WikiDer > Модель ветровой турбулентности фон Кармана

Von Kármán wind turbulence model

В модель ветровой турбулентности фон Кармана (также известен как фон Карман порывы) представляет собой математическую модель постоянные порывы ветра. Он лучше соответствует наблюдаемым непрерывным порывам Модель турбулентности ветра Драйдена^[1] и является предпочтительной моделью Министерство обороны США в большинстве приложений для проектирования и моделирования самолетов.^[2] Модель фон Кармана рассматривает компоненты линейной и угловой скорости непрерывных порывов ветра как пространственно изменяющиеся случайные процессы и определяет каждый компонент спектральная плотность мощности. Модель турбулентности ветра фон Кармана характеризуется иррациональный спектральные плотности мощности, поэтому фильтры могут быть сконструированы так, чтобы белый шум входные и выходные случайные процессы с приближенными спектральными плотностями мощности порывов фон Кармана.

История

Модель турбулентности ветра фон Кармана впервые появилась в 1957 г. NACA отчет^[3] на основе более ранней работы Теодор фон Карман.^[4]^[5]^[6]

Спектральные плотности мощности

Модель фон Кармана характеризуется спектральными плотностями мощности для трех линейных компонент скорости порывов (ты_грамм,v_грамм,ш_грамм),

${ displaystyle { begin {align} Phi _ {u_ {g}} ( Omega) & = sigma _ {u} ^ {2} { frac {2L_ {u}} { pi}} { гидроразрыв {1} { left (1+ (1.339L_ {u} Omega) ^ {2} right) ^ { frac {5} {6}}}} Phi _ {v_ {g}} ( Omega) & = sigma _ {v} ^ {2} { frac {2L_ {v}} { pi}} { frac {1 + { frac {8} {3}} (2.678L_ { v} Omega) ^ {2}} { left (1+ (2.678L_ {v} Omega) ^ {2} right) ^ { frac {11} {6}}}} Phi _ {w_ {g}} ( Omega) & = sigma _ {w} ^ {2} { frac {2L_ {w}} { pi}} { frac {1 + { frac {8} {3} }} (2.678L_ {w} Omega) ^ {2}} { left (1+ (2.678L_ {w} Omega) ^ {2} right) ^ { frac {11} {6}}} } конец {выровнено}}}$

куда σ_я и L_я - интенсивность турбулентности и масштабная длина соответственно для я-й компонент скорости, и Ω - пространственная частота.^[2] Эти спектральные плотности мощности дают пространственные вариации случайного процесса, но любые временные вариации зависят от движения транспортного средства через поле скорости порыва. Скорость, с которой автомобиль движется через поле порывов ветра. V позволяет преобразовывать эти спектральные плотности мощности в различные типы частот,^[7]

${ displaystyle { begin {align} Omega & = { frac { omega} {V}} Phi _ {i} ( Omega) & = V Phi _ {i} left ( omega right) end {выровнен}}}$

где ω имеет единицы радиан в единицу времени.

Компоненты угловой скорости порыва (п_грамм,q_грамм,р_грамм) определяются как вариации составляющих линейной скорости вдоль различных осей транспортного средства,

${ displaystyle { begin {align} p_ {g} & = { frac { partial w_ {g}} { partial y}} q_ {g} & = { frac { partial w_ {g} } { partial x}} r_ {g} & = - { frac { partial v_ {g}} { partial x}} end {выровнено}}}$

хотя в некоторых источниках могут использоваться разные обозначения. Спектральные плотности мощности для компонент угловой скорости равны^[8]

${ displaystyle { begin {align} Phi _ {p_ {g}} ( omega) & = { frac { sigma _ {w} ^ {2}} {2VL_ {w}}} { frac { 0,8 left ({ frac {2 pi L_ {w}} {4b}} right) ^ { frac {1} {3}}} {1+ left ({ frac {4b omega} { pi V}} right) ^ {2}}} Phi _ {q_ {g}} ( omega) & = { frac { pm left ({ frac { omega} {V} } right) ^ {2}} {1+ left ({ frac {4b omega} { pi V}} right) ^ {2}}} Phi _ {w_ {g}} ( omega ) Phi _ {r_ {g}} ( omega) & = { frac { mp left ({ frac { omega} {V}} right) ^ {2}} {1+ left ({ frac {3b omega} { pi V}} right) ^ {2}}} Phi _ {v_ {g}} ( omega) end {выравнивается}}}$

В военных спецификациях указаны критерии, основанные на автомобиле производные стабильности для определения значимости компонентов угловой скорости порыва.^[9]

Спектральная факторизация

Порывы, создаваемые моделью фон Кармана, не являются белый шум процесс и поэтому может называться цветной шум. Цветной шум в некоторых случаях может возникать на выходе минимальная фаза линейный фильтр посредством процесса, известного как спектральная факторизация. Рассмотрим линейная инвариантная во времени система с входом белого шума, который имеет единицу отклонение, функция передачи грамм(s), а вывод у(т). Спектральная плотность мощности у(т) является

