WikiDer > Теория Редже

Regge theory

В квантовая физика, Теория Редже (/ˈрɛdʒeɪ/) - это исследование аналитических свойств рассеяние как функция угловой момент, где угловой момент не ограничивается целым числом, кратным час но разрешено брать любой комплексное значение. Нерелятивистская теория была разработана Туллио Редже в 1959 г.^[1]

Подробности

Самый простой пример Полюса редже обеспечивается квантово-механической обработкой Кулоновский потенциал ${ Displaystyle V (г) = - е ^ {2} / (4 пи эпсилон _ {0} г)}$ или, говоря иначе, квантово-механической трактовкой связывания или рассеяния электрона массы ${ displaystyle m}$ и электрический заряд ${ displaystyle -e}$ от протона массы ${ displaystyle M}$ и зарядить ${ displaystyle + e}$ . Энергия ${ displaystyle E}$ Связь электрона с протоном отрицательна, тогда как при рассеянии энергия положительна. Формула для энергии связи представляет собой известное выражение

{ displaystyle E rightarrow E_ {N} = - { frac {2m ' pi ^ {2} e ^ {4}} {h ^ {2} N ^ {2} (4 pi epsilon _ {0 }) ^ {2}}} = - { frac {13.6eV} {N ^ {2}}}, ; ; m ^ {'} = { frac {mM} {M + m}},}

куда ${ Displaystyle N = 1,2,3, ...}$ , ${ displaystyle h}$ - постоянная Планка, а ${ displaystyle epsilon _ {0}}$ - диэлектрическая проницаемость вакуума. Главное квантовое число ${ displaystyle N}$ находится в квантовой механике (путем решения радиальной Уравнение Шредингера) найдено ${ Displaystyle N = п + l + 1}$ , куда ${ Displaystyle п = 0,1,2, ...}$ - радиальное квантовое число и ${ Displaystyle l = 0,1,2,3, ...}$ квантовое число орбитального углового момента. Решение вышеуказанного уравнения для ${ displaystyle l}$ , получаем уравнение

{ displaystyle l rightarrow l (E) = - n + g (E), ; ; g (E) = - 1 + i { frac { pi e ^ {2}} {4 pi epsilon _ {0} h}} (2 м '/ в. Д.) ^ {1/2}.}

Считается сложной функцией ${ displaystyle E}$ это выражение описывает в комплексе ${ displaystyle l}$ -планируйте путь, который называется Траектория Редже. Таким образом, в этом рассмотрении орбитальный момент может принимать комплексные значения.

Траектории Редже могут быть получены для многих других потенциалов, в частности также для Потенциал Юкавы.^[2]^[3]^[4]

Траектории Редже появляются как полюсы амплитуды рассеяния или ${ displaystyle S}$ -матрица. В случае рассмотренного выше кулоновского потенциала это ${ displaystyle S}$ -матрица задается следующим выражением, что можно проверить, обратившись к любому учебнику по квантовой механике:

{ Displaystyle S = { гидроразрыва { Gamma (l-g (E))} { Gamma (l + g (E))}} e ^ {- i pi l},}

куда ${ Displaystyle Gamma (х)}$ это гамма-функция, обобщение факториала ${ Displaystyle (х-1)!}$ . Эта гамма-функция является мероморфная функция аргумента с простыми полюсами на ${ Displaystyle х = -n, n = 0,1,2, ...}$ . Таким образом, выражение для ${ displaystyle S}$ (гамма-функция в числителе) имеет полюсы именно в тех точках, которые задаются приведенным выше выражением для траекторий Редже; отсюда и название полюса Редже.

История и последствия

Главный результат теории состоит в том, что амплитуда рассеяния для потенциального рассеяния растет как функция косинуса ${ displaystyle z}$ угла рассеяния как степени, которая изменяется при изменении энергии рассеяния:

{ Displaystyle А (г) пропто г ^ {л (Е ^ {2})}}

куда ${ displaystyle l (E ^ {2})}$ - нецелое значение углового момента потенциального связанного состояния с энергией ${ displaystyle E}$ . Он определяется путем решения радиального уравнения Шредингера и плавно интерполирует энергию волновых функций с различным угловым моментом, но с одинаковым число радиального возбуждения. Функция траектории является функцией ${ displaystyle s = E ^ {2}}$ для релятивистского обобщения. Выражение ${ displaystyle l (s)}$ известна как функция траектории Редже, и когда это целое число, частицы образуют фактическое связанное состояние с этим угловым моментом. Асимптотика применяется, когда ${ displaystyle z}$ намного больше единицы, что не является физическим пределом для нерелятивистского рассеяния.

