WikiDer > ALICE эксперимент

Координаты: 46 ° 15′04,8 ″ с.ш. 6 ° 01′12,5 ″ в.д. / 46,251333 ° с.ш.0,020139 ° в. / 46.251333; 6.020139

АЛИСА, Большой эксперимент на ионном коллайдере

Общий вид детектора ALICE
Формирование	Письмо о намерениях, представленное в июле 1993 г.
Штаб-квартира	Женева, Швейцария
Список представителей ALICE	Лучано Муса Федерико Антинори Паоло Джубеллино Юрген Шукрафт
Интернет сайт	http://aliceinfo.cern.ch/

Большой адронный коллайдер
(БАК)

LHC эксперименты
АТЛАС	Аппарат тороидального LHC
CMS	Компактный мюонный соленоид
LHCb	БАК-красота
Алиса	Эксперимент на большом ионном коллайдере
ТОТЕМ	Полное сечение, упругое рассеяние и дифракционная диссоциация.
LHCf	LHC-вперед
MoEDAL	Детектор монополей и экзотики на LHC
ФАЗЕР	Эксперимент по поиску ForwArd
Предускорители LHC
p и Pb	Линейные ускорители за протоны (Linac 2) и Свинец (Linac 3)
(не отмечен)	Протонный синхротронный ускоритель
PS	Протонный синхротрон
СПС	Супер протонный синхротрон

Алиса (Эксперимент на большом ионном коллайдере) является одним из восьми детектор эксперименты на Большой адронный коллайдер в ЦЕРН. Остальные семь: АТЛАС, CMS, ТОТЕМ, LHCb, LHCf, MoEDAL и ФАЗЕР.

Вступление

Компьютерная графика ALICE в разрезе, показывающая 18 детекторов эксперимента.

ALICE оптимизирован для изучения тяжелых ионов (Pb-Pb ядра) столкновения на центр масс энергия до 5,02 ТэВ на нуклон пара. Полученные температура и плотность энергии позволяют исследовать кварк-глюонная плазма, пятое состояние вещества, в котором кварки и глюоны освобождены. Считается, что аналогичные условия существовали через долю секунды после Большого взрыва до того, как кварки и глюоны связались вместе, чтобы сформировать адроны и более тяжелые частицы.^[1]

ALICE фокусируется на физике сильно взаимодействующей материи при экстремальных плотностях энергии. Свойства кварк-глюонная плазма и понимание кварка деконфайнмент ключевые проблемы в квантовая хромодинамика (QCD). Результаты, полученные ALICE, подтверждают понимание ограничение цвета и киральная симметрия восстановление. Воссоздавая изначальную форму материи, кварк-глюонная плазмаОжидается, что понимание того, как она развивается, прольет свет на вопросы о том, как организована материя, о механизме, ограничивающем кварки и глюоны, о природе сильных взаимодействий и о том, как они приводят к образованию основной массы обычной материи.

Квантовая хромодинамика (КХД) предсказывает, что при достаточно высоких плотностях энергии произойдет фазовый переход от обычной адронной материи, где кварки заперты внутри ядерных частиц, к плазме деконфайнтированных кварков и глюонов. Считается, что обратный переход произошел, когда Вселенной было всего 10 лет.⁻⁶ они старые и могут по-прежнему играть роль в сердцах коллапсирующих нейтронных звезд или других астрофизических объектов.^[2][3]

История

Идея создания специального детектора тяжелых ионов для LHC была впервые озвучена на исторической встрече в Эвиане «На пути к экспериментальной программе LHC» в марте 1992 года. На основе представленных там идей было сформировано сотрудничество ALICE, а в 1993 году было подписано письмо от Был представлен интерес.^[4]

ALICE был впервые предложен в качестве центрального детектора в 1993 году, а затем был дополнен дополнительным прямым мюонным спектрометром, разработанным в 1995 году. В 1997 году ALICE получила зеленый свет от комитета LHC, чтобы приступить к окончательному проектированию и созданию.^[5]

Первые десять лет были потрачены на дизайн и обширные исследования и разработки. Как и во всех других экспериментах на LHC, с самого начала стало ясно, что проблемы физики тяжелых ионов на LHC не могут быть решены (и не оплачены) с помощью существующих технологий. Значительный прогресс, а в некоторых случаях и технологический прорыв, потребуются, чтобы построить на основе то, о чем физики мечтали на бумаге для своих экспериментов. Первоначально очень широкие, а затем более целенаправленные, хорошо организованные и хорошо поддерживаемые усилия в области НИОКР, которые продолжались большую часть 1990-х годов, привели ко многим эволюционным и некоторым революционным достижениям в области детекторов, электроники и вычислений.

Разработка специального эксперимента с тяжелыми ионами в начале 90-х годов для использования на LHC примерно 15 лет спустя поставила ряд серьезных проблем. Детектор должен быть универсальным - способным измерять большинство сигналов, представляющих потенциальный интерес, даже если их актуальность станет очевидной только позже, - и гибким, позволяющим добавлять и модифицировать по мере появления новых возможностей исследования. В обоих отношениях ALICE преуспела, поскольку включила в свое начальное меню ряд наблюдаемых, важность которых стала очевидной только позже. Были добавлены различные основные системы обнаружения, от мюонного спектрометра в 1995 году, детекторов переходного излучения в 1999 году до большого реактивного калориметра, добавленного в 2007 году.

ALICE записала данные о первых столкновениях свинца и свинца на LHC в 2010 году. Наборы данных, полученные в периоды тяжелых ионов в 2010 и 2011 годах, а также данные о протонном свинце за 2013 год, предоставили отличную основу для более глубокого изучения физика кварк-глюонной плазмы.

По состоянию на 2014 г.^{[Обновить]} После более чем трех лет успешной работы детектор ALICE вот-вот подвергнется серьезной программе консолидации и модернизации во время длительного простоя [LS1] ускорительного комплекса ЦЕРН. Будет установлен новый субдетектор, называемый ди струйным калориметром (DCAL), и все 18 существующих субдетекторов ALICE будут обновлены. Также будут проведены капитальные ремонтные работы в инфраструктуре ALICE, включая электрические системы и системы охлаждения. Обилие опубликованных научных результатов и очень интенсивная программа обновления ALICE привлекли множество институтов и ученых со всего мира. Сегодня ALICE Collaboration насчитывает более 1800 членов из 176 институтов в 41 стране.^[6]

Столкновения тяжелых ионов на LHC

Поиски кварк-глюонной плазмы и более глубокое понимание КХД начались в ЦЕРНе и Брукхейвене с более легких ионов в 1980-х годах.^[7][8] Сегодняшняя программа в этих лабораториях перешла к ультрарелятивистским столкновениям тяжелых ионов и как раз приближается к энергетическому порогу, при котором ожидается фазовый переход. LHC с энергией в центре масс около 5,5 ТэВ / нуклон еще больше расширит энергетический потенциал.

