WikiDer > Доказательства с участием ковариантных производных

Эта статья содержит доказательство формулы в римановой геометрии которые включают Символы Кристоффеля.

Контрактные личности Бьянки

Доказательство

Начнем с Бьянки идентичность^[1]

${ displaystyle R_ {abmn; ell} + R_ {ab ell m; n} + R_ {abn ell; m} = 0.}$

Договор обе стороны приведенного выше уравнения с парой метрические тензоры:

${ displaystyle g ^ {bn} g ^ {am} (R_ {abmn; ell} + R_ {ab ell m; n} + R_ {abn ell; m}) = 0,}$

${ displaystyle g ^ {bn} (R ^ {m} {} _ {bmn; ell} -R ^ {m} {} _ {bm ell; n} + R ^ {m} {} _ {bn ell; m}) = 0,}$

${ displaystyle g ^ {bn} (R_ {bn; ell} -R_ {b ell; n} -R_ {b} {} ^ {m} {} _ {n ell; m}) = 0, }$

${ displaystyle R ^ {n} {} _ {n; ell} -R ^ {n} {} _ { ell; n} -R ^ {nm} {} _ {n ell; m} = 0 .}$

Первый член слева сжимается, давая скаляр Риччи, а третий член сжимается, давая смешанный Тензор Риччи,

${ displaystyle R _ {; ell} -R ^ {n} {} _ { ell; n} -R ^ {m} {} _ { ell; m} = 0.}$

Последние два члена совпадают (изменение фиктивного индекса п к м) и могут быть объединены в один член, который перемещается вправо,

${ Displaystyle R _ {; ell} = 2R ^ {m} {} _ { ell; m},}$

который совпадает с

${ displaystyle nabla _ {m} R ^ {m} {} _ { ell} = {1 over 2} nabla _ { ell} R.}$

Замена меток индекса л и м дает

${ displaystyle nabla _ { ell} R ^ { ell} {} _ {m} = {1 over 2} nabla _ {m} R,}$      Q.E.D.     (вернуться к статье)

Ковариантная расходимость тензора Эйнштейна обращается в нуль

Доказательство

Последнее уравнение в приведенном выше доказательстве может быть выражено как

${ displaystyle nabla _ { ell} R ^ { ell} {} _ {m} - {1 over 2} delta ^ { ell} {} _ {m} nabla _ { ell} R = 0}$

где δ - Дельта Кронекера. Поскольку смешанная дельта Кронекера эквивалентна смешанному метрическому тензору,

${ displaystyle delta ^ { ell} {} _ {m} = g ^ { ell} {} _ {m},}$

и поскольку ковариантная производная метрического тензора равен нулю (так что он может быть перемещен в область действия любой такой производной или из нее), то

${ displaystyle nabla _ { ell} R ^ { ell} {} _ {m} - {1 over 2} nabla _ { ell} g ^ { ell} {} _ {m} R = 0.}$

Выносим за скобки ковариантную производную

${ displaystyle nabla _ { ell} left (R ^ { ell} {} _ {m} - {1 over 2} g ^ { ell} {} _ {m} R right) = 0 ,}$

затем поднять индекс м на протяжении

${ displaystyle nabla _ { ell} left (R ^ { ell m} - {1 over 2} g ^ { ell m} R right) = 0.}$

Выражение в скобках - это Тензор Эйнштейна, так ^[1]

${ displaystyle nabla _ { ell} G ^ { ell m} = 0,}$     Q.E.D.    (вернуться к статье)

это означает, что ковариантная расходимость тензора Эйнштейна обращается в нуль.

Производная Ли метрики

Доказательство

Начиная с местного координировать формула для ковариантного симметричного тензорного поля ${ displaystyle g = g_ {ab} (x ^ {c}) dx ^ {a} otimes dx ^ {b}}$, то Производная Ли вдоль векторное поле ${ displaystyle X = X ^ {a} partial _ {a}}$ является

${ displaystyle { begin {align} { mathcal {L}} _ {X} g_ {ab} & = X ^ {c} partial _ {c} g_ {ab} + g_ {cb} partial _ { a} X ^ {c} + g_ {ca} partial _ {b} X ^ {c} & = X ^ {c} partial _ {c} g_ {ab} + g_ {cb} { bigl (} partial _ {a} X ^ {c} pm Gamma _ {da} ^ {c} X ^ {d} { bigr)} + ​​g_ {ca} { bigl (} partial _ {b } X ^ {c} pm Gamma _ {db} ^ {c} X ^ {d} { bigr)} & = { bigl (} X ^ {c} partial _ {c} g_ { ab} -g_ {cb} Gamma _ {da} ^ {c} X ^ {d} -g_ {ca} Gamma _ {db} ^ {c} X ^ {d} { bigr)} + ​​{ bigl [} g_ {cb} { bigl (} partial _ {a} X ^ {c} + Gamma _ {da} ^ {c} X ^ {d} { bigr)} + ​​g_ {ca} { bigl (} partial _ {b} X ^ {c} + Gamma _ {db} ^ {c} X ^ {d} { bigr)} { bigr]} & = X ^ {c} nabla _ {c} g_ {ab} + g_ {cb} nabla _ {a} X ^ {c} + g_ {ca} nabla _ {b} X ^ {c} & = 0 + g_ { cb} nabla _ {a} X ^ {c} + g_ {ca} nabla _ {b} X ^ {c} & = g_ {cb} nabla _ {a} X ^ {c} + g_ {ca} nabla _ {b} X ^ {c} & = nabla _ {a} X_ {b} + nabla _ {b} X_ {a} end {align}}}$

здесь обозначение ${ displaystyle partial _ {a} = { frac { partial} { partial x ^ {a}}}}$ означает брать частная производная по координате ${ Displaystyle х ^ {а}}$.      Q.E.D.     (вернуться к статье)

Смотрите также

• Четыре градиента
• Фирменный стиль Палатини
• Исчисление Риччи

Рекомендации

Книги

• Бишоп, Р.; Гольдберг, С.И. (1968), Тензорный анализ на многообразиях (Первое издание Dover 1980 г.), The Macmillan Company, ISBN 0-486-64039-6
• Дэниэлсон, Дональд А. (2003). Векторы и тензоры в технике и физике (2 / е изд.). Вествью (Персей). ISBN 978-0-8133-4080-7.
• Лавлок, Дэвид; Рунд, Ханно (1989) [1975]. Тензоры, дифференциальные формы и вариационные принципы. Дувр. ISBN 978-0-486-65840-7.
• Synge J.L., Schild A. (1949). Тензорное исчисление. первое издание Dover Publications 1978 года. ISBN 978-0-486-63612-2.
• Дж. Р. Тилдесли (1975), Введение в тензорный анализ: для инженеров и ученых-прикладников, Лонгман, ISBN 0-582-44355-5
• Д.К. Кей (1988), Тензорное исчисление, Schaum’s Outlines, McGraw Hill (США), ISBN 0-07-033484-6
• Т. Франкель (2012), Геометрия физики (3-е изд.), Cambridge University Press, ISBN 978-1107-602601

Этот связанные с дифференциальной геометрией статья - это заглушка. Вы можете помочь Википедии расширяя это. v т е