WikiDer > Полиномы Бернулли

В математика, то Полиномы Бернулли, названный в честь Джейкоб Бернулли, объедините Числа Бернулли и биномиальные коэффициенты. Они используются для последовательного расширения функций, а с Формула Эйлера – МакЛорина.

Эти многочлены встречаются при изучении многих специальные функции и, в частности, Дзета-функция Римана и Дзета-функция Гурвица. Они Последовательность апелляций (т.е. Последовательность Шеффера для обычных производная оператор). Для многочленов Бернулли число пересечений Икс-ось в единичный интервал не повышается со степенью. В пределе большой степени они приближаются при соответствующем масштабировании к функции синуса и косинуса.

Полиномы Бернулли

Подобный набор многочленов, основанный на производящей функции, представляет собой семейство Полиномы Эйлера.

Представления

Многочлены Бернулли B_п можно определить как производящая функция. Они также допускают множество производных представлений.

Производящие функции

Производящая функция для полиномов Бернулли равна

${ displaystyle { frac {te ^ {xt}} {e ^ {t} -1}} = sum _ {n = 0} ^ { infty} B_ {n} (x) { frac {t ^ {n}} {n!}}.}$

Производящая функция для полиномов Эйлера равна

${ displaystyle { frac {2e ^ {xt}} {e ^ {t} +1}} = sum _ {n = 0} ^ { infty} E_ {n} (x) { frac {t ^ {n}} {n!}}.}$

Явная формула

${ displaystyle B_ {n} (x) = sum _ {k = 0} ^ {n} {n select k} B_ {n-k} x ^ {k},}$

${ displaystyle E_ {m} (x) = sum _ {k = 0} ^ {m} {m choose k} { frac {E_ {k}} {2 ^ {k}}} left (x - { frac {1} {2}} right) ^ {mk} ,.}$

за п ≥ 0, где B_k являются Числа Бернулли, и E_k являются Числа Эйлера.

Представление дифференциальным оператором

Многочлены Бернулли также задаются формулами

${ displaystyle B_ {n} (x) = {D over e ^ {D} -1} x ^ {n}}$

куда D = d/dx дифференцирование по Икс и дробь расширяется как формальный степенной ряд. Следует, что

${ displaystyle int _ {a} ^ {x} B_ {n} (u) ~ du = { frac {B_ {n + 1} (x) -B_ {n + 1} (a)} {n + 1}} ~.}$

ср. интегралы ниже. Точно так же многочлены Эйлера задаются формулой

${ displaystyle E_ {n} (x) = { frac {2} {e ^ {D} +1}} x ^ {n}.}$

Представление интегральным оператором

Многочлены Бернулли также являются единственными многочленами, определяемыми

${ displaystyle int _ {x} ^ {x + 1} B_ {n} (u) , du = x ^ {n}.}$

В интегральное преобразование

${ displaystyle (Tf) (x) = int _ {x} ^ {x + 1} f (u) , du}$

на многочленах ж, просто составляет

${ displaystyle { begin {align} (Tf) (x) = {e ^ {D} -1 over D} f (x) & {} = sum _ {n = 0} ^ { infty} { D ^ {n} over (n + 1)!} F (x) & {} = f (x) + {f '(x) over 2} + {f' '(x) over 6 } + {f '' '(x) over 24} + cdots ~. end {align}}}$

Это можно использовать для создания формулы обращения ниже.

Другая явная формула

Явная формула для полиномов Бернулли дается формулой

${ displaystyle B_ {m} (x) = sum _ {n = 0} ^ {m} { frac {1} {n + 1}} sum _ {k = 0} ^ {n} (- 1 ) ^ {k} {n choose k} (x + k) ^ {m}.}$

Это похоже на выражение ряда для Дзета-функция Гурвица в комплексной плоскости. Действительно, есть связь

${ displaystyle B_ {n} (x) = - n zeta (1-n, x)}$

куда ζ(s, q) - дзета-функция Гурвица. Последний обобщает многочлены Бернулли, учитывая нецелые значенияп.