Во время лобовых столкновений ионов свинца на LHC сотни протонов и нейтронов сталкиваются друг с другом с энергиями более нескольких ТэВ. Ионы свинца ускоряются до более чем 99,9999% скорости света, а столкновения на LHC в 100 раз более энергичны, чем столкновения протонов - нагревая вещество в точке взаимодействия до температуры, почти в 100000 раз превышающей температуру в ядре солнце.

Когда два ядра свинца сталкиваются друг с другом, материя претерпевает переход с образованием на короткое время капли первичной материи, так называемой кварк-глюонная плазма который, как полагают, заполнил Вселенную через несколько микросекунд после Большого взрыва.

В кварк-глюонная плазма образуется, когда протоны и нейтроны «растворяются» в своих элементарных составляющих, кварки и глюоны становятся асимптотически свободными. Капля QGP мгновенно охлаждается, и отдельные кварки и глюоны (вместе называемые партоны) рекомбинируют в метель из обычной материи, которая разносится во все стороны.^[9] Мусор содержит такие частицы, как пионы и каоны, которые сделаны из кварк и антикварк; протоны и нейтроны, состоящий из трех кварков; и даже обильно антипротоны и антинейтроны, которые могут объединяться, чтобы сформировать ядра антиатомы тяжелый, как гелий. Многому можно научиться, изучая распределение и энергию этого мусора.

Первые столкновения свинца и свинца

Одно из первых столкновений LHC с ионом свинца, зарегистрированное детектором ALICE.

Большой адронный коллайдер разбил свои первые ионы свинца в 2010 году, 7 ноября, около 12:30 по центральноевропейскому времени.^[10][11]

Первые столкновения в центре детекторов ALICE, ATLAS и CMS произошли менее чем через 72 часа после того, как LHC завершил свой первый запуск протонов и переключился на ускоряющие пучки ионов свинца. Каждое ядро ​​свинца содержит 82 протона, и LHC ускоряет каждый протон до энергии 3,5 ТэВ, в результате чего получается энергия 287 ТэВ на пучок, или полная энергия столкновения 574 ТэВ.

При каждом столкновении испускалось до 3000 заряженных частиц, которые показаны здесь линиями, исходящими из точки столкновения. Цвета линий показывают, сколько энергии унесла каждая частица при столкновении.

Столкновения протонов со свинцом на LHC

Столкновение протон-иона свинца зарегистрировано в эксперименте ALICE 13 сентября 2012 года в центре масс с энергией 5,02 ТэВ на сталкивающуюся пару нуклон-нуклон.

В 2013 г. LHC столкнулись протоны с ионами свинца для первых физических пучков LHC в 2013 году.^[12] Эксперимент проводился встречно вращающимися пучками протоны и ионы свинца, и начинался с центрированных орбит с разными частотами вращения, а затем отдельно увеличивался до максимальной энергии столкновения ускорителя.^[13]

Первый запуск свинцового протона на LHC длился один месяц, и данные помогают физикам ALICE отделить эффекты плазмы от эффектов, связанных с эффектами холодной ядерной материи, и проливают больше света на изучение кварк-глюонной плазмы.

В случае столкновений свинца со свинцом конфигурации кварков и глюонов, из которых состоят протоны и нейтроны падающего ядра свинца, могут несколько отличаться от таковых в входящих протонах. Чтобы изучить, является ли часть эффектов, которые мы видим при сравнении столкновений свинца-свинца и протон-протонов, вызваны этой разницей в конфигурации, а не образованием плазмы. Столкновения протонов со свинцом - идеальный инструмент для этого исследования.

Детекторы ALICE

Ключевым моментом при проектировании ALICE является возможность изучения КХД и (де) удержания кварков в этих экстремальных условиях. Это делается с помощью частиц, которые создаются внутри горячего объема при его расширении и охлаждении, которые живут достаточно долго, чтобы достичь чувствительных слоев детектора, расположенных вокруг области взаимодействия. Физическая программа ALICE основана на возможности идентифицировать их всех, то есть определять, являются ли они электронами, фотонами, пионами и т. Д., И определять их заряд. Для этого нужно максимально использовать (иногда немного) различные способы взаимодействия частиц с веществом.^[14]

В «традиционном» эксперименте частицы идентифицируются или, по крайней мере, распределяются по семействам (заряженные или нейтральные адроны) по характерным сигнатурам, которые они оставляют в детекторе. Эксперимент разделен на несколько основных компонентов, и каждый компонент проверяет определенный набор свойств частиц. Эти компоненты уложены слоями, и частицы проходят через слои последовательно от точки столкновения наружу: сначала система слежения, затем электромагнитный (ЭМ) и адронный калориметр и, наконец, мюонная система. Детекторы встроены в магнитное поле чтобы гнуть рельсы заряженных частицы за импульс и обвинять решимость. Этот метод идентификации частиц хорошо работает только для определенных частиц и используется, например, крупными LHC эксперименты АТЛАС и CMS. Однако этот метод не подходит для идентификации адронов, поскольку он не позволяет различать различные заряженные адроны, которые образуются в столкновениях Pb-Pb.

Для идентификации всех частиц, выходящих из системы QGP, ALICE использует набор из 18 детекторов.^[15] которые дают информацию о массе, скорости и электрическом знаке частиц.

Отслеживание ствола

Ансамбль цилиндрических цилиндрических детекторов, окружающих номинальную точку взаимодействия, используется для отслеживания всех частиц, вылетающих из горячей плотной среды. Система внутреннего слежения (ITS) (состоящая из трех уровней детекторов: кремниевый пиксельный детектор (SPD), кремниевый дрейфовый детектор (SDD), кремниевый полосовой детектор (SSD)), камера временной проекции (TPC) и детектор переходного излучения ( TRD) во многих точках измеряют прохождение каждой частицы, несущей электрический заряд, и дают точную информацию о траектории частицы. Детекторы слежения за стволом ALICE погружены в магнитное поле 0,5 Тесла, создаваемое огромным магнитным соленоидом, искривляющим траектории частиц. Из кривизны гусениц можно определить их импульс. ITS настолько точен, что частицы, которые образуются в результате распада других частиц с длительным временем жизни (~ 0,1 мм до распада), можно идентифицировать, увидев, что они не происходят из точки, где произошло взаимодействие ( "вершина"события), а скорее из точки, находящейся на расстоянии не более одной десятой миллиметра. Это позволяет нам измерить, например, нижние кварки, которые распадаются на относительно долгоживущий B-мезон через" топологические "разрезы .

Внутренняя система слежения

Установка системы внутреннего слежения ALICE

Короткоживущие тяжелые частицы проходят очень небольшое расстояние, прежде чем распасться. Эта система направлена ​​на идентификацию этих явлений распада путем измерения места, где это происходит, с точностью до десятых долей миллиметра.^[16]

Система внутреннего слежения (ITS) состоит из шести цилиндрических слоев кремниевые детекторы. Слои окружают точку столкновения и измеряют свойства частиц, возникающих в результате столкновения, точно указывая их положение прохождения с точностью до долей миллиметра.^[17] С помощью ИТС частицы, содержащие тяжелые кварки (очарование и красота) можно определить, восстановив координаты, в которых они распадаются.

