WikiDer > R-адрон

R-адроны гипотетические частицы, состоящие из Суперсимметричная частица и хотя бы один кварк.

Теория

Лишь немногие из нынешних суперсимметрия теории предсказывают существование R-адронов, поскольку в большинстве пространство параметров все суперсимметричные частицы настолько разделены по массе, что их распад очень быстрый (за исключением LSP, которая устойчива во всех SUSY-теориях с R-четность).

R-адроны возможны, когда окрашенный (в смысле QCD) суперсимметричная частица (например, глюино или скварк) имеет средняя продолжительность жизни дольше, чем обычно адронизация временного масштаба, поэтому связанные состояния КХД формируются с помощью обычных партоны (кварки и глюоны), по аналогии с обычным адроны.

Одним из примеров теории, предсказывающей наблюдаемые R-адроны, является Разделить SUSYЕго главная особенность в том, что все новое бозоны имеют очень большой массовый характер, и только новые фермионы находятся в ТэВ шкала, т.е.доступна АТЛАС и CMS эксперименты в ${displaystyle pp}$ столкновения в LHC.Одним из таких новых фермионов был бы глюино (вращение 1/2, как предписано для суперсимметричный партнер бозона со спином 1 глюонГлюино, будучи окрашенным, может распадаться только на другие окрашенные частицы. Но R-четность предотвращает прямой распад на кварки и / или глюоны, и, с другой стороны, единственными другими окрашенными суперсимметричными частицами являются скварки, то есть бозоны (спин 0, являющиеся партнерами кварков со спином 1/2) имеют гораздо более высокую массу в Split SUSY.

Все это вместе означает, что распад глюино может происходить только через виртуальная частица, скварк большой массы. Среднее время распада зависит от массы промежуточной виртуальной частицы и в этом случае может быть очень большим, что дает уникальную возможность наблюдать SUSY-частицу напрямую, в детектор частиц, вместо того, чтобы вывести его, реконструируя его цепочка распада или импульсный дисбаланс (как и в случае с LSP).

В других теориях, относящихся к семейству SUSY, ту же роль могут играть самые легкие скварк (обычно остановка, то есть партнер верхний кварк).

В дальнейшем для иллюстрации предполагается, что R-адрон происходит из глюино, созданного в ${displaystyle pp}$ столкновение в LHC, но особенности наблюдений носят совершенно общий характер.

Методы наблюдения

• Если время жизни R-адрона порядка пикосекунда, он распадается, не достигнув первых чувствительных слоев детектор слежения но его можно узнать по вторичная вершина техника, особенно эффективная в АТЛАС и CMS благодаря их точным вершинные детекторы (оба эксперимента используют детекторы пикселей). В этом случае подпись является заряженная частица (от распада R-адрона), траектория которого несовместима с гипотезой о происхождении вершина взаимодействия.
• Если время жизни таково, что R-адрон может хотя бы частично пройти через детектор, доступно больше сигнатур:
  • Потеря энергии: если адронизация глюино произвела заряженный R-адрон, он потеряет энергию на ионизация при перемещении материала детектора. Удельные потери энергии (dE / dx) следует за Формула Бете-Блоха и зависит от массы и заряда (а также от импульса) частицы, что делает разительную разницу между R-адроном и фоном обычных частиц, обычно образующихся в ${displaystyle pp}$ столкновения.
  • Время полета: поскольку ожидается, что масса глюино будет порядка ТэВ, то же самое и для R-адронов. Такая большая масса делает их нерелятивистский даже при таких высоких энергиях. В то время как обычные частицы при LHC, имеют скорости, очень хорошо аппроксимируемые скорость света, скорость R-адрона может быть значительно меньше. Время, необходимое для достижения внешних субдетекторов очень большого детектора, такого как АТЛАС или же CMS в этом случае может быть значительно дольше, чем для других частиц, произведенных в том же ${displaystyle pp}$ столкновение.
  • Обмен заряда: в то время как предыдущие два метода могут быть применены к любой другой стабильной или квазистабильный тяжелая заряженная частица, это характерно для R-адронов, используя тот факт, что, будучи составная частица, R-адрон может изменять субструктуру через ядерные взаимодействия с пройденным материалом. Например, R-адрон может обмениваться кварками с ядрами детектора, и любой обмен вверх кварк с вниз кварк или наоборот приведет к изменению заряда на 1.

Поскольку некоторые из субдетекторов типичного высокоэнергетический эксперимент чувствительны только к заряженным частицам, одна из возможных сигнатур - исчезновение частицы (переход от заряда +1 или -1 к 0) или наоборот ее появление, при сохранении той же траектории (поскольку большая часть импульса переносится самыми тяжелыми компонент, т.е. суперсимметричная частица внутри R-адрона). Другая сигнатура с очень маленьким фоном может быть получена в результате полной инверсии заряда (+1 в -1 или наоборот). Почти все детекторы слежения в коллайдеры высоких энергий использовать магнитное поле и затем могут определить заряд частицы по ее кривизне; изменение кривизны по траектории однозначно распознается как флиппер, т.е. частица, заряд которой перевернулся.

Рекомендации

• Взаимодействие R-адронов в ATLAS
• Аркани-Хамед, Н .; Dimopoulos, S .; Giudice, G.F .; Романино, А. (2005). «Аспекты расщепленной суперсимметрии». Ядерная физика B. 709 (1–2): 3–46. arXiv:hep-ph / 0409232. Bibcode:2005НуФБ.709 .... 3А. Дои:10.1016 / j.nuclphysb.2004.12.026. S2CID 16632949.

В этой статье использованы материалы из Citizendium статья "R-адрон"под лицензией Creative Commons Attribution-ShareAlike 3.0 Непортированная лицензия но не под GFDL.