Внутреннюю сумму можно понимать как пth форвардная разница из Икс^м; то есть,

${ displaystyle Delta ^ {n} x ^ {m} = sum _ {k = 0} ^ {n} (- 1) ^ {nk} {n choose k} (x + k) ^ {m} }$

где Δ - оператор прямой разницы. Таким образом, можно написать

${ displaystyle B_ {m} (x) = sum _ {n = 0} ^ {m} { frac {(-1) ^ {n}} {n + 1}} , Delta ^ {n} х ^ {м}.}$

Эта формула может быть получена из приведенного выше тождества следующим образом. Поскольку оператор прямой разности Δ равен

${ displaystyle Delta = e ^ {D} -1}$

куда D дифференцирование по Икс, у нас, из Серия Меркатор,

${ displaystyle {D over e ^ {D} -1} = { log ( Delta +1) over Delta} = sum _ {n = 0} ^ { infty} {(- Delta) ^ {n} более n + 1}.}$

Пока это работает на ммногочлен степени, такой как Икс^м, можно позволить п перейти от 0 только дом.

Интегральное представление для полиномов Бернулли дается формулой Интеграл Норлунда – Райса, что следует из выражения в виде конечной разности.

Явная формула для полиномов Эйлера дается формулой

${ displaystyle E_ {m} (x) = sum _ {n = 0} ^ {m} { frac {1} {2 ^ {n}}} sum _ {k = 0} ^ {n} ( -1) ^ {k} {n choose k} (x + k) ^ {m} ,.}$

Сказанное выше следует аналогично, используя тот факт, что

${ displaystyle { frac {2} {e ^ {D} +1}} = { frac {1} {1+ Delta / 2}} = sum _ {n = 0} ^ { infty} { Bigl (} - { frac { Delta} {2}} { Bigr)} ^ {n}.}$

Суммы псилы

Используя либо указанное выше интегральное представление из ${ Displaystyle х ^ {п}}$ или личность ${ Displaystyle B_ {n} (x + 1) -B_ {n} (x) = nx ^ {n-1}}$, у нас есть

${ displaystyle sum _ {k = 0} ^ {x} k ^ {p} = int _ {0} ^ {x + 1} B_ {p} (t) , dt = { frac {B_ { p + 1} (x + 1) -B_ {p + 1}} {p + 1}}}$

(при условии, что 0⁰ = 1). Видеть Формула Фаульхабера для получения дополнительной информации об этом.

Числа Бернулли и Эйлера

В Числа Бернулли даны ${ displaystyle textstyle B_ {n} = B_ {n} (0).}$

Это определение дает ${ displaystyle textstyle zeta (-n) = { frac {(-1) ^ {n}} {n + 1}} B_ {n + 1}}$ за ${ Displaystyle textstyle п = 0,1,2, ldots}$.

Альтернативное соглашение определяет числа Бернулли как ${ displaystyle textstyle B_ {n} = B_ {n} (1).}$

Эти два соглашения различаются только для ${ displaystyle n = 1}$ поскольку ${ Displaystyle B_ {1} (1) = { tfrac {1} {2}} = - B_ {1} (0)}$.

В Числа Эйлера даны ${ displaystyle E_ {n} = 2 ^ {n} E_ {n} ({ tfrac {1} {2}}).}$

Явные выражения для низких степеней

Первые несколько полиномов Бернулли:

${ displaystyle { begin {align} B_ {0} (x) & = 1 [8pt] B_ {1} (x) & = x - { frac {1} {2}} [8pt] B_ {2} (x) & = x ^ {2} -x + { frac {1} {6}} [8pt] B_ {3} (x) & = x ^ {3} - { frac { 3} {2}} x ^ {2} + { frac {1} {2}} x [8pt] B_ {4} (x) & = x ^ {4} -2x ^ {3} + x ^ {2} - { frac {1} {30}} [8pt] B_ {5} (x) & = x ^ {5} - { frac {5} {2}} x ^ {4} + { frac {5} {3}} x ^ {3} - { frac {1} {6}} x [8pt] B_ {6} (x) & = x ^ {6} -3x ^ {5} + { frac {5} {2}} x ^ {4} - { frac {1} {2}} x ^ {2} + { frac {1} {42}}. End { выровнено}}}$

Первые несколько полиномов Эйлера:

${ displaystyle { begin {align} E_ {0} (x) & = 1 [8pt] E_ {1} (x) & = x - { frac {1} {2}} [8pt] E_ {2} (x) & = x ^ {2} -x [8pt] E_ {3} (x) & = x ^ {3} - { frac {3} {2}} x ^ {2 } + { frac {1} {4}} [8pt] E_ {4} (x) & = x ^ {4} -2x ^ {3} + x [8pt] E_ {5} (x ) & = x ^ {5} - { frac {5} {2}} x ^ {4} + { frac {5} {2}} x ^ {2} - { frac {1} {2} } [8pt] E_ {6} (x) & = x ^ {6} -3x ^ {5} + 5x ^ {3} -3x. End {выровнено}}}$