Слои ИТС (считая от точки взаимодействия):

• 2 слоя СПД (Кремниевый пиксельный детектор),
• 2 слоя SDD (Кремниевый дрейфовый детектор),
• 2 слоя SSD (Детектор силиконовой ленты).

ITS был включен в основу эксперимента ALICE в марте 2007 года после большой фазы исследований и разработок. Используя наименьшее количество легчайшего материала, ITS сделали максимально легким и хрупким. Почти 5 м² двусторонних кремниевых стрип-детекторов и более 1 м² Из кремниевых дрейфовых детекторов это самая большая система, использующая оба типа кремниевых детекторов.

ALICE недавно представила планы по обновленной системе внутреннего слежения, в основном основанной на создании нового кремниевого трекера с значительно улучшенными функциями с точки зрения определения ударного параметра (d0) для первичной вершины, эффективности слежения при низкой pT и возможностей скорости считывания.^[18] Модернизированная ИТС откроет новые каналы в изучении кварковой глюонной плазмы, образованной на LHC, которые необходимы для понимания динамики этой конденсированной фазы КХД.

Это позволит изучить процесс термализации тяжелые кварки в средней, измеряя тяжелый вкус очарование и красоту барионы и расширив эти измерения до очень низких p_Т в первый раз. Это также даст лучшее понимание зависимости потерь энергии в среде от массы кварка и предложит уникальную возможность измерения красивых кварков, а также улучшит реконструкцию вершин распада красоты. Наконец, модернизированная ИТС даст нам возможность охарактеризовать тепловое излучение, исходящее от QGP и модификация в среде адронный спектральные функции по отношению к восстановление киральной симметрии.

Проект модернизации требует от наших исследователей и сотрудников по всему миру обширных научно-исследовательских и опытно-конструкторских работ по передовым технологиям: кремниевым сенсорам, маломощной электронике, технологиям межсоединений и упаковки, сверхлегким механическим конструкциям и охлаждающим устройствам.

Камера проекции времени

АЛИСА Камера проекции времени используется для отслеживания и идентификации частиц.

АЛИСА Камера проекции времени (TPC) - это большой объем, заполненный газ как среда обнаружения и является основным устройством отслеживания частиц в ALICE.^[19][20]

Заряженные частицы, пересекающие газ TPC, ионизируют атомы газа на своем пути, высвобождая электроны, которые дрейфуют к торцевым пластинам детектора. Характеристики процесса ионизации, вызванного прохождением быстрых заряженных частиц через среду, могут быть использованы для идентификации частиц. Зависимость силы ионизации от скорости связана с известным Формула Бете-Блоха, который описывает средние потери энергии заряженных частиц через неупругие Кулоновские столкновения с атомными электронами среды.

Многопроволочные пропорциональные счетчики или твердотельные счетчики часто используются в качестве средства обнаружения, поскольку они выдают сигналы с высотой импульса, пропорциональной силе ионизации. An лавинный эффект вблизи анодных проводов, натянутых в считывающих камерах, дает необходимое усиление сигнала. Положительные ионы, образовавшиеся в результате лавины, индуцируют сигнал положительного тока на плоскости площадки. Считывание осуществляется с помощью контактных площадок 557 568, которые образуют катодную плоскость многопроволочных пропорциональных камер (MWPC) расположен на концевых пластинах. Это дает радиальное расстояние до луча и азимут. Последняя координата z вдоль направления луча определяется временем дрейфа. Поскольку флуктуации потерь энергии могут быть значительными, как правило, многие измерения амплитуды импульса выполняются вдоль трека частицы, чтобы оптимизировать разрешение измерения ионизации.

Почти весь объем TPC чувствителен к проходящим через него заряженным частицам, но он имеет минимальный материальный бюджет. Прямое распознавание образов (непрерывные треки) делает TPC идеальным выбором для сред с высокой множественностью, например, при столкновениях тяжелых ионов, где необходимо отслеживать тысячи частиц одновременно. Внутри ALICE TPC сила ионизации всех треков измеряется до 159 раз, в результате чего разрешение измерения ионизации достигает 5%.

Детектор переходного излучения

Завершенный детектор ALICE, показывающий восемнадцать модулей TRD (трапециевидные призмы в радиальном расположении).

Электроны и позитроны можно отличить от других заряженных частиц с помощью излучения переходное излучение, Рентгеновские лучи испускается, когда частицы пересекают множество слоев тонких материалов.

Идентификация электронов и позитронов достигается с помощью детектора переходного излучения (TRD).^[21] Подобно мюонному спектрометру, эта система позволяет детально исследовать возникновение векторно-мезонных резонансов, но с расширенным охватом вплоть до легкого векторного мезона ρ и в другой области быстрот. Ниже 1 ГэВ / c электроны можно идентифицировать с помощью комбинации измерений детектора частиц (PID) в TPC и времени пролета (TOF). В диапазоне импульсов 1–10 ГэВ / c можно использовать тот факт, что электроны могут создавать TR при прохождении через специальный «радиатор». Внутри такого излучателя быстрые заряженные частицы пересекают границы между материалами с разной диэлектрической проницаемостью, что может привести к испусканию TR-фотонов с энергией в рентгеновском диапазоне. Эффект крошечный, и излучатель должен обеспечивать множество сотен материальных границ, чтобы с высокой вероятностью произвести хотя бы один фотон. В ALICE TRD фотоны TR регистрируются сразу за излучателем с помощью MWPC, заполненных газовой смесью на основе ксенона, где они передают свою энергию поверх сигналов ионизации от трека частицы.

ALICE TRD был разработан для получения быстрого триггера для заряженных частиц с высоким импульсом и может значительно увеличить зарегистрированные выходы векторных мезонов. Для этой цели прямо на детекторе устанавливаются 250 000 процессоров, чтобы идентифицировать кандидатов на высокоимпульсные треки и как можно быстрее анализировать выделение энергии, связанное с ними (пока в детекторе еще создаются сигналы). Эта информация отправляется в глобальный блок слежения, который объединяет всю информацию для поиска пар электрон-позитронных треков всего за 6 мкс.

Чтобы разработать такой Детектор переходного излучения (TRD) для ALICE многие прототипы детекторов были испытаны в смешанных пучках пионы и электроны.

Идентификация частиц с помощью ALICE

АЛИСА также хочет знать идентичность каждой частицы, будь то электрон или протон, каон или пион.

