WikiDer > Двухлучевая модель отражения от земли - Википедия

В двухлучевая модель отражения от земли это многолучевость модель распространения радиоволн который предсказывает потери на пути между передающей антенной и приемной антенной, когда они линия прямой видимости (LOS). Как правило, два антенна у каждого разная высота. Принятый сигнал состоит из двух компонентов: компонента прямой видимости и компонента отражения, сформированного преимущественно одной отраженной от земли волной.

Диаграмма 2-лучевого отражения от земли, включая переменные для алгоритма распространения 2-лучевого отражения от земли.

Математический вывод^[1][2]

Из рисунка полученная компонента прямой видимости может быть записана как

${ displaystyle r_ {los} (t) = Re left {{ frac { lambda { sqrt {G_ {los}}}} {4 pi}} times { frac {s (t) e ^ {- j2 pi l / lambda}} {l}} right }}$

а отраженная от земли составляющая может быть записана как

${ displaystyle r_ {gr} (t) = Re left {{ frac { lambda Gamma ( theta) { sqrt {G_ {gr}}}} {4 pi}} times { frac {s (t- tau) e ^ {- j2 pi (x + x ') / lambda}} {x + x'}} right }}$

куда ${ displaystyle s (t)}$ это передаваемый сигнал, ${ displaystyle l}$ длина луча прямой видимости (LOS), ${ Displaystyle х + х '}$ - длина луча, отраженного от земли, ${ displaystyle G_ {los}}$ - комбинированное усиление антенны на трассе прямой видимости, ${ displaystyle G_ {gr}}$ - комбинированное усиление антенны на трассе, отраженной от земли, ${ displaystyle lambda}$ - длина волны передачи (${ displaystyle lambda = { frac {c} {f}}}$, куда ${ displaystyle c}$ это скорость света и ${ displaystyle f}$ - частота передачи), ${ displaystyle Gamma ( theta)}$ коэффициент отражения от земли и ${ Displaystyle тау}$ - разброс задержки модели, равный ${ Displaystyle (х + х'-l) / с}$. Коэффициент отражения от земли равен^[1]

${ displaystyle Gamma ( theta) = { frac { sin theta -X} { sin theta + X}}}$

куда ${ displaystyle X = X_ {h}}$ или же ${ displaystyle X = X_ {v}}$ в зависимости от того, имеет ли сигнал горизонтальную или вертикальную поляризацию соответственно. ${ displaystyle X}$ вычисляется следующим образом.

${ displaystyle X_ {h} = { sqrt { varepsilon _ {g} - { cos} ^ {2} theta}}, X_ {v} = { frac { sqrt { varepsilon _ {g } - { cos} ^ {2} theta}} { varepsilon _ {g}}} = { frac {X_ {h}} { varepsilon _ {g}}}}$

Постоянная ${ displaystyle varepsilon _ {g}}$ относительная диэлектрическая проницаемость земли (или, вообще говоря, материала, от которого отражается сигнал), ${ displaystyle theta}$ - угол между землей и отраженным лучом, как показано на рисунке выше.

Исходя из геометрии фигуры, получаем:

${ displaystyle x + x '= { sqrt {(h_ {t} + h_ {r}) ^ {2} + d ^ {2}}}}$

и

${ displaystyle l = { sqrt {(h_ {t} -h_ {r}) ^ {2} + d ^ {2}}}}$,

Следовательно, разница в длине пути между ними равна

${ displaystyle Delta d = x + x'-l = { sqrt {(h_ {t} + h_ {r}) ^ {2} + d ^ {2}}} - { sqrt {(h_ {t } -h_ {r}) ^ {2} + d ^ {2}}}}$

а разность фаз между волнами равна

${ displaystyle Delta phi = { frac {2 pi Delta d} { lambda}}}$

Мощность полученного сигнала

${ Displaystyle P_ {r} = E {| r_ {los} (t) + r_ {gr} (t) | ^ {2} }}$

куда ${ Displaystyle E { cdot }}$ обозначает среднее (по времени) значение.

Приближение

Если сигнал узкополосный относительно обратного разброса задержки ${ Displaystyle 1 / тау}$, так что ${ Displaystyle s (т) приблизительно s (т- тау)}$, уравнение мощности можно упростить до

${ displaystyle { begin {align} P_ {r} = E {| s (t) | ^ {2} } left ({ frac { lambda} {4 pi}} right) ^ { 2} times left | { frac {{ sqrt {G_ {los}}} times e ^ {- j2 pi l / lambda}} {l}} + Gamma ( theta) { sqrt {G_ {gr}}} { frac {e ^ {- j2 pi (x + x ') / lambda}} {x + x'}} right | ^ {2} & = P_ {t} left ({ frac { lambda} {4 pi}} right) ^ {2} times left | { frac { sqrt {G_ {los}}} {l}} + Gamma ( theta ) { sqrt {G_ {gr}}} { frac {e ^ {- j Delta d}} {x + x '}} right | ^ {2} end {align}}}$

куда ${ Displaystyle P_ {t} = E {| s (t) | ^ {2} }}$ - передаваемая мощность.