Вскоре после, Стэнли Мандельштам отметил, что в теории относительности чисто формальный предел ${ displaystyle z}$ большой близок к физическому пределу - пределу большого ${ displaystyle t}$ . Большой ${ displaystyle t}$ означает большую энергию в пересеченном канале, где одна из входящих частиц имеет импульс энергии, который делает ее энергичной исходящей античастицей. Это наблюдение превратило теорию Редже из математического любопытства в физическую теорию: оно требует, чтобы функция, определяющая скорость спада амплитуды рассеяния для рассеяния частица-частица при больших энергиях, была такой же, как функция, определяющая энергии связанных состояний для система частица-античастица как функция углового момента.^[5]

Переключатель потребовал замены Переменная Мандельштама ${ displaystyle s}$ , который представляет собой квадрат энергии, для ${ displaystyle t}$ , который представляет собой квадрат переданного импульса, который для упругих мягких столкновений одинаковых частиц равен s, умноженному на единицу, минус косинус угла рассеяния. Отношение в пересеченном канале становится

{ Displaystyle А (г) propto s ^ {l (t)}}

что говорит о том, что амплитуда имеет разный степенной спад в зависимости от энергии под разными соответствующими углами, где соответствующие углы - это углы с одинаковым значением ${ displaystyle t}$ . Он предсказывает, что функция, определяющая сила закона это та же функция, которая интерполирует энергии, в которых возникают резонансы. Диапазон углов, где рассеяние может быть продуктивно описано теорией Редже, сжимается в узкий конус вокруг линии луча при больших энергиях.

В 1960 г. Джеффри Чу и Стивен Фраучи на основании ограниченных данных предположили, что сильно взаимодействующие частицы имеют очень простую зависимость квадрата массы от углового момента: частицы попадают в семейства, в которых траекторные функции Редже являются прямыми линиями: ${ displaystyle l (s) = ks}$ с той же постоянной ${ displaystyle k}$ для всех траекторий. Прямые траектории Редже позже были поняты как возникающие из безмассовых концов на вращающихся релятивистских струнах. Поскольку описание Редже подразумевает, что частицы являются связанными состояниями, Чу и Фраучи пришли к выводу, что ни одна из сильно взаимодействующих частиц не является элементарной.

Экспериментально поведение рассеяния в ближнем луче действительно уменьшалось с изменением угла, как это объясняется теорией Редже, заставляя многих признать, что частицы в сильных взаимодействиях были составными. Большая часть рассеяния была дифракционный, что означает, что частицы практически не разлетаются, оставаясь вблизи линии луча после столкновения. Владимир Грибов отметил, что Граница Фруассара в сочетании с предположением о максимально возможном рассеянии предполагалось, что существует траектория Редже, которая приведет к логарифмически возрастающим сечениям, траектория, которая в настоящее время известна как померон. Далее он сформулировал количественная теория возмущений для рассеяния в ближней линии пучка преобладает мультипомеронный обмен.

Из фундаментального наблюдения, что адроны составны, возникли две точки зрения. Некоторые правильно утверждали, что существуют элементарные частицы, ныне называемые кварками и глюонами, которые составляют квантовую теорию поля, в которой адроны являются связанными состояниями. Другие также правильно считали, что можно сформулировать теорию без элементарных частиц - где все частицы являются связанными состояниями, лежащими на траекториях Редже и самосогласованно рассеивающимися. Это называлось Теория S-матрицы.

Наиболее успешный S-матричный подход, основанный на приближении узкого резонанса, идее о том, что существует последовательное расширение, начиная со стабильных частиц на прямолинейных траекториях Редже. После множества фальстартов Ричард Долен, Дэвид Хорн, и Кристоф Шмид понял важное свойство, которое привело Габриэле Венециано чтобы сформулировать самосогласованную амплитуду рассеяния, первый теория струн. Мандельштам отметил, что предел, когда траектории Редже прямые, также является пределом, когда время жизни состояний велико.