Заряженные адроны (по сути, все стабильные заряженные частицы) однозначно идентифицируются, если определены их масса и заряд. Массу можно вывести из измерений количества движения и скорости. Импульс и знак заряда получаются путем измерения кривизны следа частицы в магнитном поле. Для определения скорости частицы существует четыре метода, основанных на измерениях времени пролета и ионизации, а также на регистрации переходного излучения и черенковского излучения. Каждый из этих методов хорошо работает в разных диапазонах импульсов или для определенных типов частиц. В ALICE все эти методы можно комбинировать для измерения, например, спектров частиц.

В дополнение к информации, предоставляемой ITS и TPC, необходимы более специализированные детекторы: TOF измеряет с точностью лучше, чем десятые доли миллиардной доли секунды, время, которое требуется каждой частице, чтобы пройти от вершины, чтобы достичь ее, чтобы можно было измерить его скорость. Детектор идентификации частиц с высоким импульсом (HMPID) измеряет слабые световые узоры, генерируемые быстрыми частицами, а TRD измеряет специальное излучение, которое очень быстрые частицы испускают при пересечении различных материалов, что позволяет идентифицировать электроны. Мюоны измеряются с помощью того факта, что они проникают в вещество легче, чем большинство других частиц: в передней области очень толстый и сложный поглотитель останавливает все другие частицы, а мюоны измеряются специальным набором детекторов: мюонным спектрометром.

Время полета

Заряженные частицы идентифицируются в ALICE по методу времени полета (TOF). Измерения TOF позволяют определить скорость заряженной частицы путем измерения времени полета на заданном расстоянии по траектории трека.^[22][23] Используя информацию слежения от других детекторов, идентифицируется каждый след, запускающий датчик. При условии, что импульс также известен, масса частицы может быть получена из этих измерений. Детектор ALICE TOF - это детектор большой площади, основанный на многощелевых камерах с резистивными пластинами (MRPC), которые покрывают цилиндрическую поверхность 141 м²с внутренним радиусом 3,7 метра (12 футов). Приблизительно 160000 площадок MRPC с временным разрешением около 100 пс распределены по большой поверхности 150 м.².

MRPC - это детекторы с параллельными пластинами, построенные из тонких листов стандартного оконного стекла для создания узких газовых зазоров с высокими электрическими полями. Эти пластины разделяются с помощью лески, чтобы обеспечить желаемое расстояние; Для достижения эффективности обнаружения, близкой к 100%, необходимо 10 газовых зазоров на MRPC.

Простота конструкции позволяет построить большую систему с общим разрешением TOF 80 пс при относительно низкой стоимости (CERN Courier, ноябрь 2011 г., стр. 8). Эта производительность позволяет разделять каоны, пионы и протоны с импульсами до нескольких ГэВ / c. Объединение такого измерения с информацией PID от ALICE TPC оказалось полезным для улучшения разделения между различными типами частиц, как показано на рисунке 3 для определенного диапазона импульсов.

Детектор идентификации высокоимпульсных частиц

Детектор HMPID перед окончательной установкой внутри магнита ALICE.

Детектор идентификации высокоимпульсных частиц (HMPID) - это Детектор RICH для определения скорости частиц за пределами диапазона импульсов, доступного за счет потери энергии (в ITS и TPC, п = 600 МэВ) и с помощью времяпролетных измерений (в TOF, п = 1,2–1,4 ГэВ).

Черенковское излучение - это ударная волна, возникающая в результате движения заряженных частиц через материал со скоростью, превышающей скорость света в этом материале. Излучение распространяется под характерным углом по отношению к треку частицы, который зависит от скорости частицы. Черенковские детекторы используют этот эффект и обычно состоят из двух основных элементов: излучателя, в котором создается черенковское излучение, и детектора фотонов. Кольцевые черенковские детекторы (RICH) разрешают кольцевое изображение сфокусированного черенковского излучения, позволяя измерять черенковский угол и, следовательно, скорость частиц. Этого, в свою очередь, достаточно для определения массы заряженной частицы.

Если используется плотная среда (большой показатель преломления), для испускания достаточного количества черенковских фотонов требуется только тонкий слой излучателя порядка нескольких сантиметров. Детектор фотонов затем располагается на некотором расстоянии (обычно около 10 см) за излучателем, позволяя конусу света расширяться и формировать характерное кольцеобразное изображение. Такой бесконтактный фокусирующий RICH установлен в эксперименте ALICE.

Диапазон импульсов ALICE HMPID составляет до 3 ГэВ для пиона /Каон дискриминация и до 5 ГэВ для каона /протон дискриминация. Это самый большой в мире йодид цезия Извещатель RICH с активной площадью 11 м². Прототип был успешно протестирован в ЦЕРНе в 1997 г. и в настоящее время принимает данные на Релятивистский коллайдер тяжелых ионов на Брукхейвенская национальная лаборатория в США.

Калориметры

Калориметры измеряют энергию частиц и определяют, имеют ли они электромагнитное или адронное взаимодействие. Идентификация частиц в калориметре - разрушительное измерение. Все частицы, кроме мюонов и нейтрино, вкладывают всю свою энергию в калориметрическую систему, создавая электромагнитные или адронные ливни. Фотоны, электроны и позитроны вкладывают всю свою энергию в электромагнитный калориметр. Их ливни неотличимы, но фотон можно идентифицировать по отсутствию следа в системе слежения, связанного с ливнем.

Фотоны (частицы света), как свет, излучаемый горячим объектом, говорят нам о температуре системы. Для их измерения необходимы специальные детекторы: кристаллы PHOS, такие плотные, как свинец, и прозрачные, как стекло, будут измерять их с фантастической точностью в ограниченной области, в то время как PMD и, в частности, EMCal будут измерять их более очень широкая территория. EMCal также будет измерять группы близко расположенных частиц (называемых «струями»), которые запоминают ранние фазы события.

Фотонный спектрометр

В тесном сотрудничестве ЦЕРН, Апатитского завода и НИЦ «Курчатовский институт» разработана технология массового производства кристаллов PWO.

PHOS - это электромагнитный калориметр высокого разрешения, установленный в ALICE.^[24] для предоставления данных для проверки тепловых и динамических свойств начальной фазы столкновения. Это делается путем измерения фотонов, выходящих непосредственно в результате столкновения. PHOS охватывает ограниченную область принятия с максимальной скоростью. Это сделано из вольфрамат свинца кристаллы^[25] подобные тем, которые используются в CMS, считываются с помощью лавинных фотодиодов (APD).

Когда фотоны высокой энергии сталкиваются с вольфраматом свинца, они заставляют его светиться или мерцать, и это свечение можно измерить. Вольфрамат свинца чрезвычайно плотен (плотнее железа), задерживая большинство фотонов, которые достигают его. Кристаллы хранятся при температуре 248 К, что помогает минимизировать ухудшение энергетического разрешения из-за шума и оптимизировать отклик для низких энергий.

Электромагнитный калориметр

EMCal - это свинцово-сцинтилляторный калориметр для отбора проб, состоящий из почти 13 000 отдельных колонн, сгруппированных в десять супермодулей. Вышки считываются с помощью оптических волокон со сдвигом по длине волны в форме шашлыка, соединенных с лавинным фотодиодом. Полный EMCal будет содержать 100 000 отдельных сцинтилляционных плиток и 185 километров оптического волокна общим весом около 100 тонн.