Максимум и минимум

На более высоком п, величина вариации B_п(Икс) между Икс = 0 и Икс = 1 становится большим. Например,

${ displaystyle B_ {16} (x) = x ^ {16} -8x ^ {15} + 20x ^ {14} - { frac {182} {3}} x ^ {12} + { frac {572 } {3}} x ^ {10} -429x ^ {8} + { frac {1820} {3}} x ^ {6} - { frac {1382} {3}} x ^ {4} + 140x ^ {2} - { frac {3617} {510}}}$

что показывает, что значение при Икс = 0 (и при Икс = 1) составляет −3617/510 ≈ −7,09, а при Икс = 1/2, значение 118518239/3342336 ≈ +7,09. Д. Х. Лемер^[1] показал, что максимальное значение B_п(Икс) от 0 до 1 подчиняется

${ displaystyle M_ {n} <{ frac {2n!} {(2 pi) ^ {n}}}}$

пока не п 2 по модулю 4, и в этом случае

${ displaystyle M_ {n} = { frac {2 zeta (n) n!} {(2 pi) ^ {n}}}}$

(куда ${ Displaystyle zeta (х)}$ это Дзета-функция Римана), а минимум подчиняется

${ displaystyle m_ {n}> { frac {-2n!} {(2 pi) ^ {n}}}}$

пока не п 0 по модулю 4, и в этом случае

${ displaystyle m_ {n} = { frac {-2 zeta (n) n!} {(2 pi) ^ {n}}}.}$

Эти пределы довольно близки к фактическим максимумам и минимумам, и Лемер также дает более точные пределы.

Различия и производные

Многочлены Бернулли и Эйлера подчиняются многим соотношениям из темный камень:

${ displaystyle Delta B_ {n} (x) = B_ {n} (x + 1) -B_ {n} (x) = nx ^ {n-1},}$

${ displaystyle Delta E_ {n} (x) = E_ {n} (x + 1) -E_ {n} (x) = 2 (x ^ {n} -E_ {n} (x)).}$

(Δ - оператор прямой разницы). Также,

${ displaystyle E_ {n} (x + 1) + E_ {n} (x) = 2x ^ {n}.}$

Эти полиномиальные последовательности находятся Последовательности апелляций:

${ Displaystyle B_ {n} '(x) = nB_ {n-1} (x),}$

${ Displaystyle E_ {n} '(x) = nE_ {n-1} (x).}$

Переводы

${ displaystyle B_ {n} (x + y) = sum _ {k = 0} ^ {n} {n select k} B_ {k} (x) y ^ {n-k}}$

${ displaystyle E_ {n} (x + y) = sum _ {k = 0} ^ {n} {n choose k} E_ {k} (x) y ^ {n-k}}$

Эти тождества также эквивалентны утверждению, что эти полиномиальные последовательности Последовательности апелляций. (Полиномы Эрмита другой пример.)

Симметрии

${ Displaystyle B_ {n} (1-x) = (- 1) ^ {n} B_ {n} (x), quad n geq 0,}$

${ Displaystyle E_ {n} (1-x) = (- 1) ^ {n} E_ {n} (x)}$

${ Displaystyle (-1) ^ {n} B_ {n} (- x) = B_ {n} (x) + nx ^ {n-1}}$

${ displaystyle (-1) ^ {n} E_ {n} (- x) = - E_ {n} (x) + 2x ^ {n}}$

${ displaystyle B_ {n} left ({ frac {1} {2}} right) = left ({ frac {1} {2 ^ {n-1}}} - 1 right) B_ { n}, quad n geq 0 { text {из теорем умножения ниже.}}}$

Чжи-Вэй Сунь и Хао Пань ^[2] установил следующее удивительное соотношение симметрии: если р + s + т = п и Икс + у + z = 1, тогда

${ displaystyle r [s, t; x, y] _ {n} + s [t, r; y, z] _ {n} + t [r, s; z, x] _ {n} = 0, }$

куда

${ displaystyle [s, t; x, y] _ {n} = sum _ {k = 0} ^ {n} (- 1) ^ {k} {s choose k} {t choose {nk} } B_ {nk} (x) B_ {k} (y).}$

Ряд Фурье

В Ряд Фурье полиномов Бернулли также является Серия Дирихле, заданный разложением

${ displaystyle B_ {n} (x) = - { frac {n!} {(2 pi i) ^ {n}}} sum _ {k not = 0} { frac {e ^ {2 pi ikx}} {k ^ {n}}} = - 2n! sum _ {k = 1} ^ { infty} { frac { cos left (2k pi x - { frac {n pi} {2}} right)} {(2k pi) ^ {n}}}.}$

Обратите внимание на простой большой п ограничиваются тригонометрическими функциями с соответствующим масштабированием.