Как фундаментальная теория сильные взаимодействия При высоких энергиях теория Редже вызвала интерес в 1960-х годах, но в значительной степени ей на смену пришли квантовая хромодинамика. Как феноменологическая теория, она по-прежнему является незаменимым инструментом для понимания рассеяния на линиях ближнего луча и рассеяния при очень больших энергиях. Современные исследования сосредоточены как на связи с теорией возмущений, так и с теорией струн.

Смотрите также

Нерешенная проблема в физике:

Как теория Редже возникает из квантовой хромодинамики на больших расстояниях?

(больше нерешенных задач по физике)

дальнейшее чтение

Коллинз, П. Д. Б. (1977). Введение в теорию Редже и физику высоких энергий. Кембридж: Издательство Кембриджского университета. ISBN 978-0-521-21245-8.
Иден, Р. Дж. (1971). «Полюсы Редже и элементарные частицы». Rep. Prog. Phys. 34 (3): 995–1053. Bibcode:1971РПФ ... 34..995E. Дои:10.1088/0034-4885/34/3/304. S2CID 54093447.
Irving, A.C .; Уорден, Р. П. (1977). «Феноменология Редже». Phys. Представитель. 34 (3): 117–231. Bibcode:1977ФР .... 34..117И. Дои:10.1016/0370-1573(77)90010-2.
Логан, Роберт К. (1965). "Однополюсный реджевский анализ π⁻ p cex Scattering ". Phys. Rev. Lett. 14 (11): 414–416. Bibcode:1965ПхРвЛ..14..414Л. Дои:10.1103 / Physrevlett.14.414.

внешняя ссылка

Jenkovszky; Мартынов; Пакканони (1996). "Модель полюса Редже для создания векторных мезонов в HERA". arXiv:hep-ph / 9608384.
Кайдалов (2001). «Поляки Редже в КХД». На переднем крае физики элементарных частиц. С. 603–636. arXiv:hep-ph / 0103011. Дои:10.1142/9789812810458_0018. ISBN 978-981-02-4445-3. S2CID 119488011. Отсутствует или пусто | название = (помощь)
Мартынов; Предацци; Прокудина (2002). «Универсальная модель полюса Редже для эксклюзивного фоторождения всех векторных мезонов реальными и виртуальными фотонами». Европейский физический журнал C (Представлена рукопись). 26 (2): 271–284. arXiv:hep-ph / 0112242. Bibcode:2002EPJC ... 26..271M. Дои:10.1140 / epjc / s2002-01058-5. S2CID 15726077.
Олег Андреев; Уоррен Сигел (2004). «Квантованное напряжение: струнные амплитуды с полюсами Редже и партонным поведением». Физический обзор D. 71 (8): 086001. arXiv:hep-th / 0410131. Bibcode:2005ПхРвД..71х6001А. Дои:10.1103 / PhysRevD.71.086001. S2CID 13960304.
Бигацци; Котроне; Мартуччи; Пандо Заяс (2004). "Петля Вильсона, траектория Редже и массы адронов в теории Янга-Миллса из полуклассических струн". Физический обзор D. 71 (6): 066002. arXiv:hep-th / 0409205. Bibcode:2005ПхРвД..71ф6002Б. Дои:10.1103 / PhysRevD.71.066002. S2CID 6142141.

[1] Редже, Т. (1959). «Введение в сложные орбитальные моменты». Il Nuovo Cimento. ООО "Спрингер Сайенс энд Бизнес Медиа". 14 (5): 951–976. Дои:10.1007 / bf02728177. ISSN 0029-6341. S2CID 8151034.

[2] Харальд Дж. В. Мюллер-Кирстен: Введение в квантовую механику: уравнение Шредингера и интеграл по траекториям, 2-е изд., World Scientific (2012), стр. 395-414

[3] Мюллер, Харальд Дж. У. (1965). "Редже-полюс в nichtrelativistischen Potentialstreuung". Annalen der Physik (на немецком). Вайли. 470 (7–8): 395–411. Дои:10.1002 / andp.19654700708. ISSN 0003-3804.

[4] Müller, H. J. W .; Шилхер, К. (1968). "Рассеяние высоких энергий для потенциалов Юкавы". Журнал математической физики. Издательство AIP. 9 (2): 255–259. Дои:10.1063/1.1664576. ISSN 0022-2488.

[5] Грибов, В. (2003). Теория сложного углового момента. Издательство Кембриджского университета. Bibcode:2003tcam.book ..... G. ISBN 978-0-521-81834-6.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

Navigation