EMCal покрывает почти всю длину проекционной камеры ALICE и центрального детектора, а треть ее азимута расположена вплотную к фотонному спектрометру ALICE - меньшему по размеру, высокодисперсному калориметру из вольфрамата свинца.

Супермодули вставлены в независимую опорную раму, расположенную внутри магнита ALICE, между счетчиками времени пролета и катушкой магнита. Сама опорная рама представляет собой сложную конструкцию: она весит 20 тонн и должна выдерживать вес, в пять раз превышающий ее собственный, с максимальным отклонением между пустым и полным грузом всего пару сантиметров. Монтаж восемь-тонных супер-модулей требуется система рельсов с утонченным устройством для вставки в мост через к опорной конструкции.

Электромагнитный калориметр (EM-Cal) значительно расширит возможности ALICE для измерения частиц с высоким импульсом.^[26] Это расширит возможности ALICE для изучения реактивных двигателей и других сложных процессов.

Детектор множественности фотонов

Детектор множественности фотонов (PMD) - это детектор ливня частиц, который измеряет множественность и пространственное распределение фотонов, образующихся в столкновениях.^[27] В качестве первого слоя он использует вето-детектор для отражения заряженных частиц. Фотоны, с другой стороны, проходят через преобразователь, вызывая электромагнитный ливень во втором слое детектора, где они производят большие сигналы на нескольких ячейках его чувствительного объема. С другой стороны, адроны обычно воздействуют только на одну клетку и производят сигнал, представляющий частицы с минимальной ионизацией.

Детектор прямой множественности

Детектор множественности вперед ALICE

Детектор прямой множественности (FMD) расширяет охват множественности заряженных частиц в передние области, предоставляя ALICE самый широкий охват из 4 экспериментов на LHC для этих измерений.^[28]

FMD состоит из 5 больших кремниевых дисков с каждым 10 240 отдельными детекторными каналами для измерения заряженных частиц, испускаемых под небольшими углами относительно луча. FMD обеспечивает независимое измерение ориентации столкновений в вертикальной плоскости, что может быть использовано с измерениями с помощью детектора ствола для исследования потока, струй и т. Д.

Мюонный спектрометр

Прямой мюонный спектрометр ALICE изучает полный спектр тяжелых кваркониев (J / Ψ, Ψ ′, ϒ, ϒ ′, ϒ ′ ′) через их распад в канале μ + μ–. Состояния тяжелых кваркониев являются важным инструментом для изучения ранней и горячей стадии столкновений тяжелых ионов.^[29] В частности, ожидается, что они будут чувствительны к образованию кварк-глюонной плазмы. В присутствии деконфайндерной среды (то есть QGP) с достаточно высокой плотностью энергии состояния кваркония диссоциируют из-за цветового экранирования. Это приводит к подавлению их производительности. При высокой энергии столкновения LHC можно изучать как состояния чармония (J / Ψ и Ψ ′), так и состояния боттомония (ϒ, ϒ ′ и ϒ ′ ′). Спектрометр Dimuon оптимизирован для обнаружения этих тяжелых кварковых резонансов.

Основные компоненты мюонного спектрометра ALICE: поглотитель для фильтрации фона, набор отслеживающих камер до, внутри и после магнита и набор триггерных камер.

Мюоны могут быть идентифицированы с использованием только что описанной техники, исходя из того факта, что они являются единственными заряженными частицами, способными почти без помех проходить через любой материал. Такое поведение связано с тем, что мюоны с импульсами ниже нескольких сотен ГэВ / c не страдают радиационными потерями энергии и, следовательно, не создают электромагнитных ливней. Кроме того, поскольку они лептоны, они не подвержены сильным взаимодействиям с ядрами материала, через который они проходят. Такое поведение используется в мюонных спектрометрах в экспериментах по физике высоких энергий путем установки мюонных детекторов за калориметрическими системами или за толстыми поглотителями. Все заряженные частицы, кроме мюонов, полностью останавливаются, создавая электромагнитные (и адронные) ливни.

Мюонный спектрометр в передней области ALICE имеет очень толстый и сложный передний поглотитель и дополнительный мюонный фильтр, состоящий из железной стенки толщиной 1,2 м. Кандидаты в мюоны, выбранные из треков, проникающих через эти поглотители, точно измеряются с помощью специального набора трековых детекторов. Пары мюонов используются для сбора спектра векторно-мезонных резонансов тяжелых кварков (Дж / пси). Их скорость производства может быть проанализирована как функция поперечного импульса и центральности столкновения, чтобы исследовать диссоциацию из-за цветного экранирования. Приемлемость мюонного спектрометра ALICE охватывает интервал псевдобыстрот 2,5 ≤ η ≤ 4, и резонансы могут быть обнаружены вплоть до нулевого поперечного импульса.

Характеристика столкновения

Наконец, нам нужно знать, насколько мощным было столкновение: это делается путем измерения остатков сталкивающихся ядер в детекторах, изготовленных из материалов высокой плотности, расположенных примерно в 110 метрах по обе стороны от ALICE (ZDC), и путем измерения с помощью FMD, V0 и T0 - количество частиц, образовавшихся при столкновении, и их пространственное распределение. T0 также с высокой точностью измеряет время, когда происходит событие.

Калориметр нулевой степени

Лицевая сторона калориметра ZN: один из двух калориметров ZN во время сборки. Кварцевые волокна размещены в канавках 1936 г. пластин из сплава W.

ZDC - это калориметры, которые регистрируют энергию нуклонов-спектаторов, чтобы определить область перекрытия двух сталкивающихся ядер. Он состоит из четырех калориметров, двух для обнаружения протонов (ZP) и двух для обнаружения нейтронов (ZN). Они расположены в 115 метрах от точки взаимодействия с обеих сторон, точно по линии луча. ZN размещается под нулевым градусом по отношению к оси пучка LHC между двумя трубами пучка. Вот почему мы называем их калориметрами нулевого градуса (ZDC). ZP расположен снаружи по отношению к трубе отходящего луча. Протоны-зрители отделяются от ионных пучков с помощью дипольного магнита D1.

ZDC представляют собой «спагетти-калориметры», состоящие из набора пластин из тяжелого металла с канавками для выделения матрицы из кварцевых волокон. Их принцип действия основан на регистрации черенковского света, создаваемого заряженными частицами ливня в волокнах.

Детектор V0

V0 состоит из двух массивов сцинтилляционных счетчиков, установленных по обе стороны от точки взаимодействия ALICE и называемых V0-A и V0-C. Счетчик V0-C расположен перед поглотителем димюонного плеча и закрывает приемник спектрометра, в то время как счетчик V0-A будет расположен на расстоянии около 3,5 м от вершины столкновения, с другой стороны.

