WikiDer > Голономные ограничения

В классическая механика, голономные ограничения отношения между переменными положения (и, возможно, временем^[1]), который можно выразить в следующей форме:

${ Displaystyle f (q_ {1}, q_ {2}, q_ {3}, ldots, q_ {n}, t) = 0}$

куда ${ Displaystyle {q_ {1}, q_ {2}, q_ {3}, ldots, q_ {n} }}$ являются п обобщенные координаты которые описывают систему. Например, движение частицы, вынужденной лежать на поверхности сфера подчиняется голономной связи, но если частица может упасть со сферы под действием силы тяжести, связь становится неголономной. В первом случае голономная связь может быть задана уравнением:

${ displaystyle r ^ {2} -a ^ {2} = 0}$

куда ${ displaystyle r}$ это расстояние от центра сферы радиуса ${ displaystyle a}$, тогда как второй неголономный случай может быть задан следующим образом:

${ displaystyle r ^ {2} -a ^ {2} geq 0}$

Ограничения, зависящие от скорости, такие как:

${ displaystyle f (q_ {1}, q_ {2}, ldots, q_ {n}, { dot {q}} _ {1}, { dot {q}} _ {2}, ldots, { dot {q}} _ {n}, t) = 0}$

обычно не голономны.^{[нужна цитата]}

Голономная система (физика)

В классическая механика систему можно определить как голономный если все связи системы голономны. Чтобы ограничение было голономным, оно должно быть выражено как функция:

${ Displaystyle е (x_ {1}, x_ {2}, x_ {3}, ldots, x_ {N}, t) = 0, ,}$

т.е. голономная связь зависит только от координат ${ Displaystyle х_ {j} , !}$ и время ${ Displaystyle т , !}$.^[1] Он не зависит от скоростей или какой-либо производной более высокого порядка пот. Ограничение, которое не может быть выражено в форме, показанной выше, является неголономная связь.

Преобразование в независимые обобщенные координаты

Уравнения голономных связей могут помочь нам легко удалить некоторые зависимые переменные в нашей системе. Например, если мы хотим удалить ${ displaystyle x_ {d} , !}$ который является параметром в уравнении связи ${ displaystyle f_ {i} , !}$, мы можем переписать уравнение в следующую форму, если предположить, что это возможно,

${ displaystyle x_ {d} = g_ {i} (x_ {1}, x_ {2}, x_ {3}, dots, x_ {d-1}, x_ {d + 1}, точки, x_ {N}, t), ,}$

и заменить ${ displaystyle x_ {d} , !}$ в каждом уравнении системы, используя указанную выше функцию. Это всегда можно сделать для общей физической системы при условии, что ${ displaystyle f_ {i} , !}$ является ${ Displaystyle С ^ {1} , !}$, то по теорема о неявной функции, решение ${ displaystyle g_ {i} ,}$ гарантируется в некотором открытом множестве. Таким образом, можно удалить все вхождения зависимой переменной ${ displaystyle x_ {d} , !}$.

Предположим, что физическая система имеет ${ Displaystyle N , !}$ степени свободы. Сейчас же, ${ Displaystyle ч , !}$ на систему накладываются голономные связи. Тогда количество степеней свободы сокращается до ${ Displaystyle м = Н-ч , !}$. Мы можем использовать ${ Displaystyle м , !}$ независимый обобщенные координаты (${ displaystyle q_ {j} , !}$), чтобы полностью описать движение системы. Уравнение преобразования можно выразить следующим образом:

${ displaystyle x_ {i} = x_ {i} (q_ {1}, q_ {2}, ldots, q_ {m}, t) , qquad qquad qquad i = 1, 2, ldots N. ,}$

Дифференциальная форма

Рассмотрим следующую дифференциальную форму уравнения связи:

${ Displaystyle сумма _ {j} c_ {ij} , dq_ {j} + c_ {i} , dt = 0; ,}$

куда c_ij, c_я коэффициенты при дифференциалах dq_j и dt для яое ограничение.

Если дифференциальная форма интегрируема, т. Е. Существует функция ${ Displaystyle f_ {я} (q_ {1}, q_ {2}, q_ {3}, ldots, q_ {N}, t) = 0 , !}$ удовлетворяющий равенству

${ displaystyle df_ {i} = sum _ {j} c_ {ij} , dq_ {j} + c_ {i} , dt = 0, ,}$

тогда это ограничение является голономным; в противном случае неголономный. Следовательно, все голономные и некоторые неголономные связи могут быть выражены с помощью дифференциальной формы. Не все неголономные связи можно выразить таким образом. Примеры неголономных связей, которые нельзя выразить таким образом, - это те, которые зависят от обобщенных скоростей. В случае уравнения связи в дифференциальной форме, будет ли связь голономной или неголономной, зависит от интегрируемости дифференциальной формы.

Классификация физических систем

Чтобы изучать классическую физику строго и методично, нам необходимо классифицировать системы. Основываясь на предыдущем обсуждении, мы можем классифицировать физические системы на голономные системы и неголономные системы. Одним из условий применимости многих теорем и уравнений является то, что система должна быть голономной системой. Например, если физическая система является голономной системой и моногенная система, тогда Принцип Гамильтона является необходимым и достаточным условием правильности Уравнение Лагранжа.^[2]

Примеры

Маятник

Простой маятник

Как показано справа, простой маятник представляет собой систему, состоящую из груза и струны. Трос прикреплен на верхнем конце к оси, а на нижнем конце к грузу. Длина строки нерастяжима, поэтому она постоянна. Следовательно, эта система голономна; он подчиняется голономной связи

${ displaystyle {x ^ {2} + y ^ {2}} - L ^ {2} = 0,}$

куда ${ Displaystyle (х, у) , !}$ положение груза и ${ Displaystyle L , !}$ - длина строки.

Жесткое тело

Частицы жесткое тело подчиняться голономной связи

${ displaystyle ( mathbf {r} _ {i} - mathbf {r} _ {j}) ^ {2} -L_ {ij} ^ {2} = 0, ,}$

куда ${ displaystyle mathbf {r} _ {i} , !}$, ${ Displaystyle mathbf {r} _ {j} , !}$ - соответственно положения частиц ${ Displaystyle P_ {я} , !}$ и ${ Displaystyle P_ {j} , !}$, и ${ Displaystyle L_ {ij} , !}$ расстояние между ними.

Рекомендации