WikiDer > Скалярный потенциал

Скалярный потенциал, проще говоря, описывает ситуацию, когда разница в потенциальная энергия Расположение объекта в двух разных положениях зависит только от положений, а не от пути, пройденного объектом при перемещении из одного положения в другое. Это скалярное поле в трех пространствах: значение без направления (скаляр), которое зависит только от своего местоположения. Знакомый пример - потенциальная энергия за счет гравитации.

гравитационная потенциальная яма возрастающей массы, где ${ displaystyle mathbf {F} = - nabla P}$

А скаляр потенциал является фундаментальной концепцией в векторный анализ и физика (прилагательное скаляр часто опускается, если нет опасности перепутать с векторный потенциал). Скалярный потенциал является примером скалярное поле. Учитывая векторное поле F, скалярный потенциал п определяется так, что:

${ displaystyle mathbf {F} = - nabla P = - left ({ frac { partial P} { partial x}}, { frac { partial P} { partial y}}, { frac { partial P} { partial z}} right),}$^[1]

где ∇п это градиент из п а вторая часть уравнения - это минус градиент для функции Декартовы координаты Икс, у, z.^[2] В некоторых случаях математики могут использовать положительный знак перед градиентом, чтобы определить потенциал.^[3] Из-за этого определения п с точки зрения градиента направление F в любой точке - это направление наискорейшего уменьшения п в этот момент его величина - это скорость уменьшения на единицу длины.

Для того чтобы F для описания только в терминах скалярного потенциала любое из следующих эквивалентных утверждений должно быть истинным:

1. ${ displaystyle - int _ {a} ^ {b} mathbf {F} cdot d mathbf {l} = P ( mathbf {b}) -P ( mathbf {a})}$, где интегрирование ведется по Иорданская дуга переход от места а к месту б и п(б) является п оценивается на месте б .
2. ${ Displaystyle oint mathbf {F} cdot d mathbf {l} = 0}$, где интеграл ведется по любому простому замкнутому пути, иначе известному как Кривая Иордании.
3. ${ displaystyle { nabla} times { mathbf {F}} = 0.}$

Первое из этих условий представляет собой основная теорема градиента и верно для любого векторного поля, которое является градиентом дифференцируемый однозначный скалярное поле п. Второе условие - это требование F так что его можно выразить как градиент скалярной функции. Третье условие повторно выражает второе условие в терминах завиток из F с использованием основная теорема ротора. Векторное поле F который удовлетворяет этим условиям, называется безвихревый (консервативный).

Скалярные потенциалы играют важную роль во многих областях физики и техники. В гравитационный потенциал - скалярный потенциал, связанный с гравитацией на единицу массы, т.е. ускорение из-за поля в зависимости от положения. Гравитационный потенциал - это гравитационный потенциальная энергия на единицу массы. В электростатика в электрический потенциал - скалярный потенциал, связанный с электрическое поле, т.е. с электростатическая сила на единицу обвинять. Электрический потенциал в данном случае представляет собой потенциальную электростатическую энергию на единицу заряда. В динамика жидкостей, безвихревой пластинчатые поля имеют скалярный потенциал только в частном случае, когда это Лапласово поле. Некоторые аспекты ядерная сила можно описать Потенциал Юкавы. Потенциал играет важную роль в Лагранжиан и Гамильтониан формулировки классическая механика. Кроме того, скалярный потенциал является фундаментальной величиной в квантовая механика.

Не каждое векторное поле имеет скалярный потенциал. Те, кто это делают, называются консервативный, что соответствует понятию консервативная сила по физике. Примеры неконсервативных сил включают силы трения, магнитные силы, а в механике жидкости соленоидальное поле поле скоростей. Посредством Разложение Гельмгольца Однако по теореме все векторные поля можно описать в терминах скалярного потенциала и соответствующих векторный потенциал. В электродинамике электромагнитный скалярный и векторный потенциалы известны вместе как электромагнитный четырехпотенциальный.