Он используется для оценки центральности столкновения путем суммирования энергии, вложенной в два диска V0. Эта наблюдаемая напрямую зависит от числа первичных частиц, образовавшихся при столкновении, и, следовательно, от их центральности.

V0 также используется в качестве эталона при сканировании по Ван-дер-Мееру, которое определяет размер и форму встречных лучей и, следовательно, яркость, передаваемую эксперименту.

Детектор T0

Набор черенковских счетчиков, используемых в детекторе ALICE T0.

ALICE T0 служит для ALICE детектором пуска, триггера и светимости. Точное время взаимодействия (START) служит опорным сигналом для времяпролетного детектора, который используется для идентификации частиц. T0 подает пять различных сигналов запуска на центральный процессор запуска. Наиболее важной из них является вершина T0, обеспечивающая быстрое и точное подтверждение местоположения точки первичного взаимодействия вдоль оси пучка в заданных границах. Детектор также используется для онлайн-мониторинга яркости, обеспечивая быструю обратную связь с командой ускорителя.

Детектор T0 состоит из двух массивов Черенков счетчики (T0-C и T0-A), расположенные с противоположных сторон от точки взаимодействия (IP). Каждая матрица имеет 12 цилиндрических счетчиков, снабженных кварцевым излучателем и фотоумножителем.

Детектор космических лучей ALICE (ACORDE)

Пещера ALICE представляет собой идеальное место для обнаружения мюонов высокой энергии в атмосфере, исходящих от ливней космических лучей. ACORDE обнаруживает потоки космических лучей, инициируя приход мюонов к вершине магнита ALICE.

Триггер космических лучей ALICE состоит из 60 сцинтилляционных модулей, распределенных на трех верхних гранях ярма магнита ALICE. Массив можно настроить на запуск по одно- или многимюонным событиям, от 2-кратных совпадений до всего массива, если это необходимо. Высокая светимость ACORDE позволяет регистрировать космические события с очень большим количеством параллельных мюонных треков, так называемых мюонных пучков.

С помощью ACORDE эксперимент ALICE смог обнаружить сгустки мюонов с наивысшей когда-либо зарегистрированной множественностью, а также косвенно измерить первичные космические лучи очень высоких энергий.^{[нужна цитата]}.

Получение данных

ALICE пришлось спроектировать систему сбора данных, которая эффективно работает в двух совершенно разных режимах: очень частые, но небольшие события, при которых во время протон-протонных столкновений встречается небольшое количество образовавшихся частиц, и относительно редкие, но чрезвычайно крупные события с десятками тысяч новые частицы, рожденные в столкновениях свинца на LHC (L = 10²⁷ см⁻² s⁻¹ в Pb-Pb с переходами сгустков 100 нс и L = 10³⁰-10³¹ см⁻² s⁻¹ в пп с переходами сгустков 25 нс).^[30]

Система сбора данных ALICE должна сбалансировать свою способность записывать постоянный поток очень крупных событий, возникающих в результате центральных столкновений, с возможностью выбора и записи редких поперечных процессов. Эти требования приводят к совокупной пропускной способности построения событий до 2,5 Гбайт / с и емкости хранилища до 1,25 Гбайт / с, что дает в общей сложности более 1 Пбайт данных в год. Как показано на рисунке, ALICE требуется емкость хранилища данных, которая намного превышает емкость текущего поколения экспериментов. Эта скорость передачи данных в шесть раз больше, чем содержимое Британской энциклопедии каждую секунду.

Аппаратное обеспечение системы ALICE DAQ^[31] в значительной степени основан на стандартных компонентах: ПК под управлением Linux и стандартных коммутаторах Ethernet для сети построения событий. Требуемые характеристики достигаются за счет объединения сотен этих ПК в большую структуру DAQ. Программная среда ALICE DAQ называется DATE (ALICE Data Acquisition and Test Environment). DATE уже используется сегодня, на этапе построения и тестирования эксперимента, постепенно развиваясь в сторону окончательной производственной системы. Более того, AFFAIR (A Flexible Fabric and Application Information Recorder) - это программное обеспечение для мониторинга производительности, разработанное в рамках проекта ALICE Data Acquisition. AFFAIR в значительной степени основан на открытом исходном коде и состоит из следующих компонентов: сбор данных, обмен данными между узлами с использованием DIM, быстрое и временное хранение базы данных с циклическим перебором, а также постоянное хранение и создание графиков с использованием ROOT.

Ну наконец то. Система массового хранения (MSS) эксперимента ALICE сочетает в себе очень высокую пропускную способность (1,25 ГБ / с) и ежегодно хранит огромные объемы данных, более 1 Пбайт. Система массового хранения состоит из: a) глобального хранилища данных (GDS), выполняющего временное хранение данных в экспериментальной яме; б) Постоянное хранилище данных (PDS) для долгосрочного архивирования данных в вычислительном центре CERN и, наконец, из программного обеспечения Mass Storage System, управляющего созданием, доступом и архивированием данных.

Полученные результаты

События, зарегистрированные в эксперименте ALICE при первых столкновениях ионов свинца, при энергии центра масс 2,76 ТэВ на пару нуклонов.

Физическая программа ALICE включает следующие основные темы: i) изучение термализации партонов в QGP с акцентом на массивные очаровательные прекрасные кварки и понимание поведения этих тяжелых кварков по отношению к сильно связанной среде QGP, ii) изучение механизмов потери энергии, которые происходят в среде, и зависимостей потерь энергии от части партонов, iii) диссоциация состояний кваркония, которая может быть пробой деконфайнмента и температуры среды и, наконец, производство тепловых фотонов и маломассивных дилептонов, излучаемых QGP, что касается оценки начальной температуры и степеней свободы систем, а также киральной природы фазового перехода.

Коллаборация ALICE представила свои первые результаты столкновений протонов на LHC с энергией центра масс 7 ТэВ в марте 2010 года.^[32] Результаты подтвердили, что множественность заряженных частиц растет с энергией быстрее, чем ожидалось, в то время как форма распределения множественности плохо воспроизводится стандартным моделированием. Результаты были основаны на анализе выборки из 300 000 протон-протонных столкновений, собранных в эксперименте ALICE во время первых запусков LHC со стабильными пучками при энергии центра масс √s, равной 7 ТэВ,

В 2011 году сотрудничество ALICE измерило размер системы, созданной в столкновениях Pb-Pb, при энергии центра масс 2,76 ТэВ на пару нуклонов.^[33] ALICE подтвердила, что вещество КХД, созданное в столкновениях Pb-Pb, ведет себя как жидкость с сильными коллективными движениями, которые хорошо описываются уравнениями гидродинамики. Файербол, образовавшийся в результате столкновений ядер на LHC, горячее, живет дольше и расширяется до больших размеров, чем среда, образовавшаяся в столкновениях тяжелых ионов на RHIC. Измерения множественности с помощью эксперимента ALICE показывают, что система изначально имеет гораздо более высокую плотность энергии и, по крайней мере, на 30% горячее, чем в RHIC, что приводит к примерно удвоенной множественности частиц для каждой сталкивающейся пары нуклонов (Aamodt et al. 2010a). Дальнейший анализ, в частности, включая полную зависимость этих наблюдаемых от центральности, предоставит более глубокое понимание свойств системы, таких как начальные скорости, уравнение состояния и вязкость жидкости, и сильно ограничит теоретическое моделирование тяжелых ионов. столкновения.