Когда расстояние между антеннами ${ displaystyle d}$ очень большой по сравнению с высотой антенны, мы можем расширить ${ displaystyle Delta d = x + x'-l}$,

${ displaystyle { begin {align} Delta d = x + x'-l = d { Bigg (} { sqrt {{ frac {(h_ {t} + h_ {r}) ^ {2}}) {d ^ {2}}} + 1}} - { sqrt {{ frac {(h_ {t} -h_ {r}) ^ {2}} {d ^ {2}}} + 1}} { Bigg)} end {выровнен}}}$

с использованием Серия Тейлор из ${ displaystyle { sqrt {1 + x}}}$:

${ displaystyle { sqrt {1 + x}} = 1+ textstyle { frac {1} {2}} x - { frac {1} {8}} x ^ {2} + dots,}$

и взяв только первые два условия,

${ displaystyle x + x'-l приблизительно { frac {d} {2}} times left ({ frac {(h_ {t} + h_ {r}) ^ {2}} {d ^ { 2}}} - { frac {(h_ {t} -h_ {r}) ^ {2}} {d ^ {2}}} right) = { frac {2h_ {t} h_ {r}} {d}}}$

Тогда разность фаз может быть аппроксимирована как

${ displaystyle Delta phi приблизительно { frac {4 pi h_ {t} h_ {r}} { lambda d}}}$

Когда ${ displaystyle d}$ большой, ${ displaystyle d gg (h_ {t} + h_ {r})}$,

Коэффициент отражения стремится к -1 при больших d.

${ Displaystyle { begin {выровнено} d & приблизительно l приблизительно x + x ', Gamma ( theta) приблизительно -1, G_ {los} приблизительно G_ {gr} = G end {выровнено} }}$

и поэтому

${ displaystyle P_ {r} приблизительно P_ {t} left ({ frac { lambda { sqrt {G}}} {4 pi d}} right) ^ {2} times | 1-e ^ {- j Delta phi} | ^ {2}}$

Расширение ${ displaystyle e ^ {- j Delta phi}}$с помощью Серия Тейлор

${ displaystyle e ^ {x} = sum _ {n = 0} ^ { infty} { frac {x ^ {n}} {n!}} = 1 + x + { frac {x ^ {2} } {2}} + { frac {x ^ {3}} {6}} + cdots}$

и сохраняя только первые два условия

${ Displaystyle е ^ {- j Delta phi} приблизительно 1 + ({- j Delta phi}) + cdots = 1-j Delta phi}$

следует, что

${ displaystyle { begin {align} P_ {r} & приблизительно P_ {t} left ({ frac { lambda { sqrt {G}}} {4 pi d}} right) ^ {2 } times | 1- (1-j Delta phi) | ^ {2} & = P_ {t} left ({ frac { lambda { sqrt {G}}} {4 pi d }} right) ^ {2} times Delta phi ^ {2} & = P_ {t} left ({ frac { lambda { sqrt {G}}} {4 pi d} } right) ^ {2} times left ({ frac {4 pi h_ {t} h_ {r}} { lambda d}} right) ^ {2} & = P_ {t} { frac {Gh_ {t} ^ {2} h_ {r} ^ {2}} {d ^ {4}}} end {выровнено}}}$

так что

${ displaystyle P_ {r} приблизительно P_ {t} { frac {Gh_ {t} ^ {2} h_ {r} ^ {2}} {d ^ {4}}}}$

что является точным в дальней области поля, т.е. когда ${ displaystyle Delta phi ll 1}$ (углы здесь измеряются в радианах, а не в градусах) или, что то же самое,

${ displaystyle d gg { frac {4 pi h_ {t} h_ {r}} { lambda}}}$

и где комбинированное усиление антенны является произведением усилений передающей и приемной антенн, ${ Displaystyle G = G_ {t} G_ {r}}$. Эта формула была впервые получена Б.А. Введенский.^[3]

Обратите внимание, что мощность уменьшается как обратная четвертая степень расстояния в дальней зоне, что объясняется деструктивной комбинацией прямого и отраженного путей, которые примерно одинаковы по величине и различаются по фазе на 180 градусов. ${ Displaystyle G_ {t} P_ {t}}$ называется «эффективной изотропной излучаемой мощностью» (EIRP), которая представляет собой мощность передачи, необходимую для получения такой же принимаемой мощности, если бы передающая антенна была изотропной.

