ displaystyle partial _ { mu} rightarrow D _ { mu} = partial _ { mu} -ieA _ { mu}}$.

В 1969 г. Вело и Цванцигер показали, что лагранжиан Рариты – Швингера связан с электромагнетизм приводит к уравнению с решениями, представляющими волновые фронты, некоторые из которых распространяются быстрее света. Другими словами, тогда поле страдает от акаузального сверхсветового распространения; следовательно, квантование во взаимодействии с электромагнетизмом существенно ошибочен^{[Почему?]}. Однако в расширенной супергравитации Дас и Фридман^[5] показали, что локальная суперсимметрия решает эту проблему^[как?].

Рекомендации

Источники

• Рарита, Уильям; Швингер, Джулиан (1941-07-01). «К теории частиц с полуинтегральным спином». Физический обзор. Американское физическое общество (APS). 60 (1): 61–61. Дои:10.1103 / Physrev.60.61. ISSN 0031-899X.
• Коллинз П.Д.Б., Мартин А.Д., Сквайрз Э.Дж., Физика элементарных частиц и космология (1989) Уайли, Раздел 1.6.
• Вело, Джорджио; Цванцигер, Даниэль (1969-10-25). «Распространение и квантование волн Рарита-Швингера во внешнем электромагнитном потенциале». Физический обзор. Американское физическое общество (APS). 186 (5): 1337–1341. Дои:10.1103 / Physrev.186.1337. ISSN 0031-899X.
• Вело, Джорджио; Цванзингер, Даниэль (1969-12-25). «Беспричинность и другие дефекты лагранжианов взаимодействия для частиц со спином один и выше». Физический обзор. Американское физическое общество (APS). 188 (5): 2218–2222. Дои:10.1103 / Physrev.188.2218. ISSN 0031-899X.
• Кобаяши, М .; Шамалы, А. (1978-04-15). «Минимальная электромагнитная связь для массивных полей спина два». Физический обзор D. Американское физическое общество (APS). 17 (8): 2179–2181. Дои:10.1103 / Physrevd.17.2179. ISSN 0556-2821.