Идеальная жидкость на LHC

Нецентральные ядерные столкновения с конечным параметром прицела создают сильно асимметричный «миндалевидный» огненный шар. Однако эксперименты не могут измерить пространственные размеры взаимодействия (за исключением особых случаев, например, при производстве пионов, см.^[34]). Вместо этого они измеряют импульсное распределение испускаемых частиц. Корреляция между измеренным распределением азимутального импульса частиц, испускаемых распадающимся огненным шаром, и начальной пространственной асимметрией может возникать только из-за множественных взаимодействий между составляющими созданной материи; другими словами, он говорит нам о том, как течет материя, что связано с его уравнением состояния и его термодинамическими транспортными свойствами.^[35]

Измеренное азимутальное распределение частиц в импульсном пространстве может быть разложено на коэффициенты Фурье. Второй коэффициент Фурье (v2), называемый эллиптическим потоком, особенно чувствителен к внутреннему трению или вязкости жидкости, или, точнее, к η / s, отношению сдвиговой вязкости (η) к энтропии (s) системы. . Для хорошей жидкости, такой как вода, отношение η / s невелико. «Густая» жидкость, например мед, имеет большие значения η / s.

В столкновениях тяжелых ионов на LHC коллаборация ALICE обнаружила, что горячее вещество, образовавшееся в результате столкновения, ведет себя как жидкость с небольшим трением, с η / s, близким к нижнему пределу (почти нулевая вязкость). С помощью этих измерений ALICE только что приступила к изучению температурной зависимости η / s, и мы ожидаем гораздо больше углубленных измерений потока на LHC, которые еще больше ограничат гидродинамические характеристики QGP.

Измерение самой высокой температуры на Земле

В августе 2012 года ученые ALICE объявили, что в результате их экспериментов кварк-глюонная плазма с температурой около 5,5 триллионов кельвины, самая высокая температура, достигнутая на сегодняшний день в любых физических экспериментах.^[36] Эта температура примерно на 38% выше, чем предыдущий рекорд в 4 триллиона кельвинов, достигнутый в экспериментах 2010 г. Брукхейвенская национальная лаборатория.^[37]

Результаты ALICE были объявлены 13 августа. Кварковая материя 2012 конференция в Вашингтон, округ Колумбия.. Кварк-глюонная плазма, созданная в этих экспериментах, приближается к условиям во Вселенной, существовавшим через микросекунды после Большой взрыв, прежде чем дело слилось в атомы.^[38]

Потеря энергии

Базовый процесс в КХД - потеря энергии быстрого партона в среде, состоящей из цветных зарядов. Это явление, «гашение струи», особенно полезно при изучении КГП с использованием естественных продуктов (струй) жесткого рассеяния кварков и глюонов на падающих ядрах. Высокоэнергетический партон (цветной заряд) исследует окрашенную среду так же, как рентгеновские лучи исследуют обычную материю. Рождение этих партонных зондов в адронных столкновениях хорошо изучено в рамках теории пертурбативной КХД. Теория также показывает, что партон, проходящий через среду, теряет часть своей энергии при испускании большого количества мягких (низкоэнергетических) глюонов. Количество излучаемой энергии пропорционально плотности среды и квадрату длины пути, пройденного партоном в среде. Теория также предсказывает, что потеря энергии зависит от аромата партона.

Тушение струй было впервые обнаружено на RHIC путем измерения выходов адронов с большим поперечным импульсом. Эти частицы образуются в результате фрагментации энергичных партонов. Выходы этих частиц с высокой pT в центральных ядерно-ядерных столкновениях оказались в пять раз ниже, чем ожидалось по измерениям в протон-протонных реакциях. ALICE недавно опубликовала результаты измерения заряженных частиц в центральных столкновениях тяжелых ионов на LHC. Как и в RHIC, рождение адронов с высокой pT на LHC сильно подавлено. Однако наблюдения на LHC показывают качественно новые особенности. Наблюдение ALICE согласуется с отчетами коллабораций ATLAS и CMS о прямых доказательствах потери энергии партонами в столкновениях тяжелых ионов с использованием полностью реконструированных встречных струй частиц, связанных с жестким рассеянием партонов.^[39] Последние два эксперимента показали сильный энергетический дисбаланс между струей и ее возвращающимся партнером (G Aad et al. 2010 и сотрудничество CMS 2011). Считается, что этот дисбаланс возникает из-за того, что одна из струй пересекла горячее и плотное вещество, передавая значительную часть своей энергии среде таким образом, который не восстанавливается при реконструкции струй.

Изучение образования адо кваркония

Кварконии - это связанные состояния кварков с тяжелым ароматом (шарм или дно) и их антикварков. Два типа кваркониев были широко изучены: чармоний, состоящий из очаровательного кварка и античарма, и боттонион, состоящий из нижнего и антидонного кварка. Очаровательные и античармовые кварки в присутствии кварковой глюонной плазмы, в которой много свободных цветных зарядов, больше не могут видеть друг друга и, следовательно, не могут образовывать связанные состояния. «Таяние» кваркониев в QGP проявляется в подавлении выхода кваркониев по сравнению с образованием без QGP. Поиск подавления кваркониев как сигнатуры QGP начался 25 лет назад. Первые результаты ALICE для очарованных адронов в столкновениях PbPb при энергии центра масс √sNN = 2,76 ТэВ указывают на сильную потерю энергии в среде для очарованных и странных кварков, что указывает на образование горячей среды QGP.^[40]

С повышением температуры увеличивается и цветовая экранировка, что приводит к большему подавлению состояний кваркония, поскольку очарованию - античарм или дну - антидну труднее образовывать новые связанные состояния. Ожидается, что при очень высоких температурах никакие состояния кваркония не выживут; они тают в QGP. Последовательное подавление кваркония, таким образом, рассматривается как термометр QGP, поскольку состояния с разными массами имеют разные размеры и, как ожидается, будут экранироваться и диссоциировать при разных температурах. Однако по мере увеличения энергии столкновения увеличивается и количество кварков-античармов, которые могут образовывать связанные состояния, и уравновешивающий механизм рекомбинации кваркониев может появиться по мере того, как мы переходим к более высоким энергиям.

