WikiDer > Условие синуса Аббе

Эта статья нужны дополнительные цитаты для проверка. Пожалуйста помоги улучшить эту статью к добавление цитат в надежные источники. Материал, не полученный от источника, может быть оспорен и удален. Найдите источники: "Аббатское синусоидальное условие" – Новости · газеты · книги · ученый · JSTOR (Декабрь 2009 г.) (Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения)

Углы входа и выхода каждого луча, проходящего через систему формирования изображений (серый прямоугольник), связаны. Когда система формирования изображения подчиняется условию синуса Аббе, отношение синусов этих углов равно (поперечному абсолютному) увеличению системы.

В Условие синуса Аббе это условие, которое должно выполняться линза или другой оптическая система для получения резких изображений как внеосевых, так и осевых объектов. Его сформулировал Эрнст Аббе в контексте микроскопы.^[1]

Условие синуса Аббе говорит, что

в синус угла объект-пространство ${ textstyle alpha _ {o}}$ должен быть пропорционален синусу угла изображения ${ textstyle alpha _ {я}}$

Кроме того, это соотношение равно увеличению системы. Математически это:

${ displaystyle { frac { sin alpha _ {o}} { sin alpha _ {i}}} = { frac { sin beta _ {o}} { sin beta _ {i} }} = | M |}$

где переменные ${ textstyle ( альфа _ {о}, бета _ {о})}$ - углы (относительно оптической оси) любых двух лучей при выходе из объекта, и ${ textstyle ( альфа _ {я}, бета _ {я})}$ - углы тех же лучей, под которыми они достигают плоскости изображения (скажем, плоскости пленки камеры). Например, (${ textstyle alpha _ {o}, alpha _ {i})}$ может представлять собой параксиальный луч (т.е. луч, почти параллельный оптической оси), и ${ textstyle ( beta _ {o}, beta _ {i})}$ может представлять собой крайний луч (т.е. луч с наибольшим углом, допускаемый апертурой системы). Считается, что система оптического изображения, для которой это верно для всех лучей, подчиняется условию синуса Аббе.

Увеличение и условие синуса Аббе

Система оптического изображения (серый прямоугольник), которая подчиняется условию синуса, имеет фиксированное соотношение между синусами углов луча на входе и выходе из системы. ${ textstyle { frac { sin alpha _ {o}} { sin alpha _ {i}}} = M}$. Это соотношение равно увеличению (M).

Используя рамки Фурье-оптика, мы можем легко объяснить значение синусоидального условия Аббе. Скажем, объект в объектной плоскости оптической системы имеет функцию пропускания формы, Т(Икс_о,у_о). Мы можем выразить эту функцию пропускания через ее преобразование Фурье в качестве

${ Displaystyle T (x_ {o}, y_ {o}) = iint T (k_ {x}, k_ {y}) ~ e ^ {j (k_ {x} x_ {o} + k_ {y} y_ {o})} ~ dk_ {x} , dk_ {y}.}$

Теперь предположим для простоты, что в системе нет искажение изображения, так что координаты плоскости изображения линейно связаны с координатами плоскости объекта соотношением

${ displaystyle x_ {i} = Mx_ {o} ,}$

${ displaystyle y_ {i} = My_ {o} ,}$

куда M это система увеличение. Приведенный выше коэффициент пропускания плоскости объекта теперь можно переписать в слегка измененной форме:

${ Displaystyle T (x_ {o}, y_ {o}) = iint T (k_ {x}, k_ {y}) ~ e ^ {j ((k_ {x} / M) (Mx_ {o}) + (k_ {y} / M) (My_ {o}))} ~ dk_ {x} , dk_ {y}}$

где различные члены были просто умножены и разделены в экспоненте на M, системное увеличение. Теперь уравнения могут быть заменены приведенными выше уравнениями для координат плоскости изображения в терминах координат плоскости объекта, чтобы получить,

${ displaystyle T (x_ {i}, y_ {i}) = iint T (k_ {x}, k_ {y}) ~ e ^ {j ((k_ {x} / M) x_ {i} + ( k_ {y} / M) y_ {i})} ~ dk_ {x} , dk_ {y}}$

Здесь можно предложить другое преобразование координат (я.е., условие синуса Аббе), связывающее плоскость объекта волновое число спектр к спектру волновых чисел плоскости изображения как

${ displaystyle k_ {x} ^ {i} = { frac {k_ {x}} {M}}}$

${ displaystyle k_ {y} ^ {i} = { frac {k_ {y}} {M}}}$

чтобы получить окончательное уравнение для поля плоскости изображения в терминах координат плоскости изображения и волновых чисел плоскости изображения как:

${ displaystyle T (x_ {i}, y_ {i}) = M ^ {2} iint T (Mk_ {x} ^ {i}, Mk_ {y} ^ {i}) ~ e ^ {j (k_ {x} ^ {i} x_ {i} + k_ {y} ^ {i} y_ {i})} dk_ {x} ^ {i} , dk_ {y} ^ {i}}$

Из Фурье-оптика, известно, что волновые числа можно выразить через сферическая система координат в качестве

${ Displaystyle к_ {х} = к грех тета соз varphi ,}$

${ Displaystyle к_ {у} = к грех тета грех varphi ,}$

Если рассматривать спектральную составляющую, для которой ${ displaystyle varphi = 0}$, то преобразование координат между волновыми числами плоскости объекта и изображения принимает вид

${ displaystyle k ^ {i} sin theta ^ {i} = k { frac { sin theta} {M}}.}$

Это еще один способ записать условие синуса Аббе, которое просто отражает классический принцип неопределенности для пар преобразования Фурье, а именно, что при расширении пространственной протяженности любой функции (на коэффициент увеличения, M), спектральная протяженность сужается во столько же раз, M, таким образом произведение на ширину полосы частот остается постоянным.

Смотрите также

• Инвариант Лагранжа
• Инвариант Смита-Гельмгольца
• Состояние Гершеля

Рекомендации