Условия интегрируемости

Если F это консервативное векторное поле (также называемый безвихревый, завиток-свободный, или же потенциал), а его компоненты имеют непрерывный частные производные, то потенциал из F относительно контрольной точки ${ displaystyle mathbf {r} _ {0}}$ определяется в терминах линейный интеграл:

${ Displaystyle В ( mathbf {r}) = - int _ {C} mathbf {F} ( mathbf {r}) cdot , d mathbf {r} = - int _ {a} ^ {b} mathbf {F} ( mathbf {r} (t)) cdot mathbf {r} '(t) , dt,}$

куда C параметризованный путь от ${ displaystyle mathbf {r} _ {0}}$ к ${ displaystyle mathbf {r},}$

${ displaystyle mathbf {r} (t), a leq t leq b, mathbf {r} (a) = mathbf {r_ {0}}, mathbf {r} (b) = mathbf { р} .}$

Тот факт, что линейный интеграл зависит от пути C только через его конечные точки ${ displaystyle mathbf {r} _ {0}}$ и ${ displaystyle mathbf {r}}$ по сути свойство независимости пути консервативного векторного поля. В основная теорема линейных интегралов означает, что если V определяется таким образом, то ${ displaystyle mathbf {F} = - nabla V,}$ так что V - скалярный потенциал консервативного векторного поля F. Скалярный потенциал не определяется одним только векторным полем: действительно, градиент функции не изменяется, если к нему добавляется константа. Если V определяется через линейный интеграл, неоднозначность V отражает свободу выбора ориентира ${ displaystyle mathbf {r} _ {0}.}$

Высота как гравитационная потенциальная энергия

однородное гравитационное поле у ​​поверхности Земли

График двумерного среза гравитационного потенциала внутри и вокруг однородного сферического тела. В точки перегиба поперечного сечения находятся на поверхности тела.

Примером может служить (почти) однородный гравитационное поле у поверхности Земли. Обладает потенциальной энергией

${ Displaystyle U = mgh}$

куда U - гравитационная потенциальная энергия и час высота над поверхностью. Это означает, что гравитационная потенциальная энергия на контурная карта пропорционально высоте. На контурной карте двумерный отрицательный градиент высоты представляет собой двумерное векторное поле, векторы которого всегда перпендикулярны контурам, а также перпендикулярны направлению силы тяжести. Но на холмистой местности, представленной контурной картой, трехмерный отрицательный градиент U всегда указывает прямо вниз в направлении силы тяжести; F. Однако мяч, катящийся с холма, не может двигаться прямо вниз из-за нормальная сила поверхности холма, что нейтрализует составляющую силы тяжести, перпендикулярную поверхности холма. Составляющая силы тяжести, остающаяся для перемещения мяча, параллельна поверхности:

${ Displaystyle F_ {S} = - мг грех тета}$

куда θ - угол наклона, а составляющая F_S перпендикулярно силе тяжести

${ Displaystyle F_ {P} = - mg sin theta cos theta = - {1 over 2} mg sin 2 theta.}$

Эта сила F_п, параллельный земле, наибольший, когда θ составляет 45 градусов.

Пусть Δчас - равномерный интервал высот между контурами на контурной карте, и пусть ΔИкс расстояние между двумя контурами. потом

${ displaystyle theta = tan ^ {- 1} { frac { Delta h} { Delta x}}}$

так что

${ displaystyle F_ {P} = - mg { Delta x , Delta h over Delta x ^ {2} + Delta h ^ {2}}.}$

Однако на контурной карте градиент обратно пропорционален ΔИкс, что не похоже на силу F_п: высота на контурной карте - это не совсем двумерное потенциальное поле. Величины сил разные, но направления сил одинаковы на контурной карте, а также на холмистой области земной поверхности, представленной контурной картой.

Давление как подъемный потенциал

В механика жидкости, жидкость в равновесии, но в присутствии однородного гравитационного поля пронизана однородной выталкивающей силой, которая нейтрализует гравитационную силу: именно так жидкость поддерживает свое равновесие. Этот подъемная сила отрицательный градиент давление:

${ displaystyle mathbf {f_ {B}} = - nabla p. ,}$

Поскольку выталкивающая сила направлена ​​вверх, в направлении, противоположном силе тяжести, давление в жидкости увеличивается вниз. Давление в статическом водоёме увеличивается пропорционально глубине под поверхностью воды. Поверхности постоянного давления - это плоскости, параллельные поверхности, которую можно охарактеризовать как плоскость нулевого давления.