Это частный случай аналогичного вида для Дзета-функция Гурвица

${ displaystyle B_ {n} (x) = - Gamma (n + 1) sum _ {k = 1} ^ { infty} { frac { exp (2 pi ikx) + e ^ {i pi n} exp (2 pi ik (1-x))} {(2 pi ik) ^ {n}}}.}.$

Это расширение действительно только для 0 ≤Икс ≤ 1, когда п ≥ 2 и справедливо для 0 <Икс <1 когда п = 1.

Также может быть вычислен ряд Фурье полиномов Эйлера. Определение функций

${ Displaystyle С _ { Nu} (х) = сумма _ {к = 0} ^ { infty} { гидроразрыва { соз ((2k + 1) pi x)} {(2k + 1) ^ { nu}}}}$

и

${ Displaystyle S _ { Nu} (x) = sum _ {k = 0} ^ { infty} { frac { sin ((2k + 1) pi x)} {(2k + 1) ^ { nu}}}}$

за ${ displaystyle nu> 1}$, многочлен Эйлера имеет ряд Фурье

${ Displaystyle C_ {2n} (x) = { frac {(-1) ^ {n}} {4 (2n-1)!}} pi ^ {2n} E_ {2n-1} (x)}$

и

${ displaystyle S_ {2n + 1} (x) = { frac {(-1) ^ {n}} {4 (2n)!}} pi ^ {2n + 1} E_ {2n} (x). }$

Обратите внимание, что ${ displaystyle C _ { nu}}$ и ${ displaystyle S _ { nu}}$ являются нечетными и четными соответственно:

${ Displaystyle C _ { nu} (x) = - C _ { nu} (1-x)}$

и

${ Displaystyle S _ { nu} (х) = S _ { nu} (1-х).}$

Они связаны с Функция ци Лежандра ${ displaystyle chi _ { nu}}$ в качестве

${ Displaystyle С _ { ню} (х) = OperatorName {Re} чи _ { ню} (е ^ {ix})}$

и

${ displaystyle S _ { nu} (x) = operatorname {Im} chi _ { nu} (e ^ {ix}).}$

Инверсия

Многочлены Бернулли и Эйлера могут быть обращены, чтобы выразить одночлен в терминах полиномов.

В частности, как видно из приведенного выше раздела о интегральные операторы, следует, что

${ displaystyle x ^ {n} = { frac {1} {n + 1}} sum _ {k = 0} ^ {n} {n + 1 select k} B_ {k} (x)}$

и

${ displaystyle x ^ {n} = E_ {n} (x) + { frac {1} {2}} sum _ {k = 0} ^ {n-1} {n select k} E_ {k }(Икс).}$

Связь с падающим факториалом

Многочлены Бернулли могут быть разложены в терминах падающий факториал ${ Displaystyle (х) _ {к}}$ в качестве

${ displaystyle B_ {n + 1} (x) = B_ {n + 1} + sum _ {k = 0} ^ {n} { frac {n + 1} {k + 1}} left { { begin {matrix} n k end {matrix}} right } (x) _ {k + 1}}$

куда ${ displaystyle B_ {n} = B_ {n} (0)}$ и

${ displaystyle left {{ begin {matrix} n k end {matrix}} right } = S (n, k)}$

обозначает Число Стирлинга второго рода. Вышеупомянутое можно инвертировать, чтобы выразить падающий факториал через многочлены Бернулли:

${ displaystyle (x) _ {n + 1} = sum _ {k = 0} ^ {n} { frac {n + 1} {k + 1}} left [{ begin {matrix} n k end {matrix}} right] left (B_ {k + 1} (x) -B_ {k + 1} right)}$

куда

${ displaystyle left [{ begin {matrix} n k end {matrix}} right] = s (n, k)}$

обозначает Число Стирлинга первого рода.

