WikiDer > Классическая диффузия
 | Эта статья поднимает множество проблем. Пожалуйста помоги Улучши это или обсудите эти вопросы на страница обсуждения. (Узнайте, как и когда удалить эти сообщения-шаблоны) (Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения)
|
Классическая диффузия это ключевая концепция в термоядерная энергия и другие поля, где плазма ограничен магнитное поле. Он учитывает столкновения между ионы в плазме, которые заставляют частицы двигаться по разным траекториям и в конечном итоге покидать удерживаемый объем. Масштабируется с 1 / B2, где B - напряженность магнитного поля, означает, что время удержания может быть значительно уменьшено за счет небольшого увеличения напряженности поля. На практике скорости, предлагаемые классической диффузией, не были обнаружены в реальных машинах.
Описание
Распространение это случайная прогулка процесс, который может быть количественно определен двумя ключевыми параметрами: Δx, размер шага, и Δt, временной интервал, когда ходунок делает шаг. Таким образом коэффициент диффузии определяется как D≡ (Δx)2/ (Δt).
Когда ион помещается в магнитное поле, он будет вращаться вокруг силовых линий, продолжая двигаться вдоль этой линии с любой начальной скоростью. Это создает спиральный путь в пространстве. Поскольку осевые скорости будут иметь диапазон значений, часто основанный на Статистика Максвелла-Больцмана, это означает, что частицы в плазме будут проходить мимо других, когда они догоняют их или догоняют.
Если учесть два таких иона, движущихся по параллельным осевым траекториям, они могут столкнуться, когда их орбиты пересекаются. В большинстве геометрий это означает, что существует значительная разница в мгновенных скоростях при столкновении - одна может идти «вверх», а другая - «вниз» по своим спиральным траекториям. Это приводит к тому, что при столкновении частицы разлетаются, делая их случайными блужданиями. В конце концов, этот процесс заставит любой данный ион в конечном итоге покинуть границу поля и, таким образом, вырваться из «заключения».
В однородном магнитном поле частица совершает случайное блуждание по силовым линиям на величину шага гирорадиуса ρ≡vth/ Ω, где vth обозначает тепловую скорость, а Ω≡qB / m - гирочастоту. Шаги рандомизированы столкновениями, чтобы потерять согласованность. Таким образом, шаг по времени или время декогеренции обратно пропорционально частоте столкновений νc. Скорость диффузии определяется выражением νcρ2, с довольно благоприятным B−2 закон масштабирования.
На практике
Когда впервые изучалась тема управляемого термоядерного синтеза, считалось, что плазма будет следовать классической скорости диффузии, и это предполагало, что полезное время удержания будет относительно легко достичь.
Однако в 1949 году группа исследователей плазменных дуг как метода разделения изотопов обнаружила, что время диффузии намного больше, чем предсказывалось классическим методом. Дэвид Бом предложил масштабировать с помощью B. Если это правда, Диффузия Бома означало бы, что полезное время удержания потребует невероятно больших полей.
На практике машины продемонстрировали широкий диапазон скоростей диффузии между этими двумя крайностями.