Если жидкость имеет вертикальную вихрь (ось вращения которого перпендикулярна поверхности), то вихрь вызывает депрессию в поле давления. Поверхность жидкости внутри вихря тянется вниз, как и любые поверхности с одинаковым давлением, которые остаются параллельными поверхности жидкости. Эффект сильнее всего внутри вихря и быстро спадает с удалением от оси вихря.

Выталкивающая сила, создаваемая жидкостью на твердом объекте, погруженном и окруженном этой жидкостью, может быть получена путем интегрирования отрицательного градиента давления вдоль поверхности объекта:

${ displaystyle F_ {B} = - oint _ {S} nabla p cdot , d mathbf {S}.}$

Скалярный потенциал в евклидовом пространстве

В трехмерном евклидовом пространстве ${ Displaystyle mathbb {R} ^ {3}}$, скалярный потенциал безвихревое векторное поле E дан кем-то

${ displaystyle Phi ( mathbf {r}) = {1 более 4 pi} int _ { mathbb {R} ^ {3}} { frac { operatorname {div} mathbf {E} ( mathbf {r} ')} { | mathbf {r} - mathbf {r}' |}} , dV ( mathbf {r} ')}$

куда ${ displaystyle dV ( mathbf {r} ')}$ является бесконечно малым элементом объема по отношению к р'. потом

${ displaystyle mathbf {E} = - mathbf { nabla} Phi = - {1 over 4 pi} mathbf { nabla} int _ { mathbb {R} ^ {3}} { frac { operatorname {div} mathbf {E} ( mathbf {r} ')} { | mathbf {r} - mathbf {r}' |}} , dV ( mathbf {r} ' )}$

Это имеет место при условии E является непрерывный и асимптотически обращается в нуль к бесконечности, убывая быстрее, чем 1 /р и если расхождение из E аналогично исчезает к бесконечности, затухая быстрее, чем 1 /р².

Написано по-другому, пусть

${ displaystyle Gamma ( mathbf {r}) = { frac {1} {4 pi}} { frac {1} { | mathbf {r} |}}}$

быть Ньютоновский потенциал. Это фундаментальное решение из Уравнение лапласа, что означает, что лапласиан Γ равно отрицательному значению Дельта-функция Дирака:

${ displaystyle nabla ^ {2} Gamma ( mathbf {r}) + delta ( mathbf {r}) = 0.}$

Тогда скалярный потенциал - это дивергенция свертка из E с Γ:

${ displaystyle Phi = operatorname {div} ( mathbf {E} * Gamma).}$

Действительно, свертка безвихревого векторного поля с вращательно-инвариантным потенциалом также является безвихревой. Для безвихревого векторного поля грамм, можно показать, что

${ displaystyle nabla ^ {2} mathbf {G} = mathbf { nabla} ( mathbf { nabla} cdot {} mathbf {G}).}$

Следовательно

${ Displaystyle набла имя оператора {div} ( mathbf {E} * Gamma) = nabla ^ {2} ( mathbf {E} * Gamma) = mathbf {E} * nabla ^ {2} Gamma = - mathbf {E} * delta = - mathbf {E}}$

как требуется.

В более общем плане формула

${ Displaystyle Phi = OperatorName {div} ( mathbf {E} * Gamma)}$

держит в п-мерное евклидово пространство (п > 2) с ньютоновским потенциалом, задаваемым тогда формулой

${ displaystyle Gamma ( mathbf {r}) = { frac {1} {n (n-2) omega _ {n} | mathbf {r} | ^ {n-2}}}}$

куда ω_п это объем единицы п-мяч. Доказательство идентично. В качестве альтернативы, интеграция по частям (или, точнее, свойства свертки) дает

${ Displaystyle Phi ( mathbf {r}) = - { frac {1} {n omega _ {n}}} int _ { mathbb {R} ^ {n}} { frac { mathbf {E} ( mathbf {r} ') cdot ( mathbf {r} - mathbf {r}')} { | mathbf {r} - mathbf {r} ' | ^ {n}} } , dV ( mathbf {r} ').}$

Смотрите также

• Теорема о градиенте
• Основная теорема векторного анализа
• Эквипотенциальный (изопотенциальные) линии и поверхности

Рекомендации