Теоремы умножения

В теоремы умножения были даны Йозеф Людвиг Раабе в 1851 г .:

Для натурального числа м≥1,

${ displaystyle B_ {n} (mx) = m ^ {n-1} sum _ {k = 0} ^ {m-1} B_ {n} left (x + { frac {k} {m}}) верно)}$

${ displaystyle E_ {n} (mx) = m ^ {n} sum _ {k = 0} ^ {m-1} (- 1) ^ {k} E_ {n} left (x + { frac { k} {m}} right) quad { mbox {for}} m = 1,3, dots}$

${ displaystyle E_ {n} (mx) = { frac {-2} {n + 1}} m ^ {n} sum _ {k = 0} ^ {m-1} (- 1) ^ {k } B_ {n + 1} left (x + { frac {k} {m}} right) quad { mbox {for}} m = 2,4, dots}$

Интегралы

Два определенных интеграла, связывающих полиномы Бернулли и Эйлера с числами Бернулли и Эйлера:^{[нужна цитата]}

• ${ Displaystyle int _ {0} ^ {1} B_ {n} (t) B_ {m} (t) , dt = (- 1) ^ {n-1} { frac {m! n!} {(m + n)!}} B_ {n + m} quad { text {for}} m, n geq 1}$
• ${ displaystyle int _ {0} ^ {1} E_ {n} (t) E_ {m} (t) , dt = (- 1) ^ {n} 4 (2 ^ {m + n + 2}) -1) { frac {m! N!} {(M + n + 2)!}} B_ {n + m + 2}}$

Периодические многочлены Бернулли

А периодический многочлен Бернулли п_п(Икс) - многочлен Бернулли, вычисляемый на дробная часть аргумента Икс. Эти функции используются для обеспечения оставшийся срок в Формула Эйлера – Маклорена связывая суммы с интегралами. Первый многочлен - это пилообразная функция.

Строго говоря, эти функции вовсе не являются полиномами, и правильнее было бы называть их периодическими функциями Бернулли, и п₀(Икс) даже не функция, являясь производной от зуба пилы и, следовательно, Гребень Дирака.

Следующие свойства представляют интерес, действительны для всех ${ displaystyle x}$:

${ displaystyle { begin {align} & P_ {k} (x) { text {непрерывно для всех}} k> 1 [5pt] & P_ {k} '(x) { text {существует и непрерывно for}} k> 2 [5pt] & P '_ {k} (x) = kP_ {k-1} (x), k> 2 end {align}}}$

Смотрите также

• Числа Бернулли
• Многочлены Бернулли второго рода
• Полином Стирлинга

Рекомендации

• Милтон Абрамовиц и Ирен А. Стегун, ред. Справочник по математическим функциям с формулами, графиками и математическими таблицами(1972) Довер, Нью-Йорк. (Видеть Глава 23)
• Апостол, Том М. (1976), Введение в аналитическую теорию чисел, Тексты для бакалавриата по математике, Нью-Йорк-Гейдельберг: Springer-Verlag, ISBN 978-0-387-90163-3, МИСТЕР 0434929, Zbl 0335.10001 (См. Главу 12.11)
• Дилчер, К. (2010), «Многочлены Бернулли и Эйлера», в Олвер, Фрэнк В. Дж.; Lozier, Daniel M .; Бойсверт, Рональд Ф .; Кларк, Чарльз В. (ред.), Справочник NIST по математическим функциям, Издательство Кембриджского университета, ISBN 978-0-521-19225-5, МИСТЕР 2723248
• Цвийович, Джурдье; Клиновский, Яцек (1995). «Новые формулы для полиномов Бернулли и Эйлера при рациональных аргументах». Труды Американского математического общества. 123: 1527–1535. Дои:10.2307/2161144.
• Гильера, Иисус; Сондоу, Джонатан (2008). «Двойные интегралы и бесконечные произведения для некоторых классических констант через аналитическое продолжение трансцендента Лерха». Рамануджанский журнал. 16 (3): 247–270. arXiv:math.NT / 0506319. Дои:10.1007 / s11139-007-9102-0. (Рассматривается связь с дзета-функцией Гурвица и трансцендентным Лерхом.)
• Хью Л. Монтгомери; Роберт К. Воан (2007). Мультипликативная теория чисел I. Классическая теория. Кембриджские трактаты по высшей математике. 97. Кембридж: Cambridge Univ. Нажмите. С. 495–519. ISBN 0-521-84903-9.

Внешняя ссылка

• Список интегральных тождеств с многочленами Бернулли из NIST