${ Displaystyle Phi _ {y} ( omega) = | G (я omega) | ^ {2}}$

куда я² = -1. Для иррациональных спектральных плотностей мощности, таких как модель фон Кармана, может быть найдена подходящая передаточная функция, квадрат величины которой, вычисленный вдоль мнимой оси, аппроксимирует спектральную плотность мощности. В MATLAB документация обеспечивает реализацию такой передаточной функции для порывов фон Кармана, которая соответствует военным спецификациям,^[8]

${ displaystyle { begin {align} G_ {u_ {g}} (s) & = { frac { sigma _ {u} { sqrt { frac {2L_ {u}} { pi V}}} left (1 + 0,25 { frac {L_ {u}} {V}} s right)} {1 + 1,357 { frac {L_ {u}} {V}} s + 0,1987 left ({ frac {L_ {u}} {V}} s right) ^ {2}}} G_ {v_ {g}} (s) & = { frac { sigma _ {v} { sqrt { frac {2L_ {v}} { pi V}}} left (1 + 2.7478 { frac {2L_ {v}} {V}} s + 0.3398 left ({ frac {2L_ {v}} {V}) } s right) ^ {2} right)} {1 + 2.9958 { frac {2L_ {v}} {V}} s + 1.9754 left ({ frac {2L_ {v}} {V}} s right) ^ {2} +0.1539 left ({ frac {2L_ {v}} {V}} s right) ^ {3}}} G_ {w_ {g}} (s) & = { frac { sigma _ {w} { sqrt { frac {2L_ {w}} { pi V}}} left (1 + 2,7478 { frac {2L_ {w}} {V}} s + 0,3398 left ({ frac {2L_ {w}} {V}} s right) ^ {2} right)} {1 + 2.9958 { frac {2L_ {w}} {V}} s + 1.9754 left ({ frac {2L_ {w}} {V}} s right) ^ {2} +0.1539 left ({ frac {2L_ {w}} {V}} s right) ^ {3}}} G_ {p_ {g}} (s) & = sigma _ {w} { sqrt { frac {0.8} {V}}} { frac { left ({ frac { pi} {4b }} right) ^ { frac {1} {6}}} {(2L_ {w}) ^ { frac {1} {3}} left (1 + { frac {4b} { pi V }} s right)}} G_ {q_ {g}} (s) & = { frac { pm { frac {s} {V}}} {1 + { frac {4b} { pi V}} s}} G_ {w_ {g}} (s) G_ { r_ {g}} (s) & = { frac { mp { frac {s} {V}}} {1 + { frac {3b} { pi V}} s}} G_ {v_ {g }} (и) end {выровнены}}}$

Использование этих фильтров с независимым, единичным отклонением, белым шумом с ограниченной полосой дает выходные данные со спектральными плотностями мощности, которые аппроксимируют спектральные плотности мощности компонентов скорости модели фон Кармана. Выходы, в свою очередь, могут использоваться в качестве входов возмущений ветра для самолетов или других динамических систем.^[10]

Зависимость от высоты

Модель фон Кармана параметризуется масштабом длины и интенсивностью турбулентности. Комбинация этих двух параметров определяет форму спектральных плотностей мощности и, следовательно, качество соответствия модели спектрам наблюдаемой турбулентности. Многие комбинации масштаба длины и интенсивности турбулентности дают реалистичные спектральные плотности мощности в желаемых диапазонах частот.^[1] Спецификации Министерства обороны включают выбор обоих параметров, включая их зависимость от высоты.^[11]

Смотрите также

Примечания

^ ^а ^б Хоблит 1988, Гл. 4.
^ ^а ^б MIL-STD-1797A 1990 г., п. 678.
^ Дидрих, Франклин В .; Джозеф А. Дришлер (1957). «Влияние колебаний интенсивности порывов на подъемную силу из-за атмосферной турбулентности»: NACA TN 3920. Цитировать журнал требует | журнал = (помощь)
^ де Карман, Теодор; Лесли Ховарт (1938). «К статистической теории изотропной турбулентности». Труды Лондонского королевского общества. Серия A, Математические и физические науки. 164 (917): 192–215. Bibcode:1938RSPSA.164..192D. Дои:10.1098 / rspa.1938.0013.
^ фон Карман, Теодор (1948). «Прогресс в статистической теории турбулентности». Труды Национальной академии наук. 34 (11): 530–539. Bibcode:1948ПНАС ... 34..530В. Дои:10.1073 / пнас.34.11.530. ЧВК 1079162. PMID 16588830.
^ фон Карман, Т .; Лин, К. С. (1951). «О статистической теории изотропной турбулентности». В фон Мизес, Ричард; фон Карман, Теодор (ред.). Успехи прикладной механики. Academic Press, Inc., стр. 1–19. ISBN 9780080563800.
^ Хоблит 1988, п. ***.
^ ^а ^б "Модель турбулентности ветра фон Кармана (непрерывная)". Справочные страницы MATLAB. MathWorks, Inc., 2010 г.. Получено 24 мая, 2013.
^ MIL-STD-1797A 1990 г., п. 680.
^ Ричардсон 2013, п. 33.
^ MIL-STD-1797A 1990 г., с. 673, 678-685, 702.

Navigation