WikiDer > Метод Ритца

Эта статья включает Список ссылок, связанное чтение или внешняя ссылка, но его источники остаются неясными, потому что в нем отсутствует встроенные цитаты. Пожалуйста, помогите улучшать эта статья введение более точные цитаты. (Декабрь 2018 г.) (Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения)

В Метод Ритца прямой метод поиска приближенного решения для краевые задачи. Метод назван в честь Вальтер Ритц, хотя также обычно называют Метод Рэлея-Ритца.

В квантовая механикасистема частиц может быть описана с помощью «функционала энергии» или Гамильтониан, который будет измерять энергию любой предложенной конфигурации упомянутых частиц. Оказывается, некоторые привилегированные конфигурации более вероятны, чем другие конфигурации, и это связано с собственный анализ («анализ характеристик») этого Гамильтонова система. Поскольку часто невозможно проанализировать все бесконечные конфигурации частиц, чтобы найти ту, которая имеет наименьшее количество энергии, становится важным иметь возможность каким-то образом аппроксимировать этот гамильтониан с целью численные расчеты.

Для достижения этой цели можно использовать метод Ритца. На языке математики это как раз то метод конечных элементов используется для вычисления собственные векторы и собственные значения гамильтоновой системы.

Обсуждение

Как и в случае с другими вариационные методы, а пробная волновая функция, ${ Displaystyle Psi}$, протестирован в системе. Эта пробная функция выбрана с учетом граничных условий (и любых других физических ограничений). Точная функция неизвестна; пробная функция содержит один или несколько настраиваемых параметров, которые изменяются, чтобы найти конфигурацию с наименьшим энергопотреблением.

Можно показать, что энергия основного состояния, ${ displaystyle E_ {0}}$, удовлетворяет неравенству:

${ displaystyle E_ {0} leq { frac { langle Psi | { hat {H}} | Psi rangle} { langle Psi | Psi rangle}}.}$

То есть энергия основного состояния меньше этого значения. Пробная волновая функция всегда будет давать математическое ожидание, большее или равное основной энергии.

Если известно, что пробная волновая функция ортогональный в основное состояние, то он будет обеспечивать границу энергии некоторого возбужденного состояния.

Функция анзаца Ритца представляет собой линейную комбинацию N известные базисные функции ${ displaystyle left lbrace Psi _ {i} right rbrace}$, параметризованные неизвестными коэффициентами:

${ displaystyle Psi = sum _ {i = 1} ^ {N} c_ {i} Psi _ {i}.}$

Имея известный гамильтониан, мы можем записать его математическое ожидание в виде

${ displaystyle varepsilon = { frac { left langle displaystyle sum _ {i = 1} ^ {N} c_ {i} Psi _ {i} right | { hat {H}} left | displaystyle sum _ {i = 1} ^ {N} c_ {i} Psi _ {i} right rangle} { left langle left. displaystyle sum _ {i = 1} ^ { N} c_ {i} Psi _ {i} right | displaystyle sum _ {i = 1} ^ {N} c_ {i} Psi _ {i} right rangle}} = { frac { displaystyle sum _ {я = 1} ^ {N} displaystyle sum _ {j = 1} ^ {N} c_ {i} ^ {*} c_ {j} H_ {ij}} { displaystyle sum _ {я = 1} ^ {N} displaystyle sum _ {j = 1} ^ {N} c_ {i} ^ {*} c_ {j} S_ {ij}}} Equ { frac {A} {B}}.}$

Базисные функции обычно не ортогональны, так что матрица перекрытия S имеет ненулевые недиагональные элементы. Либо ${ displaystyle left lbrace c_ {i} right rbrace}$ или же ${ displaystyle left lbrace c_ {i} ^ {*} right rbrace}$ (спряжение первого) может использоваться для минимизации математического ожидания. Например, делая частные производные от ${ displaystyle varepsilon}$ над ${ displaystyle left lbrace c_ {i} ^ {*} right rbrace}$ нуля, то для каждого k = 1, 2, ..., N:

${ displaystyle { frac { partial varepsilon} { partial c_ {k} ^ {*}}} = { frac { displaystyle sum _ {j = 1} ^ {N} c_ {j} (H_ {kj} - varepsilon S_ {kj})} {B}} = 0,}$

что приводит к набору N светские уравнения:

${ displaystyle sum _ {j = 1} ^ {N} c_ {j} left (H_ {kj} - varepsilon S_ {kj} right) = 0 quad { text {for}} quad k = 1,2, точки, N.}$

В приведенных выше уравнениях энергия ${ displaystyle varepsilon}$ а коэффициенты ${ displaystyle left lbrace c_ {j} right rbrace}$ неизвестны. Что касается c, это однородная система линейных уравнений, которая имеет решение, когда детерминант коэффициентов к этим неизвестным равен нулю:

${ Displaystyle det left (H- varepsilon S right) = 0,}$

что, в свою очередь, верно только для N ценности ${ displaystyle varepsilon}$. Кроме того, поскольку гамильтониан является эрмитский оператор, то ЧАС матрица также эрмитский и значения ${ Displaystyle varepsilon _ {я}}$ будет реально. Наименьшее значение среди ${ Displaystyle varepsilon _ {я}}$ (i = 1,2, .., N), ${ displaystyle varepsilon _ {0}}$, будет наилучшим приближением к основному состоянию для используемых базисных функций. Остальные N-1 энергии - это оценки энергий возбужденного состояния. Приближение волновой функции состояния я можно получить, найдя коэффициенты ${ displaystyle left lbrace c_ {j} right rbrace}$ из соответствующего секулярного уравнения.

Связь с методом конечных элементов

На языке метода конечных элементов матрица ${ displaystyle H_ {kj}}$ это именно матрица жесткости гамильтониана в кусочно-линейном пространстве элементов, а матрица ${ displaystyle S_ {kj}}$ это матрица масс. На языке линейной алгебры значение ${ displaystyle epsilon}$ - собственное значение дискретизированного гамильтониана, а вектор ${ displaystyle c}$ - дискретизированный собственный вектор.

Смотрите также

• Метод Рэлея – Ритца
• Теория Штурма – Лиувилля
• Гильбертово пространство
• Метод Галеркина

Источники

Статьи

• Вальтер Ритц (1909) "Über eine neue Methode zur Lösung gewisser Variationsprobleme der Mathematischen Physik" Journal für die Reine und Angewandte Mathematik, т. 135, страницы 1–61. Доступно в Интернете по адресу: http://gdz.sub.uni-goettingen.de/no_cache/dms/load/img/?IDDOC=261182 .
• J.K. Макдональд, "Последовательные приближения вариационным методом Рэлея – Ритца", Phys. Ред. 43 (1933) 830 Доступно онлайн по адресу: http://journals.aps.org/pr/abstract/10.1103/PhysRev.43.830

внешняя ссылка

• SpringerLink - метод Ритца
• Гандер, Мартин Дж .; Ваннер, Герхард (2012). «От Эйлера, Ритца и Галеркина до современных вычислений». SIAM Обзор. 54 (4): 627–666. Дои:10.1137/100804036.