В логарифмических единицах

В логарифмических единицах: ${ displaystyle P_ {r _ { text {dBm}}} = P_ {t _ { text {dBm}}} + 10 log _ {10} (Gh_ {t} ^ {2} h_ {r} ^ {2 }) - 40 log _ {10} (d)}$

Потеря пути: ${ displaystyle PL ; = P_ {t _ { text {dBm}}} - P_ {r _ { text {dBm}}} ; = 40 log _ {10} (d) -10 log _ {10 } (Gh_ {t} ^ {2} h_ {r} ^ {2})}$

Характеристики мощности в зависимости от расстояния

График зависимости мощности от расстояния

Когда расстояние ${ displaystyle d}$ между антеннами меньше, чем высота передающей антенны, две волны добавляются конструктивно для получения большей мощности. По мере увеличения расстояния эти волны конструктивно и деструктивно складываются, давая области увеличения и уменьшения. По мере увеличения расстояния сверх критического расстояния ${ displaystyle dc}$ или первой зоны Френеля, мощность падает пропорционально обратной четвертой степени ${ displaystyle d}$. Приближение к критическому расстоянию можно получить, установив Δφ равным π как критическое расстояние до локального максимума.

Расширение для антенн большой высоты

Приведенные выше приближения действительны при условии, что ${ displaystyle d gg (h_ {t} + h_ {r})}$, что может быть не так во многих сценариях, например когда высота антенны ненамного меньше по сравнению с расстоянием, или когда земля не может быть смоделирована как идеальная плоскость. В этом случае нельзя использовать ${ displaystyle Gamma приблизительно -1}$ и требуется более точный анализ, см., например,^[4]

В случае модели потерь на пути прохождения бревна

Стандартное выражение Модель потерь на пути прохождения журнала является

${ Displaystyle PL ; = P_ {T_ {дБм}} - P_ {R_ {дБм}} ; = ; PL_ {0} ; + ; 10 gamma ; log _ {10} { frac {d} {d_ {0}}} ; + ; X_ {g},}$

Потери на трассе двулучевой волны, отраженной от земли, составляют

${ displaystyle PL ; = P_ {t_ {dBm}} - P_ {r_ {dBm}} ; = 40 log _ {10} (d) -10 log _ {10} (Gh_ {t} ^ { 2} h_ {r} ^ {2})}$

куда

${ displaystyle PL_ {0} = 40 log _ {10} (d_ {0}) - 10 log _ {10} (Gh_ {t} ^ {2} h_ {r} ^ {2})}$,

${ displaystyle X_ {g} = 0}$

и

${ displaystyle gamma = 4}$

за ${ displaystyle d, d_ {0}> d_ {c}}$ критическое расстояние.

В случае многосклонной модели

Модель 2-лучевого отражения от земли можно рассматривать как случай модели с несколькими уклонами с точкой излома на критическом расстоянии с наклоном 20 дБ / декаду до критического расстояния и крутизной 40 дБ / декада после критического расстояния. Используя модель свободного пространства и двухлучевую модель, описанную выше, потери на трассе распространения можно выразить как

${ Displaystyle L = max {1, L_ {FS}, L_ {2-лучевая} }}$

куда ${ displaystyle L_ {FS} = (4 pi d / lambda) ^ {2}}$ и ${ displaystyle L_ {2-ray} = d ^ {4} / (h_ {t} h_ {r}) ^ {2}}$ - потери в свободном пространстве и на пути двух лучей.

Смотрите также

• Модель распространения радиоволн
• Потери в свободном пространстве
• Уравнение передачи Фрииса
• МСЭ-R P.525
• Бюджет ссылки
• Трассировка лучей (физика)
• Отражение (физика)
• Зеркальное отражение
• Модель шести лучей
• Модель десяти лучей

Рекомендации

дальнейшее чтение

• С. Салоус, Измерение распространения радиоволн и моделирование каналов, Wiley, 2013.
• J.S. Сейболд, Введение в распространение радиочастот, Wiley, 2005.
• К. Сивяк, Распространение радиоволн и антенны для персональной связи, Artech House, 1998.
• М.П. Долуханов, Распространение радиоволн, М .: Связь, 1972.
• В.В. Никольский, Т. Никольская, Электродинамика и распространение радиоволн, М .: Наука, 1989.