Результаты первого запуска ALICE довольно поразительны по сравнению с наблюдениями при более низких энергиях. В то время как аналогичное подавление наблюдается при энергиях LHC для периферийных столкновений, при движении к большему количеству лобовых столкновений - что количественно определяется увеличением числа нуклонов в ядрах свинца, участвующих во взаимодействии - подавление больше не увеличивается. Поэтому, несмотря на более высокие температуры, достигаемые в ядерных столкновениях на LHC, в эксперименте ALICE в Pb – Pb обнаруживается больше J / ψ-мезонов по сравнению с p – p. Такой эффект, вероятно, связан с процессом регенерации, происходящим на температурной границе между КГП и горячим газом адронов.

Подавление состояний чармония наблюдалось также в столкновениях протонов со свинцом на LHC, в котором кварк-глюонная плазма не образуется. Это говорит о том, что наблюдаемое подавление в протон-ядерных столкновениях (pA) связано с эффектами холодной ядерной материи. Чтобы понять множество экспериментальных результатов, необходимо понять модификацию кваркониев средой и разделение эффектов горячей и холодной материи. Сегодня имеется большой объем данных, доступных с RHIC и LHC по подавлению чармония и боттомония, и ALICE пытается различить эффекты, связанные с образованием QGP, и эффекты, связанные с эффектами холодной ядерной материи.

Двухреберная структура в p-Pb-столкновениях

ALICE регистрирует первые столкновения протонов со свинцом на LHC

Анализ данных столкновений p-Pb на LHC выявил совершенно неожиданную двухреберную структуру, происхождение которой пока неизвестно. Столкновения протона со свинцом (pPb) в 2013 году, через два года после столкновения тяжелых ионов, открыли новую главу в исследовании свойств деконфайндерного хирально-симметричного состояния QGP. Удивительная ближняя, дальнодействующая корреляция (удлиненная по псевдобыстроте), формирующая гребнеобразную структуру, наблюдаемую в pp-столкновениях с высокой множественностью, также была обнаружена в столкновениях pPb с высокой множественностью, но с гораздо большей амплитудой (^[41]). Однако самым большим сюрпризом стало наблюдение, что этот ближний гребень сопровождается по существу симметричным дальним гребнем, противоположным по азимуту (CERN Courier March 2013, стр. 6). Этот двойной гребень был обнаружен после подавления короткодействующих корреляций, возникающих из-за фрагментации струи и резонансных распадов, путем вычитания корреляционного распределения, измеренного для событий с низкой множественностью, из распределения для событий с высокой множественностью.

Подобные дальнодействующие структуры в столкновениях тяжелых ионов приписываются коллективному потоку частиц, испускаемых термализованной системой, претерпевающей коллективное гидродинамическое расширение. Эта анизотропия может быть охарактеризована с помощью коэффициентов vn (n = 2, 3, ...) разложения Фурье одночастичного азимутального распределения. Чтобы дополнительно проверить возможное присутствие коллективных явлений, сотрудничество ALICE распространило двухчастичный корреляционный анализ на идентифицированные частицы, проверяя потенциальное массовое упорядочение коэффициентов гармоники v2. Такое упорядочение по массе наблюдалось при столкновениях тяжелых ионов, где оно интерпретировалось как результат общего радиального ускорения - так называемого радиального потока - связанного с анизотропией в импульсном пространстве. Продолжая сюрпризы, четкое упорядочение масс частиц, подобное тому, которое наблюдается в средне-центральных столкновениях PbPb (CERN Courier, сентябрь 2013 г.), было измерено в столкновениях pPb с высокой множественностью.

Последний сюрприз пока исходит от состояний чармония. В то время как образование J / ψ не обнаруживает какого-либо неожиданного поведения, образование более тяжелого и менее связанного (2S) состояния указывает на сильное подавление (0,5–0,7) по отношению к J / ψ по сравнению с pp-столкновениями. Это намек на эффекты среды? Действительно, в столкновениях тяжелых ионов такое подавление интерпретируется как последовательное плавление состояний кваркониев в зависимости от их энергии связи и температуры КГП, созданного в этих столкновениях.

Первая кампания по измерению pPb, ожидаемые результаты широко сопровождались неожиданными наблюдениями. Среди ожидаемых результатов - подтверждение того, что столкновения протонов с ядрами являются подходящим инструментом для детального изучения партонной структуры холодной ядерной материи. Сюрпризы были вызваны схожестью нескольких наблюдаемых между столкновениями pPb и PbPb, которые намекают на существование коллективных явлений в столкновениях pPb с высокой множественностью частиц и, в конечном итоге, на образование QGP.^[42]

Обновления и планы на будущее

Эта секция не цитировать любой источники. Пожалуйста помоги улучшить этот раздел к добавление цитат в надежные источники. Материал, не полученный от источника, может быть оспорен и удаленный. (Май 2015 г.) (Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения)

Длительное отключение 1

Основным обновлением ALICE во время Long Shutdown 1 LHC было установка диреактивного калориметра (DCAL), расширения существующей системы EMCAL, которая добавляет 60 ° азимутального приема против существующих 120 ° одобрения EMCAL. Этот новый субдетектор будет установлен на дне соленоидного магнита, в котором в настоящее время находятся три модуля фотонного спектрометра (PHOS). Кроме того, будет установлена ​​совершенно новая система направляющих и подставка для поддержки трех модулей PHOS и восьми модулей DCAL, которые вместе весят более 100 тонн. Установка пяти модулей TRD последует и завершит эту сложную детекторную систему, которая состоит из 18 единиц,

В дополнение к этой основной деятельности детекторов, все 18 субдетекторов ALICE претерпели значительные улучшения во время LS1, в то время как компьютеры и диски онлайн-систем были заменены с последующими обновлениями операционных систем и онлайн-программного обеспечения.

Все эти усилия направлены на то, чтобы ALICE находился в хорошей форме в течение трехлетнего периода работы LHC после LS1, когда коллаборация ожидает столкновений тяжелых ионов с максимальной энергией LHC 5,5 ТэВ / нуклон и светимостью более 1027 Гц / см².

Долгая остановка 2 (2018)

У сотрудничества ALICE есть планы по серьезному обновлению во время следующего длительного отключения, LS2, которое в настоящее время запланировано на 2018 год. Затем весь кремниевый трекер будет заменен системой отслеживания монолитных пикселей, построенной на чипах ALPIDE; временная проекционная камера будет модернизирована детекторами газового электронного умножителя (ГЭУ) для непрерывного считывания и использования новой микроэлектроники; а все остальные субдетекторы и онлайн-системы будут готовиться к 100-кратному увеличению количества событий, записываемых на ленту.

Рекомендации

внешняя ссылка

• Официальная общедоступная веб-страница ALICE в ЦЕРН
• Интерактивная хронология к 20-летию ALICE
• Раздел ALICE на веб-сайте США / LHC
• Aamodt, K .; и другие. (Сотрудничество ALICE) (2008). «Эксперимент ALICE на LHC в ЦЕРН». Журнал приборостроения. 3 (8): S08002. Bibcode:2008JInst ... 3S8002A. Дои:10.1088 / 1748-0221 / 3/08 / S08002.